Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Вектор главный (см. Главный вектор)

Вектор главный (см. Главный вектор)  [c.365]

Легко видеть, что М/ не зависит от выбора точки О на оси I. О методе определения М/ и о некоторых иных фактах, относящихся к понятиям момент вектора , главный момент совокупности векторов и главный момент относительно оси , см. приложение. В приложении речь идет о системе скользящих векторов. Множество сил, приложенных к разным точкам СИСтемы материальных точек, не образует системы скользящих векторов, однако приведенные в приложении результаты, касающиеся указанных выше понятий, относятся к любой совокупности векторов, в том числе и к совокупности, не являющейся системой скользящих векторов.  [c.68]


В 1.12 подробно изложен процесс приведения сил к точке и доказано, что любая плоская система сил приводится к силе — главному вектору и паре, момент которой называется главным моментом. Причем эквивалентные данной системе сил сила и пара действуют в той же плоскости, что и заданная система. Значит, если главный момент изобразить в виде вектора (см. 1.7), то главный вектор и главный момент плоской системы сил всегда перпендикулярны друг другу.  [c.63]

Внутреннюю вращательную пару имеют группы первого, второго и четвертого видов (см. гл. 3). Так как способ определения реакций зависит от типа присоединительных кинематических пар (вращательной или поступательной), то типичной для этих групп является группа второго вида (рис. 21.4, а). Она содержит н поступательную, и вращательную присоединительные пары. Сведем внешние силы, действующие на звенья 2 и 5 группы, к главным векторам и Р и главным моментам и Мд. В кинематических парах А О приложим реакции 12 и 43. Для реакции Р . известна точка приложения, а для реакции Р . — линии действия. Чтобы определить вектор / 43 н точку его приложения, а также вектор 42 и его направление, рассмотрим равновесие звеньев группы. Уравнение равновесия для группы будет  [c.257]

Рассмотрим астатический гироскоп с тремя степенями свободы (см. рис. 3.119), ротор которого вращается с угловой скоростью О. Ранее было показано, что положение главной оси такого гироскопа не изменяется при различных движениях основания. В астатическом гироскопе с тремя степенями свободы главная ось гироскопа не обладает избирательностью направления, она одинаково устойчиво сохраняет любое направление, которое ей было придано или какое она по тем или иным причинам приняла. Вместе с тем установлено, что положение главной оси зависит от внешних сил, образующих момент относительно оси вращения одного из колец гироскопа (момент внешних сил может создаваться неуравновешенностью колец, действием пружин и т. п.). Наличие такого момента вызывает движение главной оси — прецессию. Установим взаимосвязь между движением главной оси гироскопа и внешними силами, создающими момент относительно оси вращения одного из колец, например, внутреннего 2. Так как в опорах подвеса колец возникают моменты сил-трения, являющиеся моментами относительно их осей вращения, то получить в чистом виде загружение одного кольца внешними силами нельзя и это усложняет задачу, так как моменты трения, в свою очередь, вызывают прецессию. Поэтому вначале пренебрегаем трением в опорах подвеса колец гироскопа. Момент внешних сил, действующих на кольцо 2, примем равным М, а вектор его М— совпадающим с осью у (см. рис. 3.119). Под действием этого момента внутреннее кольцо, а следовательно и ротор гироскопа, начнут поворачиваться в направлении действия момента М, что приведет к возникновению гироскопического момента Мг, равного по величине и противоположного по направлению М. Под действием гироскопического момента Мг ротор гироскопа I вместе с внутренним 2 и наружным 3 кольцами будет поворачиваться относительно оси наружного кольца г с угловой скоростью прецессии оо, величина которой может быть найдена по зависимости  [c.362]


Г. Для уравновешивания только главного вектора сил инерции плоского механизма (без уравновешивания моментов сил инерции), как было показано выше (см. формулу (13.35)), достаточно, чтобы общий центр S масс всех звеньев механиз ш оставался неподвижным и удовлетворялось условие  [c.285]

Для равновесия системы сходящихся сил, приложенных к твердому телу, необходимо и достаточно, чтобы равнодействующая, а следовательно, и главный вектор этих сил (см. 4) были равны нулю. Условия, которым при этом должны удовлетворять сами силы, можно выразить в геометрической или в аналитической форме.  [c.23]

Геометрическое условие равновесия. Тдк как главный вектор R системы сил определяется как замыкающая сторона силового многоугольника, построенного из этих сил (см. рис. 15), то может обратиться в нуль только тогда, когда конец последней силы в многоугольнике совпадает с началом первой силы, т. е. когда многоугольник замкнется.  [c.23]

Решение. Задача сводится к нахождению главного вектора R заданной системы сил, который будем определять По его проекциям R ., Ry, и главного момента Мо этих сил относительно центра О. Проводя оси Оху так, как показано на рисунке, и пользуясь формулами (27), получим (см. пример вычисления моментов сил в 14).  [c.45]

R чМо совпадают, эквивалентны. Отсюда следует, что для задания (или определения) любой системы сил, действующих на твердое тело, достаточно задать (определить) ее главный вектор и главный момент относительно некоторого центра, т. е. шесть величин, входящих в левые части равенств (49) и (50) [в случае рассмотренной, в 15 плоской системы сил — три величины, входящие в равенства (27)]. Этим нередко пользуются на практике, например, при задании (определении) аэродинамических сил, действующих на самолет, ракету, автомобиль, или при определении внутренних усилий в частях конструкции (см. задачу 26 в 20).  [c.77]

Как показано в 12, любая система сил приводится в общем случае к силе, равной главному вектору R и приложенной в произвольном центре О, и к паре с моментом, равным главному моменту Мо (см. рис. 40, б). Найдем, к какому простейшему виду может приводиться пространственная система сил, не находящаяся в равновесии. Результат зависит от значений, которые у этой системы имеют величины R и Мо-  [c.77]

Отложим вдоль касательной Мт и главной нормали Мп векторы йх и а , т. е. касательную и нормальную-составляющие ускорения (рис. 124). При этом составляющая йп будет всегда направлена в сторону вогнутости кривой, так как всегда а >0, а составляющая а может быть направлена или в положительном, или в отрицательном направлении оси Ml в зависимости от знака проекции t (см. рис. 124, а, б).  [c.109]

В проекциях на координатные оси равенства (88) дают уравнения, аналогичные соответствующим уравнениям статики (см. 16, 30). Чтобы пользоваться этими уравнениями при решении задач, надо знать выражения главного вектора и главного момента сил инерций.  [c.346]

Если при этом система представляет собой совокупность каких-нибудь твердых тел, то для составления уравнений нужно к действующим на каждое тело активным силам прибавить приложенную в любом центре силу, равную главному вектору сил инерции, и пару с моментом, равным главному моменту сил инерции относительно этого центра (или одну из этих величин, см. 134), а затем применить принцип возможных перемещений,  [c.367]

Статическое уравновешивание можно выполнить также и методом векторов главных точек (см., напрнмер, [I, 2, 3 ).  [c.203]

Поскольку при статическом уравновешивании учитываются только главные векторы сил инерции звеньев [см. уравнение (6.3) и не принимаются во внимание главные моменты сил инерции, то применительно именно к статическому уравновешиванию замена каждого звена двумя сосредоточенными массами является вполне корректной.  [c.204]

В статике установлена следующая зависимость между главным моментом сил относительно центра приведения Мд, наименьшим главным моментом системы сил М и главным вектором R (см. 48)  [c.355]


При переносе полюса главный момент системы векторов изменяется на момент главного вектора ( —в случае сил, —в случае импульсов), приложенного е старом полюсе см. приложение, стр. 340.  [c.106]

Рассечем мысленно брус, нагруженный уравновешенной системой сил Fu (рис. 2.6, а), поперечным сечением А на части I п 11 и отбросим одну из них, например часть 11. Чтобы сохранить равновесие оставшейся части бруса (рис. 2.6, б), заменим действие на нее отброшенной части системой сил, которые являются внутренними для целого бруса и внешними по отношению к отсеченной части. В результате приведения этой системы сил (см. 1.1,3) к центру тяжести сечения получим главный вектор и главный момент Жгл (рис. 2.6, в). Выберем систему координатных осей х, у, z таким образом, чтобы ось х была направлена перпендикулярно сечению, т. е. совпадала с осью бруса, а оси у и z располагались в плоскости сечения, причем одна из осей (ось у) совпадала с ее осью  [c.155]

Приведение сил инерции к силе, равной главному вектору, и паре сил, момент которой равен главному моменту, является одним из важных этапов решения задач динамики несвободной систе.мы материальных точек в случае применения метода кинетостатики, либо общего уравнения динамики (см. ниже 5), а также при определении динамических давлений на ось вращающегося твердого тела (см. ниже 3). Отметим, что с силами инерции связаны формальные методы решения задач. Все упомянутые далее задачи могут быть решены несколько проще без применения сил инерции. В этой книге излагаются методы решения задач с использованием сил инерции лишь потому, что эти методы, в силу сложившихся исторических традиций, еще довольно распространены в инженерной практике. В динамике нет таких задач, которые не могли бы быть решены без применения сил инерции. В дальнейшем неоднократно дается сравнение методов решения задач с использованием и без использования сил инерции.  [c.342]

Если ось вращения диска г перпендикулярна к его плоскости материальной симметрии ху, но не проходит через центр тяжести С диска (см. рис. б), то эксцентриситет не равен нулю. Следовательно, главный вектор сил инерции уи> не равен нулю. При этом  [c.376]

Практически невозможно насадить диск на ось вращения так, чтобы она совместилась с его осью симметрии, т. е. чтобы р , и а не равнялись нулю (см. рис. г). Следовательно, главный вектор и вспомогательный момент сил инерции не равны нулю и возникают дополнительные динамические боковые давления на опоры А и Д которые значительно больше соответствующих статических давлений.  [c.377]

Угол р, между вектором w и главной нормалью определяется из уравнения (см. рис. 63)  [c.73]

Как известно, главный вектор внутренних сил в сечении бруса является суммой сил М, и (см. 10.1), которые уравновешивают внешние силы, действующие на рассматриваемую часть бруса. В случае чистого изгиба внешним фактором является изгибающий момент, следовательно, N=0. Если на элементарной площадке сечения йА действует сила то  [c.139]

В результате работы программы (см. с. S ) на печать выводятся уравнения, полученные с помощью теоремы об изменении главного вектора количеств движения  [c.53]

Классификация многопоточных систем. Все разнообразие рассматриваемых многопоточных систем по параметрам л и 7 их разделительных и суммирующих звеньев можно представить шестью типами (см. табл. 8), отличающимися математическими ожиданиями, дисперсиями и коэффициентами корреляции главного момента Л4 и составляющих главного вектора RJ , Ry. Системы всех типов имеют нормальные законы распределения вероятностей амплитудных значений главных моментов Л4 (одномерные законы) и векторов R (двумерные законы). Двумерные законы распределения вероятностен главного вектора R могут быть четырех видов (рис. 17), отличающихся эл.типсами рассеяния. Системам типов I, V, VI соответствует круговое распределение вероятностей вектора R (рис. 17, б). У систем типов II, IV величины осей симметрии эллипсов рассеяния вектора R постоянные, а направление большой оси при 7 = л — 1 и л/2 — 1 совпадает с направлением вращающегося радиус-вектора математического ожидания /и , , или при 7 = 1 ц л/2 -г 1 перпендикулярно ему (рис. 17, а, в). Эллипсы рассеяния у систем типа III (рис. 17, г) имеют вращающийся центр и переменные величины осей симметрии, зависящие от значения ш/, но их оси при любом ш/ остаются соответственно параллельными осям ХО . Формулы для определения максимально возможных значений и математи-  [c.119]

Приведенное напряжение можно рассматривать как среднее напряжение вдоль = dsj -Ь ds ig (см. примечание при обсуждении (2.2.9)). Даже при симметричном тензоре микронапряжений a тензор может быть несимметричным (например, при интенсивном ориентированном вращении частиц с угловой скоростью щ) за счет 0 3 или rjjg, т. е. за счет включения в аjj, части межфазной силы i 2lS Действующей вдоль rfsgiS Поэтому нельзя согласиться с утверждением [4, 6 ], что феноменологическое введение антисимметричных макроскопических напряжений в суспензиях при отсутствии антисимметричных напряжений в микромасштабе (как это сделано в (1 ]) лишено физического смысла. В то же время следует отдавать отчет в том, что представления главного вектора поверхностных сил с несимметричным тензором напряжений < в виде + я/л и с симметричным тензором  [c.98]

Решение многих задач ме саники связано с известной из векторной алгебры операцией сложения векторов и, в частности, сил. Величину, равную геометрической сумме сил какой-нибудь системы, будем в дальнейшем называть главным вектором этой системы сил. Как отмечалось в 3 (см. рис. 6), понятие о геометрической сумме сил не следует смешивать с понятием о равнодействуюш,ей для многих систем сил, как мы увидим в дальнейшем, равнодействующей вообще не существует, геометрическую же сумму (главный вектор) можно вычислить для любой системы сил.  [c.18]


Решение. Искомая сила является внутренней. Для ее определения разрезаем обод на две части и применяем принцип Даламбера к одной из половин (рис. 347). Действие отброшенной части заменяем одинаковыми силами F, численно равными искомой силе F. Для каждого элемента обода сила инерции (центробежная сила инерции) направлена вдоль радиуса. Эти сходящиеся в точке О силы имеют равнодействующую, равную главному вектору сил инерции R н направленную вследствие симметрии вдоль оси Ох. По формуле (89) R" — =0,5тас=0,5тхсш , где хс — координата центра масс дуги полуокружности, равная 2г/л (см. 35). Следовательно,  [c.350]

Решение. Рассматривая стержень в произвэльном положении, проводим оси Аху (перпендикулярно стержню и вдол1 стержня) и изображаем действующие на стержень силу тяжести Р и реакции Хд, Уа- Пользуясь принципом Даламбера, присоединяем к этим силам силы инерции стержня, приведя их к центру А (см. 134, п. 2). Тогда силы инерции будут представлены двумя составляющими R" и / [ главного вектора и парой с моментом Мд. При этом по формулам (89 ) и (91) модули этих составляющих и момента пары имеют значения  [c.351]

Решение. Пользуясь принципо> Даламбера, присоединяем к действующим на стержень внешним силам f, Т, Х , силы инерции. Для каждого элемента стержня с массой Ат центробежная сила инерции равна Атагах, где х — расстояние элемента от оси вращения Оу. Равнодействующая этих-распределенных по линейному закону параллельных сил (см. 21) проходит через центр тяжести треугольника АВЕ, т. е. на расстоянии h=(2l/3) os а от оси Ах. Так как эта равнодействующая равна главному вектору сил инерции , то по формуле (89)  [c.352]

Проделав кинематическую часть расчета (гл. 3), определим полные ускорения центров масс всех звеньев и их угловые ускорения по величине и направлению. По найденным ускорениям определим числов1з1е значения и направления главных векторов и главных моментов сил инерции всех звеньев (см. уравнения (5.4)].  [c.186]

Теперь надо сделать силовой расчет первичного механизма. К его подвижному звену / приложень следующие силы и моменты (рис. 5.7,d) ставшая известно й сила F12 = —/ 21, сила тяжести Gi, главный вектор сил инерции Ф>, главный момент сил инерции М<, , неизвестная по модулю и направлению реакция Fu> стойки, действующая в шарнире А, и неизвестная по модулю движущая сила являющаяся воздействием зубчатого колеса 2" на зубчатое колесо z. Линия действия силы Гд проходит через полюс зацепления Р под углом зацепления а г- Положение полюса Р и величина угла (1№ определяются из геометрического расчета зубчатой передачи (см. гл. 13).  [c.190]

Из (5.25) следует, что величина искомого момента М4 опреде- ляется BHeuiHHM активным моментом Ali, приложенным к валу машины (т. е. к. чвену / механизма), а также влиянием ускоренного движения звеньев. Это влияние численно оценивается посредством момента главного вектора и главных моментов сил инерции, поскольку силовой расчет проводится методом кинетостатики (см. 5.1).  [c.197]

В уравнениях (5.26) — (5.28) буквами главный вектор (через его проекции) и общий главный момент системы сил инсфции всех подвижных звеньев механизма. Члены А / (Ф ) входят в состав этих уравнений в том случае, когда центр масс звена / не находится на его оси вращения слагаемые (1), , = 0, 7М,,1(Ф 1)=0 (рис. 5.9,а), M,i, i = 0 [см. уравнение (5.15)].  [c.197]

При вращении шпинделя вместе с ротором ось г под влиянием неуравновешенности ротора описывает коническую поверхность, а плита 2 совершает пространственное движение. Составляющая этого движения, направленная вдоль оси х, воспринимается массой 6. Вынужденные колебания массы относительно плиты / преобразуются датчиком в ЭДС, направляемую в электронное счетнорешающее устройство (на рис. 6.15 не показано), являющееся неотъемлемой частью балансировочного станка. Это устройство выдает сведения об искомой неуравновешенности в виде модуля и угловой координаты главного вектора D,, дисбалансов ротора. (На рис. 6.15 статическая неуравновешенность ротора условно представлена в виде неуравновешенности некоторой точечной массы, дисбаланс которой равен главному вектору D<, дисбалансов ротора.) После определения Z),, оператор устраняет неуравновешенность обычно способом удаления материала (удаления тяжелого места ) (см. 6.4).  [c.218]

Общее уравнение динамики (117.6) позволяет составить дифференциальные уравнения движения любой механической системы. Если механическая система состоит из отдельных твердых тел, то силы и[]ерции точек каждого тела можно привести к силе, приложенной в некоторой точке тела, и паре сил. Сила равна главному вектору сил инерции точек этого тела, а момент пары равен главному моменту этих сил относительно центра приведения (см. 109).  [c.320]

Задача 61-12. К точкам Л, В, С и О, образующим прямоугольник СО сторонами ЛВ— 0 см и ВС= 120 см, приложены пять сил, как показано на рис. 76, а. Определить главный вектор и I лавный момент этой систем1л сил, если ] = 50 Н, р2 = 14 Н, з =60 Н,  [c.81]

Следует заметить, что модуль и направление главного вектора не зависят от выбора центра приведения (где бы ни была выбрана точка О и в каком бы порядке ни строили силовой многоугольник, его замыкающая сторона никак не изменится). Значение же главного момента Л4рл зависит от выбора центра приведения (при изменении положения точки О изменяется длина плеч / , см. рис. 1.44, а).  [c.37]

Задача № 15. К твердому телу в точке А (Xi = -flO, у = +А) прилол<ена сила fi = 3, направленная вниз по вертикали сила = A направлена по оси Ох в положительную сторону и приложена к тому же телу. Длины выраясены в метрах и силы — в ньютонах. Направление осей координат обычное (Ох горизонтально вправо, Оу вертикально вверх). Привести обе силы к началу координат и заменить данную систему сил главным вектором и главным моментом (см. рис. 52).  [c.75]


Смотреть страницы где упоминается термин Вектор главный (см. Главный вектор) : [c.542]    [c.214]    [c.353]    [c.219]    [c.140]    [c.188]    [c.202]    [c.64]    [c.344]    [c.72]    [c.100]   
Классическая механика (1980) -- [ c.0 ]



ПОИСК



Аналитическое определение главного вектора и главного момента системы сил

Аналитическое определение главного вектора и главного момента системы скользящих векторов

Аналитическое определение4 главною вектора и главного момента пространственной системы сил

Вектор амплитудный главного колебании

Вектор главного момента внутренних

Вектор главной нормали

Вектор главный

Вектор главный

Вектор главный внешних сил

Вектор главный внешних сил инерции

Вектор главный внешних системы сил

Вектор главный внутренних сил

Вектор главный внутренних усилий

Вектор главный гидродинамических

Вектор главный количеств движения

Вектор главный массовых сил

Вектор главный сил давления жидкости на поверхность тела

Вектор главный сил давления на поверхность гонкого профиля

Вектор главный сил ииерцйи

Вектор главный сил инерции

Вектор главный сил, внешних и внутренни

Вектор главный системы сил

Вектор главный столбец

Вектор главный строка

Вектор снл комплексный главный

Вектор суммарный (главный)

Векторы главные механизма

Вычисление главного вектора и главного момента по способу проекций (ПО). — 62. Уравнения равновесия сил, расположенных как угодно в пространстве

Вычисление главного вектора и главного момента системы сил, произвольно расположенных в пространстве

Вычисление главного вектора и главного момента системы сил, произвольно расположенных на плоскости

Главное свойство радиус-вектора. Что такое вектор

Главный вектор дисбалансов ротора

Главный вектор дисбалансов ротора момент дисбалансов ротора

Главный вектор дисбалансов ротора сил инерции

Главный вектор и главный момент

Главный вектор и главный момент количеств движения твердого тела

Главный вектор и главный момент плоской системы сил. Приведение к простейшему виду

Главный вектор и главный момент сил давления потока на обтекаемый замкнутый контур. Формулы Чаплыгина. Теорема Жуковского Коэффициенты подъемной силы и момента пластинки

Главный вектор и главный момент сил давления потока на обтекаемый замкнутый контур. ФормулыЧаплыгина. Теорема Жуковского. Коэффициенты подъемной силы и момента пластинки

Главный вектор и главный момент сил инерции

Главный вектор и главный момент сил инерции твердого тела

Главный вектор и главный момент сил инерции твердого тела Определение добавочных динамических реакций опор движущегося тела

Главный вектор и главный момент сил тяготения

Главный вектор и главный момент системы векторов

Главный вектор и главный момент системы сил

Главный вектор и главный момент системы сил. Свойства внутренних сил

Главный вектор и главный момент ударных импульсов

Главный вектор количеств движения материальной системы

Главный вектор количеств движения материальной системы твердого тела относительно

Главный вектор количеств движения материальной системы центра

Главный вектор количеств сил инерции

Главный вектор межфлопых сил давления

Главный вектор н главный момент по поперечному сечению кругового кольца

Главный вектор объемных сил

Главный вектор осей координат

Главный вектор поверхностных сил

Главный вектор пространственной системы сил относительно центра

Главный вектор сил давления жидкости

Главный вектор сил инерции твердого тела

Главный вектор сил инерции твердого тела тяготения

Главный вектор сил относительно оси

Главный вектор сил поверхностных давления

Главный вектор сил полюса

Главный вектор сил тяготения. Гравитационный момент

Главный вектор системы векторов

Главный вектор системы векторов относительно

Главный вектор точки

Главный вектор центра приведения

Деформация физических площадок, объемов (73—75). Физический смысл компонент деформаций, их выражение через вектор перемещения (76—79). Инварианты тензора деформаций, главные оси деформаций

Единичный вектор главной нормали

Зависимость главного вектора и главного момента от выбора центра приведения

Изменение главного вектора и главного момента инварианты центральная ось

Изменение главного вектора-момента при перемене центра приведения

Импульс силы. Главный вектор количеств движения системы материальных точек

Импульс силы. Количество движения материальной точки. Главный вектор количеств движения материальной системы

Колебания плоские поперечные жесткого бака жидкостью - Главный вектор и главный

Кольца (см. также Звенья цепей) главный вектор и главный момент

Компоненты вектора скоростей деформаций главные

Компоненты вектора ускорения главные

Мвкент вектора относительно точки. Скользящий вектор. Система скользящих векторов. Главный вектор и главный момент системы

Метод Пуансо. Главный вектор и главный момент

Механизм четырехзвенный — Многоугольники главных векторов

Механизм четырехзвенный — Многоугольники главных векторов метод Г. Г, Баранова)

Механизм четырехзвенный — Многоугольники главных векторов положениям кривошипа и коромысл

Механизм четырехзвенный — Многоугольники главных векторов увеличения скорости обратного хода

Механизмы — Вероятностные характеристики главного момента и главного вектор

Механизмы — Вероятностные характеристики главного момента и главного вектор метрнчиых систем

Механизмы — Вероятностные характеристики главного момента и главного вектор раагружающнх устройств III

Механизмы — Вероятностные характеристики главного момента и главного вектор раметрического резонанса

Механизмы — Вероятностные характеристики главного момента и главного вектор ределения динамических ошибок

Механизмы — Вероятностные характеристики главного момента и главного вектор с помощью противовесов

Момент вектора относительно точки главный

Момент вектора относительно точки. Скользящий векСистема скользящих векторов, главный вектор и главный момент системы

Момент главный как вектор

Момент приложенного вектора относительно точки или относительно оси 42.— 5. Результирующий или главный момент системы приложенных векторов 44. — 6. Эквивалентные системы векторов и их приведение 49. — 7. Системы приложенных-параллельных векторов 57. — 8. Диференцирование переменного вектора

Момент силы относительно оси. Вычисление главного вектора и главного момента системы сил

Мощность главного вектора гидродинамических сил

Общие формулы для главного вектора и главного момента сил давлений

Общий случай движения твердого тела сквозь несжимаемую идеальную жидкость. Определение потенциала скоростей. Главный вектор и главный момент сил давления потока на тело

Определение главного вектора и главного момента опытным путем

Пойнтинга вектор преломления главный

Приведение плоской системы сил к одному центру Главный вектор и главный момент

Приведение произвольной плоской системы сил к заданному центру. Главный вектор и главный момент системы сил

Приведение произвольной системы сил к данному центру Главный вектор и главный момент. Инварианты системы сил

Приведение произвольной системы сил к данному центру до Метод Пуансо. Главный вектор и главный момент

Приведение пространственной несходящейся совокупности сил к одной силе и одной паре. Главный вектор и главный момент совокупности сил

Приведение системы сил, расположенных как угодно на плоскости, к силе и паре. Главный вектор и главный момент

Применение метода комплексных переменных к выводу теоремы Жуковского. Формулы Чаплыгина для главного вектора н момента сил давления потока на крыло

Пример. Главный вектор и главный момент напряжений в плоском сечении тела

Проекции главного вектора

Проекции на оси главного вектора декартовых координат вектора

Проекции на оси главного вектора равнодействующей

Проекции на оси главного вектора скорости

Проекции на оси главного вектора угловой скорости

Проекции на оси главного вектора ускорения

Проекция вектора на ось главную нормаль

Произвольная система векторов. Главный вектор и главный момент

Произвольная система сил в пространстве. Главный вектор и главный момент. Момент силы относительно оси

Свойства главного вектора и главного момента

Силы инерции. Приведение сил инерции к главному вектору и главному моменту

Система материальных точек свободная 174 317, *- — отсчета 328— — сил 65, — Главный вектор

Система свободных векторов. Главный вектор. Координаты системы

Система сил 419, - Главный вектор 79, - Равнодействующая

Система скользящих векторов. Главный вектор. Главный момент Координаты системы

Случай сохранения скорости центра масс материальной систеТеорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы

Существование и единственность главных собственных векторов

Теорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы в интегральной форме

Теорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы в приложении к сплошным средам (теорема Эйлера)

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек (в интегральной форме)

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек в приложении к сплошным средам (теорема Эйлера)

Формула Чаплыгина для главного вектора

Формула для главного вектора гидродинамических сил

Формула обобщенная работы главного вектора гидродинамических сил при импульсном давлении

Формулы Чаплыгина для главного вектора и главного момента сил давления на обтекаемое цилиндрическое тело

Формулы для вычисления главного вектора и главного момента



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте