Момент внутренний

Изгибающий момент, которым может быть нагружено соединение, определяют па основе следующих расчетов (рис. 7.4). Действие момента (M=FL) вызывает в соединении такое перераспределение давления р, при котором внешняя нагрузка уравновешивается моментом внутренних сил [c.87]

Так как деформация при кручении зависит от величины крутящего момента, действующего в данном сечении, необходимо рассмотреть методику определения крутящего момента в любом сечении цилиндра. В месте закрепления цилиндра (рис. 131, б) возникает реактивный крутящий момент Л1р, равный внешнему крутящему моменту М, приложенному к свободному концу цилиндра. Рассечем цилиндр плоскостью / и рассмотрим равновесие его нижней части (рис. 131, в). Для нахождения нижней части в равновесии необходимо, чтобы момент внутренних сил упругости в данном сечении уравновешивал реактивный момент Мр, равный М [c.188]

Таким образом, крутящий момент, действующий в любом сечении цилиндра, являющийся моментом внутренних сил упругости, численно равен моменту внешней пары сил, действующей по любую сторону от сечения. [c.188]

Ньютона равны по величине и противоположны по направлению внутренним силам, действующим по сечению, принадлежащему части В тела (рис. 39, б). Другими словами, внутренние силы, действующие на различные части, взаимны. Как всякую систему сил, их можно привести к одной точке (обычно к центру тяжести сечения), в результате чего на каждой стороне сечения получим главный вектор и главный момент внутренних сил в сечении (рис. 39, в). [c.37]

Стержень, в частности, рассекают обычно плоскостью, перпендикулярной к оси, т. е. поперечным сечением (рис. 40, а). Если главный вектор и главный момент внутренних сил спроектировать на ось стержня х и главные центральные оси сечения и 2, то на каждой стороне сечения получим шесть внутренних силовых факторов (рис. 40, б) три силы (N, Qy, Q ) и три момента (М, , и Эти величины называют внутренними усилиями в сечении стержня. [c.37]

С деформацией сдвига мы встречаемся, когда из шести компонентов главного вектора и главного момента внутренних сил отличны от нуля только поперечные силы Qy или С достаточной степенью [c.196]

Крутящий момент в сечении равен сумме всех элементарных моментов внутренних сил. Поэтому [c.494]

Теперь же займемся определением тех равнодействующих усилий (в том числе и моментов), к которым приводятся в сечении эти силы упругости. Эти равнодействующие усилия представляют собой не что иное, как составляющие главного вектора и главного момента внутренних сил. [c.15]

Изгибающий момент представляет собой равнодействующий момент внутренних нормальных сил, распределенных по сечению. [c.146]

Главный момент внутренних сил системы 89 Главные оси инерции 102 Грамм массы 9 Гюйгенс 4, 216 [c.420]

Непосредственно видно, что главный момент сил взаимодействия двух точек системы относительно любого полюса равен нулю (рис. III. 1). В связи с тем, что внутренние силы могут входить только попарно, главный момент внутренних сил системы равен нулю, так что главный момент всех сил системы равен главному моменту только внешних сил [c.69]

Изгибающим моментом М, называется результирующий момент внутренних нормальных сил, возникающих в поперечном сечении балки, взятый относительно нейтральной оси этого сечения [c.61]

Подчиняясь третьему закону Ньютона, главный вектор и главный момент внутренних сил, действующих на точки среды в объеме V, будут равны нулю, как это имеет место в равенствах (34.24) и [c.52]

Пример. Момент вращения внутренних сил. В результате взаимодействия между самими частицами возникают моменты внутренних сил. Покажем, что сумма всех моментов внутренних сил равна нулю. Полный момент вращения всех сил равен [c.192]

Момент внутренних сил. Рассмотрим [c.202]

Крутящий момент представляет собой результирующий момент внутренних касательных сил упругости, возникающих в поперечном сечении бруса, взятый относительно его продольной оси. [c.263]

Момент М (его обозначают также М , поскольку это момент относительно оси X поперечного сечения) называют изгибающим моментом. Ясно, что момент относительно оси, перпендикулярной к плоскости чертежа (см. рис. 289, в), не могут создать силы, лежащие в этой плоскости, т. е. касательные силы упругости они либо пересекают эту ось, либо ей параллельны (см. стр. 68). Таким образом, наличие изгибающего момента означает, что в поперечном сечении балки возникают внутренние силы, перпендикулярные к этому сечению, т. е. нормальные напряжения ст. Можно сказать, что изгибающий момент представляет собой результирующий момент внутренних нормальных сил упругости, возникающих в поперечном сечении балки. [c.276]

Согласно теореме Вариньона ( 11) главный момент совокупности сходящихся сил относительно произвольной точки О равен моменту равнодействующей силы относительно той же точки применяя эту теорему к точке М,-, получаем выражение момента внутренних сил, приложенных к этой точке, [c.159]

Момент внутренних сил уравновешивается моментом внешних -сил. Момент внешних сил упругопластического изгиба с учетом упрочнения [c.123]

Момент внутренних сил, приложенный к элементарной площадке, находящейся в пластическом состоянии, будет [c.124]

Тогда момент внутренних сил пластической зоны сечения составит [c.125]

Так как внутренние ударные импульсы равны по модулю и прямо противоположны по направлению, то геометрическая сумма их моментов относительно любого центра равна нулю. Поэтому стоящая справа сумма моментов внутренних ударных импульсов равна нулю и, следовательно, уравнение (2) принимает вид [c.810]

Почему главный вектор и главный момент внутренних сил всегда равны нулю [c.835]

Однако, удобнее иметь дело не с самим главным вектором и главным моментом внутренних сил, а с их составляющими по осям системы координат, начало которой помещено в центре тяжести сечения. Оси х и у проведем в плоскости сечения, а г направим по внешней нормали к сечению (рис. 2.8,г). Это тем более удобно, что с каждой из составляющих главного вектора и главного момента внутренних сил связан вполне определенный вид деформации тела. [c.182]

В общем случае нагружения тела может быть составлено шесть уравнений равновесия сил, действующих на оставленную часть, в которые войдут все шесть составляющих главного вектора и главного момента внутренних сил [c.182]

Найдем момент внутренних сил относительно нейтральной оси л сечения (рис. 2.74) [c.254]

Вектор момента внутренних сил относительно любой точки равен нулю, так как моменты противоположных сил f и —f относительно О равны, лежат на одной прямой и противоположны поэтому [c.149]

Рассмотрим теперь элемент, находящийся под действием изгибающих моментов (рис. 358). В результате изгиба сечения тп и mitii повернутся на углы dO. Моменты внутренних сил (показанные штриховыми линиями) на указанных перемещениях совершат работу [c.365]

Составим теперь выражение для предельного изгибающего момента, как результирующего момента внутренних нормальных сил Оц df (рис. XIII.5, в) [c.330]

Этот вывод является общим. Внешний момент, приложенный к стержню с за]Чкнутым контуром сечения, уравновешивается моментами внутренних сил на плечах порядка поперечных размеров сечения, а для открытого профиля — на плечах порядка толщины. (Зтсюда следует, что касательные напряжения в открытом профиле будут во столько раз больше, чем в замкнутом, во сколько поперечные размеры сечения больше, чем его толщина. [c.103]

Моменты сопротивления при установившемся движении относительно постоянны, хотя и испытывают дискретные высокочастотные флуктуации, особенно характерные для легконагруженных приборных шарикоподшипников. Существуют приборы для оценки статического и динамического моментов трения. Принцип действия простейшего из них показан на рис. 11. Моменту трогання , равному GR, противодействует момент внутренних сил трения в подшипнике, который может быть представлен как произведение некоторой приведенной силы трения fnpFr (рис. 12, 13) на средний радиус подшипника d il2 (иногда приве- [c.420]

Выясним, какая величина определяет изменение момента импульса системы. Для этого продифференцируем (5.11) по времени dL/d/=2iLi/d/. В предыдущем параграфе было показано, что производная dLi/dt равна моменту всех сил, действующих на i-ю частицу. Представим этот момент в виде суммы моментов внутренних и внешних сил, т. е. М/ + М . Тогда [c.139]

Указанные составляющие главного вектора и главногс момента внутренних сил, возникающих в поперечном сечении бруса, носят название внутренних силовых факторов. [c.209]

Указанные составляющие главного вектора п главного момента внутренних сил, возникающих в поперечном сече1гип бруса, носят названпе в н у т р е н н и х силовых ф а к т о р о в. [c.185]

Заменяя Fv на сумму F и Fv и учитывая, что главпыт г вектор и главный момент внутренних сил равны нулю, получаем окончательно [c.78]

Разделим условно все тЬердые тела на неметаллы и металлы. Предположим, что кристаллическая решетка построена из атомов, не имеющих недостроенных внутренних оболочек. Как в случае металлов, так и в случае неметаллов решетка проявляет диамагнетизм. На диамагнитный момент внутренних, заполненных оболочек атомов близость других атомов влияния не оказывает. Поэтому вклад этих оболочек в результирующий магнитный момент такой же, как у изолированных атомов. [c.329]

Недостающие три урав нения были предложены Клебшем и основаны на пропорциональности главных компонентов кривизны и кручения при деформации стержня компонентам главного момента внутренних усилий [c.90]

Распределение напря ений при упругопластическом изгибе в прямоугольном сечении показано на (рис. 70). Момент внешних сил уравновешивается моментом внутренних сил [c.121]

К замкнутой системе твердых тел, так же как к замкнутой системе материальных точек, могут быть применены законы сохранения импульса и момента импульса. При суммировании уравнений движения и уравнений моментов внутренние силы, действующие между отдельными твердыми телами, исключаются (в силу третьего закона Ньютона). Поэтому, если на систему твердых тел не действуют внешние силы, то ее общий импульс остается постоянным. Точно так >ке, если сумма моментов всех внешних сил равна нулю, ю общий момент импульса системы твердых тел остается 1ЮСтоянным, Применение закона сохранения импульса к системе твердых тел ла т, по существу, то же самое, что н в случае системы материальных точек, — jaKOH движегни) центра тяжести системы тел. [c.421]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...