Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Функции системы

Цепи систем Функции системы Типы систем Составные части систем Типы подсистем Составные части подсистем  [c.73]

Эти функцни не изменяют содержимого рабочего файла и используются неоднократно в процессе работы. По завершении выполнения каждой из функций система переходит в исходное состояние.  [c.122]

После нормального завершения работы с каждой из этих функций система переходит в исходное состояние.  [c.123]

Режим выполнения специальных функций. Режим объединяет все оставшиеся функции системы 7, СБ — сообщение оператору ЭВМ 7, СВ — связь с оператором ЭВМ. Эти функции обеспечивают передачу на главную консоль ОС ЕС сообщения пользователя. После получения ответа оператора пользователь может выйти в исходное состояние или продолжить диалог 7, СТ — информация о работе ОС. Эта функция выдает на экран дисплея информацию о заданиях, выполняемых в данный момент операционной системой. О каждом задании сообщается 1) имя задания 2) имя щага задания (шага процедуры), выполняемого в данный момент 3) границы оперативной памяти, в которых он выполняется 4) время, оставшееся до завершения пункта задания 5) количество подключенных подзадач  [c.123]


Ho так как Ф <Ф являются собственными функциями системы на основании определения, причем согласно правилам квантовой механики собственные функции ортогональны, то Ф 1Фк= 1 и (2-50) запишется в следующем виде  [c.54]

Термодинамическая нестабильность системы проявляется, как говорилось, в образовании в ней новых либо исчезновении существующих фаз. Поэтому необходимым условием устойчивости гетерогенной системы является устойчивость ее отдельных фаз, и если межфазные эффекты не вносят вклада в характеристические функции системы, как, например в разобранном ранее случае с поверхностной энергией испаряющейся капли, то для анализа устойчивости гетерогенной системы целесообразно прежде всего выяснить достаточные условия устойчивости однородных фаз.  [c.120]

При фазовых, химических или смешанных фазовых и химических превращениях характеристическая функция системы выражается, следовательно, единой формулой и расчеты любых равновесий выполняются по общей схеме. Неизвестными в  [c.171]

В формулировке задачи расчета равновесия должны также указываться условия, при которых в равновесной системе реализуется экстремум ее характеристической функции. Согласно рассмотренным ранее критериям равновесия эти условия — постоянство всех естественных аргументов характеристической функции системы. Поскольку в итоге расчета через эти аргументы выражаются искомые дополнительные внутренние переменные, они должны быть величинами не только постоянными, но и известными. При численных решениях можно избежать строгого соответствия параметров системы (процесса) и использованной характеристической функции, т. е. появляется возможность формулировать термодинамические условия -на основании особенностей моделируемой системы и имеющихся данных, а не по набору естественных аргументов функции.  [c.172]

Введем силовую функцию системы U но формуле  [c.81]

Величина, вариация, способ вычисления, возрастание, убывание, колебание, определение, значение, множество значений, уравнение, знание, вычисление, максимум, минимум, непрерывность, предел, грань, период, дифференциал, производная, градиент. .. функции. Система, теория. .. функций. Зависимость между силой и. .. силовой функцией.  [c.22]

Будем определять коэффициенты а ( ) при условии, чтобы эта невязка была ортогональна в V ко беем функциям системы Фг, , Фл это требование приводит к следующей системе обыкновенных дифференциальных уравнений  [c.213]


Дробно-рациональная функция W (р) называется передаточной функцией системы (9.1) от входа и к выходу а. Это название вытекает непосредственно из равенства (9.2) передаточная функция W (р) передает (преобразует) вход и в выход а (рис. 9.1, а).  [c.287]

Вместо него для нелинейной системы (9.12) установлен следующий частотный критерий абсолютной у( тойчивости. Обозначим через (V (р) передаточную функцию системы  [c.293]

Часто волновую функцию системы А, Б записывают в виде I-a - - б = — волновая функция относительного движения А и Б  [c.93]

При существовании зеркальной симметрии волновая функция системы обладает определенной четностью (положительной или отрицательной). В сильных (ядерных) и электромагнитных взаимодействиях выполняется закон сохранения четности.  [c.100]

Волновая функция системы может быть записана в форме  [c.276]

Согласно принципу Паули, волновая функция системы из двух тождественных частиц с полуцелым спином должна менять знак при перестановке координат и спинов обеих частиц, т. е. должна быть антисимметричной. В соответствии с этим из всех возможных состояний р—р)- или (п—и)-систем принцип Паули отбирает только такие, которые удовлетворяют этому условию. Так, например, два нейтрона или два протона могут взаимодействовать между собой в s-состоянии (/=0 — четно и координатная волновая функция фг симметрична, т. е. не меняет знака при перестановке координат) только при противоположно направленных спинах (спины при перестановке переворачиваются, и спиновая волновая функция антисимметрична, т. е. меняет знак при перестановке спинов). В результате суммарная волно-  [c.59]

Б рамках адиабатического приближения и валентной аппроксимации волновая функция системы остается зависящей от координат всех валентных электронов. Поскольку последние взаимодействуют между собой, переменные в уравнении Шредингера (7.10) не разделяются. Поэтому для решения задачи требуются дальнейшие приближения.  [c.212]

Функцией Лагранжа L кинетическим потенциалом) называется сумма кинетической энергии и силовой функции системы материальных точек, выраженная через обобщенные координаты и скорости  [c.332]

Полная силовая функция системы п материальных точек с массами wi и с расстояниями между точками т,- и есть  [c.272]

Согласно второму исходному положению термодинамики, при равновесии все внутренние параметры являются функциями внешних параметров и температуры, и поэтому, когда Д и Г заданы, они не нужны для определения состояния равновесной системы. Если система отклонена от состояния равновесия, то внутренние параметры уже не являются функциями только внешних параметров и температуры. Поэтому неравновесное состояние необходимо характеризовать дополнительными независимыми параметрами. Это позволяет рассматривать неравновесную систему как равновесную, но с большим числом параметров и соответствующих им обобщенных сил, удерживающих систему в равновесии, причем термодинамические функции системы в неравновесном состоянии будем считать равными значениям этих функций у равновесной системы с дополнительными удерживающими силами .  [c.120]

Заметим, что оператор плотности является, подобно классической фазовой плотности, симметричным относительно перестановок частиц. Действительно, в квантовой механике не все собственные функции гамильтониана являются допустимыми волновыми функциями системы, а лишь те из них, которые удовлетворяют определенным свойствам симметрии. Для систем частиц с нулевым или целым (кратным К) спином (бозе-частицы) допустимы лишь волновые функции, симметричные относительно одновременной перестановки координат и спинов частиц, а для систем частиц с полуцелым (в единицах К) спином (ферми-частицы) допустимы лишь антисимметричные относительно перестановки координат и спинов волновые функции. В выражение (11.30) для оператора плотности входят не все, а лишь допустимые волновые функции и из этого билинейного выражения видно, что независимо от сорта частиц оператор плотности не меняется при перестановке частиц.  [c.194]


Волновая функция системы бозонов симметрична, а фермионов — антисимметрична относительно перестановки любой пары частиц. Волновая функция квантового идеального газа представляется произведением волновых функций отдельных частиц и полностью определяется заданием чисел заполнения каждого А-го одночастичного состояния. Требование- антисимметрии волновой функции системы фермионов приводит к тому, что они удовлетворяют принципу Па5 ли в заданном квантовом состоянии может находиться не более одной- частицы, т. е. п = 0 1. В каждом одночастичном состоянии бозе-газа может находиться любое число частиц Пц = й, , 2,. .., J , где Jf — общее число частиц в системе.  [c.229]

Рассмотрим вначале статистическую теорию флуктуаций, основанную на различных функциях распределения, а потом — квази-термодинамическую теорию флуктуаций, в которой термодинамические функции системы предполагаются известными.  [c.292]

Характеристические функции. Характеристические функции системы, т. е. внутренняя энергия и, энергия Гельмгольца Р, энтропия 5 и энергия Гиббса Ф при наличии поверхностного натяжения могут быть представлены в виде суммы двух членов, первый из которых зависит от объемных эффектов и представляет собой известные из гл. 3 выражения для 7, Р, 8, Ф, а второй описывает зависимость характеристических- функцией от поверхностных эффектов (коэффициента поверхностного натяжения и площади О поверхности раздела фаз).  [c.148]

Собственное значение и собственную функцию системы, находящейся в данном квантовом состоянии, определяют. путем отысканий волновой функции, которая дает минимум энергии в выражении (2-47), удовлетворяющей условию ортогональности, граничным условиям. Необходимо также сделадь еще одно замечание. Так как Н представляет собой с) мму энергии кинетической и потенциальной, причем кйнетическая энергия определяет в основном величину энергии связи, то в дальнейшем будем считать, что Н = Ек-  [c.53]

Наиболее часто возникает необходимость в расчетах равновесного состава сложной системы по известным свойствам ее частей при заданных внешних условиях. В более строгой формулировке речь идет об определении значений дополнительных внутренних переменных равновесной системы при известной характеристической функции и заданных значениях - ее естественных аргументов. Нетрудно заметить, что до конца такая задача не была решена ни для одного из рассмотренных выше равновесий, так как для этого необходимо было знать явный аналитический вид характеристической функции. Есть два способа нахождения характеристической функции сложной системы прямой эксперимент или теоретический расчет на основании модели внутреннего строения системы и известных свойств ее частей. Первый способ, хотя и доступен, не всегда целесообразен, поскольку экспериментально можно изучать и непос" редственно интересующее свойство системы, а не ее характеристическую функцию, т. е. если опираться только на эксперимент, то можно обойтись без помощи законов термодинамики. Для теоретического расчета характеристической функции системы ее необходимо представить в виде совокупности отдельных частей с известными характеристическими функциями. В эту модель должны быть включены все возможные формы существования веществ в сложной системе. Какие из этих форм способны присутствовать реально, а какие нет — выясняется в результате расчета равновесия.  [c.168]

Пример 7.3.1. Обратимся к механической системе, рассмотренной в примере 5.6.2. Заданы две материальнь>1е точки массы т, соединенные не имеющим массы стержнем длины 21. Под действием силы тяжести система движется только в вертикальной плоскости и только так, что скорость центра масс направлена вдоль стержня. Пусть у — вертикальная, ах — горизонтальная координаты середины стержня, р — угол, который стержень образует с горизонтальным направлением. Имеем кинетическую энергию и силовую функцию системы  [c.532]

Начальные условия для системы обыкновенных уравнений (5.7) получаются естественным образом из начальных условий (5.2) разложение (5.3) подставляем в зависимости (5.2) и значения а (0), Aaldt t-o получаем из условия ортогональности невязки всем функциям системы ф1,. .., фдг данная процедура приводит к следующим двум системам линейных алгебраических уравнений относительно  [c.214]

Замечательным свойством многих изолированных квантово-механичесмих систем является сохранение четности. Чтобы доказать это свойство, предположим, что волновая функция системы ij) (х, у, Z, t) представляет собой решение временного уравнения Шредингера и в момент t является четной. Найдем четность этой функции в момент ( +т). Для этого разложим г1)( + т) по степеням т  [c.90]

Согласно принципу Паули, волновая функция системы из двух тождественных частиц с полуцелым спином должна менять знак при перестановке координат и спинов обеих частиц, т. е. должна быть антисимметричной. В соответствии с этим из всех возможных состояний р-р)- или (п — п)-систем принцип Паули отбирает только такие, которые удовлетворяют этому условию. Так, например, два нейтрона или два протона могут взаимодействовать между собой в 5-состоянии (1 = 0 четно и координатная волновая функция il) симметрична, т. е. не меняет знака при перестановке координат) только при противоположно направленных спинах (спины при перестановке переворачиваются, и спиновая волновая функция антисимметрична, т. е. меняет знак при перестановке спинов). В результате суммарная волновая функция = гргфз меняет знак (-1-1) (—1) = — 1. Наоборот, если координатная функция антисимметрична (например, в p-состоянии), то спиновая функция должна быть симметрична (спины параллельны). Общее правило, справедливое для любого состояния, очевидно, заключается в выполнении условия  [c.518]


Согласно принципу Паули, в лдном квантовом состоянии, характеризуемом волновой функцией iji , не может находиться более двух электронов с разной ориентацией спинов. Удовлетворяющая этому условию полная волновая функция системы должна быть антисимметричной, т. е. при перемене местами двух электронов (перестановке их координат и проекции спина) она должна менять знак. Функция Л ф (Г ) этому условию не удовлетворяет. Анти-i  [c.214]

В первом хметоде, иредложеином Блохом, для построения волновых функций системы электронов в кристалле исходят из функций для отдельных атомов (приближение сильно связанных электронов). Перекрытие волновых функций, соответствующих двум соседним ионам, приводит к тому, что в кристалле дискретные энергетические уровни отдельных атомов размываются в широкие полосы, ширина которых зависит от того, в какой степени перекрываются волновые функции соседних ионов. Так, полосы или зоны, соответствующие внутренним электронам атома, размыты очень слабо, тогда как зоны, соответствующие основным и возбужденным состояниям валентных электронов, имеют такую ширину, что могут даже перекрываться. В случае неперекрывающихся соседних зон между ними имеется зона запрещенных значений энергии.  [c.324]

Математический формализм, позволяющий рассматривать волновые функции системы многих частиц в теории металлов, предложил Тисса [116, 117] с целью применения к проблеме сверхпроводимости. Его функции являются обобщенными функциями Блоха и описывают координированное движение группы электронов с некоторым полным импульсом. Хотя этот метод и не был достаточно развит, он, по-видимому, мог бы быть удобным в теории, в которой постоянные токи играют доминирующую роль. Мы, однако, полагаем, что возражения, выдвинутые Лондоном против всех этих теорий, справедливы.  [c.754]

Коллективное описание электронно-ионного взаимодействия. Бом и Пайне (см. п. 36) учли кулоновское взаимодействие на больщих расстояниях путем введения дополнительных координат, которые описывают движение электронного газа как колебания илазмы. Так как координаты отдельных ионов остаются неизменными, то число введенных в этом методе координат превышает число координат, необходимых для описания системы. Поэтому необходимо, чтобы волновая функция системы удовлетворяла определенным дополнительным условиям. Этот метод был применен Пайнсом и автором [19] для учета движения ионов. Помимо колебаний плазмы, имеются связанные электронно-ионные колебания, которые соответствуют продольным звуковым волнам. Мы изложим эту теорию в общих чертах, причелг для рассмотрения взаимодействия элек-  [c.764]

При этом требуется, чтобы волновая функция системы удов.четворяла дополнительным условиям  [c.765]

В квантовой механике динамические переменные не являются функциями состояния, характризуемого волновой функцией г з, а представляются самосопряженными операторами, действующими в пространстве возможных волновых функций. Даже точное задание волновой функции системы не определяет, вообще говоря, значение данной динамической величины при ее измерении. Только в случае, когда ф есть собственная функция оператора L, представляющего исследуемую динамическую величину, т. е. когда  [c.189]

Вычисление флуктуаций динамических величин с помощью равновесных функций распределения представляет собой в общем < лучае такую же сложную задачу, как и вычисление средних значений и термодинамических потенциалов. Поэтому часто используется так называемая квазитермодинамическая (полуфеномено- логическая) теория флуктуаций, в которой при определении флуктуаций различных величин предполагается, что термодинамические функции системы известны. Эта теория ограничена задачами, в которых малую часть системы можно характеризовать термодинамическими параметрами. Вследствие этой посылки она имеет существенно приближенный характер, поскольку принимать параметры малой системы термодинамическими правомерно только в случае больших систем, когда флуктуации, которыми мы интересуемся, пренебрежимо малы.  [c.298]

Состояния равновесия, устойчивые по отношению к близлежащим состояниям и неустойчивые по отношению к некоторому более удаленному состоянию, называются метастабильными (полуустойчивыми). Метастабиль-ные состояния возникают в тех случаях, когда характеристические функции системы имеют несколько точек экстремума (рис. 3.1). Метастабильное состояние соответствует относительному экстремуму (не наибольшему максимуму и не наименьшему минимуму) характеристической функции. Наличие метастабиль-ных состояний означает, что термодинамическая поверхность тела состоит из двух вообще не связанных листов, первый из которых описывается уравнением состояния и содержит все стабильные состояния, а второй —только метастабильные состояния. Обратимого перехода с одного, листа на другой не существует. Однако для каждого из этих листов справедливо третье начало термодинамики, так что в каком бы состоянии — стабильном или метастабильном — ни находилось тело, при Т —> О его энтропия имеет одно и то же значение 5 = 0. Система, находящаяся в метастабильном состоянии, по истечении некоторого времени и при наличии необходимых условий переходит в стабильное состояние.  [c.112]


Смотреть страницы где упоминается термин Функции системы : [c.68]    [c.150]    [c.74]    [c.166]    [c.186]    [c.619]    [c.654]    [c.365]    [c.159]    [c.270]    [c.49]   
Введение в нелинейную оптику Часть1 Классическое рассмотрение (1973) -- [ c.43 ]



ПОИСК



404,405 - Средства технологического оборудования - Функции системы 415 — Цель

6-Функция параметрическая система

Аберраций функция изопланатической системы

Акиндинов, Н. П. Колпакова. К исследованию абсолютной устойчивости многосвязных автоматических систем методом векторной функции Ляпунова

Амплитудно-частотная характеристика. 2. Функция Грина Колебательные системы произвольного числа степеней свободы

Базисные волновые функции для бозесистем для ферми-систем

Бобровницкий. О колебаниях некоторых механических систем с неортогональными собственными функциями

Виды управляющих функций релейных следящих систем

Влияние поверхностных явлений на структуру термодинамических функций системы жидкость—пар

Волновая функция системы

Волновая функция системы частиц

Волновая функция системы частиц со спинам

Выражение передаточных характеристик оптических систем через зрачковую функцию

Вычисление V из Vq. Приближенные формулы для больших значений. Вычисление V или t для всей системы, когда они заданы для частей. Геометрическое истолкование Функция и каноническое распределение

Гамильтон. Об общем методе в динамике, посредством которого изучение движений всех свободных систем притягивающихся или отталкивающихся точек сводится к отысканию и дифференцированию одного центрального соотношения или характеристической функции (перевод Л. С. Полака)

Гамильтониан нелинейной системы первого порядка. Обращение интегралов Решение алгебраических и трансцендентных уравнений. Усреднение слабонелинейных систем. Линейные сингулярно-возмущенные уравнения. Система общего вида Гамильтонова теория специальных функций

Гидравлические и электрогидравлические системы автоматического I управления и функции давления рабочей среды

Грвновские функции неравновесной системы

Гриновская функция системы во внешнем поле

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ ФУНКЦИИ 1-го порядка 208 —Система

Две дополнительные термодинамические характеристики системы — функции Гельмгольца и Гиббса

Движение системы в консервативном силовом поле. Функция Лагранжа

Движение системы, подверженной возмущению, которое является случайной функцией времени

Движение системы, подвершенной возмущению, которое является случайной функцией времени

Действие Мопертюи. Двухточечная характеристическая функция для изоэнергетической системы Однородный лагранжиан. Принцип наименьшего действия Якоби

Дифференцирование функции в силу системы

Допустимые волновые функции бозесистемы ферми-системы

Замкнутость системы функций

Знакопостоянные и знакоопределенные функции. Полная производная в силу системы

Зубова построения вспомогательных систем матричных функций Ляпунова

Инвариантный класс гбльдероиых функций Гёлыеровость сопряжений Гёльдеровоеть орбитальиой эквивалентности потоков Гбльдеровость и дифференцируемость неустойчивого распределения Гельдеровость якобиана Когомологические уравнения для гиперболических динамических систем

Интегрирование системы уравнений теории круговой цилиндрической оболочки в классе двоякопериодических функций

Использование пространственной корреляционной функции для анализа шумов системы

Исследование устойчивости системы с функцией Гамильтона

Когерентные системы лучей или траекторий. Одноточечная характеристическая функция

Консервативные системы и другие системы, обладающие потенциальной функцией

Координатная система функций

Криволинейные системы координат. Переменный местный координатный базис. Абсолютный дифференциал и абсолютная производная векторной функции скалярного аргумента

Лагранжа натуральные системы функции

Лагранжева система общая функция

Ляпунова функция для системы Морса — Смейл

Матрицы передаточных функций (МПФ) сложных систем

Метод контурных интегралов. Переходные процессы в простых системах. Комплексные частоты. Расчёт переходных процессов. Примеры применения метода. Единичная функция. Общий случай переходного процесса. Некоторые обобщения. Преобразование Лапласа Колебания связанных систем

Методы передаточных функций систем вибро

Механические системы непрерывно деформируемое с распределенными параметрами 225 —Схемы и функции определяющие

О невозможности охарактеризовать неголономную систему одной только функцией

О преобразовании времени и функции Гамильтона в склерономных системах

Об интегрировании в элементарных функциях некоторых классов динамических систем

Обзор методов определения термодинамических функций двойных металлических систем

Обратимая полезная работа в беспотоковых процессах перехода ме жду заданными устойчивыми состояниями системы — функция беепотоковой доступности и доступная энергия

Общее выражение для кумулянтной функции электрон-туннелонной системы

Общее выражение для кумулянтной функции электрон-фононной системы

Одномерные колебания. Запаздывающая функция Грина. Энергия, потребляемая системой. Резонанс. Переходный и установившийся режимы. Колебания связанных систем Общие свойства нелинейных систем

Оператор Лапласа от скалярной функции в ортогональной системе координа

Операторная функция, реализующая базовые алгоритмы решения систем линейных уравнений

Операторы взаимного преобразования для функций интенсивности рассеяния системами частиц

Операционная система реального времени с разделением функций РАФОС

Определение и примеры Порожд ающая функция Продолжения Биркгофовы периодические орбиты Глобальная минимальность биркгофовых периодических орбит Вариационное описание лагранжевых систем

Определение передаточной функции оптической системы, освещаемой спекл-структурой

Ортонормированная система функций

Основные функции и состав операционных систем

Основные функции систем автоматического управления Дементьев)

Основные характеристики динамической системы. Передаточная и импульсная переходная функции

Отклик линейной системы на произвольную входную функцию

Отклика функция для вращательной системы

Относительная система координат . 3.5. Разложение функции Гамильтона

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Внутренняя энергия как функция состояния системы

Параметры состояния и функции состояния системы Параметры состояния газа

Парная корреляционная функция и физические характеристики равновесной статистической системы

Передаточная функция оптической системы (см. Характеристики)

Передаточная функция системы

Передаточные функции линейных механических систем

Передаточные функции сложных систем трубопроводов

Переходная функция, частотные характеристики и годограф колебательной системы

Полная система волновых функций

Полнота системы волновых функций

Полнота системы функций

Понятие об использовании спектральной плотности и корреляционных функций для целей анализа и синтеза динамических систем

Построение системы статических функций

Потенциальная функция и интегральный критерий устойчивости (экстремальное свойство) резонансных движений системы тел

Предмет термодинамики. Основные законы классической термодинамики и термодинамические функции состояния системы

Представление решения системы (2.5) в классе двоякопериодических функций. Постановка задачи (продолжение)

Представление случайного вектора с помощью системы естественных ортогональных функций

Приближенное разложение передаточной функции замкнутой системы на сомножители

Примеры построения функции Ляпунова для неавтономных систем

Программные средства расширения функций устройств отображения в системе автоматизированного проектироваСтруктура комплекса программных средств подсистемы отображения

Прудников, Э. В. Ткаченко, Р. В. Яковлева. Метод разложения передаточных функций систем автоматического управления

Работа сил, приложенных к системе точек. Силовая функция

Разрешающая способность и функция передачи модуляции фотографической системы

Разрешающие функции в прямоугольной системе координат

Разрешающие функции в цилиндрической системе координат

Разрешающие функции плоской задачи в прямоугольной системе координат

Разрешающие функции плоской задачи в цилиндрической системе координат

Реакция системы на внешние воздействия. Представление через двухвременную функцию Грина

Регулятор скорости и его использование в системе группового регулирования Основные функции регуляторов скорости и требования к ним

Регуляция функций слуховой системы

Решение основной системы уравнений разложением внешней нагрузки в ряды по тригонометрическим функциям

Решение периодических и двоякопернодических задач при помощи специальных систем гармонических функций

Решение системы уравнений движения машинного агрегата методом аппроксимирования нелинейных зависимостей кусочно-постоянными функциями

САПР Функции диалоговых систем

Свободные затухающие колебания системы при силе сопротивления, пропорциональной первой степени скорости. Диссипативная функция Релея

Свойства симметрии волновых функций системы тождественных частиц с произвольными спинами

Связь корреляционных функций с характеристиками системы

Связь между кривыми переходного процесса и передаточными функциями объекта - и регулятора. Использование этой связи для синтеза линейной системы

Силовая функция двух системы тел

Силовая функция и потенциальная энергия системы

Силовая функция системы материальных точек

Силовая функция системы тел

Симметрии соотношения (для функций системы)

Синтез линейных систем виброизоляции с оптимальными передаточными функциями

Система уравнений для неравновесных функций распределения

Системы колебательные — Передаточные функции

Системы операционные функции

Системы случайных функций и их вероятностные характеристики

Системы управления технологическими функции

Системы уравнений относительно функциональных коэффици. ентов в разложениях искомых функций в ординарные ряды Фурье

Системы функций, описывающие отображение множеств

Соотношения между передаточными функциями системы в замкнутом и разомкнутом состоянии

Структура АСУ ТП промыслов и ее уровней. Определение функций системы в целом и ее уровней управления

Структура и функции систем управления станками и станочными комплексами

Структура уравнений Лагранжа для различных классов механических систем. Функция Лагранжа для систем с потенциальными и обобщенно-потенциальными силами

Схемы линейных звеньев систем автоматического управления с различными передаточными функциями F(p) на одном операционном усилителе

Телевизионная система, разрешающая функция передачи модуляци

Термодинамические функции Грина ферми-и бозе-систем

Термодинамические функции гетерогенных систем

Термодинамические функции для систем с межфазными границами раздела

Термодинамические функции, определяющие состояние обраI тимого равновесия системы

Топографическая система Пуанкаре. Функция Ляпунова. Кривые

УСИЛИЯ В СТЕРЖН. СИСТЕМАХ - ФУНКЦИИ ЗАДАННЫ

Уменьшение числа искомых функций погонных усилий и моменПреобразование системы уравнений равновесия

Управляющие функции с воздействием, зависящим от ускорения системы

Уравнения Лагранжа второго рода. Кинетическая энергия системы Функция рассеивания

Уравнения переноса, соответствующие функции распределения Максвелла — изоэнтропическое течеРавновесие молекулярной системы

Условия равновесия системы в обобщенных координатах Случай существования силовой функции

Условия равновесия системы в случае существования силовой функции

Условия равновесия системы и уравнения Лагранжа в случае существования силовой функции

Устойчивость положения равновесия консервативной системы Устойчивость по Ляпунову. Функции Ляпунова

Устойчивость равновесия диссипативной системы. Функция Ляпунова

ФУНКЦИИ СЛОЖНЫ 328 ХИМИЧЕСКИ ОДНОРОДНЫЕ СИСТЕМЫ

ФУНКЦИИ СЛОЖНЫ 328 ХИМИЧЕСКИ ОДНОРОДНЫЕ СИСТЕМЫ теория потенциала

Функции Грина и макроскопические характеристики системы

Функции Ляпунова для неавтономных систем Обобщенный критерий Сил i.пестра

Функции Ляпунова. Теоремы об устойчивости движения автономных систем

Функции и классификация систем управления

Функции и особенности построения систем

Функции и разновидности операционных систем

Функции и характеристики сетевых операционных систем

Функции распределения в многочастичной системе

Функции рассеяния для систем однородных частиц

Функции систем автоматического управления

Функции систем управления

Функции систем управления и регулирования на различных ступенях комплексной автоматизации

Функции систем управления и реиаемые ею задачи

Функции систем управления. Требования, предъявляемые к управлению, и способы удовлетворения их

Функция Гамильтона в неинерциальной системе

Функция Гамильтона системы

Функция Лагранжа механической системы

Функция Лагранжа свободной точки в неинерциальной системе

Функция весовая системы точечных источнико

Функция выпуклая ной системы

Функция пропускания приемной систем

Функция распределения для адиабатически изолированной статистической системы

Функция распределения для систем с фиксированным числом частиц и заданной температурой

Функция распределения для термодинамически равновесной системы, ограниченной воображаемыми стенками

Функция силовая системы п точе

Функция системы, структурная

Функция состояния и функция процесса. Внутренняя энергия системы Работа

Функция состояния многокомпонентной систем

Функция тока в различных системах координат

Характеристические функции состояния системы

Характеристические функции состояния системы 704, XVIII

Цепочка уравнений Боголюбова для неравновесных функций распределения классических систем

Цепочка уравнений для частичных функций равновесной системы

Частичные функции распределения идеальных систем в равновесном состоянии

Эффект Соколова как результат когерентной суперпозиции ЭПР-взаимодействий Электростатика корреляционного поля Е, Коллапсы волновых функций К главе VI. Информационно открытые системы



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте