Момент пары сил

Приведенной силой или приведенным моментом называют условные силу или момент (пары сил), которые, будучи приложены к звену приведения, развивают мощность iV , равную сумме мощностей SiV/,, развиваемых приводимыми силами и моментами. [c.124]

При статическом размещении масс не удовлетворяется уравнение (12.11), так как момент инерции звена с размещенными массами, вообще говоря, не равен действительному моменту инерции Js звена. Следовательно, при этом будет допускаться ошибка в моменте пары сил инерции. Этой ошибкой можно пренебречь, если угловое ускорение е невелико. [c.244]

I. ПАРА СИЛ И АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МОМЕНТ ПАРЫ СИЛ [c.30]

Для количественной характеристики действия пары сил на твердое тело и указания направления, в котором пара сил стремится вращать тело в плоскости действия, введем понятие алгебраического момента пары сил. [c.31]

Алгебраическим моментом пары сил называют взятое со знаком плюс или минус произведение одной из сил пары на плечо пары сил. [c.31]

Алгебраический момент пары сил имеет знак плюс, если пара сил стремится вращать тело против часовой стрелки, и знак минус, если пара сил стремится вращать тело по часовой стрелке. [c.31]

Алгебраический момент пары сил не зависит от переноса сил пары вдоль своих линий действия и может быть равен нулю, если линии действия сил пары совпадают, т. е. в случае двух равных по модулю, но противоположных по направлению сил, действующих вдоль одной прямой. Такая система двух сил, как известно, эквивалентна нулю. Алгебраический момент парь[ сил численно равен площади параллелограмма, построенной на силах пары [c.31]

Векторный момент пары сил можно выразить в виде векторного произведения двух векторов [c.34]

Последовательно применяя правило параллелограмма ко всем векторным моментам пар сил, можно любое количество пар сил в общем случае заменить одной парой сил, векторный [c.37]

Пример 1. Определить векторный момент пары сил, которая получается при сложении двух пар сил с моментами М,=40Н м и Л/2 = 30Н м, действующих на одно и то же твердое тело. Пары сил расположены в пересекающихся плоскостях, двугранный угол между которыми равен 60". [c.38]

Решение. Сложим сначала алгебраически моменты пар сил, расположенных в параллельных плоскостях. Получим пару сил с моментом М,2 = Л/,— [c.38]

Н м, так как моменты пар сил имеют противоположные [c.38]

Таким образом, для равновесия пар сил, приложенных к твердому телу, необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма проекций векторных моментов пар сил па каждую UJ трех координатных осей была равна нулю. [c.39]

Установлены следующие приближенные законы для наибольшего момента пары сил, препятствующей качению [c.74]

Наибольший момент пары сил, препятствующей качению, в довольно широких пределах не зависит от радиуса катка. [c.74]

Задача считается решенной, если определены проекции неи- вестных си-jH.i и момента пары сил М, на какие-либо прямоугольные оси коор-дина , [c.85]

У регулятора с переменным размахом крыльев 1 при вращении вала 2 создается момент пары сил инерции (Рц, —Рц), который, преодолевая сопротивление пружины 3, разворачивает крылья вокруг оси 4. За счет увеличения размаха крыльев резко возрастает тормозной момент регулятора, что обеспечивает лучшее регулирование скорости. [c.116]

Г. в задачу силового расчета входит определение всех сил и моментов пар сил, которые приложены к каждому отдельному звену механизма. Эти силы нлн oмellты надо знать, например, для расчета на прочность отдельных звеньев механизм или их частей (деталей). [c.103]

Рис. 13,6. Двухповодковая группа iiepBO-го вида а) кинематическая схема с показанными на ней силами н моментами пар сил б) план сил

Рис. 13.7. Диухповодковая группа второго вида а) кинематическая схема с показанными на ней силами и моментами пар сил 6) план сил

Рис. 13.11. Двухпоподковая группа первого вида а) кинематическая схема с показан пыми на ней силами и моментами пар сил б) план сил

Момент силы, момент пары сил Нъютон- метр Нм I Нм ir ОД кгс-м I кН - 0,1 тс-м [c.4]

Учет сил инерции звеньев механизма при различных видах движения. Все силы инерции звена АВ (рис. 4.13), совершающего плос-конарал.пельное двпл- с 1ие и имеющего плоскость симметрии, параллельную плоскости движения, могут быть приведены к глав1Ю.му вектору сил инерции / приложенному в центре масс звена, и главному моменту пары сил инерции Мц. [c.139]

Силу Р, действующую на рычаг, приводим (по правилам статики) к центру тяжести болтового соединения (точке С), как показз1ю на рис. 5.36, а. В ре- ультате получаем силу Ру = Р п момент М = Р1 (в плоскости стыка). Сила и момент должны быть уравновешены силами трения, вызванными затяжкой болтов. Условно примем, что точки приложения равнодействующих сил трения совпадают с центрами тяжести болтовых отверстий рычага. Действие силы Р- и момента рассматриваем раздельно. Сила Р уравгювешивается силами Тр, каждая из которых равна 0,5Pi = 0,5Р (рис. 5.36, б). Момент М уравновешивается моментом пар сил (см. рис. 5.36, б) [c.81]

А1пебраический момент пары сил выражается в тех же единицах, что и алгебраический момент силы относительно гочки. [c.31]

Векторным моментом пары сил назовем вектор, числовое значение которого равно произведению силы пары на ее плечо. Векторный момот пары сил направлен перпендикулярно плоскости действия пары сил так. чтобы с его нanpaвJleнuя мо.жно выло видеть стрем.гение пары u.i вращать тело против часовой стрелки. Векторный момент нары сил условимся временно прикладывать посередине отрезка, соединяющего точки приложения сил пары (рис. 29). Его можно нрикладывагь также, как будег доказано ниже, в любой точке тела, на которое действует пара сил. Векторный момент пары сил (Z ,, F2) обозначим М или М F ). [c.34]

Отмегим простейшие свойства векторного момента пары сил его числовое значение не зависит ог переноса сил пары вдоль своих линий действия, и он может быть равен нулю, если одна из сторон параллелограмма А B D превратится в точку, т. е. плечо пары или сила пары становится равной нулю. [c.34]

Известно, что пару сил можно как угодно поворачивать и переноси II) в плоскости ее действия действие пары сил на твердое тело не изменяется, если алгебраический момент пары сил остается таким же. Следовательно, векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку твердого тела, лежащую в плоскости действия пары сил. Так как к юму же пару сил можно переносить в параллельную плоскость, то векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку тела, не изменяя действия пары сил на твердое тело. Поэтому векторный момент пары сил. действующей на твердое тело, есть свободный вектор, т. е. он характеризуется только модулем и направлением, а точкой приложения у него может быть любая точка тела следовательно, векторный момент пары сил не обязательно прикладывать посередине отрезка, соеди-няюп(его точки приложения сил пары. [c.35]

Если моментная точка О выбирается в плоскости действия сил пары как частный случай, справедлива теорема о сумме алгебраических моментов сил пары сумма алгебраических моментов сил, входящих в состав пары сил, относительно точки, лежащей в плоскости действия пары сил, равна алгебраическому моменту пары сил и, следователмю, не зависит от выбора моментной точки, г. е. [c.36]

Итак, при сложении двух пар сил, лежащих в пересекающихся плоскостях, получается MeueajieitmnaM пара сил. Обозначим М векторный момент пары сил R, R ). Тогда на основании формул (4) и (7) [c.37]

Если это сложение выполня1ь графически, особенно когда векторные моменты пар сил находятся в одной плоскости, то векторный момент эквивалент-32 ной пары сил изобразится замыкающей [c.38]

Величины тгих реакций равны. Их можно пайги приравняв момент пары сил опорных реакций сумме алгебраических моментов пар сил, дейсгвуюпшх па гело. Таким образом, [c.40]

Очевидно, если рассмотреть любую часть балки, расчленив ее мысленно по сечению тп, то в месте расчленения надо приложить неизвестные силу и пару сил, заменяющие действие отброн1енной части балки на рассматриваемую ее часть, причем сила и момент пары сил, действующие на различные части балки, будут иметь противоположные направления дейспвия и вращения соответстветшо, как всякое действие и противодействие. [c.60]

Реакции залслки в точке А в общем случае дают >ри неизвестные две составляющие силы по осям координап и момент пары сил одна неизвестная сила имеется и точке В. Ее дает шарнирный стержень. Таким образом, имеем четыре неизвестные, а независимых уравнений для их определения -голько три. Систему тел следует расчленить на отдельные тела (рис. 51), приложив к каждому из них в точке С силы действия одного тела на другое, которые равны по величине, но противоположны по направлению. [c.63]

Пара вращений аналогична паре сил, действующей на твердое тело. YrjmBbie скорости вращения гела, аналогично силам, являются векторами скользящими. Векторный момент пары сил является вектором свободным. Аналогичным свой-сгвом обладает и векторный момент пары вращений. [c.298]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.34 , c.42 ]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.39 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.64 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.150 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.121 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.265 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.43 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.67 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.134 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.235 , c.242 , c.282 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.72 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.41 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.29 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...