Момент второй

Начальные моменты второго порядка могут быть двух типов второго порядка одной из ординат случайной функции [c.117]

Очевидно, момент 2 зависит от одного аргумента, а смешанный начальный момент а, 1 от двух аргументов и 2- Вместо начальных моментов чаще применяются центральные моменты второго порядка [c.117]

Обозначив собственный вес стержня через Q , кинетическую энергию в начальный момент второго этапа можем выразить формулой [c.636]

Первый из них называется секта-риально статическим моментом, второй и третий — секторы-ально линейными моментами площади и, наконец, четвертый из написанных интегралов называется секториальным моментом инерции. Он обозначается через J . [c.331]

Таким образом, в предельном положении равновесия катка к нему будут приложены дне взаимно уравновешивающиеся пары одна пара сил (5 р, Р) с моментом пр-г (где г — радиус катка) и вторая пара сил (К Р), удерживающая каток в равновесии. Момент второй пары, называемый моментом трения качения, определяется формулой [c.109]

Таким образом, главный вектор и главный момент оказались отличными от нуля. Составим скалярное произведение главного вектора на главный момент (второй инвариант) [c.95]

В момент второго падения мяча (в точ]се В) у =0, откуда, 2ti, sin Ра [c.497]

Под действием постоянного момента второй вал вращается равноускоренно [c.351]

Динамика насчитывает семь таких всеобщих уравнений, соответствующих двум мерам механического движения. Одна из этих мер (количество движения) является векторной, а потому позволяет написать три уравнения проекций и три уравнения моментов. Вторая же мера механического движения является скалярной и приводит к одному уравнению кинетической энергии. [c.132]

Теорема о трех моментах (вторая форма условий равновесия) [c.48]

Аналогичным образом изменяется вывод уравнения Фоккера— Планка ( 20). Отличие состоит в том, что под интегралом разложение производится в л-мерный ряд Тэйлора, и соответственно условия типа (5.31) — (5.33) записываются для п моментов первого порядка (коэффициенты Лй(л , )), п п+ )12 моментов второго порядка (коэффициенты Бй ( , t)) и т. д. [c.85]

Перенося компоненты напряжений в центр грани элементарно параллелепипеда, приходим к заключению о существовании трех моментов, что и показано яа рис. 6,6 применительно к одной из граней нормаль к грани параллельна оси х). Интенсивности указанных моментов (их называют моментными напряжениями) будем обозначать буквой т с двумя индексами первый соответствует обозначению оси, относительно которой подсчитывается момент, второй указывает адрес этого момента, т. е. принадлежность его к той или иной грани. Моментные напряжения удобно изображать векторами с двумя стрелками (рис. 6, в). [c.13]

Более удобные выражения для Хо и получим, если воспользуемся теоремой о соотношении между моментами второй степени, взятыми относительно параллельных осей [c.81]

Двумерный момент второго порядка для процесса [c.108]

Энергия удара стержня, характеризуемая кинетической энергией, запасенной системой в начальный момент второго этапа удара, определится формулой [c.702]

Если проекции скоростей пульсации являются регулярными функциями координат, разлагающимися в ряды Тейлора, то очевидно, что моменты связи также разлагаются в ряды Тейлора по г. Ряды Тейлора для моментов второго порядка bd и Ьп будут содержать только чётные степени г, а ряды для моментов третьего порядка bdd, Ь2п и —только нечётные степени г. [c.134]

Теперь напишем уравнение изгибающих моментов второго участка для сечения, находящегося на расстоянии х от левой опоры, и найдем для него изгибающий момент от всех сил, лежащих левее этого сечения [c.206]

Смена трещиной формы от сквозной к поверхностной при ее входе в стенку стрингера сопровождалась снижением интенсивности увеличения скорости трещины. Аналогичная смена формы при входе трещины во вторую полку стрингера вызвала также резкое снижение ее скорости. И это при том, что длина трещины к моменту второй смены увеличилась почти в 2 раза. Вероятно, это было связано с тем, что после распространения трещины на все сечение стенки произошла разгрузка стрингера за счет перераспределения воспринимаемых им ранее нагрузок на другие элементы конструкции. [c.735]

Рассмотрим усредненные характеристики случайных полей, такие как среднее значение напряжений aij x,y)), дисперсии afj x,y) - 5tj x,y)y и другие моменты второго рода (Tij x,y)x y.(Tki x,y))i полученные путем усреднения по целому ряду реализаций структуры границы зерна. При этом под реализацией имеется в виду конкретный массив дислокаций в границе зерна, который удовлетворяет упомянутый выше закон случайного однородного распределения. Указанные характеристики определяют среднеквадратичные упругие деформации и избыточную энергию, вызванную хаотическими дислокационными массивами. [c.102]

При математическом описании случайных функций важную роль играют первые два момента конечномерных распределений. Момент первого порядка представляет собой среднее значение у (х) случайной функции — обычную (детерминированную) функцию т (х). Смешанный момент второго порядка вида [c.76]

Моменты второго порядка экспериментальных линеаризованных интерференционных линий были рассчитаны по уравнению [7] [c.177]

Связь между моментом второго порядка и постоянными А и В, характеризующими параметры тонкой кристаллической структуры, описывается уравнением [c.178]

Пусть АВ и П Б будут два вектора пары Г. Взяв за центр приведения точку приложения одного из двух векторов, например точку А, мы сейчас же увидим, что момент М пары Г совпадает с моментом второго вектора АВ он имеет поэтому длину, равную произведению из плеча пари Ъ на общую длину обоих векторов, он перпендикулярен к плоскости пары и имеет относительно АВ правостороннее направление (рубр. 33). [c.54]

Выражения для моментов высших порядков более сложны. Так, для момента второго порядка получается рекуррентная формула [c.234]

Центральные моменты второго порядка цго и р,02, как нетрудно увидеть из (2.1) и (2.19), равны дисперсиям 0 и а рассмат- [c.54]

Функцией корреляции случайных процессов i(f) и 2(0 называется смешанный центральный момент второго порядка (2.20) этих процессов, взятых в различные моменты времени ti и ti. Для ее вычисления требуется, вообще говоря, соответствующая функция двумерной плотности распределения вероятностей. Для стационарных процессов корреляционная функция зависит только от разности т = 2 — а для эргодических процессов она равна временному среднему от произведения двух реализаций hit) и 2( + т) [c.79]

Момент второго порядка ошибки z, распределенной в соответствии с (г), равен [c.96]

Первое условие устанавливает пределы для крутизны к характеристики устройства, создающего ускоряющий момент, второе условие определяет нижнюю границу кинетического момента Я. Так как при выполнении условий (6.78) все корни характеристического уравнения будут иметь отрицательные вещественные части, то на основании первой теоремы Ляпунова об устойчивости по первому ггриближению однорельсовый вагон асимптотически устойчив независимо от членов высшего порядка V и 0. [c.182]

Вектор- момент первой пары сил в силу шваркантности M -R не зависит от выбора центра приведения вектор- момент второй пары сил - зависит. Эту зависимость ш рассмотрим чуть позже, а пока представим себе систему сил, состоящую из силы ( R ) и пары сил с вектором- моментом М (рис. I.I4 ). [c.26]

Моменты инерции площади фигуры. Моментом инерции пло-Wfldu фигуры называется ее момент второго порядка. Различают осевой мом нт инерции [c.111]

Поскольку до сих пор отсутствует единая методика определения тонкой кристаллической структуры закаленной и отпущенной стали II1X-15 в чистом виде, для получения достаточно надежных данных о напряжениях II рода и размерах блоков когерентного рассеяния были применены различные методики, в том числе метод моментов второго порядка [7] и метод аппроксимации формы интерференционных линий от кристаллографических плоскостей (011) (101) — (НО) — (121) (211) — (112) мартенсита с учетом поправки ширины инструментальной ширины интерференционной линии на тетра-гональность решетки мартенсита, немонохроматичность рентгеновского излучения и геометрические условия рентгенографирования [6]. [c.177]

Если ось физического маятника будет наклонена под углом к вертикали, то центр масс будет качиься в плоскости, составляющей угол р с горизонталью. В этом случае вес Mg маятника можно разложить на две составляющие, а именно vM sin в плоскости, параллельной линии наибольшего ската плоскости, и Af osp, перпендикулярной к этой плоскости. Момент второй составляющей относительно оси равен нулю поэтому движение будет таким же, как если бы ускорение от силы тяжести изменилось из в sinp. Следовательно, длина эквивалентного [c.144]

Так как Р есть положение первой точки в любой момент t, а Р — положение в тот же момент второй точки, то траектория второй движущейся точки отличается от траектории первой только тем, что все ее точки смещены на один и тот же вектор РдО- Таким образом векторной скоростью, заданной в функции времени, траектория движущейся точки геометрически определяется вполне в зависимости от начального положения, она может быть только смещена в пространстве параллельна самой себе на оппеделенный вектор не претерпевает при этом, никакого измеченяя м путевое уравнение. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...