Направление поля сил

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ, различие оптич. св-в среды в зависимости от направления распространения в ней оптического излучения (света) и его поляризации (см. Поляризация света). О. а. проявляется в двойном лучепреломлении, дихроизме, изменении эллиптичности поляризации света и во вращении плоскости поляризации, происходящем в оптически активных в-вах. Естественная O.a. кристаллов обусловлена неодинаковостью по разл. направлениям поля сил, связывающих атомы решётки. Естественная оптич. активность в-в, к-рые проявляют её в любом агрегатном состоянии, связана с асимметрией строения отд. молекул таких в-в и обусловленным ею различием во вз-ствии этих молекул с излучением разл. поляризаций, а также с особенностями возбуждённых состояний эл-нов и ионных остовов в оптически активных кристаллах. Наведённая (искусственная) О. а, возникает в средах, от природы оптически изотропных под действием внеш. полей, выделяющих в таких средах определ. направление. Это может быть электрич. поле (см. Керра эффект), магнитное поле Коттона — Мутона эффект, Фарадея эффект), поле упругих сил (см. Фотоупругость), а также поле сил в потоке жидкости. [c.495]

Цилиндр А находится в равновесии под действием четырех сил веса Q, горизонтальной реакции стены S, вертикальной реакции пола Т и реакции N цилиндра В, равной по величине и направленной противоположно силе N. Все четыре силы (рис. г) пересекаются в точке О, центре цилиндра А. Составим два уравнения равновесия этих сил. Суммы проекций сил на ось х и ось у равны нулю [c.68]

Задача 807 (-рис. 459). Материальной точке М массой т, находящейся в однородном поле силы тяжести, сообщена на-чальная скорость Кд, направленная го-ризонтально. Определить уравнения движения точки, если при ее движении действует сила сопротивления F=—kv, где k — положительный коэффициент. [c.302]

Задача 879. В конце пускового участка ракета имеет скорость, величина которой равна v , а угол наклона к горизонту а . В дальнейшем движение ракеты регулируется таким образом, что величина скорости остается постоянной. Найти уравнение траектории ракеты, считая, что сила тяги направлена по направлению скорости. Поле силы тяжести считать однородным, массу ракеты постоянной аэродинамической подъемной силой и сопротивлением воздуха пренебречь. [c.317]

Задача 1411. Свободная материальная точка переменной массы движется вследствие отделения частиц так, что относительная скорость отделяемых частиц имеет постоянную величину и и постоянное направление. Определить, по какому закону должна изменяться масса точки и каким долл сно быть направление относительной скорости, чтобы точка двигалась с постоянным ускорением по прямой, составляющей угол а с горизонтом. Поле силы тяжести считать однородным. [c.513]

Потенциальная энергия точки в потенциальном поле задана выражением П = 6> 3 — — 2г (П — в джоулях X, у, г — в метрах). Как направлен вектор силы F, действующей на точку, в положении, определяемом координатами (0 0 1м) [c.135]

Решение. Одна из искомых сил действует на пол, другая — на наклонную плоскость, третья приложена к грузу. Но груз поддерживается веревкой, и натяжение веревки равно весу Р груза. Блок С меняет направление силы натяжения веревки. Поэтому на точку В стержня действует в направлении ВС сила Р. На ту же точку В действует реакция Rg, по принципу равенства действия и противодействия равная и противоположная искомому давлению стержня на наклонную плоскость на точку А действует реакция равная и противоположная давлению /V стержня на нол. Таким образом, рассмотрев равновесие стержня АВ, мы сможем определить все искомые силы. [c.52]

Сферическим маятником называется материальная точка, которая принуждена под действием наложенных на нее связей двигаться по поверхности неподвижной сферы в поле силы тяжести. Такая связь может быть реализована, например, с помощью жесткого стержня, соединяющего подвижную точку с центром сферы. Связь будем предполагать идеальной, так что на точку действуют сила тяжести Р и реакция связи N, направленная по радиусу к центру сферы. [c.269]

Рассмотрим движение твердого тела вокруг неподвижной точки в поле силы тяжести. С помощью ортонормированных векторов, е з, вз, жестко связанных с телом, зададим направления главных осей инерции относительно неподвижной точки О. Соответственно Л, В, С суть главные моменты инерции. Потребуем, чтобы тело было динамически симметричным (эллипсоид инерции был эллипсоидом вращения). Например, пусть [c.478]

Силы упругости при движении воды в колодцах работы не совершают, так как их направление в любой точке перпендикулярно вектору перемещения. Поэтому изменение кинетической энергии АЕк воды равно изменению ее потенциальной энергии и поле силы тяжести [c.50]

Поля можно перенумеровать до построения многоугольника сил, эта нумерация обусловит соответствующую нумерацию вершин многоугольника сил. В свою очередь нумерация вершин многоугольника сил определяет направления всех сил, и тогда становится излишним даже обозначение отрезков, изображающих векторы сил стрелками, указывающими эти направления. Этими свойствами мы будем пользоваться дальше при решении задач графостатики. [c.269]

Брус М с помощью неподвижного шарнира А прикреплен к полу, а в точке В опирается на выступ стенки, нес бруса G приложен в точке С. В данном случае на брус действует уравновешенная плоская система трех непараллельных сил и можно воспользоваться теоремой, рассмотренной на стр. 11. Направления двух сил известны сила тяжести G действует по вертикальной прямой, проходяш,ей через точку С, реакция Яд выступа стены направлена по прямой, проведенной через точку В перпендикулярно поверхности АВ бруса. Линии действия сил G и Кд пересекаются в некоторой точке О. Согласно упомянутой теореме, линия действия третьей силы также пройдет через точку О. Следовательно, реакция Кд неподвижного шарнира направлена вдоль прямой АО. [c.15]

Необходимо отметить, что применимость уравнения теплопроводности (50,4) к жидкостям практически сильно ограничена. Дело в том, что в жидкостях, реально находящихся в поле тяжести, уже малый градиент температуры приводит в большинстве случаев к возникновению заметного движения (так называемая конвекция см. 56). Поэтому реально можно иметь дело с неравномерным распределением температуры в неподвижной жидкости, разве только, если градиент температуры направлен противоположно силе тяжести или же если жидкость очень вязкая. Тем не менее, изучение уравнения теплопроводности в форме (50,4) весьма существенно, так как уравнением такого вида описываются процессы теплопроводности в твердых телах. Имея это в виду, мы займемся здесь и в 51, 52 более подробным его исследованием. [c.278]

Если сила одного из источников известна (эталонный источник), то таким образом можно измерить силу второго источника в выбранном направлении. Измерив силу источника по разным направлениям, можно вычислить световой поток, освещенность и т. д. Установление равенства освещенностей делается глазом достаточно точно, если оба поля имеют одинаковый цвет. В противном случае сравнение не только затруднено, но иногда и вообще не имеет смысла. Для [c.57]

Для простоты и наглядности расчета разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на следующие компоненты, на которые, как легко видеть, можно разложить гармоническое колебание любого направления. Одной из этих компонент пусть будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения, правое и левое, в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно О, ибо sin (у,Я) = = 0. Действие же поля на круговые компоненты сведется к добавочной силе evH, направленной вдоль радиуса (круговой траектории) к центру или в противоположную сторону, в зависимости от знака заряда и соотношения направления магнитного поля и скорости движения (рис. 31.3, отрицательный заряд). Таким образом, колебательное движение вдоль поля остается неизменным и продолжает происходить с первоначальной частотой v. Движение же по кругам под действием поля приобретает большую (v -)- Av) или меньшую (v — Av) частоту в зависимости от того, увеличивает ли поле центростремительную силу, действующую на заряд (см. рис. 31.3, а), или уменьшает ее (см. рис. 31.3, б). [c.623]

Так как свет есть электромагнитная поперечная волна, то, падая на поверхность проводника (зеркального или поглощающего тела), он должен производить следующие действия электрический вектор, лежащий в плоскости освещенной поверхности, вызывает ток в направлении этого вектора магнитное поле световой волны действует на возникший ток по закону Ампера так, что направление действующей силы совпадает с направлением распространения света. Таким образом, пондеромоторное взаимодействие между светом и отражающим или поглощающим его телом приводит к возникновению давления на тело. Сила давления зависит от интенсив- [c.660]

Узкий пучок молекул или атомов при своем движении из нагревателя Я в детектор Д проходит через все три магнитных поля, которые, взаимодействуя с магнитными моментами атомов и ядер, ориентируют их в соответствии с возможными значениями для проекций векторов / и /. В результате вектор магнитного момента будет прецессировать с частотой Лармора вокруг направления внешнего магнитного поля подобно волчку в поле силы тяжести. [c.75]

Если к двум противоположным концам металла приложить разность потенциалов, создающую в каждой точке металла электрическое поле напряженности , то мел<ду двумя столкновениями электрон под действием силы Г=еЕ е — заряд электрона) будет двигаться равномерно ускоренно. К концу промежутка времени т слагающая скорости в направлении вектора Е изменится на (еЕ/т)т. Так как в теории Друде предполагается, что после столкновения скорость электрона может иметь любые направления, то вклад от у в среднюю скорость электронов равен нулю, а средняя скорость электронов в направлении поля Е равна среднему значению величины (еЕ/т)т, т. е. [c.193]

Рассмотрим некоторые примеры потенциальных силовых полей, а) Поле силы тяжести. Если сила силового поля остается постоянной (по модулю и направлению), то такое силовое поле называется однородным. Так, например, небольшое по размерам, сравнительно с радиусом Земли, поле силы тяжести может считаться однородным. Направив ось Ог прямоугольной системы координат Охуг, выбранной в однородном поле силы тяжести вертикально вверх, и поместив начало этой системы координат на поверхности Земли, получим [c.663]

Рассмотрим случай, когда силы следят за некоторой прямой в пространстве (линия А—А на рис. 3.10), оставаясь в плоскости, перпендикулярной этой прямой. Примеры таких сил приведены на рис. 3.11 и 3.12. На рис. 3.11 показан стерл<ень, вращающийся относительно оси Х2- При потере устойчивости плоской формы стержня распределенная нагрузка q всегда перпендикулярна оси xj. На рис. 3.12 показан стержень, находящейся в магнитном поле. Распределенные силы притяжения магнита (при малых перемещениях точек осевой линии стержня после потери устойчивости) можно считать перпендикулярными А—А. В этом примере распределенные силы имеют направление, противоположное силам, возникающим при вращении стержня (рис. 3.11). Кроме того, в этих примерах (рис. 3.11 и 3.12) модуль сил после потери устойчивости не остается постоянным, так как зависит от радиуса г. [c.114]

Прежде всего мы обнаружим, что величина и направление силы F зависят от ориентации провода по отношению к магнитному полю. Направление силы F всегда перпендикулярно к направлению тока и магнитного поля и связано с этими направлениями правилом буравчика, рукоятка которого поворачивается от направления тока к направлению поля. Величина же силы зависит от угла а между направлениями магнитного поля и тока и при неизменных прочих условиях пропорциональна sin а. [c.79]

Этот случай совершенно аналогичен движению под действием постоянной силы тяжести. Работа зависит только от расстояния между перпендикулярными к направлению поля плоскостями, на которых лежат начальная и конечная точки перемещения. Если направление электрического поля условно считать направлением вниз , то работа силы зависит только от разности высот начальной и конечной точек перемещения. В частном случае, когда перемещение заряда происходит от одной обкладки конденсатора до другой, работа силы [c.126]

Поперечная же составляющая скорости частицы у, не будет испытывать изменений, так как в направлении, перпендикулярном к полю, силы на частицу не действуют. Следовательно, [c.207]

Из рис. 130 ясно, что если бы упругие силы и Ф , действующие и системе К, оставались по-прежнему направленными вдоль стержня, то под действием сил F и / 2 стержень должен был бы повернуться и установиться перпендикулярно к направлению V (ось х). Но поскольку на опыте этот эффект не наблюдается, значит, упругие силы Ф и Ф в результате преобразования от системы /<" к системе К, т. е. силы и Фг, оказываются равными и направленными противоположно силам F и F2. Следовательно, упругие силы (и, в частности, силы, с которыми действуют пружины) при переходе от системы К к системе /С преобразуются так же, как и силы, с которыми электрические поля действуют па электрические заряды, т. е. в соответствии с формулами преобразования (9.63) — (9,65). [c.292]

Причиной нарушения равенства сил тяготения и сил инерции в рассматриваемом случае является не только различная зависимость этих двух сил от расстояния г-, но н различная конфигурация полей сил тяготения и сил инерции (первое является центральным полем с центром симметрии в центре Солнца, а второе —однородным полем). Поэтому по мере удаления от центра Солнца не только будет сильнее нарушаться равенство между величинами напряженностей поля инерции и поля тяготения, но и все больше и больше будут отличаться направления напряженностей этих полей. Вследствие этого результирующая напряженность поля сил тяготения и поля сил инерции в разных точках пространства окажется различной не только по величине, но и по направлению. [c.341]

Вокруг дислокаций возникают поля напряз ений и образуются площадки облегченного скольжения. Достаточно сравнительно небольшого складывающего напряжения, чтобы вызвать на таком участке сдвиг кристаллических плоскостей на одно межатомное расстояние. Этот сдвиг сопровождается соответственным перемещением площадки облегченного скольжения по направлению или против направления действия силы. На новом месте расположения площадки, в свою очередь, происходит сдвиг на одно межатомное расстояние, сопровождаемый новым смещенпе.м площадки скольжения. [c.172]

Задача 842. Две точки и с одинаковыми массами, равными т, находятся на одной вертикали точка на поверхности Земли, точка — на высоте Н. Определить время встречи точек, если точке сообщена начальная скорость направленная вдоль вертикали, а точка падает без начальной скорости. Поле силы тяжести считать однородным, сопротивление воздуха принять пропорциональным скорости (к — коэф4)ИЦиент пропорциональности). При каком значении начальной скорости возможна встреча точек [c.309]

Задача 1414. Ракета, принимаемая за точку, начинает движение из состояния покоя в однородном поле силы тяжести из точки Л о( о> Уо о)- Пренебрегая сопротивлением среды н считая относительную скорость истечения газов й постоянной, определить закон изменения массы ракеты и уравнения ее движения, если реактивная сила Ф постоянна по направлению, причем Ф = lOmg [c.514]

Последний результат вытекает также из соотношения (32) F-dr = dU. В самом деле, если рассмотреть элементарное перемещение dr=dx, направленное по касательной т к поверхности уровня в некоторой ее точке М (рис. 320), то для этого перемещения, так как на поверхности уровня U — onst, будет F-dr = = dU = 0. Отсюда следует, что сила F=gTadU направлена перпендикулярно к dt, т. е. по нормали к поверхности уровня. С другой стороны, если рассмотреть перемещение dr = dn, направленное в сторону действия силы, то на этом перемещении F dn О, а следовательно, и dU > О, т. е. в направлении действия силы LI возрастает. Итак, вектор силы F (или grad U) направлен в любой точке поля по нормали к поверхности уровня, проходящей через эту точку, в сторону возрастания потенциала U. [c.338]

Частным случаем поля рассматриваемого типа будет поле силы тяжести. Для него F - mffe, где т — масса, y — ускорение силы тяжести и е — направление отвеса. Тогда [c.165]

По формуле (83) определяют силовую функцию однородного поля силы тяжести, т. е. поля, в котором сила тяжести постоянна по модулю и направлению. Уравнение поверхности уровня L/ = С или г = onst, т. е. поверхностями уровня являются горизонтальные плоскости. [c.337]

Из точки А в точку В электрические заряды движутся под действием сил электрического поля. Перемещение их из точки В в точку А будет происходить в направлении против сил электрического поля. Такое перемеш е-ние заряда мозкет осуществляться только под действием сил неэлектростатической природы, действующих В устройствах, называемых источниками постоянного тока. [c.147]

Рассмотрим движение в поле силы тяжести симметричного волчка, который (в рассматриваемом нами случае) вращается С угловой скоростью (оз вокруг горизонтальной оси. Ось волчка может поворачиваться вокруг некоторой точки практически без Йгрения. Сила тяжести создает определенный момент вращения N (Относительно этой точки. Направление N перпендикулярно к оси волчка и К вертикальной оси, В дальнейшем мы придем к пора- [c.262]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Для упрощения и большей нагляд[юсти рассмотрошя влияния магнитного поля на движущийся электрон разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на компоненты, на которые, как известно (см. 1.3), может быть разложено гармоническое колебание. Одной из этих компонент будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения (правое и левое) в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно нулю, так как в формуле (22.1) sin (v, Н)=0. Действие же магнитного ноля на круговые компоненты сведется к силе Лоренца te(o/ )//, направленной вдоль радиуса круговой траектории к центру или в обратную сторону в зависимости от знака заряда и соотношения направлений магнитного поля и скорости движения. [c.105]

Поле сил инерции в системе отсчета, жестко связанной с Землей ( невращающейся ), однородно, поскольку все точки неинерциальной системы отсчета движутся относительно коперниковой системы отсчета с постоянным по величине и направлению ускорением, одинаковым во всех точках. Поэтому и силы инерции, действующие на тело массы /и, помещаемое в разные точки неинерциальной системы отсчета, будут одинаковы по величине и направлению. В этом простейшем случае легко представить себе, как изменяется соотношение между силой тяготения и силой инерции при изменении расстояния от тела, создающего поле тяготения. [c.340]

Между тем в тех случаях, когда сила тяготения и сила инерции почти полностью компенсируют друг друга, мы не можем измерениями определить, является ли действующая сила остатком силы тяготения или остатком силы инерции . Причина этого лежит в том, что в малой ло[<ально инерциальной области различия между величинами и направлениями напряженностей поля тяготения и 1юля инерции еще слишком малы, чтобы их можно было надежно измерить. В случае же сильного нарушения компенсации сил тяготения и сил инерции, т, е. вне области локальной инерциальности, различия между величинами и направлениями напряженностей сил тяго 1ения и сил инерции могут быть обнаружены и надежно измерены, и тем самым силы инерции и силы тяготения могут быть разделены. [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...