Многоугольник силовой

Многоугольник силовой 18 Момент вращающий 306, 323 [c.410]

Механика теоретическая 10 Многоугольник силовой 44 Модуль вектора 22 [c.335]

Переносим все эти силы в какую-либо плоскость Го, проведенную через произвольную точку О вала, перпендикулярно к оси Z—2. Для этого в точке О каждый раз прикладываем по две равные, но противоположно направленные силы, величины которых равны F i, и из- Далее складываем все перенесенные силы, для чего строим силовой многоугольник (рис. 13.40, б). Так как величины сил fui, и из пропорциональны произве- [c.293]

Центр тяжести производящей кривой определяют путем построения силовых и веревочных многоугольников. [c.385]

Так как равнодействующая сила R является замыкающей силового многоугольника, или векторной суммой сил, то [c.19]

Главным вектором сисгемы сил называю вектор, равный векторной сумме лих сил. Он изображается вектором, замыкающим силовой многоугольник, построенный на си.иах, г. е. [c.42]

Главный вектор R геометрически изображается замыкающей силового многоугольника, построенного на заданных силах. Проецируя обе части векторного равенства (3 ) на координатные оси, для произвольной пространственной системы сил получаем [c.44]

Заметим, что, когда = Jyi TO имеет место для круглого сечения и любого правильного многоугольника), суммарный прогиб лежит в силовой плоскости. В этих случаях косой изгиб невозможен. [c.337]

Рж. 1. Сложение сходящихся сил а — заданная система сил 6 — силовой многоугольник [c.51]

Рис. 3. Равновесие плоской системы сходящихся С1[л определяется замкнутым силовым многоугольником, когда

Равнодействующая И плоской системы сил, приложенных к твердому телу (рис. 1, а), определяется по величине и направлению с помощью силового многоугольника I—2—3—4—п (рис. 1, б), а линия ее действия — с помощью веревочного многоугольника АВСО (рис. 1, а). Направления сторон веревочного многоугольника соответствуют лучам, соединяющим полюс О с вершинами силового многоугольника (рис. 1, б). Начальная точка А луча 7, параллельного 1—О, выбрана произвольно. Точка О, принадлежащая линии действия равнодействующей Я, находится в пересечении крайних сторон 1 и п таким образом, вершинам /, 2, 3,. .. силового многоугольника соответствуют стороны 1, 2, 3,. .. веревочного многоугольника. [c.52]

Провести через А ось у параллельно носителю вектора силы построить силовой многоугольник 1—2 и выбрать полюс О. Из подобия треугольников DLN и 0—1—2 [c.54]

На рисунке (справа) показано построение диаграммы последовательным присоединением к силовому многоугольнику многоугольников сил для узлов А, с, В в порядке принятого направления обхода. [c.56]

СИЛОВОЙ МНОГОУГОЛЬНИК с СИЛАМИ ТРЕНИЯ [c.57]

Рис. 4. Построение многоугольника сил для определения усилия Т для поднятия груза Q = 2000 кгс с помощью клина. Силовой многоугольник построен из условий равновесия системы при коэффициенте трения для всех соприкасающихся поверхностей / = 0,25, т. е. р

Сложение системы сил. Геометрическая сумма (главный вектор) любой системы сил определяется или последовательным сложением сил системы по правилу параллелограмма, или построением силового многоугольника. Второй способ является боле прост и удобным. Для нахождения этим способом суммы сил Fi, Fi, Ft, Fn (рис. 15, a), откладываем от произвольной точки О (рис. 15, б) вектор Оа, изображающий в выбранном масштабе силу Fi, от то и а — вектор аЬ, изоб жающий силу F от точки Ь — вектор Ьс, изображающий силу F, и т. д. от конца т предпоследнего вектора откладываем вектор тп, изображающий 18 [c.18]

Геометрическое условие равновесия. Тдк как главный вектор R системы сил определяется как замыкающая сторона силового многоугольника, построенного из этих сил (см. рис. 15), то может обратиться в нуль только тогда, когда конец последней силы в многоугольнике совпадает с началом первой силы, т. е. когда многоугольник замкнется. [c.23]

Следовательно, для равновесия системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы силовой многоугольник, построенный из атих сил, был замкнутым. [c.23]

Направление равнодействующей по контуру силового многоугольника противоположно направлению обхода этого контура, определяемому направлением первой силы. [c.16]

Как определяется направление равнодействующей системы сходящихся сил при построении силового многоугольника [c.37]

Таким образом, применяя правило силового многоугольника, равнодействующую силу можно найти при помощи геометрического построения (графически). [c.8]

Равнодействующая пространственной системь сходящихся сил так же, как и в случае, когда сходящиеся силы лежат в одной плоскости, равна геометрической сумме слагаемых сил, т. е. выражается по величине и направлению замыкающей стороной силового многоугольника, стороны которого равны и параллельны данным силам. Следовательно, R = Fi. В частном случае, когда число слагаемых сил, не лежащих в одной плоскости, равно трем, их равнодействующая выражается по величине и направлению диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах. Силовой многоугольник, построенный для пространственной системы сходящихся сил, не является плоской фигурой. Поэтому при сложении сил, не лежащих в одной плоскости, предпочтительнее аналитический способ. [c.11]

Направления сил S, и найдем после того, как обойдем периметр построенного силового многоугольника, причем направление этого обхода определяется направлением известных сил Р и Т. [c.31]

Измерив стороны d и da силового многоугольника выбранной единицей масштаба, найдем величину искомых сил 5, Так как углы между силами Р, Т, 5,, заданы, то можно найти углы силового многоугольника, а затем вычислить и длины двух неизвестных его сторон. В самом деле, из построения силового многоугольника следует, что [c.31]

Так как силы, действующие на балку (включая и реакции), находятся в равновесии, то оба многоугольника (силовой и верёвоч- [c.254]

Способ Паппа — Г юльдена дает приближенные, но практически пригодные решения, однако определение центра тяжести производящей линии весьма трудоемко Построения силовых и веревочных многоугольников при определении центра тяжести очень громоздки и не дают большой точности. [c.385]

Процесс последовагельного применения к силам правила параллелограмма, или их векторного сложения, приводит к построению силового многоугольника из заданных сил. В силовом м1тогоугольнике конец одной из сил служит началом другой (рис. 14). Равнодействующая сила R в силовом многоугольнике соединяет начало первой силы с концом последней, т. е. изображается замыкающей силового многоугольника, который в общем случае является незамкнутым. Силы в силовом многоугольнике можно изображать в любой последовательности. От этого изменится форма силового многоугольника, а замыкающая не изменится следовательно, не изменится и равнодействующая сила. [c.18]

Итак, система сходящихся сил в общем случае приводится к одной силе равнодействующей этой системы сил, которая изображается замыкающей силового многоугольника. построе1июго на силах системы. Линия действия равнодейсгвующей [c.18]

Для равновесия системы сходящихся сил, приложенных к твердому телу, замыкающая сюювого многоугольника, изображающая равнодейсгвующую силу, должна обратиться в точку, I. е. конец последней силы в многоугольнике должен совпасть с началом первой силы. Такой силовой многоугольник называют замкнутым (рис. 15). Получено условие равновесия сходящихся сил в геометрической форме для равновесия системы сходящихся сил, приложенных к твердому телу, необходимо и достаточно, чтобы силовой [c.19]

Систему сходящихся сил F, F j, F ) заменим их равнодейсгвующей R, которая равна векюрной сумме сил F, F 2, F и геометрически изображается замыкающим вектором силового многоугольника, построенного на эгих силах (рис. 35). [c.42]

План сил — силовой многоугольник с произвольным полюсом о и исходящими из него лучами (рис. 1, 6). Веревочный многоугольник — многоугольная линия, закрепленная в двух точках у4 и О идеальной нити, находящейся в равновесии под действием системы внешних сил (рис. 1, а). Уаел — вершина веревочного многоугольника, в которой приложена внешняя сила. [c.52]

Наиболее крупными зарубежными учеными XVIU и XIX вв. в области механики являются Иван Бернулли (1667—1748), Даниил Бернулли (1700—1782), Даламбер (1717—1783), Лагранж (1736—1813), Шаль (1793—1880). В работах французских ученых Вариньона (1654—1722) и Пуансо (1777—1859) наряду с динамикой дальнейшее развитие получила и статика. Вариньон решил задачи сложения сил, приложенных к одной точке, и параллельных сил он установил условия равновесия этих сил и доказал теорему о моменте равнодействующей. Вариньону принадлежит создание осрюв графостатики (построение силового и веревочного многоугольников). [c.5]

Так как после решения уравнений равновесия мы получили отрицательные значения для неизвестных реакций S, и S,, то эти силы имеют направления, противоположные выбранным нами на рис. 21, т. е. силы S, и 5 направлены к узлу Е и стержни 3 и 4 сжаты. Полученные результаты проверим геометрически, т. е. рассмотрим геометрический способ решения этой задачи. Для этого построим замкнутый многоугольник сил F,, S,, S,, 5 (рис. 22). Направления сил S, и 5 найдем после того, как обойдем периметр построенного силового многоугольника dekld, причем направление этого обхода определяется направлением известных сил и S,. Измерив стороны Id и kl силового многоугольника выбранной единицей масштаба, най-дем модули искомых сил S, ji S . [c.29]

Так как углы между силами fj, S,, и заданы, го можно найти углы силового многоугольника, а затем вычислить и длины двух неизвестных его сторон, что и рекомендуется выиолигггь студенту самостоятельно. [c.29]

Чтобы определить, будут ли стержни АВ и АС сжаты или растянуты (рис. 23), перенесем векторы S, и Sj с силового многоугольника на стержни АВ и АС, тогда сила Sj, будет паирав-лена к узлу А, а сила S, будет направлена от узла А, а потому стержень АС сжат, а стержень АВ растянут. [c.31]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.18 ]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.17 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.123 ]

Курс теоретической механики Том 1 Часть 2 (1952) -- [ c.157 , c.177 , c.178 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.44 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.45 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.27 , c.81 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.32 , c.33 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.358 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.25 ]

Техническая энциклопедия Том 1 (0) -- [ c.190 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...