Линия действия силы

Через точку а проводим прямую, параллельную ВС. Это будет линия действия силы Pj, , а через точку d — прямую, перпендикулярную Ах. Она будет линией действия силы 43- Находим точку пересечения е этих двух прямых. [c.106]

В зоне касания цилиндра и плоскости возникает местная деформация контактного сжатия на площадке шириной Ь. Согласно положениям теории упругости напряжения приближенно могут быть приняты распределенными по эллиптическому закону. При этом кривая распределения напряжений симметрична и, следовательно, линия действия равнодействующей F этих напряжений совпадает с линией действия силы F. [c.232]

Однако остался нерешенным еще вопрос о линии действия сил Fai и F 2, т. е. об отыскании тех направлений в плоскостях [c.297]

Для этого следует найти приведенную силу Fa или приведенный момент Ма, предполагая их приложенными к тому же звену, к которому приложены сила Ру и момент Му. При этом должны быть учтены все силы, действующие на механизм, в том числе и силы инерции, а линия действия силы Fy должна совпадать с линией действия силы Fa- Тогда силы/ ц и/у будут как бы приложены к одной общей точке звена, как правило ведущего, и будут направлены во взаимно противоположных направлениях, т. е. будут иметь место условия [c.330]

Стержни (уголки или другие профили) следует располагать так, чтобы расчетные линии действия сил, прохо- и дящие через центры тяжести сечений стержней, пересекались в одной точке. [c.53]

Центр давления — точка пересечения линии действия силы Р с плоскостью стенки. Положение центра давления (точка О на рис. Ii l) в плоскости стенки определяется формулами [c.33]

Линия действия силы Р проходит по середине высоты (центр давления совпадает е центром тяжести этого участка перегородки). [c.38]

Найти равнодействующую Р сил давления воды на каждую из створок ворот. На какой высоте х от дна проходит линия действия силы Р [c.42]

Линия действия силы проходя через центр давления вертикальной проекции стенки, лежит в плоскости симметрии и смещена (вниз, если Нс > О, или вверх, если / р< < 0) относительно центра тяжести вертикальной проекции на расстояние [c.51]

Линия действия силы Р проходит через точку пересечения линий действия сил и Я,,. [c.52]

Линия действия силы проходит через центр тяжести жидкости в объеме [c.53]

Плечом h силы F относительно точки называют кратчайшее расстояние между этой точкой и линией действия силы, т. е. длину отрезка перпендикуляра, опущенного и точки О на линию действия силы F. [c.25]

Из определения алгебраического момента силы относительно точки следует, что он не зависит от переноса силы вдоль ее линии действия. Алгебраический момент силы относительно точки равен нулю, если линия действия силы проходит через моментную точку. Сумма алгебраических моментов относительно точки двух равных по модулю, но противоположных по направлению сил, действующих вдоль одной прямой, равна нулю. Численно алгебраический момент относительно точки равен удвоенной площади треугольника, построенного на силе А В и моментной точке [c.25]

Плечом h силы относительно точки О называют кратчайшее расстояние от этой точки до линии действия силы. [c.25]

Момент силы относительно оси равен нулю, если линия действия силы пересекает эту ось. В этом случае линия действия проекции силы на плоскость, перпендикулярную оси, проходит через точку пересечения оси с плоскостью и, следовательно, равно нулю плечо силы F относительно точки О. [c.28]

Алгебраический момент пары сил не зависит от переноса сил пары вдоль своих линий действия и может быть равен нулю, если линии действия сил пары совпадают, т. е. в случае двух равных по модулю, но противоположных по направлению сил, действующих вдоль одной прямой. Такая система двух сил, как известно, эквивалентна нулю. Алгебраический момент парь[ сил численно равен площади параллелограмма, построенной на силах пары [c.31]

Пусть на твердое тело действует пара сил (f,, с алгебраическим моментом М (рис. 27). Перенесем силу в точку Oi, а силу F2 — в точку О2, проведем через точки О, и О2 две любые параллельные прямые, пересекающие линии действия сил пары и лежащие, следовательно, в плоскости действия заданной парь сил. Соединив прямой точки О, и О2, разложим силы F, в точке О, и Fj в точке О2 по правилу параллелограмма, как указано на рис. 27. Тогда [c.32]

Выбирая А и В за моментные точки, лежащие на линиях действия сил пары, получаем [c.36]

Если линия действия силы ( касается круга трения, как показано на рис. 54, т. е. силы Q и Н направлены по одной прямой, то [c.76]

На самом деле из-за деформаций звеньев р, и V в областях их контакта эпюры давлений на поверхностях АВ и СО представляют собой некоторые треугольники (рис. 68, в), что обусловливает сближение линий действия сил, образующих пару, до величины I < I. Однако этим явлением мы пренебрегаем. [c.95]

Наиболее напряженная точка находится в центре площадки контакта, где материал испытывает напряженное состояние, близкое к равномерному сжатию (главные напряжения = 02 я —0,8 Ощах и Оз = —Стах). Опасная же точка расположена на линии действия сил Р на глубине, примерно равной половине радиуса площадки контакта. Главные напряжения в этой точке [c.220]

Теперь для расчета можно принять следующую схему зуб рассматривать как консольную балку, нагруженную на конце консоли нормальной к поверхности силой Q (рис 194). Угол у между линией действия силы Q и нормалью к оси симметрии зуба в рассматриваемый момент времени несколько больше угла зацепления а (см. рис. 191). [c.295]

Силу, как и все другие векторные величины, будем обозначать буквой с чертой над нею (например, F), а модуль силы — символом f I или той же буквой, но без черты над нею F). Графически сила, как и другие векторы, изображается направленным отрезком (рис. 1). Длина этого отрезка выражает в выбранном масштабе модуль силы, направление отрезка соответствует направлению силы, точка А на рхс. I является точкой приложения силы (силу можно изобразить и так, что точкой приложения будет конец силы, как на рис. 4, в). Прямая DE, вдоль которой направлена сила, называется линией действия силы. Условимся еще о следующих определениях. [c.10]

Таким образом, вектор, Изображающий силу F, люжно считать приложенным в любой точке на линии действия силы (такой вектор называется скользящим). [c.12]

Последовательно применяя закон параллелограмма сил, придем к выводу, что система сходящихся сил имеет равнодействующую, равную геометрической сумме (главному вектору) этих сил и приложенную в точке пересечения их линий действия. Следовательно, система сил Fi, F ,. . . , Fj,, изображенных на рис. 15, а, имеет равнодействующую, равную их главному вектору R и приложенную в точке А (или в любой другой точке, лежащей на линии действия силы R, проведенной через точку А). [c.19]

Отметим следующие свойства момента силы 1) момент силы относительно центра не изменяется при переносе точки приложения силы вдоль ее линии действия 2) момент силы относительно центра О равен нулю или когда сила равна нулю, или когда линия действия силы проходит через центр О (плечо равно нулю). [c.33]

Плоскость, проходящая через линии действия сил пары, называется плоскостью действия пары. Расстояние t/ между линиями действия сил пары называется плечом пары. Действие пары сил на твердое тело сводится к некоторому вращательному эффекту, который характеризуется величиной, называемой моментом пары. Этот момент определяется 1) его модулем, равным произведению Fd [c.33]

Теперь вычисляем my(Q). Сила Q лежит в плоскости ABD, перпендикулярной оси / и пересекающейся с нею в точке В. Следовательно, Qxz Q- Опуская из точки В перпендикуляр на линию действия силы Q (см. вспомогательный чертеж справа), находим, что его длина h=a sin а. Окончательно, учитывая направление поворота,- получаем [c.75]

Через точку а проводим линию, параллельную ED (направление линии действия силы Р45), а через точку с — лнпию, перпендикулярную нанрапляющим звена 5 (направление силы линии действия — силы до их взаимного пересечения [c.108]

Рассмотрим бесконечно малый элемент дуги обхвата db, которому соответствует угол обхвата da (рис. 11.32). Пусть натяжение гибкого звеиа в начале этого элемента есть F, тогда натяжение в конце элемента оказывается равным F + dF. Линии действия сил/ " и F dF касательны кшкиву и перпендикулярны к радиусам, проведенным из точки О в точки касания. [c.237]

Пусть имеем ji reMy трех сил (F , Fj, з),две из которых, например и F2, пересекаются в одной точке А (рис. 9). Докажем, что если тело находится в равновесии под действием этих грех сил, то линия действия силы F3 пройдет через точку А, т. е. линии тействия трех сил пересекаются в одной точке. [c.16]

Решение. Освободим балку от связей, заменив их силами реакций связей (рис. II). Сила реакции стержня D иа балку АВ направлена по стержню ОС. Ее Jшния действия пересекается с линией действия заданной силы F в точке Е. Согласно теореме о трех силах при равновесии балки, через точку Е должна пройти и линия действия силы реакции R . Ее направление определится углом р, который зависит от угла а и по]южения точки С [c.17]

Плечом пары сил d называют кратчайщее расстояние между линиями действия сил пары (рис. 26). [c.31]

Источник изгиба, часто ускользаютций от внимания конструктора, — это криволинейная форма деталей, подвергающихся растяжению или сжатию. Растяжение ребер криволинейного профиля (конструкция 8) вызывает изгиб, сопрово кдающпйся повышепны.ми разрывающими напряжениями ira верхушках ребер. Спрямление ребер (конструкция 9) и, особенно, расположение ребер по линии действия силы (конструкция 10) снижает действующие в них напряжения. [c.562]

Для доказательства теоремы рассмотри сначала какие-нибудь две из действующих на тело сил, например и F . Так как по условиям теоремы эти силы лежат в одной плоскости и не параллельны, то их линии действия пересекаются в некоторой точке А (рис. 22). Приложим силы F1 и Fj в этой точке и заменим их равнодействуюп й R. Тогда на тело йудут действовать две силы сила R и сила F,, приложенная в какой-то точке В тела. Если тело при этом находится в равновесии, то силы R к F должны быть направлены по одной прямой, т. е. вдоль АВ. Следовательно, линия действия силы Fj тоже проходит через точку А, что и требовалось доказать. [c.24]

Пример. Расемотрим брус АВ, закрепленный в точке А шарниром и опираю-щийся на выступ D (рис. 23). На этот брус действуют три силы сила тяжести Р, реакция Np выступа и реакция шарнира. Так как рус находится в равновесии, то люти йствия этих сил должны пересекаться в одной точке. Линии действия сил Р к Nq известны и они пересекаютс в точке К. Следовательно, линия действия приложенной в точке А реакции тоже должна пройти через точку К, т. е. должна быть направлена вдоль прямой ЛК. Теорема о трех силах позволила в этом случае определить заранее неизвестное направление реакции шарнира А. [c.24]

Решение. Рассмотрим равновесий крана, к которому приложены заданная и искомые силы. Изображаем действующие на кран силу Я и реакцию подшипника Rj[, направленную пернендикулярпо оси АВ. Реакция подпятника Rg может иметь любое направление в плоскости чертежа. Но xpaii находится в равновесии под действием тре)с сил следовательно, их линии действия должны пересекаться в одно то е. Такой точкой является т( ка Е, где пересекаются линии действия сил Я и Rj . Таким образом, реакция Rn будет направлена вдоль BE. [c.28]

Рассмотрим действующую на твердое тело пару сил F, F. Проведем в плоскости действия этой пары через произвольные точки D и Е две параллельные прямые до пересечения их с линиями действия сил F, F в точках и 5 (рис. 34) и приложим силы F, F в этих точках (первоначально F и F могли быть приложены в любых других точках на их линиях действия). Разложим теперь силу F по аправленням Л5 и В па силы Q и Р, а силу F — по направлениям ВА и AD на силы Q и Р. Очевидно при этом, что Р =—Р, а Q =—Q. Силы Q и Q, как уравновешенные, можно отфисить. В ре- 4 зультате пара сил F, F будет заменена парой Р,Р с другим плечом [c.35]

Для проверки правильности вычисления величин и можно составить уравнения мшентов относительно точек, где пересекаются линии действия сил "R [c.50]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.10 ]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.8 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.184 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.22 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.122 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.14 , c.24 , c.67 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.76 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.91 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.21 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.35 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.17 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.17 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.63 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.40 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...