Элементарная площадка

Очевидно, что в Т, s-диаграмме элементарная теплота процесса изображается элементарной площадкой с высотой Т и основанием ds, а площадь, ограниченная линией процесса, крайними ординатами и осью абсцисс, эквивалентна теплоте процесса. [c.20]

Тепловой поток 6Q через произвольно ориентированную элементарную площадку dF равен скалярному произведению вектора q на вектор элементарной площадки dF, а полный тепловой поток Q через всю поверхность F определяется интегрированием этого произведения по поверхности F [c.71]

Значение истинной кинетической энергии потока жидкости, проходящей через сечение в единицу времени, т. е. мощность, можно получить просуммировав энергию элементарных струек жидкости, протекающей через элементарные площадки сечения АВ ( ) [c.16]

Для определения с умножим обе части этого выражения на элементарную площадку 1 и просуммируем его по площади сечения канала, г. е. по всем п трубкам тока [c.96]

Внутренние усилия, которые были найдены выше из уравнений статики, не являются реальными, а представляют собой лишь статический эквивалент этих усилий, распределенных по всей площади рассматриваемого сечения. Иначе говоря, найденные усилия являются равнодействующими действительных внутренних сил, возникающих в каждой точке сечения. В сечении части А (рис. 86, б) выделим элементарную площадку йР (рис. 87). [c.125]

Нормальные и касательные напряжения представляют собой интенсивность распределения соответственно нормальных и поперечных сил, действующих по элементарной площадке в рассматриваемой точке. [c.125]

Элементарная касательная сила, перпендикулярная радиусу сечения, проведенному в центр тяжести элементарной площадки Р, действующая на эту площадку с учетом соотношения (11.16), [c.191]

В качестве примера вычислим статический момент треугольника (рис. 10) относительно оси, проходящей через основание. На расстоянии у от неё выделим элементарную площадку в виде полоски, параллельной оси 2. Площадь полоски [c.14]

Пользуясь полярными координатами р, ф, выделяем элементарную площадку dF = р фф. Так как [c.19]

Выделим элементарную площадку в виде полоски шириной Ь (у) и высотой dy. Площадь ее [c.22]

Координаты произвольной элементарной площадки в новых осях Zu yi выражаются через координаты z, у прежней системы осей следующим образом [c.23]

Выделим в поперечном сечении элементарную площадку в виде кольца шириной dp (рис, 493, в). Величина площадки, на которой [c.494]

Рассмотрим сечение А некоторого тела (рис. 8). В окрестности точки К выделим элементарную площадку ДД, в пределах которой выявлена внутренняя сила Д/ . За среднее напряжение на площадке ДД принимаем отношение [c.20]

Элементарная площадка с1р=с(1у. Из подобия треугольников получаем [c.108]

Поэтому, кроме основных смещений, свойственных чистому изгибу, каждая элементарная площадка сечения с1Р получает еще некоторые дополнительные угловые смещения, обусловленные сдвигом. Касательные напряжения распределены по сечению неравномерно. Поэтому неравномерно будут распределены ц/ угловые смещения. Это значит, что при поперечном изгибе в отличие от чистого изгиба поперечные сечения бруса не остаются плоскими. На рис. 144 показана типичная картина искривления поперечных сечений бруса. [c.133]

И еще одно обстоятельство, на которое мы хотим обратить внимание читателя. Чертеж, являющийся формой задания исходных данных задачи, решение которой целесообразно осуществлять графическими методами, может быть расчленен на черные (принадлежащие линиям) и белые (определяющие свободное поле чертежа) элементарные площадки, т. е. любой чертеж может быть представлен в виде двоичных сигналов (черное — да, 1 белое — нет, 0), передаваемых в машину. Причем информацию о чертеже, выраженную в форме только двух резко отличающихся сигналов, можно получить и ввести в машину без участия человека. Это удобнее, чем трансформирование в такие же сигналы величин, входящих, в качестве исходных данных в аналитические выражения. [c.225]

Решение. Свяжем с пластинкой подвижную систему координат, направив ось г по оси вращения пластинки, ось у —по катету а и ось с—перпендикулярно к плоскости пластинки (рис. 230). Чтобы воспользоваться принципом Германа — Эйлера — Даламбера, определим силы инерции точек пластинки. Для этого разобьем пластинку на элементарные площадки. При равномерном вращении пластинки сила инерции каждого элемента имеет только центробежную составляющую, модуль которой определится по формуле (3.5) [c.296]

Здесь дА — элементарные площадки плоской фигуры (дифференциал площади), хну — расстояния от элементарных площадок до осей, знак А у интегралов означает, что интегрирование производится по всей площади. [c.72]

Разобьем площадь треугольника на полоски бесконечно малой ширины бл и переменной высоты у=ах . Тогда элементарная площадка АА=уйх—ах йх. Подставив значение АА в выражение А = [c.75]

Статический момент элементарной площадки АА относительно оси у хАА =ах Ах. Проинтегрировав это выражение, по всей площади параболического треугольника (т. е. в пределах изменения х от О до Ь), получим ь [c.75]

Расстояние р между элементарной площадкой АА и началом координат связано с координатами площадки очевидной зависимостью (рис. 2.50) [c.193]

Элементарную площадку с1Л в этом случае можно представить в виде полоски во всю ширину сечения и толщиной у, значит 6А=Ь-йу. Подставив под знак интеграла значение йА и проинтегрировав по всей площади, т. е. в пределах изменения ординаты у от —Л/2 до - hl2, получим [c.196]

Если в точках касания приложить опорные реакции F, направленные по нормали к элементарным площадкам соприкасания (рис. 11.1), и разложить их на составляющие, перпендикулярные и параллельные направлению движения, то нормальные составляющие F будут уравновеошваться заданными нормальными нагрузками, а касательные составляющие F в сумме создадут некоторую силу сопротивления относительному перемещению поверхностей А и В. Эта сила сопротивления и называется силой трения. [c.213]

Энтальпия больше внешней теплоты на величину работы vdp, которая на рц-диаграмме изображается элементарной площадкой aft d (рис. 5-11). Очевидно, вся пл. Л B D определяется выражением [c.65]

Бесконечно малая располагаемая работа — vdp измеряется элементарной площадкой abd . Очевидно, вся располагаемая работа в процессе 1-2 будет равна [c.200]

Связь между количеством теплоты dQ, проходящнм через элементарную площадку dF, расположенную на изотермической поверхности, за промежуток времени dr и температурным градиентом устанавливается гипотезой Фурье, согласно которой [c.349]

Через элементарную площадку dF в единицу времени поток жидкости nepeiro HT теплоту [c.427]

Элементарная площадка на рис. 29-1, ограниченная кривой Т = onst, основанием dl и ординатами X и (Isi), опреде- [c.462]

В кинетической теории разреженных газов, когда а Z, можно принять отсутствие экранирования частиц (молекул), а именно принять, что за время dt элементарную площадку dS достигают все частицы, находящиеся в параллелепипеде высотой W2 df l, а длина свободного пробега молекул Iq гораздо больше расстояний между hhmh(Zo Z). Такое предположение не проходит в подавляющем большинстве дисперсных смесей не очень малой концентрации, используемых, например, в виде кипящих слоев в технологических процессах. Действительно, уже при объемных концентрациях дисперсной фазы 2 0,1 расстояния между поверхностями частиц или размеры проходов между частицами становятся меньше их диаметра (I — 2а 2а) и частица не может свободно проскакивать между двумя другими. Таким образом, для не очень разреженных дисперсных смесей более характерным [c.212]

Сила затяжки Р,, приложенная к торцу первого кольца (рис. 330), уравнсьешивается осевыми составляюшн.мн сил давления п, действующими на коническую поверхность кольца. Выделим иа этой повер.хности элементарную площадку длиной / и средней шириной = ( ,Ч D pdцl, где О .р - средний диаметр конуса йф - центральный угол. Результирующая ДЛ сил давления н на этой площадке [c.306]

Для определения момента инерции относительно оси z выделим элементарную площадку в виде узкого прямоугольника, параллельного оси 2. Ширина элемента Ь, вьтсота — dy. Следовательно, [c.17]

I Совокупность напряжений па всех элементарных площадках, которые можно провести через какую-либо точг у тела, называется напряженным состоянием в данной точке. з [c.20]

Угол сдвига в элементарной площадке АВСВ определяется суммой углов аир, т. е. ][ = а- -р. Определим отдельно эти слагаемые. [c.342]

Так как у<к= onst для всех точек, то и закон распределения давления будет косинусоидальным [4] /9 = р, ,, созг ). Для определения ртлх рассмотрим элементарную площадку на втулке подшипника шириной rdij) и длиной Ь. Элементарная сила в направлении нормали к поверхности трения [c.248]

Для получения главного момента сил давления воздуха орносительно оси z найдем сначала силу, приложенную к элементарной площадке dF = hdt, скорости точек которой равны и = Ы. Сила давления воздуха, приложенная к элементарной площадке, [c.212]

Для определения статическо-го момента параболического треугольника относительно оси х разобьем его на полоски бесконечно малой высоты Ау и ширины (Ь—х), тогда элементарная площадка [c.75]

Между моментами инерции сечения относительно параллельных осей, из которых одна центральная, существует важная зависимость, используемая далее в расчетах. Расположим сечение в осях координат хуОг/ь а затем через центр тяжести С сечения проведем оси Сх II 0x1 и Су II Oyi (рис. 2.51). Координаты элементарной площадки с1Л сечения в осях Х1ОУ1 связаны с координатами в центральных осях равенствами [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...