Главный вектор сил давления жидкости

Отсюда следует, что линия действия главного вектора сил давления жидкости на погруженное в нее тело проходит через центр тяжести вытесненного телом объема жидкости. [c.141]

Для вывода формул Чаплыгина рассмотрим обтекание цилиндра произвольного профиля потенциальным потоком в плоскости комплексного переменного г (рис. 7,14). Как уже известно (см. п. 7.4), главный вектор сил давления жидкости на единицу длины цилиндрического тела [c.231]

При рассмотрении внешнего обтекания твердого тела до сих пор предполагалось, что тело неподвижно, а набегающий на него поток однороден и стационарен, или же жидкость вдалеке от тела неподвижна, а тело движется сквозь нее поступательно, прямолинейно и равномерно. Именно в этом предположении был доказан парадокс Даламбера о равенстве нулю главного вектора сил давления жидкости на поверхность тела конечных размеров. [c.312]

Устремим теперь радиус Во поверхности Сто к бесконечности. Тогда, рассуждая так же, как при доказательстве парадокса Даламбера ( 63), убедимся, что выражение, стоящее под знаком интеграла в последнем слагаемом правой части равенства (121), имеет порядок 1/7 , в то время как поверхность интегрирования имеет порядок В следовательно, при Во оо слагаемое это стремится к нулю. Окончательно найдем искомую формулу главного вектора сил давления жидкости на поверхность тела [c.315]

Как видно из рис. 68, при циркуляционном обтекании круглого цилиндра сохраняется симметрия относительно оси но нарушается симметрия относительно оси Ох. В связи с этим главный вектор сил давления жидкости на поверхность цилиндра будет отличен Рис. 68. от нуля и направлен вдоль [c.247]

В этом равенстве опущен, как равный нулю, перенос количества движения сквозь твердую поверхность профиля С. Первый интеграл представляет главный вектор сил давления со стороны обтекаемого тела на жидкость. Та же величина с обратным знаком определит искомый главный вектор сил давления жидкости на тело [c.279]

Перейдем теперь к разысканию главного вектора и главного момента сил давления жидкости на движущееся в ней твердое тело. Заключим движущееся тело внутрь некоторой неподвижной сферы очень большого радиуса Гд с поверхностью Од и применим теорему количеств движения к жидкой массе, находящейся в переменном во времени объеме X между поверхностями а н од. Обозначим через К вектор количества движения жидкости в объеме 1, через Р — искомый главный вектор сил давления жидкости на поверхность тела о и через Н —главный вектор сил давления, приложенных извне к поверхности ио тогда будем иметь [c.439]

Цилиндр, радиус которого а, помещен в поток жидкости, скорость на бесконечности которого равна V, а давление рд. Показать, что главный вектор сил давления жидкости на единицу длины четверти цилиндра, вырезанной плоскостями 6= 0 и 0 = я/2, имеет составляющие [c.176]

Пусть Кс, Яс1, Дсг главные векторы сил давления жидкости, действующие на контуры С, С, С2 соответственно. Запишем теорему об изменении [c.313]

Используем теперь обш,ие формулы 14 и определим составляющие главного вектора сил давления жидкости, приложенных к поверхности цилиндра. [c.353]

Не приводя здесь соответствующего вывода, отошлем интересующихся к 49 (с. 231—234) книги Лойцянский Л. Г. Механика жидкости и газа. — 4-е изд. М. Наука, 1973. Из этого вывода следует, что величина главного вектора сил давления, а вместе с тем и подъемной силы Р определяется формулой Жуковского [c.248]

Из условия перпендикулярности главного вектора сил давления к вектору скорости набегающего потока следует, что в случае плоского потока идеальной жидкости составляющая главного вектора по направлению вектора скорости набегающего потока — сила сопротивления движению крылового профиля— независимо от его формы равна нулю. Это утверждение представляет собой частный случай более общего парадокса Даламбера. [c.249]

Пример 2. Произведем расчет простейшего эжектора, состоящего из сопла А и цилиндрической смесительной трубы В, расположенных в пространстве, заполненном неподвижной жидкостью (рис. 1.9). Из сопла подается струя, которая подсасывает жидкость из окружающего пространства. Пусть на выходе из смесительной трубы скорость и плотность смеси примерно постоянны. Построим контрольную поверхность из сечений J и 2, проходящих нормально к потоку по срезу сопла и срезу смесительной трубы, и боковых поверхностей, направленных параллельно потоку. На всей контрольной поверхности господствует одно и то же давление покоящейся жидкости, т. е. главный вектор сил давления равен нулю. [c.41]

В общем случае на поверхность s, погруженную в жидкость, будет действовать совокупность сил гидростатического давления, которая в соответствии с законами статики твердого тела может быть приведена к одной силе, равной главному вектору сил давления, [c.27]

Главный вектор и главный момент сил давления жидкости на некоторую поверхность о определяются интегралами п — орт внешней нормали к поверхности 0, направленный внутрь жидкости) [c.82]

Векторное равенство (108) представляет в явной форме зависимость главного вектора R от плотности жидкости, шага t решетки и двух характерных скоростей — средней Vm и скорости девиации Fd потока. Скалярное равенство (109) определяет величину главного вектора сил давления потока на профиль в решетке как произведение плотности жидкости, шага решетки, средней скорости и скорости девиации. Из векторного равенства (108) следует, что главный вектор R лежит в плоскости течения и направлен по перпендикуляру к средней скорости Vm в сторону, определяемую векторным произведением (108). [c.203]

После этого уже нетрудно доказать парадокс Даламбера. Применим теорему количеств движения в форме Эйлера к объему жидкости, заключенному между контрольными поверхностями о и По, предполагая, что между ними нет источников (стоков) Р — главный вектор сил давления на тело) [c.285]

Но по только что доказанному скорость возмущения У имеет при больших Ro порядок тогда как элемент интегрирования da — порядок RI. Устремляя До к бесконечности, убедимся, что главный вектор F сил давления потока на тело стремится к нулю. Но F не может зависеть от произвольного радиуса До мысленно проведенной сферы следовательно, главный вектор F равен нулю, что и доказывает парадокс Даламбера при безвихревом обтекании тела конечного размера идеальной несжимаемой жидкостью и отсутствии вокруг тела источников либо стоков главный вектор сил давления потока на тело равен нулю. [c.285]

Практическое определение формы полутела и последующее вычисление сопротив.ления давления как проекции на направление набегающего потока главного вектора сил давления безвихревого потока идеальной жидкости [c.619]

Рассмотрим в заключение еще вопрос об определении главного вектора сил давления однородной тяжелой жидкости на погруженное в нее тело при равномерном вращении жидкости вместе с погруженным 8 нее телом. [c.121]

Равенство (38) дает следующую формулировку теоремы об изменении количества движения если в стационарном потоке идеальной жидкости выделить некоторый объем, то сумма главного вектора объемных сил, приложенных к выделенному объему, главного вектора сил давления, приложенных к его поверхности, и переноса количества движения через эту поверхность, направленного внутрь объема, равна нулю. [c.141]

Интеграл давлений по боковой поверхности трубки выделен особо, так как в приложениях этот интеграл имеет самостоятельное значение (главный вектор сил давления на стенки канала, по которому течет жидкость, и др.). [c.142]

Формула (120) показывает, что при равномерном вращении жидкости с полностью увлекаемым ею во вращение телом главный вектор сил давления жидкости на поверхность тела складывается из архимедовой подъемной силы (— О ), аналогичной той, которая была бы в неподвижной жидкости, [c.85]

Как видно, при циркуляционном обтекании круглого цилиндра сохраняется симметрия относительно оси Оу, но нарушается симметрия относительно оси Ох. В связи с этим главный вектор сил давления жидкости на по-нерхность цилиндра будет отличен от нуля и направлен вдоль оси Оу. Заметим, что в слоях жидкости под цилиндром скорости бесциркуляционного обтекания цилиндра и чисто циркуляционного потока вокруг цилиндра складываются, а над цилиндром вычитаются. При этом под цилиндром скорости больше, а давления, согласно уравнению Бернул.чи, меньше. Над цилиндром, наоборот, скорости меньше, а давления больше. Это приводит к тому, что в указанном обтекании главный вектор сил давления 7 жидкости на цилиндр будет направлен по оси Оу в отрицательную сторону (вниз). [c.176]

При циркуляционном течении по часовой стрелке (Г < 0) картина обтекания при том же расположении осей координат изменится на перевернутую вокруг оси Ох на 180° и главный вектор окажется направленным по оси Оу в положительную сторону, т. е. вверх. Можно дать простое правило определения направления главного вектора сил давления жидкости на поверхность цилиндра поместив начало вектора скорости Foo в центр цилиндра О, повернем его на 90° в сторону, противоположшую направлению циркуляционного движения это и даст направление главного вектора И. [c.176]

Равенство (94) показывает, что главный вектор сил давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела равен по величине весу жидкости в объеме тела и направлен в сторону, противоположную силе веса. Это—классический закон Архимеда. Силу R иногда называют архимедовой или гидростатической подъемной силой в знак того, что эта сила стремится вытолкнуть тело из жидкости, заставить его всплыть. Тяжелое тело, погруженное в жидкость, теряет в своем весе столько, сколько весит вытесненная телом жидкость. [c.119]

Т. е. главный вектор сил давления жидкости на внутренний цилиндр стре мится увеличить расстояние между осью цилиндра и осью тоннеля. [c.174]

Пусть функция = /( ) залает некоторое течение несжимаемой жидкости. Обо- нлчим чер1ч Ро давление в точке, в которой скорость жидкости равна V. Доказать, что спстанлиющие (X, У) главного вектора сил давления жидкости слева от некоторой линии пжа на жидкость справа от нее, приложенные к дуге АВ этой линии тока, задаются [c.175]

Определение величины и направления подъемной силы сводится к нахол<дению главного вектора сил давления, в случае обтекания замкнутого контура идеальной жидкостью перпендикулярных к поверхности контура, что можно сделать с помощью теоремы количества движения (теорема Эйлера, ПО) и кинетической энергии (теорема Бернулли). [c.248]

Выше рассмотрен только простейший случай неустановив-шегося движения тела в л<ндкостн. В общем случае силовое воздействие идеальной л<идкостн иа тело, движущееся в ней произвольно, сводится к главному вектору сил давления и главному моменту. Определение этих векторов составляет теорию неуста-новившегося тела в жидкости, основы которой изложены в работах [4, 151. [c.287]

Из симметрии кривой давления, пост 1)оенной по уравнению (VI 1.45), следует, что главный вектор сил давления равен нулю. Это означает, что при равномерном движении сферы в идеальной жидкости она не испытывает никакого сопротивления. Оказывается, что полученный результат для сферы верен для всех конечных тел, обтекаемых пространственным потенциальным потоком. Это явление называют в гидродинамике парадоксом Даламбера. [c.181]

Равенство (109) показывает, что главный вектор сил давлени.я жидкости на поверхность погруженного в нее тела равен по величине весу жидкости в объеме тела и направлен в сторону, противоположную силе веса. Это — закон Архимеда. Вектор 2 называют архимедовой силой или гидростатической подъемной силой в знак того, что эта сила стремится вытолкнуть тело [c.82]

Как видно непосредственно из последней формулы, главный вектор сил давления потока идеальной жидкости на поверхность сферы будет равен нулю. С1фера не оказывает сопротивления набегающему на нее однородному на бесконечности потоку, или, иначе, сфера при своем равномерном движении в идеальной жидкости не испытывает сопротивления. В этом заключается частный случай известного парадокса Далам-бера, о котором уже была речь в гл. V. [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...