Пуазейля формула

Пространство и время 244, 277, 280 Пуазейля формула 539 Пуассона коэффициент 464, 475 Пьезоэлектрический эффект 743 [c.749]

Потенциальная энергия жидкости 27 Предохранительный клапан 10, И, 28 Привод гидравлический 9, Ш, 27, 28 Прилипание — скольжение 66, 67 Присадки 17, 67, 163 антипенные 176, 177 концентрации 175 моющие 178 назначение 164 несовместимость 170 противозадирные 67 противоизносные 67, 174 Производительность насосов 30, 31, 36, 37 Пропиленгликоль 296 Прочность смазочной пленки 65 Пуазейля формула 88 Пыль угольная 287 [c.358]

Пуазейля формула 119 Пуассона ко фициент 26 [c.277]

Фактор анизотропии 245, 250 Формула Пуазейля см. Пуазейля формула [c.278]

Проникание пластинки в вязкую среду 232 Профиль логарифмический распределения скоростей в турбулентном потоке 469 Процессы выравнивания 33 Пуазейля формула 16, 20, 21, 127 Пуассона уравнение 117 Пульсация 433, 441 [c.516]

Процессы уплотнения 430. Пуазейля формула 586. [c.482]

Пуазейля формула 586, XVI. Пульсация 150, XVI. [c.466]

Плазменная частота 48, 57, 60 Плазмой 54, 56 Подвижности коэффициент 12 Поверхностно-активные вещества 177 Поглощения звука коэффициент 204 Поляризованность 46, 51 Постоянная решетки 71 Прандтля число 147 Прицельный параметр 63 Проницаемости коэффиииент 107 Пуазейля формула 106 Пуассона коэффициент 109 [c.222]

Эта формула была получена Пуазейлем. Соотношения, в ней содержащиеся, позволяют по скорости истечения Л(идкости измерять ее вязкость. [c.539]

Как следует из формулы Пуазейля, при заданном давлении общее количество вытекающей жидкости чрезвычайно резко уменьшается с уменьшением радиуса трубы. Наоборот, при заданном количестве вытекающей жидкости падение давления на единицу длины трубы (pj —Ри)//очень резко возрастает с уменьшением радиуса трубы. [c.539]

Эта формула названа формулой Пуазейля. [c.144]

Эти значения довольно хорошо укладываются в формулу, данную Пуазейлем в первой половине прошлого столетия [c.20]

Для ламинарного движения Пуазейля в плоском кан ше определяющие коэффициенты вычислены по формулам (2.7) - (2.20) и приведены в табл. 2.1. [c.42]

Там же приведены коэффициенты интегральных параметров, рас считанные по формулам (2.8) - (2.20). Теоретические исследования ламинарных движений Пуазейля и Куэтта, результаты которых приведены в табл. 2.1, показывают, что движение вязкой среды характеризуется более полно распределением потерянных скоростей (U - и) и при этом масштабом скорости выступает скорость (U - и, Л которой может быть любая потерянная скорость на координате у, . [c.43]

В табл. 2.2 приведены коэффициенты интегральных параметров ламинарных движений Пуазейля и Куэтта, рассчитанные по формулам (2.23) - (2.31). Следует отметить, что в общем случае параметры, выраженные через потерянную скорость и через текущую скорость, не однозначны, т.е. U - j м и поэтому Хт X. этой причине коэффициенты Буссинеска и Кориолиса а ф а aj . Совпадение числовых результатов для этих коэффициентов, например, для движения Пуазейля в трубе, является не закономерностью, а объясняется только частным свойством потока (так как АМ = МП). Во-вторых, масштабом скорости выступает опять же потерянная скорость (U - и,), где скорость u соответствует расходу (v) или количеству движения или кинетической энергии (uj потока. Коэффициенты х -Хы-Х., определяются исходя из массового расхода (х М), количества движения (Хкд К) и кинетической энергии (Хэ Ю потока. В-третьих, коэффициенты и а для текущей скорости выражаются только через коэффициенты j, п, i и Xv дая соответствующих движений. [c.46]

Потери напора по длине трубопровода (по формуле Пуазейля) [c.41]

Для воды Пуазейлем получена формула [c.17]

Если длина расчетного участка между сечениями с давлениями и рз равна /, то, интегрируя зависимость (6.31) по 2, получим формулу Пуазейля [c.153]

Подобно тому, как для ламинарного режима, используя параболический закон распределения скоростей, можно установить закон сопротивления (формулу Пуазейля), так и для турбулентного течения, используя логарифмическую формулу, можно получить зависимости для гидравлического коэффициента трения. Сначала рассмотрим гидравлически гладкие трубы. [c.165]

Если длина расчетного участка между сечениями с давлениями р1 и Р2 равна I (см. рис. 68), то, интегрируя (6-31) по г, получим формулу Пуазейля 8p.lv [c.165]

Потери напора на начальном участке строго не подчиняются формуле Пуазейля, ибо здесь не выполняется основная предпосылка о прямолинейности линий тока. Расчет этих потерь может быть выполнен методами непосредственного решения уравнений Навье—Стокса или методами теории пограничного слоя, излагаемой в гл. 8. Для ориентировочной оценки падения давления на начальном участке трубы можно в первом приближении принять, что потери на трение определяются формулой Пуазейля. Тогда уравнение Бернулли, составленное для сечений О—О и 2—2 (см. рис, 69), дает [c.167]

Потери напора. Подставляя в формулу (4.8) значение i=h l и решая ее относительно Лд, получим формулу Пуазейля, по которой подсчитывают потери напора по длине при ламинарном режиме [c.37]

В 1840 г. Ж. Пуазейль получил формулу для расчета потерь напора на трение по длине для круглых труб при ламинарном движении [c.287]

Формула (XI. 10) выражает известный закон о том, что секундный объемный расход жидкости при установившемся ламинарном движении несжимаемой жидкости в цилиндрической трубе круглого сечения пропорционален перепаду давления на единицу длины трубы и четвертой степени ее радиуса (или диаметра). Этот закон часто называется законом Пуазейля, исследовавшего законы движения крови по капиллярным сосудам. [c.248]

Справедливость формулы Пуазейля хорошо подтверждается многочисленными опытами, проводившимися над движением различных жидкостей в трубах разных диаметров при ламинарном режиме. [c.143]

Таблица 17 Значения коэффициента Х, вычисленные по формуле Пуазейля

Следует отметить, что в случае, когда п = 1 и й = fi, формула (9.27) обращается в обычную формулу Пуазейля (4.20) для ньютоновской жидкости. [c.298]

Это выражение называют формулой Пуазейля. Если исключить из формулы Пуазейля и формулы Дарси—Вейсбаха (48.7), то найдем [c.178]

Выяснить на основании формулы Пуазейля влияние изменения диаметра, длины, вязкости и полного напора на величину расхода жидкости. [c.91]

Вид формулы для импульса сил трения следует из эмпирического закона Дарси [34, 35,]. Эту формулу можно получить также теоретически, если использовать закон Пуазейля для течения вязких жидкостей [36]. [c.235]

Формула (3.7) составляет закон Пуазейля, установленный, экспериментально Гагеном в 1839 г. и Пуазейлем в 1840 г. Хорошее согласование этого закона с опытами является одним-из главных подтверждений правильности закона вязкого трения в жидкости и исходной схематизации явления. [c.47]

Вязкость жидкостей в большой степени зависит от температуры, при этом вязкость капельных жидкостей при увеличении температуры уменьшается, а вязкость газов возрастает. Так, для чистой пресной воды зависимость динамической вязкости, П, от температуры определяется по формуле Пуазейля [c.16]

Пито трубка 33, 37, 307 Плотность жидкости 10 Поверхностное напряжение 11 Правила техйикя безопасности 302 Прандтля формула 57 Принципиальные схемы АЭС 289 Пуазейля формула 57 [c.328]

Формула Пуазейля применима также п к разреятенным газам при давлениях порядка 10- Па и поэтому щччользуется в вакуумной технике при расчетах откачки воздуха из сосудов. [c.144]

Здесь Я = рПерЬ/р — число Рейнольдса. При На -> > имеем С/ > при На- -о из (112) получаем известную формулу Пуазейля [c.211]

Так, для чистой пресной вс1ды зависимость динамической вязкости от температуры определяется по формуле Пуазейля [c.20]

Заменяя абсолютную вязкость р, через кинематическую v, получаем формулу, называемугз формулой Пуазейля —Гагена, для потерь напора при ламинарном движении [c.164]

При ламинарном движении Пуазейля в трубе круглого сечения (и -= 2, у = 1)для средиерасходной скорости соответствует значение г = I, X. = Х и формулы (2.23) и (2.30) принимают вид [c.45]

Жан Луи Мари Пуазейль (1799—1869 гг.)—французский врач, изучавший законы движения крови. Установил эмпирическую формулу для зависимости коэффициента вязкости воды от температуры, а также опытным путем открыл закон ламин ного (слоистого) течения в круглой трубе. [c.19]

Физические основы механики (1971) -- [ c.539 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.211 ]

Гидравлика и насосы (1984) -- [ c.57 ]

Жидкости для гидравлических систем (1965) -- [ c.88 ]

Теплопроводность твердых тел (1979) -- [ c.95 ]

Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.119 ]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.16 , c.20 , c.21 , c.127 ]

Техническая энциклопедия Том16 (1932) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...