Теплофизические свойства

Определение параметров воды и пара. Термодинамические параметры кипящей воды и сухого насыщенного пара берутся из таблиц теплофизических свойств воды и водяного пара. В этих таблицах термодинамические величины со штрихом относятся к воде, нагретой до температуры кипения, а величины с двумя штрихами — к сухому насыщенному пару. [c.36]

Теплофизические свойства воды при = 40°С Л = 0,634 Вт/(м-К) v = = 0,659-10 м-7с Ргж = 4,3, При Л = ЮО С Ргс=1,75. [c.86]

Теплофизические свойства воздуха при /ж и /е [c.86]

Теплофизические свойства воды (конденсата) при = 158,8 °С Х = 0,683 Вт/(м К) р = 909 кг/м д,= 172-10 Па-с г = = 2086 кДж/кг при (с=ЮО°С К = = 0,683 Вт/(м-К) цс = 282-10" Па.с. [c.89]

Теплофизические свойства теплоносителей и теплоизоляторов зависят от температур, большинство из которых в начале расчета неизвестны, поэтому ими приходится задаваться и расчет проводить методом последовательных приближений. [c.102]

В пределах заданного интервала температуры нагрева детали теплофизические свойства металла и условия теплообмена сильно меняются, поэтому при выполнении точного расчета целесообразно этот интервал разбить на более мелкие и полное время нагрева найти в виде суммы. В качестве иллюстрации метода выполним лишь приближенную оценку сразу для всего температурного интервала (методика расчета не зависит от величины интервала температур нагрева). Теплофизические свойства металла и условия теплообмена будем считать при средней в заданном интервале нагрева температуре / = 400 °С. [c.114]

В справочнике [15] найдем теплофизические свойства стали при < = 400 С >. = = 42,7 Вт/(м-К) р = 7682 кг/м с = = 682 Дж/(кг.К) е = 0,8. [c.114]

Теплофизические свойства воздуха при ( = 900 °С и /с = 400 °С Х = = 7,63-10-" Вт/ М-К) v = 155,1-10- м7с Рг = 0,717 Ргс=0,678 р = i/Г = 1/(273-f + 9()0) = 8,5-10- 1/К. [c.114]

Аналитические решения задач теплопроводности удается получить только для простейших условий. В то же время современная вычислительная техника позволяет численными методами рассчитать распределение температуры в теле практически любой формы, даже с учетом изменения граничных условий или теплофизических свойств в зависимости от температуры или времени. [c.115]

Пример 14.2. Найти изменение во времени распределения температуры и тепловых потоков от боковых поверхностей кирпичной колонны сечением I X 1 м и высотой 10 м. Условия на поверхностях колонны изображены на рис. 14.6. Теплофизические свойства кирпичной K.ni. iKH Х = 0,8 Вт/(м-К) с = = 900 Дж/(кг-К) р=1700 кг/м . Начальная температура Л = 20°С. [c.116]

От температуры воздуха зависят его теплофизические свойства. Приведем полученную выше формулу в размерную форму [c.212]

Электронно-лучевой сваркой изготовляют детали из тугоплавких химически активных металлов и их сплавов (вольфрамовых, танталовых, ниобиевых, циркониевых, молибденовых и т. п.), а также из алюминиевых и титановых сплавов и высоколегированных сталей. Металлы и сплавы можно сваривать в однородных и разнородных сочетаниях, со значительной разностью толщин, температур плавления и других теплофизических свойств. Минимальная толщина свариваемых заготовок составляет 0,02 мм, максимальная — до 100 мм. [c.204]

Параметрами режима контактной стыковой сварки сопротивлением являются плотность тока /, А/мм , удельное усилие сжатия торцов заготовки р, Па, и время протекания тока /, с, которое определяют косвенно через величину осадки, зависящую от установочной длины L. Установочной длиной L называют расстояние от торца заготовки до внутреннего края электрода стыковой машины, измеренное до начала сварки. Длина L зависит от теплофизических свойств металла, конфигурации стыка и размеров заготовки. [c.213]

Тип сварного соединения наряду с общими конструктивными соображениями выбирают с учетом обеспечения равнопрочности соединения с основным металлом н технологичности. Выбор разделки кромок зависит от толщины металла, его теплофизических свойств и вида сварки. [c.247]

Грандиозные перспективы развития советской теплоэнергетики ставят перед термодинамикой обширные задачи по исследованию теплофизических свойств воды и водяного пара при сверхвысоких давлениях — до 2000 am и температурах пара до 1000° С. Методы этих исследований можно будет распространить и на опре- [c.6]

Влияние теплофизических свойств газа [c.58]

Отдавая предпочтение скорости истечения из сопла при анализе температурного влияния на эффект энергоразделения, авторы [86] при обсуждении теплофизических свойств вновь опираясь на скорость звука как отклик на изменение управляющего параметра к, почему-то не рассматривают молярную массу ц, которая оказывает обратное влияние чем больше ц, тем меньше R, так как R= 8,314/ц, и тем меньше скорость звука. [c.58]

На рис. 2.13 показаны зависимости эффекта охлаждения от комплекса С [28]. Несколько путанное изложение материала работы не позволяет рекомендовать выражение (2.25) для гарантированного расчета. Кроме того, и в этой методике анализ влияния теплофизических свойств газа сводится к произведению к Re, по сути определяющему скорость звука при известной температуре газа. [c.60]

Результаты экспериментов (рис. 2.34 и 2.35) подтверждают зависимость характеристик трубы от теплофизических свойств и состояния термодинамической системы. Абсолютные эффекты подогрева для всех трех режимов работы (см. рис. 2.34) при ц = 0,8-5-0,5 растут до температуры порядка 1500 К, после чего их темп роста снижается и, пройдя через максимум, начинает уменьшаться. [c.96]

Известные публикации аналитического описания процесса вихревого энергоразделения не учитывают влияния на эффект многих параметров как геометрических (длины, площади проходного сечения дросселя), так и режимных (трения, генерации турбулентности). Расширение области применения эффекта требует учета в аналитической модели зависимости теплофизических свойств рабочего тела от температуры. Тем более, что задача [c.191]

Исследование теплофизических свойств 20 марок стали УПИ — Свердловск, 1978. 52 с. [c.634]

Тепловыделение в столбе дуги зависит от его длины и от напряженности поля . Напряженность поля зависит от теплофизических свойств среды и тока. Значение напряженности максимально при сварке в среде водяного пара ( = 6,0...8,0 В/мм), минимально — в вакуумной дуге (Е = 0,2...0,4 В/мм). [c.76]

Давление распределено в соответствии с изменением температуры и концентрации частиц по радиусу столба дуги, поэтому эффект сжатия столба дуги будет определяться теплофизическими свойствами вещества в столбе дуги. С другой стороны, из равенства давлений следует, что если — температура газа в столбе под влиянием пинч-эффекта будет повышаться пропорционально квадрату тока. [c.82]

По теплофизическим свойствам гелий существенно отличается от аргона. Он имеет высокий потенциал ионизации (24,5 вместо 15,7 эВ) и в 10... 15 раз большую теплопроводность при температурах плазмы. Кроме того, он легче аргона примерно в 10 раз. Достаточная для существования дуги ионизации аргона при п 10 ионов/см наступает примерно при 16 000 К, в то время как для гелия — при 25 ООО К. Все эти особенности существенно влияют на свойства W-дуги в гелии. Например, добавление к аргону гелия постепенно превращает конусную дугу в сферическую (рис. 2.55, а). Пинч-эффект в гелиевой плазме практически не имеет места до весьма больших плотностей тока, так как значительная теплопроводность гелия дает низкий температурный градиент по радиусу столба и весьма высокое внутреннее давление р = nkT. [c.101]

Рис. 5.3. Теплофизические свойства низкоуглеродистой стали с 0,1% С теплосодержание Л, отсчитываемое от 300 К, истинная теплоемкость с, теплопроводность X, температуропроводность а

Структура уравнения (6.2) позволяет установить влияние количества введенной теплоты и теплофизических свойств материала на температуру отдельных точек тела. Чем больше Q, тем выше температура точек тела в любой момент времени. Приращение температуры прямо пропорционально количеству введенной теплоты Q (рис. 6.2, а). [c.159]

Широкий диапазои используемых защитных газов, обладающих значительно различающимися теплофизическими свойствами, обусловливает большие техпологшЕеские возможности этого спо- [c.46]

Таким образолс, различные участки основного металла характеризуются различными максимальными температурами и различными скоростями нагрева и охлаждения, т. е. подвергаются своеобразной термообработке. Поэтому структура и свойства основного металла в различных участках сварного соединения различны. Зону основного металла, в которой под воздействием термического цикла при сварке произо1нли фазовые и структурные изменения, называют зоной термического влияния. Характер этих превращений и протяженность зоны термического влияния зависят от состава и теплофизических свойств свариваемого металла, способа и режима сварки, типа сварного соединения и т. п. [c.211]

Коэффициент теплопроводности к в законе Фурье (8.1) характеризует способность данного вещества проводить теплоту. Значения коэффициентов теплопроводности приводятся в справочниках по теплофизическим свойствам веществ. Численно коэффициент теплопроводности l==q/grad t равен плотности теплового потока при градиенте температуры 1 К/м. Понять влияние различных параметров, а иногда и оценить значение X можно на основе рассмотрения механизма переноса теплоты в веществе. Согласно молекулярно-кинетической теории коэффициент теплопроводности в газах зависит в основном от скорости движения молекул, которая в свою очередь возрастает с увеличением температуры [c.71]

Принимаем трубы из латуни [>.= = 106 Вт/(м-К)1 диаметром, L /d = = 16/18 мм. Скорость течения воды и трубах теплообменников aij обычно принима<тся около 1 м/с. Теплофизические свойства поды будем брать из справочника (15 при средней температуре воды <2 = 40 С, а конденсата — при температуре насыщения й =1 = 158,8 °С. [c.109]

Теплофиэические свойства вещества в узлах и условия их теплообмена друг с другом могут меняться от точки к точке и соответствовать реальной завис jmo th теплофизических свойств и граничных условий от координат. [c.115]

Повышение температуры в аппарате с псевдоожи-женным слоем двояко сказывается на интенсивности внешнего теплообмена. Во-первых, происходит изменение теплофизических свойств дисперсного материала и ожи-жающего агента. Соответствующие изменения гидродинамики и теплообмена описаны в гл. 2, 3. Во-вторых, усложняется механизм передачи энергии — существенным становится радиационный перенос, роль которого в низкотемпературных системах пренебрежимо- мала. Быстрое возрастание вклада излучения в процесс теплообмена объясняется характером зависимости количества переносимой энергии от температуры. В случае теплопроводности и конвекции перенос энергии между двумя элементами рассматриваемого объема пропорционален разности их температур приблизительно в первой степени (с учетом нелинейности). Перенос энергии излучением в тех же условиях будет пропорционален разности четвертых или пятых степеней (с учетом нелинейности) абсолютных температур [125]. [c.130]

Рассчитана на научных и инженерно-технических работников, занимающихся расчетом процессов теило- и массоперсноса-и определением теплофизических свойств газовых смесей, может быть полезна аспирантам и студентам физических факультетов вузов. [c.208]

На рис. 5.5 представлены схемы выполнения сварки по суперпроходам, принятые при расчете ОСН. Последовательность наложения суперпроходов соответствовала последовательности выполнения проходов в реальном процессе сварки. Основной металл (перлитная сталь 12НЗМД) и аустенитный сварочный материал принимались для всех анализируемых соединений одинаковыми. Теплофизические свойства — теплопроводность X и объемная теплоемкость су — принимались независимыми от температуры, равными Я = 32,3 Вт/(м-град), су = 3,8-10 Дж/(м -град) для основного металла и i = 14,7 Вт/(м-град), су = 4,6- 10 Дж/(м -град) для аустенитного металла шва. Используемые при решении термодеформационной задачи зависимости температурной деформации е , модуля упругости Е (одинаковая зависимость для основного металла и металла шва) и предела текучести ат приведены соответственно на рис. 5.6. и 5.7. Так как аустенит не претерпевает структурных превращений, для него зависимости От и е от температуры на стадии нагрева и охлаждения одинаковые. Основной металл претерпевает структурные превращения, и, так как сварочный термический цикл далек от равновесного (большие скорости нагрева и охлаждения), температурный интервал Fe — Fev-превращения от T l до Ти (см. рис. 5.6) при нагреве не совпадает с интервалом [c.282]

В качестве объекта исследования для определения ОСН было выбрано соединение подкрепления отверстия, представляющее собой сплошной цилиндр диаметром 180 мм и высотой 150 мм, вваренный в отверстие в диске из стали 12ХНЗМД толщиной 40 мм и диаметром 600 мм [201]. Шов заваривался вручную аустенитными электродами за 22 прохода (11 проходов с одной стороны, затем 11 проходов с другой) расчет ОСН, механические и теплофизические свойства в этом случае были идентичны принятым ранее при исследовании соединений подкрепления отверстия. [c.294]

На процесс энергоразделения в вихревых трубах влияют теплофизические свойства индивидуальных веществ и их смесей, используемых в качестве рабочего тела. Пожалуй, одним из основных свойств газов является отношение теплоемкостей к = Ср/С,, учитывающее индивидуальность газа и число атомов в его молекуле. При прочих равных условиях он определяет среднюю скорость теплового движения молекул в различных газах, а также скорость звука, которые зависят от молярной массы газа. Очевидно, что при анализе неббходимо проводить одновременный учет совокупного влияния кн Яна термодинамическую эффективность вихревых труб. [c.58]

Исходными данными для расчета вихревых холодильно-нагревательных устройств такой схемы являются давление сжатого воздуха на входе — P q и его температура — температура за-холаживания — потребная холодопроизводительность объем термокамеры площадь ее поверхности, 5 теплофизические свойства рабочего тела. [c.245]

Из физических соображений следует, что значение Ау зависит от величины и микроструктуры внутрипоровой поверхности, скорости и теплофизических свойств теплоносителя и не должно зависеть от длины проницаемого каркаса, поскольку микроструктура однофазного потока стабилизируется на расстоянии нескольких диаметров пор от входа в него. В свою очередь, микроструктура порового пространства зависит от пористости и характера исходного дисперсного материала - порошка, волокна, сетки и т. д. [c.37]

Постановка задачи. Физическая модель процесса приведена на рис. 5.1. Канал постоянного поперечного сечения (плоский - шириной 5 или круглый — диаметром 5), по которому движется поток однофазного теплоносителя, заполнен пористым высокотеплопроводным материалом. Подвод теплоты происходит с внешней стороны пористого элемента. Проницаемая матрица имеет совершенные тепловой и механический контакты со стенками, является изотропной с одинаковым по всем направлениям коэффициентом теплопроводности X. Теплопроводность теплоносителя мала по сравнению с X (что определяется самой сутью метода), а его теплофизические свойства постоянны. Поэтому при входе теплоносителя в пористый материал устанавливается плоский однородный профиль скорости, который в дальнейшем сохраняется неизменным, а удельный массовый расход по поперечному сечению канала остается постоянным G = onst. На входе в матрицу температура потока to постоянна и отсутствует тепловое воздействие на набегающий теплоноситель вследствие его пренебрежимо малой теплопроводности. Интенсивность Лу объемного внутрипорового теплообмена велика, но все-таки имеет конечное значение, поэтому начиная с определенного уровня под водимого к стенке канала внешнего теплового потока разность Т - t температур пористого материала и теплоносителя становится заметной и постепенно возрастает. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...