Модель одномерная

Модель одномерного кристалла. Найти решение уравнений движения атомов, расположенных в узлах кристаллической решетки, в гармоническом приближении [66]. [c.147]

Если мы рассматриваем эту дискретную систему как модель одномерной кристаллической решетки, то а есть расстояние между атомами решетки, т. е. величина порядка 1 -Ю см. При скорости распространения упругих волн в стержне у 5-10 см сек длине волны % = [c.696]

Модель одномерная 133 Модуль упругости жидкости 13 [c.434]

Для замены действительного движения, имеющего различные скорости отдельных элементарных струек, расчетной моделью одномерного потока (с одной скоростью и давлением [c.103]

Расчет параметров химически реагирующего потока. Для расчета подогрева теплоносителя в рассматриваемом г-м канале кассеты используется математическая модель одномерного химически реагирующего потока с учетом неидеальности смеси [3.4, 3.5] [c.69]

Сформулированная задача построения динамической модели одномерного технологического процесса статистическими методами легко обобщается на многомерные процессы (см. рис. 10.2). По результатам реализаций, полученным при нормальном функционировании объекта, для вектора входных X (s) и выходных Y t) переменных определяют оптимальную оценку At истинного оператора At в смысле минимума математического ожидания функции потерь. В этом случае уравнение объекта для любой выходной переменной Yj t) имеет вид [c.322]

ДИНАМИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ОДНОМЕРНОГО ЛИНЕЙНОГО ОБЪЕКТА [c.325]

В предыдущем параграфе уравнения динамической модели одномерного линейного технологического процесса были представлены в виде дифференциального уравнения (10.4), весовой функции (10.5), частотной характеристики (10.6). Было также сказано об эквивалентности этих представлений. Эквивалентность выражений (10.4) и (10.5) вытекает из того, что если задано дифференциальное уравнение, то весовая функция будет функцией Грина этого уравнения и эта функция всегда существует. Если же задана весовая функция g t, т), то порядок уравнения п находится как порядок первой отличной от нуля производной g t, t) по t при t = X плюс единица. Для линейно независимых правых частей X t) берем соответствующие им значения Y ( для всех i 1, 2,. . ., и) [c.325]

Модель одномерного течения может быть использована для расчета средней (по сечению канала) скорости потока газа или жидкости в каналах или для расчета параметров невозмущенного потока вне пограничного слоя при внешнем обтекании поверхности тела. [c.34]

Модели одномерных объектов при нелинейной регрессии. [c.72]

Учитывая, что операция шлифования находится на выходе технологической цепи, входами которой будут токарная и термическая обработки, получим модель одномерного объекта с двумя взаимосвязанными входами, где дисперсия выходного качества [c.87]

Следует подчеркнуть, что наличие отрицательного давления p z, 0+) объясняется избранной математической моделью одномерного потока, когда тепловое возмущение от греющих газов принимается в виде скачка. При возмущениях другого вида (см. далее), когда н(т) меняется по какому-либо закону, возрастая от нуля при т=0, получается p z, 0+)=0. [c.113]

С помощью моделей одномерных двухкомпонентных (га = 2) систем с постоянной диагональной диффузией [c.387]

Дискретная модель одномерной нестационарной линейной динамической системы Имеет следующий общий вид [c.359]

Таким образом, плавно изменяющиеся потоки можно считать в первом приближении хорошей иллюстрацией модели одномерного потока. Для такого потока, считая его элементарной струйкой, должно быть в какой-то степени справедливо уравнение Бернулли, в частности для несжимаемой жидкости, например, в виде [c.103]

Вид расчетной схемы, способ описания свойств нагрузок, воздействий и материалов, характер назначаемых ограничений на состояние объекта и другие факторы в существенной степени определяют математическую структуру модели отказов. Кроме того, структура моделей связана с характером протекающих в объекте процессов. В зависимости от множества значений аргумента различают модели с дискретным временем (случайные последовательности) и модели с непрерывным временем. В зависимости от размерности пространства качества различают модели одномерные, двухмерные и т. п. Наряду с моделями, элементами которых служат некоторые случайные процессы, приходится рассматривать континуальные модели, элементами которых служат случайные поля [8]. Еще один признак для классификации моделей основан на свойстве зависимости (независимости) процесса от предыстории. Модель называют марковской, если ее поведение в будущие моменты времени может быть [c.43]

На рис. 6.4 рассмотрен механизм пироэффекта в простой модели одномерного полярного кристалла, состоящего из цепочки диполей (полярных молекул). Каждый из таких диполей (обозначен на рисунке стрелочкой) обладает спонтанным электрическим моментом. При отсутствии теплового движения (идеализированный случай 7=0) все диполи строго ориентированы и дают максимальную спонтанную поляризованность. По мере повышения температуры (7 i>0, а затем T2>Ti) тепловое хаотическое движение вызывает, lвo пep выx, частичное разупорядочение диполей, а во-вторых, термическое расширение кристалла. Оба эти механизма обусловливают уменьшение спонтанной поляризованности с ростом температуры (см. рис. 6.4,г). [c.167]

Впервые А. Стодола (1903), а затем Л. Прандтль (1904) на основе наблюдений установили, что в сопле Лаваля может осуществляться стационарное сверхзвуковое течение, и если давление на срезе сопла достаточно велико, то внутри сопла образуются скачки уплотнения . Тем самым была дана физическая картина течений в сопле Лаваля и найдена основа для построения теории сопел. В первых исследованиях сопла Лаваля, как и в других задачах механики газа того времени, ограничивались моделью одномерного сверхзвукового течения. Л. Прандтль (1904) только начал заниматься двумерной задачей распространения ударных волн. Ж. Адамар (1901) высказал лишь общие соображения относительно трехмерных разрывных потенциальных и вихревых течений газа. [c.315]

Для расчета интенсивностей был использован и другой, более сложный подход. В качестве исходной модели одномерного распределения электронной плотности p(z) была взята наблюдаемая в электронном микроскопе на просвет плотность n z) [24]. Графики n(z) для некоторых коллагеновых волокон даны на рис. 234. Расчет амплитуд из такой модели дал хорошее согласие с наблюдаемыми при рентгеновской дифракции (рис. 235). Тем самым была показана эквивалентность прямых электронномикроскопических и дифракционных рентгенографических данных по распределению плотности вдоль коллагенового волокна. [c.346]

Модель одномерного кристалла. Пайти гамильтониан одномерной цепочки атомов в гармоническом приближении и решение уравнений движения (см задачу 4.2.14). [c.357]

Модель одномерного кристалла в континуальном приближении. Пайти гамильтониан и каноническую систему уравнений в предельном случае непрерывного распределения масс. [c.359]

Проверить, сохраняется ли полная механическая энергия в дискретной модели одномерного осциллятора, построенной в задаче 28.6. [c.291]

Показать, что положение равновесия д = р = ) дискретной модели одномерного осциллятора 5+1 = дз- Рз+1 = Рз дз построенной по схеме Эйлера, неустойчиво по Ляпунову. [c.292]

Численное исследование простой модели одномерной жидкости. [c.394]

Однако короткое время действия потока газа, исчисляемое десятками микросекунд, имеет даже существенное преимущество, так как с достаточной точностью можно считать теплопередачу к стенке или к модели одномерным процессом. [c.100]

Экситонные поляритоны в структуре с N квантовыми ямами. Модель одномерной цепочки классических осцилляторов, задаваемая уравнениями (3.171), применима и для конечного числа квантовых ям. Поэтому задачу об отражении света можно было решать, исходя из системы уравнений для средних поляризаций [c.120]

Перечисленные выше операции реализуют метод Монте-Карло. Ограничения-. 1. Использование операторов 1-7 с индексом С совместно с операторами РЕЛЕ, НЕЛИНЕЙНОСТЬ ОБЩЕГО ВИДА в одной и той же программе на входном языке ПАСМ недопустимо. 2. При использовании операторов 1—7 с индексом С моделируется прохождение детерминированного сигнала совместно с шумом (сигнал/шум). 3. Эффекты, возни-каюгдие при неправильном формировании моделей одномерных сигналов, аналогичны эффектам, возникаюи(им при обработке многомерных сигналов. [c.148]

Схема детонационной волны. Детонация представляет собой явление самоподдерживающегося распространения ударной волны в горючих средах, при котором ударная волна повышает температуру среды и инициирует быструю химическую реакцию с выделением тепла. Часть этого тепла преобразуется в кинетическую энергию продуктов реакции за волной и тем самым идет на поддержание детонации. Модель одномерной стационарной детонации с передним ударным скачком и последующей зоной экзотермической химической реакции в гомогенной (односкоростной) среде разработана Я. Б. Зельдовичем, Д. Нейманом и [c.260]

На основании сказанного выше очевидно, 4to под построением динамической модели одномерного технологического процесса понимают нахождение оператора, ставящего в соответствие входную X (s) и выходную Y (t) функции объекта. При этом существенно, что при идентификации оператор объекта А (t) в формуле (10.1) находится по результатам измерений X (s) и К (t), полученным в процессе нормального функционирования объекта. Результаты измерений X (s) и У t) рассматривают как реализацию случайных функций X (s) и У (t). По реализациям X (s) и У (О ставится задача определения не самого оператора А , а его оценки A t, которая и используется в качестве характеристики неизвестного истинного оператора Естественно потребовать при этом близости в некотором смысле оценки At к истинному значению оператора Af. Графическая интерпретация сказанного иллюстри- Ряс. 10.2. Принципиальная схема руется на рис. 10.2. Имеется идентификации объекта [c.321]

Аналитическое построение динамической линейной модели. Построение динамической модели одномерного линейного стацио-"нарного объекта путем решения интегралъного уравнения (10.50) базируется на аппроксимации уравнения (10.50) системой линейных алгебраических уравнений. В некоторых случаях, когда заданы корреляционная функция входа Кхх (т) и взаимная корреляционная функция входа и выхода Кух (т) технологического [c.335]

Як = ехр(Як 1 — Як) — ехр(Як — Як+1), описывающее нелинейную модель одномерного кристалла. Оператор Ь может быть сингулярным интегральным оператором, такие операторы возникают в краевых задачах теории аналитич. ф-ций. Их можно использовать для изучения нелинейных ур-ный, возникающих в теории внутр. волн. Оператор Ь может быть матричным. Так, для применения О. з. р. м. к Шрёдингера уравнению нелинейному нужно подставить в ур-ние (2) вместо оператора Ь одномерный оператор Дирака (см. Дирака уравнение). При изучении важной для нелинейной оптики задачи о резонансном взаимодействии системы трёх волн с помощью О. з. р. м, в качестве Ь следует использовать обобщение оператора Дирака. [c.389]

Рассматривая простейшую модель одномерного течения, перечислим основные особенности движения двухфазной среды с фазовыми переходами. В процессе движения среды, состоящей из пара и капель, может происходить конденсация пара или испарение капель, т. е. тепло- и мас-сообмен между фазами. Взаимодействие фаз, обусловленное различными скоростями пара и капель, предопределяет появление аэродинамических сил и, в частности, сил сопротивления и др. Следовательно, в уравнениях сохранения (гл. 2) должны быть учтены тепло- и массообмен между фазами (уравнения неразрывности и сохраненггя энергии) и силы взаимодействия (уравнение импульсов). [c.316]

Рабочий процесс твердотопливного ракетного двигателя можно разделить на три стадии воспламенение заряда, квазистацио-нарный режим и догорание. Для квазистационарного режима используется модель одномерного адиабатического течения. [c.102]

Реальные потоки в природе к технических устройствах являются трехмерными, Однако при решении практических задач для каналов, имеющих достаточную протяженность без резких изменений формы и величины площади сечения и небольшую кривизну, можно ввести модель одномерного потока, параметры которого зависят от одной координаты прямолинейной или криволинейной. Если кривизна линий тока и угол, образуемый ими. малы, то поток называется плавноизменяю-щимся, В таких потоках в пределах живого сечения давление распределяется по гидростатическому закону, а в некоторых случаях может считаться постоянным по сечению. Постоянное значение можно придать н величине скорости по сечению, отождествляя ее со среднерасходной. [c.103]

Альтернативным (взаимоисключающим) подходом к вычислению свойств переноса электронов в жидких металлах является вычисление электронных состояний, т. е. зонной структуры для разупорядоченной системы. Несмотря на то что в последние годы в этой области достигли значительного успеха, результаты теоретических расчетов пока невозможно сравнивать с экспериментальными данными. Более детально этим занимался Кьюзак [291]. Большая часть опубликованных работ была проделана с моделью одномерной цепочки жидкости, в которую разупорядочение вносили только, изменяя межатомный промежуток. Такие модели, не способные дать нужные результаты для сравнения с действительной жидкостью, могут помочь найти методы вычисления для использования в более точных аппроксимациях [298, 299, 323, 325]. Результаты, полученные Мейкинзоном и Робертсом [325], показывают, что энергетический разрыв может быть даже при нарушении дальнего и ближнего порядков, но он быстро закрывается, когда степень разупорядочения увеличивается. [c.109]

Бонарт и Хоземан [28] объясняют такой характер интерференции следующей моделью. Одномерная точечная решетка имеет своим образом в обратном пространстве систему слоевых плоскостей (рис. 238,а). Заменяя точки в двумерном случае штрихами, а в трехмерном — ограниченными плоскостями, например дисками, перпендикулярными главной оси, мы получим (одинаковое) стягивание интенсивности во всех слоевых к меридиану (рис. 238, б). Увеличивая ширину штрихов, можно добиться сжатия интенсивности в слоевых к любым В. Теперь нужно добиться эффекта расширения слоевой с / = 1 (и далее), но так, чтобы нулевая слоевая расширения не получила. В 4 главы VI мы установили, что такого типа расширение соответствует сдвигу в периодических -труктурах вдоль направления периодичности г. При этом соот- зетствующие множители 21(8)22(8) интерференционной функции представляют собой систему конусов, выходящих из узлов экваториальной плоскости. Такой конус выходит и из узла (ООО) (рис. 163, б), а в нашем случае он является единственным, так как других узлов на ней при большой ширине штрихов нет. Сдвиг [c.349]

Рассмотрим плоскую контактную задачу о передаче нагрузки от полубесконечной накладки (стрпнгера) к упругой полуплоскости или плоскости. При этом накладку будем рассматривать как упругую тонкую пластину, лишенную изгибной жесткости [1], вследствие чего Оу = ОаСж) 0. Последнее приводит к модели одномерного упругого континуума накладки в сочетании с моделью контакта по линии [2], что описывается соотношениями (3.14) и (3.15) гл. I. [c.81]

Однако этот интеграл в точке 5 = а не сходится ни в обычном смысле сходимости несобственных интегралов, ни в смысле главного значения по Коши. Следовательно, такая постановка задачи математически некорректна, и модель одномерного упругого континуума накладкп в сочетании с моделью контакта по линрш здесь непосредственно не применима. [c.291]

Иногда цепочка используется как простейшая модель (одномерной) сплошной среды, удобная для расчета на ЭВМ. Однако ее дискретность полезна и по существу — для описания тех процессов, в которых часть энергии воспринимается внутренними степенями свободы . Это происходит, например, при распространении ударных волн, волн разрушения (дробления), трещин, т.е. там, где переменные, описьюающие поле, претерпевают сильные разрывы. В этих условиях модель сплошной среды без внутренней структуры оказывается некорректной в рамках этой модели не вьшолняется закон сохранения энергии (конечно, при описании соответствующих процессов указывается, что избыток энергии переходит в тепло, в поверхностную энергию. .., но эти переходы находятся вне теории среды, не описываются ею). Замена непрерывной среды дискретной (средой со структурой) позволяет устранить этот дефект, одновременно описать состояние на микро- и макроуровнях и установить связь между ними [2]. [c.175]

На примере оптимизации ступени турбины по снимаемой мощности в приближении осесимметричного радиально уравновешенного (в контрольных межвенцовых сечениях) течения идеального (невязкого и нетеплопроводного) газа получено строгое решение отвечающей такой модели одномерной вариационной задачи. Оптимизация выполнена при фиксированных потоке на входе в ступень, ее радиальных габаритах и скорости вращения рабочего колеса и при ограничении на максимально допустимые числа Маха и углы поворота потока перед и за рабочим колесом. Решение сведено к определению распределений осредненных по времени и в окружном направлении параметров в контрольных сечениях. Обнаружены два типа оптимальных распределений с участками двустороннего и краевого экстремумов по числу Маха и углу поворота потока. В одном из них предельные числа Маха и углы поворота потока достигаются одновременно у втулки за направляющим аппаратом и (или) за рабочим колесом. Примеры демонстрируют заметное увеличение мощности в результате оптимизации. [c.53]

Для расчета поля температур объемах элементов пары трения 9(/1д и средней температуры поверхности трения 9 д рассмотрим упрощенную стержневую модель одномерной тепловой задачи двух контактирующих тел / и 2, пренебрегая теплоотдачей в процессе трения (рис. 7.11, а). Для расчета температурной вспышки 9в5р рассмотрим схему движения полупространства с выступом по гладкому полупространству (рис. 7.11, б). Обычно время существования температурной вспышки [c.257]

Мы только что определили жесткости стержня, полагая, что одномерная модель Коссера правильно отражает поведение трехмерной модели. Одномерные представления ассоциируются со следующей картиной перемещений в сечении [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...