Сумма сил геометрическая

Определяем суммарное усилие, приходящееся на наиболее нагруженную заклепку из рис, 3.9, б видно, что геометрическая сумма сил и Pq будет максимальной для заклепки 2 (или 3) [c.38]

Полная сила давления на стенку представляет геометрическую сумму сил [ и [c.52]

В дальнейшем следует различать понятия суммы сил и их равнодействующей. Поясним это примером. Рассмотрим две силы fi и (рис. 6), приложенные к телу в точках А м В. Показанная на рис. 6 сила Q равна геометрической сумме сил F и Fa (Q= i+F 2), как диагональ соответствующего параллелограмма. Но сила Q не является равнодействующей этих сил, так как нетрудно понять, что одна [c.13]

Сложение системы сил. Геометрическая сумма (главный вектор) любой системы сил определяется или последовательным сложением сил системы по правилу параллелограмма, или построением силового многоугольника. Второй способ является боле прост и удобным. Для нахождения этим способом суммы сил Fi, Fi, Ft, Fn (рис. 15, a), откладываем от произвольной точки О (рис. 15, б) вектор Оа, изображающий в выбранном масштабе силу Fi, от то и а — вектор аЬ, изоб жающий силу F от точки Ь — вектор Ьс, изображающий силу F, и т. д. от конца т предпоследнего вектора откладываем вектор тп, изображающий 18 [c.18]

Величина Xg оказалась отрицательной. Следовательно, составляющая Хв имеет направление, противоположное показанному на чертеже, что можно было предвидеть заранее. Полная реакция опоры В найдется как геометрическая сумма сил Хд и УJ). По модулю, [c.51]

Тогда геометрическая сумма сил G, Т и Ф равна нулю [c.280]

Координата центра тяжести гири Xi — 2 ем (рис. 223, в). Проекция силы инерции 0(j. = 4,O8 Н. Сила инерции направлена вниз и имеет модуль Ф1 = = 4,08 Н. Прилол<им ее условно к гире. Тогда геометрическая сумма сил G, Pi н Ф1 будет равна нулю, а потому и сумма их проекций на ось х равна нулю [c.282]

Координата центра тяжести гири Х2 = —2 см (рис. 223, г). Проекция силы инерции Фгх = — 4,08 Н. Сила инерции Фа направлена вверх и имеет модуль 02 = 4,08 Н. Приложим ее условно к гире. Тогда снова геометрическая сумма сил G, Ра и Ф.2 равна нулю, а потому сумма их проекций на ось х равна нулю [c.283]

В соответствии с принципом Даламбера для материальной точки геометрическая сумма сил, приложенных к точке, и силы инерции этой точки равна нулю [c.164]

Геометрическая сумма сил данной системы называется главным вектором этой системы сил. [c.41]

Можно считать, что на тело М действуют не четыре, а три силы С — вес тела, движущая сила Р и полная реакция поверхности реальной связи К, равная геометрической сумме сил N и К( (рис. 264, в). [c.311]

Словами это равенство можно прочитать так момент равнодействующей системы сходящихся сил относительно какой-либо точки равен сумме моментов всех сил относительно той же точки. Момент силы относительно точки есть вектор, поэтому сумма является геометрической. В частном случае, если все силы и центр моментов [c.60]

Момент пары является векторной величиной, а потому суммирование надо производить, разумеется, геометрически, т. е. по правилу параллелограмма. В частном, но очень важном случае (имеющем большое применение в технике), когда пары расположены в одной плоскости, сложение моментов производят алгебраически. В самом деле. Будем поворачивать плоскости / и // на рис. 46 до их совпадения. Тогда угол б станет равным нулю, параллелограммы выродятся в отрезки прямой и геометрические суммы сил и сумма моментов превратятся в сложение векторов, направленных по прямой, т. е. в алгебраическое сложение. [c.70]

Составляющие силы, геометрическая сумма которых является [c.403]

Словами это равенство можно прочитать так момент равнодействующей системы сходящихся сил относительно какой-либо точки равен сумме моментов всех сил относительно той же точки. Момент силы относительно точки есть вектор, поэтому сумма является геометрической. В частном случае, если все силы и центр моментов лежат в одной плоскости, то все векторы моментов направлены по [c.232]

Силой инерции материальной частицы называют геометрическую сумму сил противодействия движущейся материальной частицы телам, сообщающим ей ускорение. [c.246]

Равнодействующая системы сходящихся сил равна геометрической сумме сил системы. [c.86]

Молекул газа очень много, и удары их о стенку следуют один за другим с очень большой частотой. Среднее значение геометрической суммы сил, действующих со стороны отдельных молекул при их столкновениях со стенкой сосуда, и является силой давления газа. Давление газа равно отношению модуля силы давления F к площади стенки S [c.75]

Учитывая, что в свою очередь сила Р представляет собой геометрическую сумму сил 8 и Р, окончательно получаем [c.163]

Направление равнодействующей обратно круговому обходу многоугольника сил, т. е. навстречу направлению последней силы. Если из точки А проводить векторы сил не по порядку номеров, а в совершенно произвольном порядке, то в результате построения получим ту же равнодействующую. Так, многоугольник сил, построенный на рис. 1.25, в, отличается по форме от многоугольника сил, изображенного на рис. 1.25, б, а замыкающая сторона его сохранила свое численное значение и направление. Следовательно, геометрическая сумма сил не зависит от последовательности их сложения. [c.23]

Геометрическую сумму сил произвольной плоской системы называют главным вектором R этой системы [c.40]

Равнодействующая R является геометрической (векторной) суммой сил и F . Поэтому на основании аксиомы III имеем [c.27]

Точно так же, если в качестве эталона силы мы выбираем известным образом растянутую пружину, то мы должны установить, как найти силу, которая действует на тело, если к нему прикреплены две пружины-эталона под известным углом друг к другу (эта сила равна не арифметической, а геометрической сумме сил, действующих со стороны каждого из эталонов). [c.15]

Далее, мы положим, что если на какое-либо тело действует несколько пружин, то результирующая сила равна геометрической сумме сил, действующих со стороны всех пружин ). Располагая несколькими эталонами силы, мы сможем измерять силы, величина которых не равна эталону силы. Прикрепим к телу т, на которое действует измеряемая сила Fj , две пружины-эталона и расположим их под такими углами (рис. 35), чтобы тело т не испытывало ускорения. Тогда [c.75]

Теорема 2.1. Система сходящихся сил на плоскости эквивалентна равнодействующей, приложенной в точке схода и равной геометрической сумме сил. [c.30]

Систему сходящихся сил F, F j, F ) заменим их равнодейсгвующей R, которая равна векюрной сумме сил F, F 2, F и геометрически изображается замыкающим вектором силового многоугольника, построенного на эгих силах (рис. 35). [c.42]

Об1)1чно рассчитывают опасный винт по сдвигающей силе, равной геометрической сумме сил при пагружении соединения одной центральной силой и одни.м моментом. [c.113]

Решение многих задач ме саники связано с известной из векторной алгебры операцией сложения векторов и, в частности, сил. Величину, равную геометрической сумме сил какой-нибудь системы, будем в дальнейшем называть главным вектором этой системы сил. Как отмечалось в 3 (см. рис. 6), понятие о геометрической сумме сил не следует смешивать с понятием о равнодействуюш,ей для многих систем сил, как мы увидим в дальнейшем, равнодействующей вообще не существует, геометрическую же сумму (главный вектор) можно вычислить для любой системы сил. [c.18]

Сложение двух сил. Геометрическая сумма R двух сил Fi и Ft находится по правилу параллелограмма (рис, 13, а) или построением силового треугольника (рис. 13, б), изображающего одну из половин этого паралле. гограмма. Если угол между силами равен а, то модуль / и углы р, Y. которые сила Ц образует со слагаемыми силами, определяются по формулам [c.18]

Из статики известно, что геометрическая сумма сил, находящихся в равновесии, и сумма их моментов относительно любого центра О равны нулю, причем, как показано в 120, это справедли- [c.345]

Рассуждая аналогично, можно последовательно привести к точке силы пространственной системы. Но теперь главный вектор есть замыкающий вектор пространственного (а не плоского) силового многоугольника главный момент уже нельзя получить а.дгебраиче-ским сложением моментов данных сил относительно точки приведения. При приведении к точке пространственной системы сил присоединенные пары действуют в различных плоскостях и их моменты целесообразно представлять в виде векторов и складывать геоме-трнческн. Поэтому полученные в результате приведения пространственной системы сил главный вектор (геометрическая сумма сил системы) и главный момент (геометрическая сумма моментов сил относительно точки приведения), вообще говоря, не перпендикулярны друг другу. [c.63]

Отметим еще следующее. Если на точку действует некоторая сила F, то эта сила есть результат взаимодействия точки с каким-то другим телом. При этом по третьему закону Ньютона на данное тело будет со стороны точки действовать сила Q = — F (сила противодействия). С другой стороны, если мы будем применять к точке, движущейся под действием силы F, принцип Даламбера, то, вводя силу инерции J, получим, согласно уравнению (88), F- -J = 0 или J= — F. Отсюда следует, что J=Q, т. е. что сила инерции равна как вектор силе противодействия. Однако эти две силы не следует отождествлять. Сила Q есть сила, реально действующая на тело, с которым взаимодействует движущаяся точка, и равенство Q = —F выражает соотношение, вытекающее из закона действия и противодействия (уравновешивать силу F сила Q не может, так как эти силы приложены к разным телам). Сила же У = — mw, на движущееся тело (или точку) не действует, а равенство F- -J—0 вырамсает в статической форме уравнение движения точки, находящейся под действием только силы F. Эти рассуждения относятся и к случаю, когда на точку действует несколько сил, если под F понимать их равнодействующую, а под Q — геометрическую сумму сил противодействия. [c.437]

Приложим (совершенно условно) эти силы противодействия не к телам Ml, /Из, Mg,. . ., к которым они приложены в действительности, а к материальной частице М и сложим их (рис. 224, б). Эту геометрическую сумму сил противодействия движущейся материальной частицыМтелам Mj, М , М ,. .., сообщающим ей ускорение, называют силой инерции. Мы будем обозначать ее буквой Ф. [c.402]

Приложим (совершенно условно) эти силы противодействия не к телам М М2, Мз,. .., к которым они приложены в действительности, а к материальной частице М и сложим их (рис. 122, в). Эту геометрическую сумму сил противодейст- [c.246]

Систему сходящихся сил (Р , Р).,---, Р п) з шеЕюм их раврюдействую-щей Я, которая равна векторной сумме сил Р[, Р и. ... Р( и геометрически изображается замыкающим вектором силового многоугольника, построенного на этих силах (рис. 37), [c.39]

Невращающееся тело находится в равновесии, если геометрическая сумма сил, приложенных к телу, равна нулю. [c.32]

Складывая силы последовательно по правилу параллелограмма, найдем, что равнодействующая всех сил равна геометрической сумме сил. Вместо построения ряда параллелограммов можно ограничиться построением многоугольника сил, замыкающая сторона которого равна по величине и направлению равнодействующей. Стороны многоугольника, представляющие собой векторы данных сил, лежат в разных плоекостях. Если многоугольник окажется замкнутым, то равнодействующая равна нулю и система сил будет находиться в равновесии. [c.65]

Благодаря симметрии геометрическая сумма сил инерции, прило)кепных к блоку, равна нулю. Нормальные силы инерции проходит через ось Oz и момента относительно нее не дают. Дли вы-ч 1слеиня суммарного момента касательных сил инерции за-метим, что [c.366]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...