Передача тепла

Передача тепла в пограничной пристенной зоне к стенке канала в основном осуществляется теплопроводностью. На основе выше изложенного следует предположить, что уменьшение термического сопротивления этой зоны и, следовательно, интенсификация всего процесса происходит за счет растущего с увеличением р проникновения в нее твердых частиц, увеличения объемной теплоемкости и уменьшения толщины зоны и изменением ее структуры. Разумеется, что предполагаемое соотношение термических сопротивлений основных зон потока при определенных критических условиях изменяется, так как с ростом концентрации р нарастают и отрицательные для теплообмена явления (гл. 7, 8). Поэтому указанные предпосылки и далее приводимые зависимости верны лишь при р<Ркр, м-< Акр [Л. 80, 98, 99]. [c.182]

Представления о механизме передачи тепла движущимся гравитационным плотным слоем как псевдо-сплошным цилиндром не является общим и зачастую недостоверно. Оно приближенно соответствует лишь части встречающихся условий движения сыпучей среды. Методика расчета теплообмена по предложенным в [Л. 208, 221, 345] уравнениям может быть использована лишь с учетом ограничений, которые в этих работах не указаны. Для коаксиальных, оребренных и поперечно расположенных каналов эти уравнения вообще неприменимы по физическим и чисто формальным соображениям. [c.330]

Невозможно создать циклическую машину, которая осуществляла бы только передачу тепла от более холодного тела к более теплому, не совершая при этом никаких других изменений состояния системы. [c.16]

Отрицательные температуры соответствуют более высоким энергиям, чем положительные, и если систему, имеющую отрицательную температуру, привести в тепловой контакт с системой, имеющей положительную температуру, произойдет передача тепла в направлении отрицательная температура- по-ложительная температура. В результате обмена энергией между системой с отрицательной температурой и системой, обладающей неограниченным энергетическим спектром (т. е. имеющей только положительную температуру), будет иметь место тепловое равновесие при положительной температуре. [c.25]

Измеренная температура Гт- Температура, которая измеряется в действительности и отличается от Гг за счет побочной передачи тепла. [c.229]

Оптическая термометрия занимает важное место в стекольной промышленности, где температуру стекла нужно измерять в различных условиях в тонких твердых или жидких слоях, в толстых заготовках или в больших расплавленных объемах. Передача тепла излучением через стекло является чрезвычайно сложным процессом [31, 40]. Во многих отношениях имеется сходство с переносом тепла или импульса через газ в промежуточной области между молекулярным и вязким состояниями. Средний свободный пробег молекул газа может быть уподоблен расстоянию, пройденному лучом в стекле до его поглощения, а именно а , где а — коэффициент поглощения. Величина а сильно зависит от длины волны и возрастает от малых значений при длинах волн ниже примерно 2,5 мкм до очень больших значений (>10 см ) для длин волн, превышающих 4 мкм. В промежуточной области между примерно 2,7 и 4 мкм величина а сильно зависит от температуры и меняется между 4 и 6 СМ . Эти большие изменения поглощения происходят именно в той длинноволновой области, на которую приходится основная часть теплового излучения стекла, нагретого до 1000—2000 К. [c.393]

Во второй части изложены физические основы теплообмена. Рассмотрены элементарные способы передачи тепла. Кратко изложено приложение общей теории тепло- и массообмена к изучению процессов во влажных коллоидных, капиллярно-пористых телах. [c.2]

Если для увеличения коэффициента теплопередачи k улучшить условия теплоотдачи от стенки к воде или применять более тонкую стенку из теплопроводного материала, то этими способами увеличить k не удается. Существенно повысить k можно лишь только тогда, когда улучшим передачу тепла от топочных газов к стенке. [c.382]

Характер движения жидкости влияет на интенсивность передачи тепла. При ламинарном режиме и отсутствии естественной конвекции тепло в перпендикулярном к стенке направлении передается только теплопроводностью. Количество этой теплоты зависит от физических свойств жидкости, геометрических размеров, формы поверхности канала и почти не зависит от скорости. [c.403]

Аналогично (1.3.11), (1.3.12) при отсутствии лучистой передачи тепла ) можно принять закон теплопроводности внутри фаз в виде [c.34]

Случай лучистой передачи тепла в дисперсной смеси, когда д2 =0, рассмотрен П. Б. Вайнштейном (см. ссылку, [5] в гл. 4). [c.34]

Для процесса передачи тепла при столкновении твердых частиц со стенкой и при столкновении множеств твердых частиц не существует прямой аналогии с рассмотренным выше процессом передачи количества движения. При анализе энергии множества частиц с размерами, превышающими 0,1 мк, следует оперировать скорее температурой, чем кинетической энергией произвольно движущихся твердых частиц. Эта задача была рассмотрена в работе [725] и развивается далее в настоящем разделе. [c.224]

Так, вращая газовую турбинку, можно закачать газ в баллон, и это будет уже, собственно говоря, не турбинка, а компрессор. Пропуская через концентрационный элемент ток в обратном направлении, можно увеличить разницу концентраций электролита в двух его половинах. Совершая работу над машиной Карно, можно еще больше нагреть нагреватель и охладить холодильник за счет передачи тепла от второго к первому. Именно на этом принципе основана работа всех холодильных машин. [c.116]

В табл. 6-2, составленной по литературным данным [39, 58, 52, 124, 125] и по данным исследований авторов, приведены результаты измерений коэффициентов теплопроводности некоторых из рассматриваемых нами покрытий. Там же для сравнения представлены значения А, для тех же материалов, испытанных в виде монолитных образцов. Из данных таблицы видно, что при повышении температуры теплопроводность монолитных образцов резко уменьшается (максимальная теплопроводность наблюдается при понижении температуры до 5—100 К). Для объяснения. этого явления рассмотрим механизм передачи тепла в неметаллических материалах. [c.154]

Рассмотрим передачу тепла излучением через пространство пор. В первом приближении теплопередачу излучением можно представить следующей схемой [102]. Ввиду наличия градиента температуры в покрытии оболочку поры можно рассматривать как две поверхности, расположенные нормально к тепловому потоку. Тогда передача тепла излучением между этими поверхностями выразится уравнением [128] [c.160]

При создании систем лучистого отопления и охлаждения помещений проблема заключается в передаче тепла от теплоносителя (воды) через стенку канала (как правило, стальных или медных труб) материалу, образующему потолок. При многообразии существующих конструкций обогреваемых потолков общую их схему можно представить в виде, показанном на рис. 8-42 [229]. [c.235]

Неосуществим термодинамический процесс, в результате которого происходила бы передача тепла от одного тела к другому, более горячему, без каких-либо других изменений в природе. [c.105]

Обычно, однако, положение упрощается благодаря тому, что передача тепла из одного участка тела в другой (посредством простой теплопроводности) происходит очень медленно. Если теплообмен практически не происходит в течение промежутков времени порядка периода колебательных движений в теле, то можно рассматривать каждый участок тела как теплоизолированный, т. е. движение будет адиабатическим. Но при адиабатических деформациях Ощ выражается через Ui по формулам обычного вида с той лишь разницей, что вместо обычных (изотермических) значений величин Е, а надо брать их адиабатические значения (см. 6). Ниже мы будем считать это условие выполненным, и соответственно этому под Е и а в этой главе будут подразумеваться их адиабатические значения. [c.124]

Передача тепла описывается двумя дифференциальными уравнениями [c.390]

Термодинамической системой называют совокупность материальных тел, (а также полей) находящихся в механическом и тепловом взаимодействии, а также обменивающихся друг с другом веществом. Л- еханическое взаимодействие между телами осуществляется посредством механических сил, в частности, сил давления, электромагнитных и других сил тепловое взаимодействие состоит в передаче тепла и осуществляется путем теплопроводности (при непосредственном тепловом контакте) или радиации тепла обмен веществом состоит в переносе вещества через границы области, занимаемой телом. [c.9]

Тепловые процессы в потоке газовзвеси протекают весьма сложно. Теплообмен осуществляется путем распространения тепла в газовой фазе передачи тепла твердой частице теплопроводности внутри частицы отдачи тепла этой частицей менее нагретому газовому элементу либо соприкасающейся другой твердой частице радиационного теплообмена газа с частицами, частиц друг с другом и со стенкой канала теплопроводности в ламинарной газовой пленке и в контактах частиц со стенкой. Влияние направления теплового потока на теплообмен с потоком газовзвеси и с чистым потоком в принципе различно, поскольку, кроме изменения физических характеристик газа, следует учесть изменение поведения и твердых частиц. Для охлаждения газовых суспензий существенны силы термофореза (гл. 2), которые могут привести к загрязнению поверхности нагрева и как следствие— к снижению интенсивности теплообмена при [c.181]

Хотя начальная температура в [Л. 31, 32] изменялась от 140 до 400° С, т. е. условия опытов нельзя отнести к высокотемпературным, в этой работе обнаружено существенное и несколько неожиданное влияние сл/ ст на теплообмен. Отмечая различия в характере передачи тепла в центре и пристенной зоне слоя, более резкий ход изменения температуры в ядре, чем в пристенном слое (что неверно для входного участка, а в общем случае зависит от ряда факторов), В. А. Борисевич с погрешностью 20% получил [c.342]

Изучение любого физического процесса связано с установлением зависимости между величинами, характеризующими даннь7Й процесс. Для сложных процессов, к которым относится передача тепла теплопроводностью, при установлении зависимости между величинами удобно воспользоваться методами математической физики, которая рассматривает протекание процесса не во всем изучаемом пространстве, а в элементарном объеме вещества в течение бесконечно малого отрезка времени. Связь между величинами, участвующими в передаче тепла теплопроводностью, устанавливается в этом случае так называемым дифференциальным уравнением теп- лопроводности. В пределах выбранного элементарного объема и бесконечно малого отрезка времени становится возможным пренебречь изменением некоторых величии, характеризующих процесс. [c.352]

Для определения к требуется предварительное определение ai и о, которые в большинстве случаев являются величинами сложными они учит1,1вают передачу тепла конвекцией и излучением [c.374]

В настоящее время еще недостаточно широко исследована передача тепла излучением к движущимся множествам частиц. Известны исследования излучения, передаваемого движущейся среде, выполненные Висканта и Грошем [852], а также Сессом [100], которые рассматривали течение в пограничном слое, а также Тьеном и Абу-Ромия [810], которые изучали течение в донной области ракет. В гл. 8 будут рассмотрены гидродинамические системы, в которых излучение играет существенную роль. [c.253]

Воздушная же турбинка или концентрацишный элемент могут перевести в работу все тепло, которое они получают от окружающей среды. Потому что в этих случаях установление равновесия связано с перераспределением молекул в пространстве и не требует передачи тепла. [c.115]

Рассмотрим, например, расчет пластины, работающей в глубоком вакууме (74]. На рис. 5-1 показана математическая модель пластины с покрытием. При анализе теплопередачи будем считать температурное поле в сечении равномерным и одномерным, что при малом отношении толн ины к длине дает достаточно точные результаты. В случае одномерности предполагается, что температурный градиент покрытия в направлении х является очень малым по сравнению с температурным градиентом покрытия, нормальным к поверхности. Следовательно, в покрытии рассматривается только составляющая теплового потока от пластины к окружающей среде и все тепло в направлении х проходит по металлу подложки. Введем следующие предположения передача тепла окружающей среде происходит только излучением среда имеет температуру, равную 0 К радиационная поверх- [c.111]

В описанном выше режиме медленного горения его распространение по газу обусловливается нагреванием, проис.ходящим путем непосредственной передачи тепла от горящего к еще ме воспламенившемуся газу. Наряду с таким возможен и совсем иной механизм распространения горения, связанный с ударными волнами. Ударная волна вызывает при своем прохождении нагревание газа — температура газа позади волны выше, чем впереди нее. Если интенсивность ударной волны достаточно велпка, то вызываемое ею повышение температуры может оказаться достаточным для того, чтобы в газе могло начаться горение. Ударная волна при своем движении будет тогда как бы поджигать газовую смесь, т. е. горение будет распространяться со скоростью, равной скорости волны, — гораздо быстрее, чем при обычном горении. Такой механизм распространения горения называют детонацией. [c.670]

Общие соображения. Механическая холодильная машпна состоит 113 двух соединенных между собой групп аппаратов рабочее вещест-во-хладоагент непрерывно циркулирует по цепи, включающей обе эти группы. В группе аппаратов теплой зоны хладоагент сжимается и ох-ланедается за счет передачи тепла в концевом холодильнике компрессора. При этом энтальпия и энтропия большинства хладоагентов уменьшаются, а изменения температуры может и не происходить. В группе. аппаратов холодной зоны расширение хладо-агента сопровождается падением температуры и тоило поглощается при более низкой температуре в этом случае энтальпия и энтропия возрастают. [c.125]

Для охлаждения потока сжатого гелия лучше использовать холодны поток расширенного в детандере газа, чем испаряющуюся жидкость. Так как. передача тепла происходит в противоточном тенлообменпике и уменьшеггае энтропии охлаждаемого гелия почти равно увеличению энтропии холодного газа, то в этом случае процесс значительно ближе к обратимому, чем в случае испарения жидкого хладоагента. [c.130]

Направление потока гелия показано стрелками. Небольшая часть циркулирующего потока отводится в виде жидкости в точке 6, а соответствующее количество газообразного гелия прибавляется к потоку в точке 0. Предполагается, что в компрессоре происходит изотермическое сжатие (от О до 1). Охлаждение сжатого газа (от 1 до 6) совершается в противоточпом теплообменнике путем передачи тепла выходящему потоку низкого давления (от 7 до 0). Часть потока сжатого гелия в точке 1 расширяется в детандере до точки 1, где ои присоединяется к основному потоку газа низкого давления. Понижение температуры происходит за счет внешней работы. Так как при. высоких температурах гелий является почти идеальным газом, то целесообразно приравнять количество газа, отводимое в первый детандер (от 2 до 7 ), количеству ожижаемого гелия. При этом массовая скорость потока в канале высокого давления теплообменника (от 1 до 2) равна скорости потока в канале низкого давления (от i до 0), и поэтому температурный перепад от i до 2 равен изменению температуры от i до 0. [c.131]

Нормальные колебания симметрично распределены в к-нространстве зависимость О) от к также симметрична. Поэтому как нулевые колебания, так и изотропно распределенные фононы не участвуют в передаче тепла н частности, Q = 0, если Л = Тс, т. е. еслн раснределеиие является равновесным. Реальный тепловой поток об5Ч ловлсн анизотропией в распределении. [c.231]

Передача тепла между различными средами с трудом поддается учету. Ее трудно отделить от теплопроводности самих сред. Мендозе ([89], стр. 61) удалось объяснить полученные им результаты исследования теплопроводности и сверхпроводимости при введении эмпирического коэффициента теплопередачи между солью и металлом, иропордиоиальиого Т , т. е. полагая, что [c.561]

Передача тепла между твердыми телами. Тепловое равновесие между солью II металлом в случае, когда металл приклеен к поверхности образца соли, устанавливается плохо. Наличие больших неоднородностей в распределении температуры внутри соли ясно видно из анализа фиг. 94, на которой представлена кривая нагревання при температуре 0,35 К, полученная ван-Дейком [190] в его измерениях теплоемкости сульфата гадолиния (см. п. 46). Термометр пз фосфористой бронзы н проволочный нагреватель были намотаны на образец вместе, причем виток одного чередовался с витком другого. Ход температуры, определенный с помощью термометра из фосфористой бронзы, указывает на местный перегрев, который выравнивается очень медленно. [c.564]

При экспериментах по каскадному размагничиванию, выполиявигихся до сих пор (они были описаны в н. 80), исходная температура второй ступени всегда была порядка 0,1" К. Ыаивыспгио поля, которые можно иметь в своем распоряжении в настоящее время ( i r. п. 22), имеют величину порядка 10 эрстед, так что исходная температура ядерного размагничивания должна лежать, во всяком случае, не выше 0,01 К. Прн этой температуре проблема передачи тепла между обеими ступенями (при открытом положении теплового ключа) пока еще не пашла удовлетворительного решения. Главную трудность представляет не техглоироводпост . садюго ключа, а тепловые контакты между ключом и ступенями (см. и. 80). Значения коэффициента в равенстве [c.597]

Теплопроводность. Процесс передачи тепла в металлах очень сложен. Тепловое сопротивлепие обусловливается различными процессами, относительная роль которых зависит от природы вещества, содержания примесей и температуры ). Картина становится етце более запутанной при переходе в сверхпроводящее состояние, так как этот переход по-разному влияет на различные процессы в металл(>. Однако, к счастью, возможны случаи, когда превалирует тот или другой процесс, что позволяет оцепить влияние каждого из них в отдельности. В этом разделе мы рассмотрим только такие предельные случаи. [c.662]

Аномально большой перенос тепла в Не II также хорошо объясняется в рамках двухжидкостной модели. Явление это во многом подобно термо-механлчсскому эффекту, за исключением того, что связь между двумя сосудами осуществляется не по тонкому капилляру, а по достаточно широкой трубке, по которой возможно течение нормальной жидкости без чрезмерного трения. Подводимая к одному из сосудов мощность будет вызывать увеличение концентрации нормальной компоненты, что приведет к появлению течений жидкости для восстановления равновесно11 концентрации. Однако в этом случае течение сверхтекучей жидкости но направлению к нагревателю будет компенсироваться противотоком нормальной жидкости ц обратном направлении. Энергия, которую необходимо сообщить единице массы сверхтекучей жидкости для перевода ее в нормальную жидкость, равна полной тепловой энергии при этой температуре, так как энергия конденсата Бозе—Эйнштейна равна нулю. Поэтому-то противотоки в жидком Не II являются особым внутренним конвективным механизмом, переносящим огромную тепловую энергию. Более того, весьма правдоподобно, что такой сложный процесс передачи тепла можно использовать для объяснения наблюдаемой зависимости теплопроводности Не II от градиента температуры. [c.802]

Впоследствии это граничное сопротивление исследовалось рядом авторов, а Гор-тер, Таконис и др. [121] и Халатников [122] предложили соответствующие теоретические интерпретации. Первые авторы предположили, что это явление, по-видимому, происходит в самой жидкости в непосредственной близости от твердой стенки. Они оценили разность температур жидкости в направлении, перпендикулярном твердой поверхности, которую надо поддерживать для того, чтобы скорость перехода сверхтекучей компоненты в нормальную соответствовала полному тепловому потоку. Объяснение Халатникова основано на том, что это контактное сопротивление должно наблюдаться на границах любых тел и оно становится особенно заметным в Не II вследствие его большой теплоироводпости. По Халатникову, передача тепла от металла к жидкости происходит посредством излучения звуковых волн, и как выше, так и ниже 0,6° К коэффициент теплопередачи должен быть пропорционален Т . [c.848]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...