Движение жидкости

Краны трубопроводов изображают открытыми. Положение отверстия в пробке всегда должно обеспечить движение жидкости, газов или воздуха по трубам. Такое условное изображение называют рабочим положением пробки крана. [c.261]

Чтобы получить аналитическое выражение для коэффициента теплоотдачи, необходимо интегрировать систему дифференциальных уравнений, описывающих движение жидкости и перенос теплоты в ней. Даже при существенных упрощениях это возможно лишь в отдельных случаях при ламинарном течении жидкости, поэтому обычно для получения расчетных зависимостей прибегают к экспериментальному изучению явления. [c.81]

Так, в первой части введены дифференциальные уравнения движения жидкости, теорема о количестве движения в применении к жидкости, понятие о я-тео-реме и методе размерностей и др. [c.3]

Запишем уравнение Бернулли для движения жидкости по напорному трубопроводу, т. е. для сечений 2—2 и 3—3 [c.131]

Число Рейнольдса, критерий режима движения жидкости и частицы модифицированное число Рейнольдса для всего потока [c.7]

Если принять коэффициент скольжения ф,,— и скорости частиц в пристенном слое и т 0, то рассматриваемое влияние будет пропорционально отношению весовых расходов фаз в пристенном слое, т. е. расходной концентрации В общем случае с увеличением объемной концентрации, относительной плотности и коэффициента скольжения твердого компонента в пристенном слое (-фг ) ИХ воздействие на режим движения жидкости будет нарастать. [c.181]

ГИИ с движением жидкости выделить три участка движения слоя по высоте канала (рис. 9-4) 1) начальный или входной участок стабилизации движения Явх, в котором формируется [c.296]

Согласно теории Нернста, к поверхности твердого тела прилегает тонкий слой неподвижной жидкости толщиной 6, в котором происходит диффузия растворяющегося вещества. За пределами этого слоя движение жидкости, увлекающей растворенное вещество, приводит к поддержанию постоянства концентрации во всем остальном объеме раствора. Толщина б получила название толщины диффузионного слоя Нернста. Она зависит только от скорости перемещения диффундирующего вещества [c.205]

В обычных условиях перемешивания б = 10 — 10 см, что соответствует десяткам тысяч молекулярных слоев. Такой слой не может удерживаться молекулярными силами. Кроме того, прямые опыты показали, что на расстояниях порядка 10 см от твердой стенки наблюдается движение жидкости, а следовательно, ли нейный закон распределения концентрации теряет свое обоснование. Теория Нернста не позволяет оценить значение потока т теоретически, так как толщина б в ней не вычисляется, поэтому теория является только качественной, а не количественной. Уравнение (404) позволяет найти значение б, исходя из известных величин т, концентраций с и Со и известного коэффициента диффузии Х д, а затем производить количественные расчеты. [c.205]

Из гидродинамической теории следует, что толщина граничного слоя Прандтля зависит от скорости движения жидкости относительно твердого тела Vq и кинематической вязкости жидкости v / Вязкость жидкости т, [c.208]

Рис. U6. Распределение концентрации и касательная слагающая скорости движения жидкости у поверхности твердого тела

Таким образом, при Рг 10 толщина диффузионного пограничного слоя составляет примерно десятую часть слоя Прандтля. Поэтому, как следует из теории, касательная слагающая скорости движения жидкости на границе диффузионного пограничного слоя составляет около 10% значения скорости движения жидкости вдали от твердой поверхности. [c.210]

Для научных работников, занимающихся вопросами исследования движения жидкости (газа) в аппаратах. [c.2]

ХАРАКТЕРИСТИКИ И СТРУКТУРА ПОТОКА ПРИ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ В КАНАЛАХ [c.14]

Поперечная сила сопротивления решетки равна разности проекций на ее плоскость количества движения жидкости перед решеткой и за ней. Проекция количества движения на плоскость решетки в сечении перед ней [c.120]

Наиболее бросающимся в глаза свойством, разделяющим жидкости, описываемые уравнением (6-4.47), и простые жидкости с затухающей памятью, является их поведение под действием внезапного изменения приложенных напряжений. В экспериментах по изучению последействия наблюдается движение жидкости после внезапного прекращения действия напряжений. Если пренебрегать инерцией, то чисто вязкая жидкость прекратила бы деформацию сразу после снижения напряжений. Простая жидкость со свойствами гладкости, описанными в разд. 4-4, обнаружила бы некоторое мгновенное последействие (т. е. скачкообразному снятию напряжений будет соответствовать скачок деформации). Жидкость, описываемая уравнением (6-4.47), тоже проявила бы последействие, но не мгновенное, а происходящее с некоторым запаздыванием (т. е. скачок напряжений вызвал бы скачок скорости деформации). К сожалению, инерцией нельал пренебречь в случаях, когда имеется тенденция к мгновенному последействию. Следовательно, нельзя привести и непротиворечивого экспе- [c.244]

На первый взгляд может показаться странным, что ньютоновское уравнение состояния, которое появляется как асимптотическое решение общей теории простых жидкостей (и получается из уравнения (7-7.9) при Л 0), предсказывает в отношении распространения разрывов результаты, качественно отличающиеся от тех, которые следуют из теории простой жидкости. Однако в действительности это лишь кажущийся парадокс, так как методика, посредством которой ньютоновское уравнение получается из теории простой жидкости, налагает определенное ограничение на рассматриваемые предыстории деформирования, требуя их непрерывности в момент наблюдения (см. обсуждение, следующее за уравнением (6-2.3)). Это условие в сильнейшей степени нарушается в рассмахриваемой задаче. По существу, аналогичные трудности возникают для любого типа уравнения состояния /г-го порядка. Они подробно рассматривались в работе Колемана и др. [44] для жидкости второго порядка. Уравнение движения жидкости второго порядка в рассматриваемом течении имеет вид [c.296]

Таким образом, при установившемся движении вектор равнодействующей всех внешних сил, действующих иа жидкость в фиксированном объеме, равен геометрической разности количеств движения жидкости, вытекающей из этого объема и втекающей и него за единицу времени. В этом заключается теорема Эйлера об изменении количества движения ягидкого объема. [c.56]

Зная скорость движения жидкости, ее вязкость и диаметр трубы, можно расчетным путОхМ найти число Re и, сравнив его с Re, p, определить режим течения жидкости. [c.64]

Уравнение моментов количества движения для установившегося движения жидкости в равномерно вр)ица1шцихся каналах [c.152]

Объем A B состоит из объемов А А м JB. Момент количества д и5кения /кидкости в объеме А В рапон сумме моментов количества движения жидкости в объемах А у1 и АВ [c.153]

Из уравиепия (2.71) следует, что критический кавитационный запас зависит только от скорости движения жидкости, оп])еделяе,мой конструкцией пасоса и режимом его работы. Ои не зависит от барометрического давления и мало зависит от ])ода и температуры жидкости, если числа Re потоков в рабочем колесе не слишком силт.ио j)a3- [c.205]

Давление рщ в цилиндре меньше давления перед входом. Их разность составляют затраты энергии pgH на преодоление высоты всасывания Н, на преодоление потерь р, в подводя/цем эракте, па преодоление потерь во всасывающем клапане р,- и на поддернитние движения жидкости в цилиндре со скоростью [c.295]

К роторно-поступательным относятся шиберные (в основном пластинчатые) и роторно-поршневые насосы. Газлпчио между ними заключается не только в форме вытe uптeJleй (пластин и поршней) и характере движения жидкости в насосе, по п в способе ограничения (образования) рабочих камер. Если в пластинчатом насосе рабочие камеры ограничиваются двумя соседними вытеснителями (пластн-нами) и поверхностями ротора и статора, то в роторно-поршневых насосах они образованы внутри ротора и замыкаются вытеснителями. [c.302]

Член pVtdVojfd-z связан с наличием в жидкости, окружающей частицу, градиента давления, возникающего при ускоренном движении жидкости. Последний член правой части отражает влияние внешних сил. Силу сопротивления движению частицы в жидкости можно представить следующим образом [c.102]

Для равноплотных дисперсных потоков (рт = р) получим, что 1 ф = 0, <р , 1 и Хт = Т, т. е. частицы без скольжения по скорости повторяют движение жидкости и. периоды поперечных пульсаций компонентов потока совпадают. При tTтемпературная неравномерность ф = г т/ <1 (при нагреве потока) и l (при охлаждении). [c.194]

Рис. 141. Зависимость скорости движения жидкости V и концентрации pa TDopa с от расстояния (ПО Нернсту)

Рис. 141. Зависимость <a href="/info/10682">скорости движения</a> жидкости V и концентрации pa TDopa с от расстояния (ПО Нернсту)

Движение жидкости относительно электрода стабилизирует толщину диффузионного слоя б и делает ее меньше, что соответствует конвективной диффузии, т. е. диффузии в движущейся жидкости. Увеличение скорости перемещения жидкости приводит к ускорению диффузии. Теория диффузии в движущейся жидкости разрабатывалась в работах ряда исследователей (Д. А. Франк-Каменецкого, Зйкена, В. Г. Левича) и была сформулирована [c.207]

В объеме жидкого электролита с постоянной концентрацией перенос вещества осуществляется конвекцией, т. е. движением жидкости. При наличии градиента концентации в слое жидкости становится возможным перенос молекулярной диффузией. [c.209]

Особый интерес представляет вопрос о гидродинамике потока в неподвижных насыпных слоях тел, применяемых в химических, металлургических, газоочистных и других аппаратах различного технологического назначения. Этому вопросу посвящено большое число теоретических и экспериментальных работ. В частности, гидродинамические модели движения жидкости через пористые насыпные слои были предложены В. П. Мясниковым и В. Д. Котелкиным [80. 98], А. М. Вайсманом и М. А. Гольдштиком [23]. [c.12]

Втекание жидкости в трубопровод из большого обьема иропсходит всегда со всех сторон. Оно связано с уменьшением сечения потока и на )а-станием скорости от нуля до заданной величины в трубопроводе. Кривые, показанные на рис. 1.9, — геометрические места точек равных скоростей (изотахи). Числа, поставленные около изотах /, — скорость в процентах от средней скорости ш,., потока в трубопроводе. Линии 2, перпендикулярные изотахам, — направление движения жидкости (линии тока). Эти линии, как видно из графика, получаются искривленными. [c.21]

Для устранения или у.меньшення влияния пристенного эффекта на протекание жидкости через насыпной слой можно, например, разделить поперечное сечение, начиная с участка или Яд, перфорированными листами или сетками 4 (см. рис. 3.12, д) переменного живого сечения, т. е. убывающего к периферии (следовательно, коэффициент сопротивления, возрастающий к периферии). Это приведет к увеличению сопротивления движению жидкости вблизи стенки, а следовательно, к устр. шению возникающей неравномерности распределения скоростей по сечению. Соответственно уменьшится возможность нарушения упаковки слоя. [c.91]

Как уже отмечалось, с точки зрения воздействия решетки на набегаюищй поток принципиально безразлично, какова се конструкция или форма — будь то перфорированный лист, сито, ряды прутков, насыпной слой и др., — лишь бы она создавала движению жидкости определенное сопротивление, рассредоточенное по сечению. Различие заключается лишь в том, что в случае плоской (тонкостенной, а также толстостенной) решетки растекание потока по сечению происходит сразу по ее фронту, а в случае объемной решетки — постепенно, по мере продвижения жидкости. [c.136]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.62 ]

Гидравлика и насосы (1984) -- [ c.28 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.0 , c.143 , c.467 , c.503 , c.507 , c.512 ]

Машиностроительная гидравлика Справочное пособие (1963) -- [ c.11 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.56 ]

Гидравлика Основы механики жидкости (1980) -- [ c.0 ]

Динамическая оптимизация обтекания (2002) -- [ c.0 , c.143 , c.467 , c.503 , c.507 , c.512 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...