Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Силы тяжести

Груз А, сила тяжести которого Q = 4000 м, под действие.м силы Р перемещается равномерно параллельно плоскости л .  [c.102]

Определить величину горизонтальной силы Р, под действием которой тележка А, сила тяжести которой Q = 3000 н, движется равномерно по горизонтальному рельсовому пути хх.. Диаметры шипов осей колес d = 40 мм, коэффициент трения скольже-]П1Я в подшипниках осей колес / = 0,1, диаметр колес D = 250 мм,  [c.102]

На наклонной плоскости, составляющей с горизонтом угол а = 10°, положен цилиндр, сила тяжести которого Q, коэффициент фения скольжения / = 0,08, коэ( )фициент трения качения k = 0,08. Определить минимальный диаметр цилиндра, при котором  [c.102]


К звену 5 приложена сила резания Р = 200 н. Сила тяжести звена 5 <3в = = 60 н, она приложена в центре масс S5 звена 5. К зубу колеса У, находящегося  [c.106]

Qh — сила тяжести в ньютонах звена с номером к.  [c.256]

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними.  [c.206]

Двойной знак у работы стоит в силу того, что кинетическая энергия в зависимости от значений величин Uo и и может быть положительной и отрицательной. Далее в уравнении (14.6) выделим отдельно работу А . с производственных сопротивлений, работу А. сил трения и других непроизводственных сопротивлений и работу А с. г сил тяжести звеньев (см. 40).  [c.307]

Следовательно, работа Л в уравнении (14.7) равна нулю. Точно так же для каждого цикла равна нулю и работа сил тяжести Лс, т-  [c.308]

Кроме силы инерции, на регулятор действуют силы тяжести < 2 грузов, сила тяжести муфты Gi и силы пружины F и —F (на рис. 20.5 пружина не показана).  [c.402]

Определим приведенную к муфте силу F i от силы тяжести и сил сопротивления пружины. Для этого строим повернутый план скоростей механизма регулятора в его движении относительно ( СИ вращения в плоскости чертежа (рис. 20.5, б), прилагаем в соответствующих точках силы —F, Gi и Gj и силу Fy,, являющуюся уравновешивающей силой, приложенной к муфте N и параллельной оси Z (рис. 20.5, а), и далее составляем уравнение моментов всех сил относительно точки р — полюса плана скоростей (см. 69). Имеем —Gj (pn) G (pe2)zin а—  [c.402]

Дальнейшее упрощение связано с тем, что в качестве единственной массовой силы рассматривется лишь сила тяжести. В этом случае g = — gVz, где z — вертикальная координата, а g — гравитационное ускорение, так что уравнение Эйлера сводится к следующему  [c.48]

Очень большие числа Фруда встречаются в очень немногих задачах гидромеханики. Тем не менее силы тяжести часто не входят в явном виде в решение частных задач по совсем иной причине. Действительно, уравнение (7-1.1) можно записать в виде  [c.254]


Если силы тяжести не входят явно в граничные условия (когда они выражены через 5 , а не через р), решение краевой задачи  [c.254]

В классической ньютоновской гидромеханике рассматриваются, по существу, шесть размерных параметров. Три из них характерны для рассматриваемой частной задачи, а именно скорость V, линейный размер L и (для нестационарных течений) характерное время течения Тf. Из остальных параметров один представляет собой ускорение силы тяжести g, а два других — плотность р и вязкость fi — характеристики жидкости. Для несжимаемых жидкостей реологическое поведение (т. е. уравнение состояния) полностью определяется значением вязкости. Перечисленные шесть величин дают следующие классические безразмерные критерии ньютоновской гидромеханики  [c.263]

Существуют, наконец, задачи гидромеханики, где может быть определено некоторое характеристическое напряжение Tq. Хорошим примером такого рода является стационарное движение взвешенных частиц под действием силы тяжести. В этом случае характеристическое напряжение определяется как отношение чистой силы тяжести к поверхности частиц. Поскольку отношение ji/Л представляет собой естественное напряжение для рассматриваемой жидкости, можно определить третье упругое число EI3 [2]  [c.271]

Тепловые трубы с самотечным возвратом конденсата известны давно. Широкое распространение тепловых труб с фитилями началось недавно в связи с необходимостью отвода больших тепловых потоков от мощных, но малогабаритных полупроводниковых устройств. Практически незаменимы тепловые трубы с фитилями в космосе. Для охлаждения механических, электрических или радиотехнических устройств в земных условиях мы очень широко используем естественную конвекцию. В космосе естественной конвекции не может быть, поскольку отсутствует сила тяжести, и нужны иные способы отвода теплоты. Тепловые трубы с фитилями могут работать и в невесомости. Они малогабаритны, не требуют затрат энергии на перекачку теплоносителей и при соответствующем подборе рабочего агента работают в широком интервале температур.  [c.105]

Здесь Gx —проекция равнодействующей сил тяжести компонентов элемента на ось х  [c.36]

Техника сварки на горизонтальной и потолочной плоскостях. Сварка пгвов в положениях, отличающихся от нижнего, требует повышенной квалификации сварищка в связи с возможным иод действием сил тяжести вытеканием расплавленного металла из сварочной BaniH.L шш падением капель электродного металла мимо сварочной вапны, Д 1я предотвращения этого сварку следует вести но возможности наиболее короткой дугой, в большинстве случаев с поперечными колебаниями.  [c.25]

П.)имер 4. Для механизма шасси самолета (рис. 63, а) найти мощность N, затрачиваемую на трение во всех кинематических парах, при том пологкении его звена /, когда q)i = 195. Угловая скорость звена I постоянна и равна Wj = = 0,3 ei . Размеры звеньев = 1,0 л<, = 1,32 м, 1 = 0,4 м, = 0,6 м, = 0,95 м, = 0,3 м. К механизму приложены нагрузки к звену 3 — сила тяжести = 100 н (приложена в центре масс S3, координата центра масс = 0,46 м), горизонтальная сила от набегающего воздушного  [c.111]

Пример I. Для механизма шасси самолета (рис. 65, а) найти величину рав1ювешивающей силы Р , приложенной к оси шарнира В перпендикулярно к направлению АВ, а также уравновешивающий момент Му, приложенный к авену /. Нагрузка звеньев механизма состоит из силы тяжести звена 3, равной <Эз = 100 н и приложенной в его центре масс S3, силы тяжести колеса, равной Qk = 60 н, и силы Р = 300 н (силы набегающего воздушного  [c.119]

Маховик, сила тяжести которого равна Q = 2,75 н и момент инерции / = 0,000785 кгм , начинает выбег при числе оборотов п = 200 об/мин, время выбега t 2 мин. Определить коэф4)ици-ент трения в подшипниках вала маховика, если диаметр цапф вала d = 10 мм, а угловая скорость маховика убывает по линейному закону.  [c.155]

Необходимо отметить некоторую условность в разделении ей л на силы движущие и силы сопротивления. Например, силы тяжести звеньев при подъеме их центров тяжести оказываются силами сопротивления, а при опускании центров тяжести — силами движущими. Силы трения, возникающие в подшипниках, являются силами сопротивления, а силы трения, возникающие в точках контакта при обхвате ремнем шкива ременной передачи, являются силами движущими и т. д. Работа движущих сил называется иногда затрачиваемой работой, работа сил производственных сопротивлений — полезной работой и работа непронзводст-венных сопротивлений — вредной работой.  [c.207]


Метод Жуковского является геометрической интерпретацией уравнений (15.6) и (15,7), позволяющей с исключительной простотой и изяществом определять приведенные силы и моменты. При динамическом исследовании механизмов обычно силы, действующие на механизм, приводятся раздельно. Так, отдельно определяют приведенную силу от производствегтых сопротивлений, далее определяют приведенную силу от сил трения и от других. При приведении движущих сил обычно одновременно учитывают и силы тяжести, которые в зависимости от положения механизма увеличивают или уменьшают приведенную движущую силу. Раздельное определение приведенных сил позволяет лучше учесть влияние каждой из них на механизм.  [c.333]

К сожалению, поле избыточного давления (5-3.22) нереально для течения со свободными границами, и, следовательно, экстен-зиометрические течения не могут быть легко реализованы, если условия таковы, что нельзя пренебречь силой тяжести и инерционной силой. Если же это можно сделать, постоянство давления делает это течение контролируемым [5].  [c.194]

Если число Фруда очень велико, то силы тяжести пренебрежимо малы по сравнению с силами инерции (т. е. pg <С I pDylDt ) и член pg в уравнениях движения можно опустить. Поскольку эта процедура основана на сравнении таких двух членов уравнения (7-1.1), которые имеют тот же самый вид и для неньютоновских жидкостей, ее распространение на последние вполне законно.  [c.254]

Рж (<--и Разность плотностей p — р = = РРж(< —/ж) приводит к тому, что на любой единичный объем прогретой жидкости будет действовать подъемная сила F , равная алгебраической сумме выталкивающей архимедовой силы А= —p g и силы тяжести G = pg  [c.78]

Рассмотрим распространенный частный случай равновесия жидкости, когда на нее действует лишь одна массовая спла — сила тяжести, и получим уравпепио, позволяющее находить гидростатическое дав-леиио и любой точке рассматриваемого объома жидкости. Если этот об ьом весьма мал по сравнению с объемом Земли, то свободную поверхность жндкости можно считать горизонтальной плоскостью.  [c.17]

Если иредиоложить, что на жидкость действует только сила тяжести, и направить ось z вертикально вверх, то X = У == О, Z = —g и, следовательно, вместо уравнения (1.24) для этого частного случая равновесия жидкости получим  [c.20]

Иа практике часто рассматривается вращение сосуда с жидкостью, когда угловая скорость со столь велика, что силой тяжести можно пренебречь но сратгенню с центробел иыми силами. При этом вакон изменепип давления в жидкости легко получить из формулы  [c.32]

Тогда работа силы тяжести выразится как произведение разности высот на силу тя5кести dG  [c.38]

Чтобы подсчитать приращение кинетической энергии рассматриваемого участка струйки за время dt, необходимо из кинетической энергии объема 1 — 2 вычесть кинетическую энергию объема 1 — 2. При вычитании кинетическая эаергня промежуточного объема 1 — 2 сократится, и останется лишь разность кинетических энергий элемек-тов 2 — 2 и 1 — 1, сила тяжести каждого из которых равна dG. Таким ои1пи ом, приращение кинетической энергии равно  [c.39]

Для напорных течений в закрытых руслах, т, е. для потоков в трубах, в гидромашииах и тому подобных, такими силами, как показывает анализ, являются силы давления, вязкости и силы инерции. На жидкость действует таки е сила тяжести, но в напорных потоках ее дейстшзс проявляется через давление, т. е. оно сводится к соответствующему изменению давления. Поэтому, рассматривая так называемое приведенное давление /> р = р + pgz, тем самым учитываем силу т н ести.  [c.58]

В верхней части сохраняется иабыточное давление паров Ри =0,02 Ша. Удельная сила тяжести нефти 8 кН/м . Построить эпюры напряже /й и б-i по высоте резервуара.  [c.96]

Для большинства технических применений в земных условиях отношение местного ускорения силы тяжести к постоянной перевода размерности должно быть взято равным единице. Кромь того, чтобы изменение потенциальной энергии было более 1 брит. тепл. ед./фунт-моль (0,55кауг/л оль), необходимо изменение в высоте более 778 футов (237 м), так что обычно изменение вел11-чины потенциальной энергии сравнительно невелико в пр( -цессах, сопровождающихся значительным количеством перенесенной теплоты или большим температурным изменением. При тех же самых условиях величина кинетической энергии также часто незначительна, поскольку необходимо изменение в линейной скорости от нуля до 100 фут/сек (30,5 м/сек), чтобы обусловить изменение кинетической энергии приблизительно на 0,2 брит, тепл, ед /фунт-моль (0,11 кал моль).  [c.56]


Смотреть страницы где упоминается термин Силы тяжести : [c.111]    [c.132]    [c.308]    [c.183]    [c.254]    [c.255]    [c.105]    [c.7]    [c.13]    [c.29]    [c.37]    [c.51]    [c.52]    [c.33]    [c.33]    [c.38]    [c.14]   
Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей (1978) -- [ c.254 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.11 , c.132 ]



ПОИСК



376 — Соотношение между единицами силы тяжести

Абсолютное равновесие в поле силы тяжести

Аномалии силы тяжести

Брахистохрона в поле силы тяжести

Брахистохрона для силы тяжести

Величина гидростатического давления в случае жидкости, находящейся под действием только одной объемной силы — силы тяжести

Величина гидростатического давления в случае жидкости, находящейся под действием только одной объемной силы — силы тяжести (случай тяжелой покоящейся жидкости)

Вес и притяжение Землею. Изменение ускорения силы тяжести с широтою- Отклонение вертикали

Влияние силы тяжести на геометрическую форму продвигающейся поверхности раздела

Влияние силы тяжести на коалесценцию газовых пузырьков в жидкости во внешнем электрическом поле

Влияние силы тяжести на течение газов в пористой среде

Влияние собственной силы тяжести

Волны под действием силы тяжести и капиллярности. Минимум скорости волны. Волны на поверхности раздела двух потоков

Вращение шара на неподвижном шаре при действии одной силы тяжести

Вычисление силы тяжести на поверхности эллипсоида

Газ или жидкость в поле силы тяжести

Гидростатическое давление в жидкости, находящейся под действием только силы тяжести

Градиент потенциала силы тяжест

Две задачн динамики криволинейного движения точки Движение материальной точки в однородном поле силы тяжести Земли

Движение в однородном поле силы тяжести

Движение в однородном поле силы тяжести в поле тяготения вращающейся

Движение гироскопа пол действием силы тяжести

Движение материальной точки в поле силы тяжести вращающейся Земли

Движение под действием одной силы тяжести

Движение твердого тела, имеющего неподвижную точку, под действием силы тяжести (случай Лагранжа)

Движение тел иод действием силы тяжести

Движение тела по вертикали под действием силы тяжести

Движение точки переменной массы в однородном поле силы тяжести при линейном законе сопротивления среды

Динамика. Передача силы по шатуну. Раг.носие сил на рычаге Жуковского. Уравновешивание движущихся масс противовесами. Динамическое действие механизма на стойку. Движение центра тяжести

Ермакова признак сходимости рядо g» («ж») ускорение силы тяжести

Звено Сила тяжести

Измерение силы тяжести

Интеграл Бернулли в поле силы тяжести. Уравнение Бернулли

Кипение пленочное силы тяжести

Колебания под действием силы тяжести

Колебания под действием силы тяжести на неподвижной поверхности

Лагранжа под действием силы тяжести)

Лекция восьмая (Измерение силы тяжести. Маятник. Маятник, соответствующий простому Оборотный маятник. Опыты Бесселя с маятником. Влияние воздуха. Измерение силы тяжести с высотой и с географической широтой)

Лекция четвертая (Теорема живой силы. Устойчивость равновесия. Теоремы о движении центра тяжести. Движение системы вокруг ее центра тяжести. Теоремы площаМоменты вращения)

Масса и сила тяжести (вес)

Механизмы Силы тяжести — Вычисление

Моделирование кавитации влияние силы тяжести

Направление видимое силы тяжести

Направление кажущееся силы тяжести на волна

Определение величины ускорения силы тяжести

Определение центров тяжести геометрических фигур и механизПересекающиеся силы

Осаждение пыли под действием силы тяжести

Относительное движение материальной точки под действием силы тяжести

Относительное равновесие жидкости в ноле силы тяжести

Поверхность уровенная потенциала силы тяжести

Поле силы тяжести

Потенциал силы тяжести

Поток со свободной поверхностью под действием силы тяжести

Приложения. Силы в плоскости. Параллельные силы. Центр тяжести

Применение терминов вес, масса и сила тяжести

Работа 366 — Вычисление графическо силы тяжести

Работа в ноле силы тяжести

Работа однородной силы тяжести

Работа переменной силы тяжести

Работа равнодействующей силы тяжести

Работа равнодействующей. Работа силы тяжести

Работа силы тяжести

Работа силы тяжести, силы упругости и силы тяготения

Работа упругой силы . 16. Работа силы тяжести

Равновесие безразличное под действием силы тяжести

Равновесие газа в поле силы тяжести

Равновесие жидкости в поле силы тяжести

Равновесие жидкости под действием силы тяжести

Равновесие систем под действием силы тяжести

Раздел Material (определение механических характеристик материала и приложение силы тяжести)

Распределение силы тяжести - Таблицы величин

Распределенные силы. Центр тяжести

Растяжение призматического стержня силой тяжести

Сведения о силе тяжести и о фигуре Земли . Потенциал силы земного притяжения

Сила Точка тяжести

Сила гравитационная (сила тяжести)

Сила инерции тяжести

Сила инерции — Разложение тяжести

Сила трения тяжести

Сила тяжести (гравитационная)

Сила тяжести взаимной индукции

Сила тяжести и вес тела. Ускорение свободного падения

Сила тяжести и фигура Земли

Сила тяжести и центр тяжести

Сила тяжести приведенная

Сила тяжести самоиндукции

Сила тяжести центростремительная

Силы внешние параллельные — Сложение 363 Центр тяжести

Силы внешние тяжести — Работа и энергия потенциальная

Силы тяжести влияние и суперкавитация

Силы тяжести, влияние на моделирование

Силы тяжести, влияние на моделирование число кавитации

Система сил голономиая, уравнения силы тяжести

Системы смазки, использующие силу тяжести

Случаи относительного покоя. Сила тяжести

Смесь газов в поле силы тяжести

Состав и свойства. Поле силы тяжести. Сейсмичность. Магнитное поле. Тепловое поле

Статика систем, находящихся под действием силы тяжести. Принцип Торричелли

Стационарное течение идеальной несжимаемой жидкости в поле силы тяжести. Теорема Бернулли

Теорема о работе силы тяжести

Тяжесть

Удельная сила тяжести (удельный вес)

Ускорение 1 —370, 373, 375—377 Распределение 1 — 379, 380 — Сложение силы тяжести — Таблицы величин

Ускорение 370, 373, 375—377 —Распределение 379, 380 — Сложени силы тяжести — Таблицы величи

Ускорение Разложение на тангенциальное силы тяжести — Таблицы величин

Ускорение под действием силы тяжести

Ускорение силы тяжести

Ускорение силы тяжести стандартно

Ускорение силы тяжести, значения

Ускорение силы тяжести, определение

Ускорение силы тяжести, экспериментальное определение

Устойчивое и неустойчивое абсолютное равновесие в поле силы тяжести

Функция векторная силы тяжести

Цилиндр круговой падающий под действием силы тяжести

Цилиндра с циркуляцией, движущийся под действием силы тяжести

Энергия кинетическая поля силы тяжести

Энергия потенциальная деформаций силы тяжести

Энергия силы тяжести

Энергия тела, движущегося под действием силы тяжести. Потенциальная энергия

Эффект действия обыкновенных сил, таких, как сила тяжести, за время удара равен нулю



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте