Волна стоячая

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ВОЛН. СТОЯЧИЕ ВОЛНЫ [c.615]

Эти выражения описывают волны, стоячие в поперечном сечении слоя и бегущие в плоскости слоя. После подстановки выраже-н й (68) и (69) в уравнения (66) и (67) соответственно находим решения получившихся при этом уравнений [c.396]

Действие вращающейся силовой волны эквивалентно приложению двух взаимно ортогональных (сдвинутых друг относительно друга на четверть волны) стоячих силовых волн, воздействую- [c.33]

Резонансный метод основан на возбуждении в стенках контролируемого изделия стоячих упругих волн. Стоячие волны возникают в результате интерференции посылаемой и отраженной звуковых волн в условиях резонанса, т. е. совпадения частоты возбуждающих колебаний с собственной характеристической частотой колебаний изделия. Индикаторы, отмечающие 120 [c.120]

Точки с наибольшей амплитудой называются пучностью, с нулевой же амплитудой — узлом стоячей волны. Стоячие волны могут быть зарегистрированы при помощи соответствующей светочувствительной среды, например фотопластинки, на которой пучности регистрируются в виде почернений, а узлы — в виде прозрачных неэкспонированных участков. [c.28]

Что называют механической волной Какими свойствами должна обладать среда, чтобы в ней были возможны волны Что такое бегущая волна стоячая волна Что такое синусоидальная волна [c.389]

В стоячих волнах поток энергии равен нулю, поэтому их характеризуют или плотностью энергии, или квадратом звукового давления. При неодинаковых амплитудах прямой и обратной волн стоячая волна образуется из обратной волны и части прямой, по амплитуде равной амплитуде обратной волны. Остальная часть прямой волны образует бегущую волну (рис. 1.8, в). Амплитуда ее по звуковому давлению [c.14]

V) Если с = О, то волна стоячая. [c.384]

Небольшой участок сферической волны вдали от ее центра можно приближенно рассматривать как плоскую волну (размеры этого участка должны быть малы по сравнению с расстоянием до центра). Поэтому рассмотренные здесь свойства плоских волн (фазовая скорость, поперечность, соотношение между Е и В) локально (т. е. в каждой точке) справедливы и для сферических волн. То же относится и к небольшим (по сравнению с шириной поперечного распределения амплитуды) участкам гауссовых волн. Подчеркнем, что упомянутые свойства характерны только для бегущих волн. Стоячие волны (см. 1.3) обладают существенно иными свойствами. [c.18]

Таким образом, физическое требование состоит в том, что волновая функция должна быть нормирована и, следовательно, регулярна в начале координат. Этого можно достичь, взяв волновую функцию в виде стоячей волны вместо бегущей волны. Стоячая волна представляет собой суперпозицию расходящейся и сходящейся сферических волн. Однако сходящаяся сферическая волна представляет собой нефизический объект. Поэтому мы должны сложить стоячие волны с различными энергиями, чтобы сходящаяся сферическая волна исчезла. Тогда результирующая волновая функция будет регулярна в начале координат и, в то же время, содержать на бесконечности только расходящиеся волны. [c.181]

Кварцевая пластинка среза X возбуждается генератором электрических колебаний, частота которого устанавливается равной собственной частоте колебаний пластинки. Эта пластинка при своих колебаниях непрерывно излучает ультразвуковые волны, распространяющиеся в виде ультразвукового пучка в среде, где желательно измерить скорость ультразвука и его поглощение. Дойдя до металлической пластинки-отражателя, строго параллельной плоскости кварцевой пластинки, ультразвуковые волны полностью отражаются и, двигаясь в противоположном направлении, доходят до поверхности излучателя. Благодаря наложению падающих и отражённых волн возникает явление интерференции — образование стоячих волн. Стоячие волны оказывают на излучающую кварцевую пластинку определённое воздействие (реакцию), которое становится наибольшим, когда расстояние между плоскостью пластинки и отражателем делается равным целому числу полуволн. Эта реакция регистрируется при помощи электроизмерительных приборов. [c.189]

Заметим, что адиабата (3.8) имеет место для любых ударных волн стоячих, движущихся, цилиндрических и осесимметричных и, наконец, любой пространственной формы. Это объясняется тем, что для элемента ударной волны указанные выше три теоремы записываются в одинаковой форме. [c.321]

При заданных значениях энергии и импульса кванта и электрона до рассеяния законы сохранения допускают любое направление (в системе центра инерции) кванта у и электрона е после рассеяния. Таким образом, в обычных условиях комптон-эффекта получается статистическое распределение электронов по направлениям. Вернемся к рассеянию электрона на стоячей волне. Стоячая волна представляет собой суперпозицию падающей и отраженной уг волн. Значит, комптоновское рассеяние может происходить [c.110]

Гармонические плоские волны. Стоячие волны [c.54]

Эту суперпозицию можно рассматривать как волну, стоячую по оси 2 и бегущую без изменения формы вдоль оси х. Фронты этой волны перпендикулярны к оси х, а распределение давлений, скоростей частиц и т. п. вдоль фронта неравномерно. Этой неравномерностью такая волна отличается от одномерной бегущей волны. [c.56]

Наконец, волна стоячего типа с особенностью, соответствующая [c.281]

Возмущения статистически распределенные 211—213 Волна стоячая 286 Волновое уравнение одномерное 43, [c.294]

Рис. 3. Радиационные силы в по- Рис. 4. Радиационные силы в поле плоских ле плоских бегущих волн стоячих волн

Частным случаем интерференции волн являются стоячие волны. Стоячая волна в простейшем случае образуется в результате наложения двух волн, распространяю- [c.328]

Из зависимостей (2.4.13) и (2.4.14) следует, что амплитуда колебаний давления и скорости изменяется вдоль тракта по гармоническому закону, а возникающие при принятых граничных условиях волны стоячие, так как их амплитуда зависит только от координаты, а колебания параметров в различных точках происходят в одинаковой фазе. Амплитуда колебаний остается постоянной, так как v = 0. Узлы (минимум амплитуды) давления находятся на концах, пучности (максимумы) — в середине тракта. Для скорости, наоборот, на концах тракта находятся пучности, так как согласно формулам (2.4.13) и [c.83]

Волной называется вообще распределение некоторой величины в пространстве. Если это распределение движется, то мы имеем дело с бегущей волной, если оно неподвижно, то волна — стоячая. Движение волны совершается со скоростью, называемой скоростью распространения. Скорость распространения зависит от свойств среды. [c.258]

Интерференция волн. Стоячие волны [c.550]

После воспламенения добавочный сигнал, отраженный от воспламеняющей поверхности, смешивался с передаваемым сигналом в детекторе стоячей волны. Стоячая волна перемещалась вдоль волновода по мере того, как происходило распространение воспламеняющей поверхности. Сигнал в детекторе изменялся периодически от максимума до минимума и снова до максимума при перемещении воспламеняющей поверхности на расстояние, равное половине длины волны излучения в ракетном топливе. Поскольку диэлектрическая постоянная топлива равнялась — 5, а длина волны 8 мм, достигалось разрешение 0,2 мм, соответствующее смещению стоячей волны на 0,1 периода. Более высокое разрешение трудно было получить из-за того, что амплитуда стоячей волны увеличивалась по мере того, как развивалось горение и происходило уменьшение ослабления волны в топливе. Абсолютная точность ограничивалась точностью, с которой определялась длина волны в топливе. Для того чтобы определить длину волны в волноводе, в него помещали малые образцы, однако не было известно, в полной ли мере свойства этих образцов соответствуют свойствам топлива в двигателе. [c.443]

Можно попытаться решить уравнение (2-11) для стационарного состояния (т. е. тех энергетических состояний, которые не являются функцией времени и соответствуют стоячим волнам), используя решение в форме [c.76]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Чтобы оценить коэффициент пропорциональности, приходится сделать некоторые предположения относительно процесса излучения и относительно закона распределения энергии по степеням свободы. Классическая электромагнитная теория дает возможность определить число стоячих волн имею- [c.312]

При выводе уравнения (7.1) для или Пo(v) было сделано несколько важных допущений, главное из которых состояло в том, что длины стоячих волн должны быть пренебрежимо малы по сравнению с размерами полости. Второе допущение состояло в том, что на стенках полости не происходит никаких потерь, т. е. что стенки являются полностью отражающими. И последнее допущение — что полость является прямоугольным параллелепипедом. [c.315]

При стоячей ударной волне для анализа прямого скачка уплотнения используется такая же система уравнений, как и при одномерном течении в сопле с распреде.дением частиц по размерам, за исключением уравнения неразрывности, которое заменяется соотношением [c.336]

Простые тоны. Применение теоремы Грина к потенциалр скоростей простого тона. Плоские волны. Стоячие и движущиеся колебания. Собственные тоны стол-ба воздуха. Колебания воздуха в открытой трубе. Резонанс. Шаровые волны. Колебания воздуха в области, размеры которой бесконечно налы по сравнению с длиной волны. Кубическая трубка. Вычисление резонанса и высота тона кубиче ской трубки для эллиптического или круглого отверстия. Вычисление резонанса и высота тона цилиндрической трубки при известных условиях) [c.268]

Интерференция волн. Стоячие волны. Волновые движения малой амплитуды (масштаб малости определяется конкретными физ. условиями) удовлетворяют суперпозиции принцниу две пли более В. создают поле, равное сумме их полей. Математически это означает, что такие поля описываются линейными ур-ниями [напр., ур-ниями (2) и (. 5)1, и если им удовлетворяют поля отд. В., то будет удовлетворять и их сумма (суперпозиция) такие В. также наз. линейным и. Важный частный случад — суперпозиция гармонич. 94 0 одинаковых частот (такие В. относятся к когерент-318 Еым). В тех точках пространства, где поля этих В. колеб- [c.318]

Чувствительный метод, ранее разработанный И. Л. Бернштейном для исследования малых изменений фазы радиоволн, применен в [22] для определения нелинейного взаимодействия акустических волн стоячая волна ультразвуковой частоты со модулировалась низкочастотной звуковой волной Q, пересекаюш ей ультразвуковую волну под прямым углом. В результате модуляции фаза волны со на приемнике по отношению к фазе на излучателе изменялась с частотой Q. Это изменение определялось с помощью балансной схемы, детектора, выделяющего частоту Q, и затем усиливалось резонансным усилителем на частоту Q. Помимо фазовой модуляции имела [c.153]

Интерференция волн. Стоячие волны. Если в какой-либо среде распространяется иесколь ко звуковых волн, то каждая волна распро-страняется независимо одна от другой. Так, несколько систем волн на поверхности воды не мешают друг другу и яе зависят друг от друга. [c.85]

Линейная поляризация. Если в поперечных волнах (например, в электромагнитных плоских волнах или в поперечных волнах в струне) смещение направлено вдоль прямой линии, перпендикулярной г, то такие волны называются линейно-поляризованными. Можно задать только два независимых поперечных направления колебаний, например колебания вдоль оси X и вдоль оси у. Рассмотрим колебания в фиксированной точке z. В этом случае для нас не имеет значения, будет ли волна стоячей, бегущей или представляет собой суперпозицию этих волн. Колебания, соответствующие линейкополяризованной плоской волне, могут иметь вид [c.355]

Назначение резонатора в лазере состоит в том, чтобы мно о-кратно пропустить в прямом и обратном направлении через активную среду излучение, возникающее в ней, и достичь уровня, когда усиление за счет индуцированного излучения превышает потери. (Отражательные системы используемые для оптической накачки вдесь пе рассматриваются.) В зависимости от геометрии выбранной системы в резонаторе устанавливаются стоячие или бегущие волны, либо оба этих типа волн. Стоячие волны, например, возникают в резонаторах, образованных плоскопараллельпыми и сферическими зеркалами. Использование уголковых отражателей приводит к образованию системы бегущих волн в резонаторе. Амплитуды бегущих волн, распространяющихся в противоположных направлениях по одному и тому же пути, никак не связаны друг с другом. В случае стоячих волн имеются постоянные фазовые и амплитудные соотношения, связывающие волны,, которые распространя ются в противоположных направлениях. [c.102]

Уменьшение скорости звука в узких трубах, обнаруживаемое по длине волны стоячих колебаний, было замечено Кундтом ( 260) и специально изучено Шнеебели ) и Зеебеком ). Из их опытов следует, что уменьшение скорости пропорционально в согласии с (22), но что при изменении п уменьшение пропорционально скорее чем Так как [л- не зависит от плотности (р), то в разреженном воздухе эффект был бы усилен. [c.317]

Поле, рассеянное данным препятствием, зависит не только от вида самого препятствия, но и от вида первичной волны. Будем )ассчитывать рассеяние для первичной плоской бегущей волны. Насчет рассеяния для других типов первичных волн (стоячие волны, нормальные волны в волноводе и т. п.) дополнительных трудностей не представит. [c.351]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

Оптика (1977) -- [ c.96 , c.97 ]

Установки индукционного нагрева (1981) -- [ c.142 , c.309 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 3 (1981) -- [ c.178 , c.238 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.205 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.86 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.224 ]

Оптика (1985) -- [ c.35 ]

Нелинейные волновые процессы в акустике (1990) -- [ c.67 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.457 , c.558 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.378 ]

Введение в нелинейную оптику Часть2 Квантофизическое рассмотрение (1979) -- [ c.128 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.91 ]

Теория звука Т.1 (1955) -- [ c.250 ]

Асимптотические методы в задачах дифракции коротких волн Метод эталонных задач (1972) -- [ c.161 ]

Колебания Введение в исследование колебательных систем (1982) -- [ c.286 ]

Колебания и звук (1949) -- [ c.103 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.328 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...