Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Течения несжимаемой жидкости

Уравнение (1-82) находит практическое применение для определения линейной скорости течения на основании измерения давления в двух различных сечениях потока. Так как объемная скорость течения несжимаемых жидкостей должна быть одинакова в двух поперечных сечениях  [c.56]

Аналогично расчету по методу Эльдера [177 ] рассмотрим решетку произвольной кривизны, помещенную в прямоугольном канале при установившемся двухмерном течении несжимаемой жидкости. Систему координат выберем так, что положительная ось х направлена от решетки вправо,  [c.121]


Скорость газа в катодной струе W-дуги может иметь порядок 10 м/с, что соответствует от 0,1 до 0,2 М (М— число Маха). Поэтому гидродинамику этой струи можно исследовать методами теоретического течения несжимаемой жидкости. При сварке Ме-дугой возможны скорости струй до Ю" м/с.  [c.77]

Сборник объединяет работы, опубликованные автором в научных журналах в 1957-1998 гг. Предложены вариационные принципы газовой динамики без дополнительных ограничений и магнитной гидродинамики при бесконечной проводимости. Выведены полные системы законов сохранения газовой динамики и электромагнитной динамики совершенного газа. Дано аналитическое решение задач оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным и осесимметричным потоками газа, а также формы сверхзвуковых сопел. Построены точные решения уравнений Навье—Стокса для стационарных течений несжимаемой жидкости, воспроизводящие вихревые кольца, пары колец, образования типа разрушения вихря , цепочки таких образований и др.  [c.2]

Примеры плоских потенциальных установившихся течений несжимаемой жидкости  [c.108]

Определим потенциальную функцию ф(х, у) и функцию тока у) для некоторых простейших случаев безвихревого течения несжимаемой жидкости.  [c.108]

Расчет газовых потоков при помощи таблиц газодинамических функций получил широкое распространение и является в настоящее время общепринятым. Помимо сокращения вычислительной работы, преимуществом расчета с использованием газодинамических функций является значительное упрощение преобразований при совместном решении основных уравнений, что позволяет получать в общем виде решения весьма сложных задач. При таком расчете более четко выявляются основные качественные закономерности течения и связи между параметрами газового потока. Как можно будет видеть ниже, использование газодинамических функций позволяет вести расчет одномерных газовых течений с учетом сжимаемости практически так же просто, как ведется расчет течений несжимаемой жидкости.  [c.233]

Формула (37) получена из точного решения уравнения Навье — Стокса для медленного течения несжимаемой жидкости, когда инерционными членами, стоящими в левой части уравнения, можно пренебречь граничным условием является равенство нулю скорости течения на поверхности сферы.  [c.146]

Для турбулентного течения несжимаемой жидкости проекции уравнения движения на оси координат можно записать через параметры осредненного движения  [c.264]


Математическая формулировка задачи для явления теплоотдачи была рассмотрена в 5 главы II. Система дифференциальных уравнений, описывающая процесс теплоотдачи, при современном состоянии математического аппарата даже при введении упрощающих предпосылок решается только для некоторых простейших случаев. Например, путем интегрирования системы дифференциальных уравнений получена формула для определения коэффициента теплоотдачи при ламинарном течении несжимаемой жидкости в круглой абсолютно гладкой трубе, но из-за большого числа упрощающих предпосылок эта формула плохо согласуется с опытными данными.  [c.309]

Двумерное течение несжимаемой жидкости. Пусть скорость жидкости имеет две составляющие и w . Тогда из уравнения неразрывности сле-  [c.294]

Параметры жидкости в точке кризиса. Рассмотрим для определенности течение несжимаемой жидкости в наклонном канале, когда жидкость совершает полезную внешнюю (т. е. техническую) работу  [c.301]

При переходе от течения несжимаемой жидкости к течению газа тангенсы углов увеличиваются в — раз.  [c.329]

Чтобы выяснить физический смысл т), рассмотрим одномерное течение несжимаемой жидкости. Пусть = w ), ту = 0, = 0 в несжимаемой  [c.362]

В настоящее время разработаны и успешно применяются численные методы-решения многих теплофизических задач расчет температурного состояния-твердых тел, температурных полей в потоках жидкости и газа, в жидких и газовых прослойках, заключенных в неподвижные или вращающиеся полости исследование закономерностей движения теплоносителя с целью выявления механизма процессов теплообмена исследование структуры пограничного слоя, теплообмена и трения на твердой поверхности и т. п. Одним из наиболее успешно развивающихся направлений использования математического эксперимента в теплофизических исследованиях является изучение закономерностей тепломассообмена и трения в потоках жидкости и газа с использованием теории пограничного слоя. Поэтому в качестве примера рассмотрим более подробно основные этапы математического эксперимента по исследованию сопротивления трения и теплоотдачи турбулентного потока к твердой поверхности. Ограничим задачу случаем стационарного течения несжимаемой жидкости с постоянными теплофизическими свойствами около гладкой плоской поверхности (в общем случае проницаемой).  [c.66]

Метод ЭГДА может применяться для исследования как плоских, так и пространственных течений жидкостей и газов с дозвуковыми скоростями. Моделирование плоских течений несжимаемых жидкостей осуществляется преимущественно на электропроводной бумаге, а иногда в ванне с электролитом. Для моделирования пространственных течений используют ванны с электролитом, а для моделирования плоских течений газа с дозвуковыми скоростями — ванны с электролитом переменной глубины, при этом толщина слоя электролита изменяется в соответствии с изменением плотности газа.  [c.91]

Следует также упомянуть о методе аналогий, использующем то обстоятельство, что некоторые явления разной физической природы (например, электрические, магнитные, тепловые, гидродинамические) могут описываться одинаковыми по форме дифференциальными уравнениями. Это позволяет, например, гидродинамические явления воспроизводить на электрических моделях для течения несжимаемой жидкости применять метод, разработанный применительно к газовым течениям, и т. п.  [c.24]

Методы аналогий являются экспериментальными методами, основанными на идентичности уравнений, описывающих потенциальные плоские течения и некоторые другие физические явления, Из числа этих методов в первую очередь рассмотрим метод электрогидродинамической аналогии (ЭГДА). Он основан на том, что поля плоского безвихревого течения несжимаемой жидкости и электрического тока в плоском проводнике являются потенциальными с нулевой дивергенцией. Они. описываются уравнением Лапласа. В табл. 4 приведены аналогичные величины (аналоги) и уравнения, которым удовлетворяют эти поля.  [c.266]

ТУРБУЛЕНТНЫЕ ДВУМЕРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ  [c.359]


Уравнения (7-4) открывают возможность применить для описания плоских потенциальных течений несжимаемой жидкости аппарат теории функций комплексного переменного, с помощью которого успешно решаются многие частные задачи.  [c.228]

Уравнения (7-126) или эквивалентное этой системе уравнение (7-128) определяют потенциальное течение несжимаемой жидкости в слое переменной толщины к, причем одна из поверхностей, образующих слой, является плоскостью хоу. Решив систему (7-126) или уравнение (7-128), можно, выполнив обратный переход к координатам и уа. найти течение на исходной осесимметричной поверхности тока. Для решения указанных уравнений разработаны приближенные и численные методы [3, 161.  [c.309]

Если рассматривается течение несжимаемой жидкости (с уравнение (1.58) приобретает вид уравнения Лапласа  [c.31]

Для простоты рассмотрим уравнения неразрывности и движения в случае течения несжимаемой жидкости с постоянной вязкостью.  [c.41]

Уравнение переноса кинетической энергии пульсационного движения можно получить исходя из уравнений движения (1.32) с помощью следующей процедуры (для простоты будем рассматривать течение несжимаемой жидкости). Вначале произведем осреднение уравнений движения, воспользовавшись подстановкой соотношений (1.74). Полученную систему уравнений осредненного движения вычтем из исходной системы нестационарных уравнений (1.32). Каждое из полученных после вычитания уравнений умножаем на соответствующую компоненту пульсационной составляющей вектора скорости и, v, w. После осреднения и суммирования полученных уравнений придем к уравнению для кинетической энергии пульсационного движения  [c.51]

Получите выражение для комплексного потенциала течения несжимаемой жидкости, создаваемого плоским точечным диполем.  [c.44]

Кинематическое изучение плоского течения несжимаемой жидкости связано с отысканием комплексного потенциала, представляющего собой аналитическую функцию комплексного переменного fiA) = = tp 4 гф и дающего опреде-  [c.67]

Полученные выражения — известные условия Коши—Римана, которые выполняются для потенциальных течений несжимаемой жидкости и являются, как показано, необходимыми и достаточными условиями существования комплексного потенциала.  [c.68]

Найдите погрешность вычисления плотности при использовании модели течения несжимаемой жидкости. Определите, какую ошибку допускают в аэродинамике несжимаемой среды, полагая плотность воздуха, имеющего скорость 1/ 0 = = 100 м/с при температуре 288 К (Поо == 341 м/с), постоянной величиной.  [c.76]

Для подсчета погрешности по давлению, допускаемой при рассмотрении движения газа как течения несжимаемой жидкости, следует воспользоваться соотношениями (3.23) и (3.24), полученными в задаче 3.19. В приближенных расчетах можно принять грХ М /4. В частности, при движении воздуха [к — 1,4 Д = = 287 Дж/(кг-К)1 с числом М = 0,3, которому при Г = 288 К и а = 340 м с соответствует скорость V = Ма = 102 м/с, погрешность составляет 2,25%.  [c.87]

Рассмотрим теперь движение газа через диффузор — канал, в котором давление повышается. за счет уменьшения скоростного напора (dt< 0). Из уривне ния (5.25) следует, что если с/о<1, то dF>0, т. е. если скорость газа при входе в канал меньше скорости звука, то диффузор должен расширяться по направлению движения газа так же, как при течении несжимаемой жидкости. Если же скорость газа на входе в канал больше скорости звука (с/а>1), то диффузор должен суживаться (df<0).  [c.49]

Отсюда следует известный в гидродинамике факт (см., например, [23] гл. VIII, 16 и [27] 6.4), состоящий в том, что при течении несжимаемой жидкости влияние массовых сил сказывается только на поле давлений  [c.118]

Стуров Г.Е. Исследование закрученного течения несжимаемой жидкости в цилиндрической трубе Автореф. дисс.. .. канд. техн. наук. Новосибирск. 1973.  [c.409]

В особенности упрощаются уравнения для потенциального течения несжимаемой жидкости. Уравнение (10,3) удовлетворяется при rot V = О тождественно. Уравнение же (10,2) при подсгановке v — grad9 превращается в  [c.37]

Если распределение скоростей в движущейся жидкости зависит только от двух кородинат, скажем от л и у, причем скорость параллельна везде плоскости ху, то о таком течении говорят как о двухмерном или плоском. Для решения задач о двухмерном течении несжимаемой жидкости иногда бывает удобным выражать скорост через так называемую функцию тока. Из уравнения непрерывности  [c.39]

Уравнения стационарного движения. При стационарном поступательновращательном течении несжимаемой жидкости по трубе скорость вращательного движения в силу симметрии движения может зависеть лишь от расстояния до оси трубы, т. е. от радиуса г, но не от угла ср, а составляющая скорости вдоль радиуса будет равна нулю. Поэтому из уравнения неразрывности в цилиндрических координатах следует (так как дии /дхр = О, ю, = 0)  [c.295]

Свойства течений, изложенные в предыдущих параграфах, справедливы для любых пространственных (трехмерных) течений несжн.маемой или сжимаемой жидкости. Здесь же рассмотрим частный, но практически важный случай плоского течения несжимаемой жидкости, т. е. такого, в котором а) конфигурация линий тока во всех плоскостях, нормальных некоторой прямой, одинакова и б) все линии тока являются плоскими кривыми, лежащими в этих плоскостях.  [c.52]

Процесс изменения состояния жидкости (газа) называется баротропным, если ее плотность зависит только от давления, т. е. р = / (р). К баротропным процессам относятся течение несжимаемой жидкости (р = onst), изотермический (р = onst-р) и адиабатный (р = onst р / ) процессы, где k — показатель адиабаты. Для таких процессов величина является полным дифференциалом и равенство (4.5) эквивалентно трем следующим  [c.64]


Смотреть страницы где упоминается термин Течения несжимаемой жидкости : [c.143]    [c.73]    [c.19]    [c.87]    [c.96]    [c.320]    [c.34]    [c.35]   
Струи, следы и каверны (1964) -- [ c.57 , c.71 ]



ПОИСК



Безвихревое плоское установившееся течение несжимаемой жидкости

Безвихревое течение идеальной несжимаемой жидкости

Вторичное течение при движении несжимаемой жидкости в прямой трубе. Предварительные соображения

Глава одиннадцатая. Теплоотдача при течении несжимаемой жидкости в трубах

Граница верхняя течения жидкости несжимаемой

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся адиабатической

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся бигармонического

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся в сетке второго типа

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся давлени

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся для вихря

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся для градиента давления

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся линейная

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся на выпуклых

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся на стенке

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся наклонно

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся нерегулярной

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся первого типа

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся переопределенность

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся плотност

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся прилипани

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся промежуточном шаге

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся проницаемо

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся простейших физических переменных

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся расщеплением по времени

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся ридной

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся сжимаемой

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся скольжени

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся согласованность с формулой для скорости

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся теплопроводности

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся трехмерного

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся углах

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся уравнения

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся форма

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся ших физических переменных

Граничные условия течения жидкости несжимаемой

Жидкость несжимаемая

Завихренность течений вязкой несжимаемой жидкости

Задача для течения несжимаемой жидкости обратная

Задача для течения несжимаемой жидкости обратная прямая

Задача для течения несжимаемой жидкости обратная сжимаемого газа

Квазистационарный метод расчета гидродинамики при стабилизированном колебательном режиме течения несжимаемой жидкости в канале

Компактные аппроксимации в задачах о течениях несжимаемой жидкости

Коэффициенты нроницаемости течение несжимаемой жидкости в трубах

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ С ПОСТОЯННЫМИ СВОЙСТВАМИ

ЛАМИНАРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ (НЕ ОДНОМЕРНЫЕ ЗАДАЧИ)

Ламинарное течение несжимаемой жидкости с учетом диссипации в круглой и плоской трубе

Ламинарное установившееся течение несжимаемой жидкости (элементы гидравлики)

Ламинарные течения вязкой несжимаемой жидкости (неодномерные задачи)

Неравномерное напорное движение несжимаемой жидкости. Характерные особенности течения и потери энергии

Нестационарное. прямолинейное течение несжимаемой жидкости второго порядка

Нестационарные плоскопараллельные течения несжимаемой жидкости

О численном моделировании течений несжимаемой жидкости

ОДНОМЕРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ (основы гидравлики)

ОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ ТЕЧЕНИЯ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ Источники в пространстве

Общие положения. Электрическое моделирование бесциркуляционного течения несжимаемой жидкости

Основные уравнения. Упрощающие предположения. Плоские установившиеся течения. Уравнение для потенциала. Звуковой барьер. Характеристики. Мелкая вода Вязкая несжимаемая жидкость

Отрывные течения несжимаемой жидкости

ПЛОСКИЕ БЕЗВИХРЕВЫЕ УСТАНОВИВШИЕСЯ ТЕЧЕНИЯ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ Система уравнений

Подобие течений вязкой несжимаемой жидкости

Построение теоретических решеток, исходя из известных течений несжимаемой жидкости

Потенциальные течения несжимаемой жидкости

Препятствия звездообразные течение несжимаемой жидкости

Примеры плоских потенциальных установившихся течений несжимаемой жидкости

Простейшие плоскопараллельные потенциальные течения идеальной несжимаемой жидкости

Простейшие течения несжимаемой жидкости

Пространственные течения в несжимаемой жидкости около затупленных Понятие аппроксимации, устойчивости и сходимости разностных схем

Профили скоростей на пластине и в трубе при течении несжимаемой жидкости

Разложение потенциала течения несжимаемой жидкости в ряд по сферическим

Разложение потенциала течения несжимаемой жидкости в ряд по сферическим функциям

Решение обратной задачи потенциального течения несжимаемой жидкости в решетке

Сетка течения плоского потока несжимаемой жидкости Функция тока

Система напряжений при вискозиметрическом течении несжимаемой жидкости

Стационарное течение идеальной несжимаемой жидкости в поле силы тяжести. Теорема Бернулли

ТЕЧЕНИЯ ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ

ТУРБУЛЕНТНОЕ ТЕЧЕНИЕ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ С ПОСТОЯННЫМИ СВОЙСТВАМИ

ТУРБУЛЕНТНЫЕ ДВУМЕРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ

Теплоотдача в трубах и каналах при установившемся течении несжимаемой жидкости

Теплоотдача при течении несжимаемой жидкости в трубах

Течение в жидкости

Течение вязкой несжимаемой жидкост

Течение несжимаемой Жидкости. в трубах и каналах округлого сечения

Течение несжимаемой жидкости в канале квадратного сечения

Течение несжимаемой жидкости при внезапном расширении канала

Течение разрывное идеальной несжимаемой жидкост

Течения трехмерные несжимаемой жидкости

Трубка Пито, течение несжимаемой жидкости

Трубка Пито, течение несжимаемой жидкости сжимаемой жидкости

Турбулентные течения несжимаемой жидкости

Уравнение Бернулли для стационарного течения несжимаемой жидкости

Уравнения Бернулли для течения несжимаемой жидкости

Уравнения осредненного турбулентного течения несжимаемой жидкости

Установившееся турбулентное течение несжимаемой жидкости в трубах. Пристеночная турбулентность

Функция тока для двумерных течений несжимаемой жидкости

Электрическое моделирование циркуляционного течения несжимаемой жидкости



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте