Вектор главный массовых сил

Для характеристики распределения массовых сил обычно пользуются осредненным значением вектора плотности массовых сил, равным отношению главного вектора массовых сил к величине массы, т. е. [c.17]

В случае движения в трубе разделим действующие внешние силы на главный вектор массовых сил (сил тяжести) F", действующих на все частицы жидкости, и главные векторы поверхностных сил i " — сил давления на жидкость со стороны стенок трубы (реакций [c.285]

Главный вектор и главный момент массовых сил (см. гл. 3, 2, пп. 5, 6) [c.234]

Рассмотрим объем жидкости, ограниченный стенками канала и поперечными сечениями I и 2. На частицы его будут действовать массовые силы (обычно силы тяжести), главный вектор которых Rm, поверхностные силы, приложенные у стенок канала, главный вектор которых Rn и поверхностные силы з сечениях [c.316]

Обозначим через Fm главный вектор массовых сил, действующих на элемент массы Ат. [c.16]

Заметим, что в случае односвязной области функция Эри является однозначной функцией. Действительно, из (9.2) (массовые силы /j принимаются равными нулю) и из (9.21) вытекает, что производные Ф,1 и Ф,2 при обходе контура L, ограничивающего односвязную область, не получают приращений. А на основании (9.77) и последнего равенства (9.2) следует, что при обходе контура L не получит приращения и функция Эри. В случае же многосвязной области функция Эри и ее производные будут однозначными лишь при условии, что на каждом конту.р внешние силы статически эквивалентны нулю если на каждом контуре La только главный вектор внешних сил равен нулю, то производные и Ф 2 будут однозначными функциями, а сама функция Ф будет, вообще говоря, неоднозначной. [c.238]

Поскольку на каждую единицу массы действует сила F, главный вектор массовых сил выражается интегралом >FdW. [c.60]

Поскольку на каждую единицу массы действует сила Р, то главный вектор массовых сил выразится интегралом [c.64]

Допустим теперь, что область О сжимается в точку, причем главный вектор массовых сил Р(д) остается неизменным. Поставленную задачу математически можно представить как совокупность следующих задач. В пространстве имеется выбор вложенных друг в друга областей 0 (л = 1, 2,. .., оо), в каждой из которых присутствуют массовые силы Р (распределенные лишь внутри соответствующей области) и при этом выполняется равенство [c.300]

Все перечисленные силы распределены (как правило, неравномерно) по объему или по поверхности звена. Так как перемещение всякого элемента звена механизма вследствие упругой деформации этого звена на много порядков меньше его перемещения, обусловленного кинематикой механизма, то при исследовании динамики механизма можно считать его звенья абсолютно твердыми телами. Поэтому движение не изменится, если заменить распределенные массовые и поверхностные силы их равнодействующими. После такой замены сила тяжести звена будет приложена в центре его масс, а сила поверхностного давления — в центре давления, лежащем внутри контура, ограничивающего поверхность, подверженную давлению. Так как в отличие от поля тяготения поле сил инерции неоднородно, то положение точки приложения равнодействующей распределенных по массе тела элементарных сил инерции все время изменяется в процессе движения. Поэтому распределенные силы инерции удобнее представить главным вектором сил инерции, приложенным в центре масс, и главным моментом сил инерции. [c.37]

При работе механизмов на открытом воздухе или в цехах с повышенной влажностью тормоза снабжаются защитными кожухами. Наличие кожуха изменяет картину физических явлений процесса охлаждения тормоза. При работе тормоза в кожухе необходимо учесть конвективный теплообмен между кожухом и окружающей средой. Так как скорость перемещения кожуха вместе с механизмом мала по сравнению со скоростью движения поверхности трения шкива, то основное значение для конвективного теплообмена будет иметь естественная конвекция. Поэтому математическое описание процесса будет отличаться от предыдущего наличием в уравнениях движения воздуха главного вектора массовых сил. В остальном уравнения сохраняют прежний вид. Проведя преобразования, аналогичные приведенным выше, получим выражение температурного симплекса в виде [c.621]

Силы инерции, которые приходится учитывать при исследовании движения механизма, являются массовыми силами, так как в общем случае ускорения отдельных точек движущегося тела различны. При исследовании механизмов приходится приводить силы инерции отдельных материальных точек звена к одной силе и к одной паре сил. Такая сила называется в механике главным вектором приведенных сил инерции, а момент, создаваемый приведенной парой сил, получил название главного момента сил инерции материальных точек звена. [c.18]

G - главный вектор массовых сил (тяжести, инерции и т.д.), чаще всего это сила тяжести [c.42]

Выражая теперь, что главный вектор приложенных к тетраэдру поверхностных и массовых сил равен нулю, имеем [c.20]

Принимается, что массовые силы отсутствуют, а главный вектор поверхностных сил конечен [c.224]

Приравнивая индивидуальную производную по времени от главного вектора количеств движения главному вектору внешних массовых и поверхностных сил, получим [c.60]

Массовые силы — силы, действующие на каждый элемент объема независимо от того, имеются ли рядом другие части жидкости. Пусть F — главный вектор сил, действующих на массу М жидкости, заполняющей объем т. Средней массовой [c.49]

С другой стороны, вследствие закона количеств движения, с1К будет равняться элементарному импульсу всех внешних сил, приложенных к объему аЬ, т. е. всех массовых сил и сил гидродинамических давлений, приложенных как к боковой поверхности трубки, так и к сечениям а н Ь. Если массовые силы отсутствуют или если ими можно пренебречь по сравнению с силами давлений, то, обозначая главный вектор последних через Р, имеем [c.66]

Изменение количества движения во времени равно главному вектору сил, действующих на область V. Этот главный вектор равен интегралу массовых сил по объему тела, а также интегралу поверхностных сил по поверхности тела. Выражая [c.63]

Вектор Гг) полностью характеризует распределение массовых сил в сплошной среде. Задания поля Г( , г) достаточно, чтобы определить главный вектор массовых сил Г, действующих на любую материальную часть сплошной среды, занимающую в данный момент пространственную область V(г) и обладающую массой М. Действительно, из определения (2.1) получаем [c.237]

Пусть Р обозначает массовую силу, отнесенную к единице массы газа. Тогда к элементу массы газа с плотностью р в объеме с1г будет приложена массовая сила pd tF. Главный вектор массовых сил, действующих на массу всего выделенного объема -с, представится векторным интегралом [c.103]

Объемный интеграл в левой части этого равенства есть суммарное количество движения рассматриваемого цилиндра. Правая часть, являющаяся главным вектором действующих на цилиндр сил, представлена интегралом по объему от массовых сил, интегралом по боковой поверхности цилиндра (г а) и двумя интегралами по торцам 2 0 и г = 1. Вектор N является внешней нормалью к торцу г = /, а вектор (—N) — внешней нормалью к торцу 2 = 0. Вектор напряжения, действующий на бесконечно малой площадке dsN, обозначен через tN. Устремляя в (1) длину I цилиндра к нулю, получаем, что левая часть и первые два интеграла в правой части обращаются в нуль, а последние два интеграла вычисляются по разным сторонам одной и той же площадки 2 = 0. Поэтому уравнение (1) принимает вид [c.62]

Следовательно, главный вектор массовых сил, действующих на тело, занимающее область К равен [c.27]

Помимо поверхностных сил, действующих на грани элемента со стороны тела, на элемент, вообще говоря, действует также массовая сила fgdV. Поскольку элемент, воспринимающий все эти силы, находится в равновесии, их главный вектор должен быть равен нулю [c.31]

На поверхности S выделенной части тела распределены силы p dS, которые являются внутреннйми для данного тела, т. е. для области V, и внешними силами для выделенной области V . Под действием поверхностных сял pndS, а также массовых сил fpdV выделенная произвольная часть объемом V находится в равновесии. Поэтому главный вектор и главный момент этих сил относительно, например, начала координат О должны быть равны нулю [c.34]

Главный вектор массовых сил Дмасс равен весу выделенного [c.154]

Действием массовых сил Л)ассД доказательстве теоремы будем пренебрегать, так как оно сводится, к появлению гидростатической (архимедовой) силы, которую всегда можно вычислить, если ее действие существенно. Контрольная поверхность 5 в нашем случае будет состоять из цилиндрических поверхностей, определяемых окружностью С и контуром тела Ь. Соответственно, главный вектор поверхностных сил будет состоять из сил давления, распределенных по поверхностям С и I, причем результирующая [c.248]

Обычно сила F известна как функция координат точек пространства и времени F= x,y,z, t). Если сила F известна во всех точках выделенного объема т, то можно подсчитать главный вектор F сил, действующих на массу жидкости в этом объеме. На объем dx с массой dm = pdt действует сила fdm — = FpufT. Отсюда главный вектор массовых сил будет [c.49]

При вычислении главного вектора внешних сил, действующих на тетраэдр, следует учесть силовые напряжения, действующие на грани этого тетраэдра, и главный вектор массовых сил, действующих на массу тэтраэдра. [c.14]

Изгнб балки прн помощи пар ). Оледующив пример напрнжени линейно зависящих от координат, который мы разберем, имеет очень боль> шое значение. Мы предположим, что =—E/i x, где / — постоянная, а остальные компоненты напряжения равны нулю. Еслн такай система напряжений существует в теле, имеющем форму цилиндра или призмы с образующими, параллельными оси г, то как массовые силы, так и напряжения на боковой поверхности должны быть равны нулю. Главный вектор усилий [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...