Вектор главный сил давления жидкости на поверхность тела

Погрузим в тяжелую жидкость с удельным весом у твердое тело объема тис поверхностью а. Главный вектор R сил давления жидкости на поверхность тела, согласно равенству Гаусса — Остроградского, будет равен [c.140]

При рассмотрении внешнего обтекания твердого тела до сих пор предполагалось, что тело неподвижно, а набегающий на него поток однороден и стационарен, или же жидкость вдалеке от тела неподвижна, а тело движется сквозь нее поступательно, прямолинейно и равномерно. Именно в этом предположении был доказан парадокс Даламбера о равенстве нулю главного вектора сил давления жидкости на поверхность тела конечных размеров. [c.312]

Устремим теперь радиус Во поверхности Сто к бесконечности. Тогда, рассуждая так же, как при доказательстве парадокса Даламбера ( 63), убедимся, что выражение, стоящее под знаком интеграла в последнем слагаемом правой части равенства (121), имеет порядок 1/7 , в то время как поверхность интегрирования имеет порядок В следовательно, при Во оо слагаемое это стремится к нулю. Окончательно найдем искомую формулу главного вектора сил давления жидкости на поверхность тела [c.315]

Перейдем теперь к разысканию главного вектора и главного момента сил давления жидкости на движущееся в ней твердое тело. Заключим движущееся тело внутрь некоторой неподвижной сферы очень большого радиуса Гд с поверхностью Од и применим теорему количеств движения к жидкой массе, находящейся в переменном во времени объеме X между поверхностями а н од. Обозначим через К вектор количества движения жидкости в объеме 1, через Р — искомый главный вектор сил давления жидкости на поверхность тела о и через Н —главный вектор сил давления, приложенных извне к поверхности ио тогда будем иметь [c.439]

В этом равенстве опущен, как равный нулю, перенос количества движения сквозь твердую поверхность профиля С. Первый интеграл представляет главный вектор сил давления со стороны обтекаемого тела на жидкость. Та же величина с обратным знаком определит искомый главный вектор сил давления жидкости на тело [c.279]

Н. Е. Кочиным были даны общие формулы для главного вектора сил давления потока на твердое тело. Эти формулы были получены как результат полного исследования волновых движений, возникающих при установившемся движении твердого тела произвольного вида под поверхностью жидкости [16]. [c.500]

На поверхность тела со стороны жидкости действуют силы давления, приложенные к элементам поверхности 5. Для главного вектора этих сил и для главного момента относительно начала координат можно записать выражения [c.205]

Представление работы сил сопротивления в случае импульсных давлений. Пусть X t) — радиус-вектор центра инерции тела в текущий момент времени. В предположении, что поверхность тела S является замкнутой и регулярной [24], главный вектор сил воздействия жидкости на тело можно рассчитать по формуле (3.14) из главы I [c.45]

В общем случае на поверхность s, погруженную в жидкость, будет действовать совокупность сил гидростатического давления, которая в соответствии с законами статики твердого тела может быть приведена к одной силе, равной главному вектору сил давления, [c.27]

После этого уже нетрудно доказать парадокс Даламбера. Применим теорему количеств движения в форме Эйлера к объему жидкости, заключенному между контрольными поверхностями о и По, предполагая, что между ними нет источников (стоков) Р — главный вектор сил давления на тело) [c.285]

После этого уже нетрудно доказать и парадокс Даламбера. Применим теорему количества движения в форме Эйлера к объему жидкости, заключенному между контрольными поверхностями а и Будем иметь, обозначая через Р главный вектор сил давления, действующих со стороны жидкости на тело [c.412]

Формула (120) показывает, что при равномерном вращении жидкости с полностью увлекаемым ею во вращение телом главный вектор сил давления жидкости на поверхность тела складывается из архимедовой подъемной силы (— О ), аналогичной той, которая была бы в неподвижной жидкости, [c.85]

Равенство (94) показывает, что главный вектор сил давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела равен по величине весу жидкости в объеме тела и направлен в сторону, противоположную силе веса. Это—классический закон Архимеда. Силу R иногда называют архимедовой или гидростатической подъемной силой в знак того, что эта сила стремится вытолкнуть тело из жидкости, заставить его всплыть. Тяжелое тело, погруженное в жидкость, теряет в своем весе столько, сколько весит вытесненная телом жидкость. [c.119]

В работе Эрселла теория гармонических колебаний твердого гела, образующего волны, была приложена к задаче о колебаниях удлиненного (сигарообразного) тела вращения, ось которого расположена горизонтально на открытой поверхности жидкости [197]. Тело не имеет поступательного движения в горизонтальном направлении и может совершать лишь вертикальные движения и небольшие гармонические колебания своей оси в горизонтальной плоскости. В работе даются формулы, определяющие главный вектор и главный момент сил давления, приложенных к поверхности тела, а также и излучаемую мощность. [c.516]

Равенство (109) показывает, что главный вектор сил давлени.я жидкости на поверхность погруженного в нее тела равен по величине весу жидкости в объеме тела и направлен в сторону, противоположную силе веса. Это — закон Архимеда. Вектор 2 называют архимедовой силой или гидростатической подъемной силой в знак того, что эта сила стремится вытолкнуть тело [c.82]

К внешним силам, действуюш,им на нашу материальную систему, надо отнести 1) объемные силы с главным вектором Лоб, действующ.ие на каждый элемент объема жидкости (например, силы тяжести) 2) поверхностные силы с главным вектором Лпов , сюда относятся силы давления жидкости вне 5 на каждую элементарную площадку 5, а также силы давления твердых тел на каждую элементарную площадку соприкасающейся с ними жидкости. Эти твердые тела могут быть внутри 5, или их поверхность может составлять часть 5 во всех случаях предполагаем, что поверхности этих тел имеют настолько плавные очертания, что жидкость обтекает их без отрывов или ударов. [c.131]

Теоретическое распределение давлений по цилиндру не дает результирующей силы это прямо следует из симметрии обтекания относительно двух взаимно перпендикулярных осей оси потока и перпендикулярной к ней оси (рис. 57). На самом деле, в действительном обтекании, как это следует из кривых / и Я (рис. 58), главный вектор сил давлений будет отличен от нуля и направлен по оси течения в сторону движения набегающей жидкости, с та равнодействующая нормальных сил (сложенная с равнодействующей касательных сил трения жидкости о поверхность цилиндра) дает полную силу сопротивления. Теоретическое, безотрывное обтекание силы сопротивления не дает. Этот результат является простейшим частным случаем более общего свойства обтеканий тел идеальной несжимаемой жидкостью, именуемого парадоксом Даламбера (см. 72 гл. УИ). [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...