Вектор главный внешних сил

Вектор главный внешних сил 107 [c.638]

Вектор главный внешних сил 364 --— внутренних снл 342 [c.598]

Теорема о количестве движения системы формулируется так Векторная производная по времени от количества движения системы равна главному вектору всех внешних сил, приложенных [c.325]

Задача 265. Определить главный вектор V внешних сил, приложенных к однородному диску, вращающемуся вокруг неподвижной оси, если центр тяжести диска расположен на его оси вращения. Решение. Применяем теорему о движении центра инерции [c.149]

Таким образом, центр инерции любой системы движется так, как двигалась бы материальная точка, имеющая массу, равную массе всей системы, если бы на нее действовала сила, равная главному вектору всех внешних сил, приложенных к данной системе. [c.336]

Равенство (42.21) составляет содержание теоремы импульсов изменение количества движения системы за конечный промежуток времени равно полному импульсу главного вектора всех внешних сил за тот же промежуток времени. [c.59]

Уравнение (42.32) аналогично второму закону Ньютона и составляет содержание теоремы о движении центра масс системы центр масс механической системы движется как материальная точка. Масса этой точки равна сумме масс всех точек, составляющих механическую систему, и сила, на нее действующая, представляет собой главный вектор всех внешних сил, действующих на систему. [c.59]

Выражение (17) является законом сохранения проекции количества движения системы если проекция главного вектора всех внешних сил системы на какую-либо ось равна нулю, то проекция количества движения на ту же ось является постоянной величиной. [c.261]

Векторное приращение количества движения системы за некоторый промежуток времени равно главному вектору импульсов внешних сил, приложенных к системе. [c.132]

Равенство (13) представляет собой теорему об изменении количества движения механической системы и формулируется следующим образом производная по времени от вектора количества движения механической системы равна главному вектору всех внешних сил, действующих на механическую систему. [c.575]

Уравнение (2) или (3) представляет собой так называемую теорему о движении центра масс механической системы. Очевидно, что теорема о движении центра масс и теорема об изменении количества движения системы представляют собой, по существу, две разные формы одной и той же теоремы. Теорема о движении центра масс может быть сформулирована следующим образом центр масс механической системы движется так, как двигалась бы материальная точка, масса которой равнялась бы массе всей системы и к которой был бы приложен главный вектор всех внешних сил. [c.580]

Если главный вектор всех внешних сил, действующих на механическую систему, не равен нулю, но эти внешние силы таковы, что проекция главного вектора этих сил на какую-нибудь неподвижную ось (например, ось Ох) равна нулю, т. е. [c.581]

Если при указанных связях главный вектор-момент внешних сил тождественно равен нулю, то кинетический момент системы постоянен по модулю и направлению, т. е. [c.348]

Теорема об изменении количества движения системь материальных точек (в дифференциальной форме). Производная, по времени от количества движения системы материальных точек равна главному вектору всех внешних сил (как активных, так и пассивных), действующих на систему. [c.446]

Теорема о движении центра масс системы. Центр масс-системы материальных точек движется так, как двигалась m материальная точка, в которой была бы сосредоточена вся масса системы и к которой была бы приложена сила, равная главному вектору всех внешних сил (включая и реакции связей), действующих на систему. [c.448]

Найдем проекции главного вектора всех внешних сил системы на оси хну. [c.210]

Однородное уравнение (3.4) имеет нетривиальное решение Фо(г) = 2 + р (а и р — по-прежнему действительная и комплексная постоянные), поскольку оно соответствует нулевому напряженному состоянию. Из теоремы единственности решения краевой задачи будет следовать, что иных собственных функций нет. Напомним, что сама вторая краевая задача теории упругости для конечной области разрешима, когда равны нулю главный вектор и вектор-момент внешних сил. Первое условие автоматически приводит к однозначности функции f t), а второе же условие— к равенству [c.380]

При этом должны обращаться в нуль главный вектор и вектор-момент внешних сил [c.402]

Это равенство означает, что центр масс системы движется так же, как двигалась бы материальная точка, масса которой равнялась бы массе системы, под действием силы, равной главному вектору всех внешних сил системы. Это утверждение называют теоремой о движении центра масс (центра инерции). [c.157]

Аналогично и леорему об изменении количесгва движения для системы можно сформулировать в форме георемы Резаля для количества движения при движении механической системы скорость точки, совпадающей с концом вектора количества движения при движении по его годографу, равна по величине и параллелыш по направлению главному вектору всех внешних сил, действующих на систему. [c.188]

Так как проекция главного вектора вертикальных внешних сил =0, то согласно (50.7) проекция количества движения системы / jt — onst. В любой момент времени Кх имеет начальное значение [c.138]

Приращение количества двиоюения системы за конечный промежуток времени равно импульсу главного вектора всех внешних сил, действующих на систему, за этот же промежуток времени, т. с. [c.337]

Это равенство представляет содержание теоремы о количестве движеии51 в неинерциальной системе координат производная по времени от относительного импульса системы равна главному вектору всех внешних сил и сумме векторов переносной (—тИаспср) и кориолисовой (—2М(о с отн) сил инерции центра масс системы, которому приписана масса всей системы. [c.108]

Допустим, что акробат имеет некоторую мгновенную угловую скорость и, которой соответствует момент количества движения относительно центра инерции Ьгс- Этот кинетический момент будет иостояиным вектором, поскольку внешними силами в этом случае будут только силы тяжести, и главный момент этих сил относительно центра инерции равен нулю. [c.70]

Теорема об изменении количества движения системы материальных точек (в конечной форме). Изменение проекции количества движения системы на неподвижную или инерциалъную ось за рассматриваемый промежуток времени равно проекции импульса главного вектора всех внешних сил на эту ось за тот же промежуток времени. Доказательство. Умножим тождество (4) на dt [c.447]

Теперь же из условий, что6/ = с =0 (см. (3.14) и (3.17)), будет следовать, что и а/ = Р/=0. Поэтому шо(0 = 0- Полученное и доказывает разрешимость уравнения (3.15) (с учетом (3.17)) при равенстве нулю главного вектор-момента внешних сил. [c.385]

Легко показать, что равенство нулю второго слагаемого есть условие равенства нулю главного вектор-момента внешних сил (подробно об этом сказано далее). Сделаем одно общее замечание. При непосредственном вычислении интеграла требуемое условие может оказаться нарушенным из-за погрешности квадратурной формулы, что, вообще говоря, может привести к неразре-щимости уравнения (4.45). Естественно, что мнимая часть справа должна оказаться малой величиной и ею следует пренебречь. [c.398]

ТЕОРЕМА [взаимности (перемещений перемещение точки А под действием силы, приложенной в точке В, равно перемещению точки В под действием силы, приложенной в точке А работ работа первой силы на перемещении точки ее приложения под действием второй силы равна работе второй силы на перемещение точки ее приложения под действием первой силы ) Гульдена — Панна ( площадь поверхности, полученной вращением дуги плоской кривой (или ломаной линии) вокруг оси, лежащей в ее плоскости, но ее не пересекающей, равна длине этой дуги, умноженной на длину окружности, описанной центром тяжести объем тела вращения, образованного вращением плоской фигуры вокруг оси, лежащей в плоскости этой фигуры и ее не пересекающей, равен произведению площади этой фигуры на длину окружности, описанной центром тяжести площади фигуры ) Гюйгенса точка подвеса физического маятника и центр качания суть точки взаимные Гюйгенса — Штейнера момент инерции тела относительно некоторой оси равен сумме момента инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс параллельно данной, и произведения массы тела на квадрат расстояния между ними о движении центра масс ( центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внещние силы, действующие на систему тела с переменной массой центр масс тела с переменной масой движется как точка затвердевшей массы, в которой сосредоточена масса тела в данный момент и к которой приложены главный вектор активных внешних сил и главный вектор реактивных сил ) Жуковского если силу, приложенную к какой-либо точке звена плоского механизма, перенести параллельно самой себе в одноименную точку повернутого плана скоростей, то момент этой силы относительно полюса плана скоростей будет пропорционален ее мощности ] [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...