Поток свободный

Для выполнения расчета основных параметров термотрансформатора, схематично представленного на рис. 9.32, требуются следующие исходные данные давление температура 7 , компонентный состав С высоконапорного газа и давление P низконапорной среды, в которую происходит истечение охлажденного газа из вынужденного вихря. Кроме того, при расчете задаются величины радиуса отверстия диафрагмы Г .,,,,, начального радиуса Г(. вихревой камеры и угол расширения или сужения стенок камеры энергоразделения у- Если угол у по потоку свободного вихря расширяющийся, то его величина принимается положительной, если угол у сужающийся, то его величина принимается отрицательной. [c.263]

Движение жидкости в открытых руслах, а также в трубах, частично заполненных жидкостью, характеризуется наличием у потока свободной поверхности, давление на которую равно атмосферному. [c.109]

В первом из них (рис. 187, а) вблизи критической точки поток свободно растекался в обе стороны. Несмотря на наличие положи- [c.383]

Добавляя в пристеночную область турбулентного потока воды или воздуха (жидкости или газа) соответствующим образом подобранные частицы, можно, как показывает эксперимент, существенным образом (на 60—80%)снизить гидродинамическое сопротивление. Заметим, что введение таких частиц в струи, след и другие потоки свободной турбулентности (в которых нет стенок) также сильно влияет на их структуру, например пожарная струя делается более компактной и более дальнобойной и пр. [c.344]

На штанге (показанной на рис. 200 пунктиром), опускаемой вертикально в поток, свободно вращается в горизонтальной плоскости устройство, состоящее из хвостового оперения (или руля поворота) и собственно вертушки хвостовое оперение предусмотрено для того, чтобы вертушка устанавливалась навстречу потоку. [c.342]

На рис. 125 показано установившееся равномерное безнапорное движение грунтового потока. Свободная поверхность потока в этом случае представляет собой плоскость, параллельную плоскости нижнего подстилающего водонепроницаемого (водоупорного) пласта. [c.139]

Задача 3.42. Воздух плотностью ра=1,28 кг/м всасывается двигателем через фильтр I с коэффициентом сопротивления ф = 3 (отнесен к di), затем по трубе диаметром di = 50 мм попадает в диффузор 2 карбюратора, сопло которого имеет коэффициент сопротивления с = 0,1 (отнесен к di). В узком сечении диффузора диаметром 2 = 30 мм расположено выходное отверстие распылителя 3. Благодаря разрежению, возникающему в горловине диффузора, бензин с плотностью рб = 790 кг/м подсасывается из поплавковой камеры 4 и через жиклер 5 с коэффициентом расхода ц = = 0,6 и распылитель попадает в воздушный поток. Свободная поверхность бензина в поплавковой камере находится ниже выходного отверстия распылителя на высоту /г=10 мм. Определить диаметр отверстия жиклера d для обеспечения коэффициента избытка воздуха а = 1, если [c.63]

В равновесное состояние система приходит при условии равенства потоков свободных носителей заряда, вызванных градиентом их концентраций и электрическим полем объемного заряда. [c.68]

Для потока свободных частиц волновая функция Ф выражается формулой (3) 17, причем длина волны и частота v определяются соотношениями (1) того же параграфа. Возникает вопрос, как определить волновую функцию для частицы, движущейся под влиянием данных сил. Такая задача была решена Шредингером, нашедшим в 1925 г. дифференциальное уравнение, которому удовлетворяет волновая функция Ч " для случая любого силового поля. Это уравнение можно получить путем следуюш,его обобщения. Подставим в волновую функцию W, выражаемую для свободных частиц формулой (3) 17, вместо X и V их значения по формуле (1) 17 введем еще h Л/2тг, тогда получим [c.90]

Термоэлектронный ток. Поток свободных электронов, так называемая электронная эмиссия, возникает при нагревании электрода до высокой температуры. При достаточно высокой температуре кинетическая энергия части электронов становится больше работы сил электрического поля в поверхностном слое, и такие электроны вылетают из металла. Чем выше температура электрода, тем больше электронов вылетает за его пределы. Зависи- [c.541]

ОСТ 10086-39 устанавливает методику оценки истираемости лакокрасочных покрытий в потоке свободно падающих абразивных частиц. Такой метод встречается в ряде иностранных стандартов. [c.6]

Колебания потока направлены перпендикулярно плоскости симметрии направления потока естественной конвекции (рис. 77). В этом случае направление вторичных вихревых течений и направление свободной конвекции совпадают у нижней половины поверхности цилиндра и противоположны у верхней его половины. Такая схема течений приводит к дополнительной турбулизации пограничного слоя в нижней части цилиндра в результате взаимодействия вторичных вихревых течений и потоков свободной конвекции, которые в данном случае в нижней части цилиндра направлены навстречу друг другу. Согласно экспериментальным данным работы [51 ] интенсивность теплообмена оказывается значительно больше, чем в предыдущем случае, и для высоко- [c.171]

При значительных температурных напорах на величину а влияют изменение физических характеристик жидкости (в первую очередь вязкости) по сечению канала и накладывающаяся на основной поток свободная тепловая конвекция. [c.98]

Рис. 8. Фотографии струек дыма в потоке свободной конвекции на вертикальной плите (начало турбу-лизации потока). Цифры показывают расстояние в дюймах от нижнего края плиты.

Таким образом, существует глубокая аналогия между неустойчивыми волнами вынужденного потока и волнами возмущения ламинарного потока при свободной конвекции. Отсюда можно сделать вывод, что и дальнейший характер перехода к турбулентности происходит в обоих процессах в значительной мере одинаковым образом. Следовательно, изучение потока свободной конвекции может дать полезные сведения также и для изучения переходного процесса при вынужденной конвекции. Однако в деталях следует, конечно, ожидать определенного различия, обусловленного, например, тем, что при свободной конвекции точка перегиба профиля скоростей значительно удалена от стенки, а скорость за точкой перегиба уменьшается с увеличением расстояния от стенки. [c.357]

Вязкостный режим. Вязкостный или ламинарный режим течения жидкости (газа) в трубах наблюдается при значениях Ке<Кекр и при отсутствии в вынужденном потоке свободной конвекции. Последнее условие приближенно выполняется, если число Gr-Pr меньше некоторого предельного значения, указанного ниже. [c.164]

Горизонтальную плоскость сравнения при составлении уравнения Бернулли целесообразно проводить через ось потока, свободную поверхность жидкости в нижнем резервуаре или ниже всего потока жидкости. Расчетные поперечные сечения выбираются и нумеруются по течению жидкости. При их выборе следует стремиться к тому, чтобы в уравнение Бернулли входили неизвестные величины и как можно больше известных. В большинстве случаев при расчете движения жидкости с разными скоростями в живых сечениях потока наряду с уравнением Бернулли используется и уравнение неразрывности (7.7). [c.141]

В основу электронно-лучевого переплава (ЭЛП) металлов положен принцип преобразования электрической энергии в тепловую вследствие бомбардировки поверхности металла потоком свободных электронов. [c.279]

Для осуществления ЭЛП необходимо иметь герметичную камеру, в которой создается вакуум (давление остаточных газов не более 7-10 Па), поток свободных электронов и ускоряющее электрическое поле. Источником свободных электронов в электронной пушке является термокатод — нагретый до высокой температуры металлический материал, характеризующийся низкой работой выхода электронов. Имеются различные технологические схемы ЭЛП (см. рис. 5, д, е, и). [c.279]

Плотность потока свободной энергии J и скорость ее производства даются формулами [c.264]

Методы решения диффузионных задач многообразны в зависимости от конкретных условий исследовательской практики. Они подробно изложены в работе [18] и относятся в основном объемным изменениям в структуре металлов и сплавов. Исследования диффузионных процессов при трении связаны со значительными экспериментальными и теоретическими трудностями. Последние обусловлены тем обстоятельством, что структура металлических систем формируется в результате сложной совокупности процессов, происходящих при трении и вызванных высоким уровнем напряжений, влиянием окружающей среды (см. гл. 4), значительными объемными и поверхностными температурами и температурными градиентами. Многочисленные экспериментальные данные показывают, что процессы структурных изменений при трении локализуются в тонких поверхностных слоях, и активная зона может быть отнесена к тонкопленочным объектам. Масштабный эффект сопровождается многообразием отклонений физических и физико-химических свойств системы от монолитного состояния для сплавов наиболее характерной особенностью является значительное изменение пределов растворимости. Кроме того, структура поверхностей трения является диссипативной, т. е. образующейся и поддерживаемой в нелинейной системе с большим числом степеней свободы с помощью внешнего источника энергии [71, 109]. Вторичная структура (диссипативная структура, формирующаяся при трении) — результат неустойчивости, образуется вследствие флуктуаций мерой скорости ее образования является производство избыточной энтропии. Структура поверхности трения — это новое состояние вещества вдали от равновесия и неустойчивости, порожденное потоком свободной энергии и приводящее к новым типам организации материи за [c.139]

С точки зрения современной физики, электрический ток представляет собой поток свободных электронов, т. е электронов, не связанных с атомами. В проводниках — веществах, хорошо проводящих ток, таких свободных электронов очень много. [c.123]

Столкновения между атомами обусловливают ударное ушире-ние спектральной линии. При очень низких плотностях, когда соударения редки, или в потоке свободно несущихся каналовых частиц, которые практически не сталкиваются, влияние этой причины уширения может быть сделано настолько малым, что им можно пренебречь. Но при обычных условиях газового свечения, например в разрядной трубке или в ртутной лампе, она может являться одной из серьезнейших или даже самой серьезной причиной уширения линий. Так, в современных ртутных лампах сверхвысокого давления, где давление паров ртути достигает 20—30 атм, линии ртутного излучения настолько уширены, что само выражение спектральные линии теряет смысл. Наблюдалось также заметное ушире-иие спектральных линий при добавлении к светящемуся газу значительных количеств постороннего газа. [c.574]

В зависимости от значения бытовой глубины потока в условиях нестесненного отводящего русла за сооружением возможны три формы сопряжения потока свободное растекание (рис. VIII. 11), если < h p (иногда с запасом принимают < 0,85 h p)-, несвободное растекание, если ha>hnp (или Лв > 0,85 А р) и сбойное течение (рис. VIII.12), [c.217]

Итак, отрыв пограничного слоя обусловлен совокупным действием положительного градиента давления и вязкого пристенного трения. При отсутствии одного из этих факторов отрыва не происходит. Весьма наглядно это было продемонстрировано Г. Феттингером, результаты опытов которого показаны на рис, 8.28. Были исследованы и сопоставлены два течения вязкой жидкости, вблизи плоской стенки, поставленной нормально к потоку. В первом из них (рис. 8.28, а) вблизи критической точки поток свободно растекался в обе стороны. Несмотря на наличие положительного градиента давления, на участках линий тока перед критической точкой отрыва не возникало, поскольку здесь отсутствовало тормозящее влияние стенки. На участках линий тока за критической точкой движение происходило вдоль стенки, [c.349]

Значения Пдоп и Ыд доп, подсчитанные по (16.4) для потоков, свободных от наносов, для однородных несвязных грунтов при Ргр = 2650 кг/м , т = 1 приведены в табл. 16.5. [c.32]

Рассмотрим механизм образования термо-э. д. с. на примере однородного по.тупроводникз. Пусть один из концов полупроводника нагрет больше, чем второй. Свободные носители заряда у горячего конца будут иметь более высокие энергий и скорости, чем у холодного. Кроме того, благодаря значительной зависимости концентрации свободных носителей заряда в полупроводнике от температуры у горячего конца концентрации свободных носителей заряда окажется больще, чем у холодного. В силу этих причин поток свободных носителей от горячего конца к холодному будет больше, чем от холодного к горячему. Если концентрация свободных электронов и дырок в полупроводнике или их подвижности неодинаковы, то концы полупроводника окажутся противоположно заряженными. Состояние равновесия наступит при равенстве потока свободных носителей заряда, обусловленного градиентом температур, потоку, обусловленному действием электрического поля, возникшего в результате разделения зарядов. Установивгоуюся в состоянии равновесия термо-э. д. с. называют объемной тер.мо-э. д. с. [c.73]

Рассмотрим механизм образования термоЭДС на примере однородного полупроводника, у которого один из концов нагрет больше. чем второй. Свободные носи- тели заряда у горячего конца будут иметь более высокие энергии и скорости, чем у холодного. Кроме того, у горячего конца полупроводника свободных носителей окажется больше, чем у холодного. В силу этих причин поток свободных носителей от горячего конца к холодному будет больше, чем от холодного Рис. S.7. Возникновение термоЭДС в к горячему. Если концентрация непи из двух спаев свободных электронов и дырок [c.277]

Неустановившееся движение. При неу-становившемся движении характеристики потока в каждой его точке зависят от времени. Ниже рассматривается неуста-новившийся напорный поток (свободная поверхность жидкости отсутствует, и площади жнвьк, сечений со временем не меняются) в предположении неупру-гости жидкости и стенок. [c.621]

Рис. 3. Образование индуктивного сопротивления в результате скоса потока свободными вихрями крыла ъ у — скорость, индуцированная снободными вихрями Да — угол скоса.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ЛАМПЫ —электровакуумные приборы, в к-рых поток свободных электронов, эмитируемых термоэлектронным катодом, движется в высоком вакууме и управляется по плотности и направлению движения с помощью электрич. полей, создаваемых пЬтснциалами на электродах прибора. Э. л. используются для выпрямления перем. тока (диоды—простейшие двухэлектродные лампы, в к-рых анодный ток управляется электрич. полем анода), генерирования, усиления и преобразования эл.-магн. колебаний (сеточные многоэлектродные Э. л., где управление электронным потоком осуществляется гл. обр. с помощью сеток). [c.567]

Как уже отмечалось выше, интерферометр дает среднюю плотность воздуха на всем протяжении светового пучка, поэтому возникают вопросы во-первых, каким образом можно получить по ширине пластины локальную картину наблюдаемого движения волн и превращения их в нерегулярный поток, и, во-вторых, как определить характер возмущений, т. е. выяснить, имеем ли мы дело с двухмерным или трехмерным процессом возмущений Эти вопросы можно выяснить, сделав поток видимым с помощью струек дыма. Дым от горящей сигаретты вдувался с малой скоростью через ряд тонких сверлений в нижнем крае плиты. Струйки дыма, выйдя из отверстий, захватывались потоком свободной [c.354]

Скоростные тахометрические шариковые расходомеры производят измерение расхода на основе вращения закрученного Потоком свободно плавающего шара, частота враш,е-ния которого, пропорциональная расходу, преобразуется в унифицированный электрический сигнал. Расходомеры изготовляются в виде комплекта, состоящего из первичного и нормирующего преобразователей. Шариковые расходомеры могут измерять расход жидкостей плотностью 700—1400 кг/м , температурой от —40 до - -160°С, давлением до160кгс/см2 (15,7 МПа) и вязкостью от [c.238]

Технология Апкоре предполагает очистку воды в нисходящем потоке с применением монодисперсных ионитов Дауэкс-Апкоре и регенерацию в восходящем потоке в зажатом слое ионита. Фильтр для процесса Апкоре (рис. 4.35) загружен плавающим зернистым инертным материалом, прижимающимся к верхнему распределительному устройству, далее по высоте фильтра остается небольшое свободное пространство, ниже которого располагается ионит. Размер зерен инерта выбран таким, что через него при восходящем потоке свободно проходит ионитная мелочь и другие взвеси, тогда [c.162]

При рассмотрении диффузии воды предполагалось, что поток Н2О (Рчсг) аддитивно складывается из потока свободной воды (Ру) и ассоциатов (Ра) [c.112]

Периодическое изменение сил и моментов при отрывном обтекании сиязано с переменностью циркуляции присоединенных вихрей на пластине. Это изменение в идеальной среде проиемэдит за счет образования и схода в поток свободных вихрей, которые сбегают с передней и зад-ней кромок и образуют вихревую дорсжку. [c.89]

Некоторые специфические факторы в процессе резания существенно интенсифицируют реакцию кислорода со свежеобразованными металлическими поверхностями [12]. Молекулярный кислород Ог,, т. е. в том состоянии, в котором он обычно пребывает в составе воздуха, обладает невысокой реакционной способностью. Сильно реакционно способным является кислород атомарный. Сухой молекулярный кислород превращается в атомарный в процессе его хемосорбции. Всегда присутствующие в воздухе частицы воды положение изменяют. При возникновении новых металлических поверхностей они испускают поток свободных электронов, которые, в свою очередь, разрушают молекулы воды. В том лее направлении действуют и излучаемые свежеобразованной металлической поверхностью электромагнитные волны. Сталкиваясь с электронами, молекулы воды расщепляются с выделением радикала ОН (гидроксила). Вероятно также возникновение перекиси водорода Н2О2 — неустойчиво- [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...