Движение точки на гладкой поверхности

Движение точки на гладкой поверхности. Говорят, что механическая система имеет п. степеней свободы", если для указания положения ее разных частей необходимы и достаточны п независимых переменных. Эти переменные называются. обобщенными координатами системы. Так, например, положение материальной точки, движущейся по сферической поверхности, можно определить ее широтой и долготой положение двойного маятника на фиг. 64 характеризуется углами 6, (f, положение твердого тела, движущегося в двух измерениях, можно определить, как в 63, двумя координатами его центра масс и углом, на который он повернулся из некоторого определенного положения, и т. д. [c.271]

Движение точки по неподвижной поверхности. Движение по инерции. Рассмотрим случай, когда поверхность неподвижна, а на точку массы т кроме реакции R поверхности действует сила F. Если поверхность идеально гладкая, то ее реакция R ортогональна к поверхности в рассматриваемой точке. [c.113]

Когда существуют свободные границы (или поверхности раздела между двумя средами), возможны и другие скорости распространения. При этом могут появляться поверхностные волны , при которых движение происходит по существу лишь в тонком слое. Они подобны кругам на гладкой поверхности жидкости, вызываемым брошенным в нее камнем, и тесно связаны с поверхностным эффектом в проводниках, по которым течет переменный ток высокой частоты. Рэлей ), впервые обнаруживший существование поверхностно-волновых решений общих уравнений, заметил Не исключена возможность, что рассмотренные здесь поверхностные волны играют важную роль при землетрясениях и при соударении упругих тел. Распространяясь только в двух направлениях, они должны с удалением от источника приобретать все большее значение . Изучение записей сейсмических волн подтверждает предположение Рэлея. [c.509]

Уравнения (ЗГ) обычно называются уравнениями Лагранжа а первой форме. Они дают естественное обобщение уравнений движения одной точки, удерживаемой на гладкой поверхности (гл. II, п. 42), и замечательны с различных точек зрения. В частности, для отдельных множителей X имеет место истолкование, аналогичное истолкованию, указанному в статике (т. 1, гл. XV, п. 36). [c.287]

Пример 1 (Движение материальной точки по инерции на гладкой ПОВЕРХНОСТИ ). Пусть материальная точка массой т движется по гладкой неподвижной поверхности под влиянием начального толчка в [c.484]

Для иллюстрации сказанного снова обратимся к наглядному примеру частицы, находящейся на гладкой поверхности. Если наложена связь, ограничивающая движение] частицы вертикальным сечением, проходящим через низшую точку поверхности, то период будет равен 2л/Щ, где Я—радиус кривизны сечения в главных же сечениях Н имеет, как известно, максимальное или минимальное значение. [c.67]

Рассмотрим задачу о движении материальной точки по гладкой поверхности трехосного эллипсоида под действием упругой силы, направленной к центру (или от центра) эллипсоида. Эта задача проинтегрирована Якоби с использованием эллиптических координат [56]. Устремим одну из полуосей эллипсоида к нулю. Тогда задача Якоби перейдет в задачу о колебаниях гармонического осциллятора, заключенного внутри эллипса. Если коэффициент упругости равен нулю, то получим эллиптический биллиард Биркгофа. Динамику гармонического осциллятора внутри эллипса можно исследовать методом 1 с помощью разделяющихся переменных — эллиптических координат на плоскости. [c.111]

Если связью служит неподвижная гладкая поверхность (рис. 170), то она дает реакцию N, приложенную в точке касания А тела к этой поверхности и направленную по нормали к ней напряжение реакции зависит от активных сил, действующих на тело, и от движения тела. Неподвижная гладкая кривая, служащая связью (рис. 171), развивает [c.182]

Если маленький шарик ударяется о гладкую плиту под углом падения ос О (рис. 178), то, принимая удар за цент-ральный и раскладывая движение по осям координат, заметим, что ударный импульс направлен перпендикулярно к гладкой плите, а потому проекция скорости шарика на гладкую плиту от удара не изменяется, но изменяется проекция скорости на нормаль к поверхности [c.308]

Пусть человек стоит на абсолютно гладкой горизонтальной плоскости вблизи скрепленного с этой плоскостью тела. Так как на чел века не действуют внешние силы в горизонтальном направлении, то внутренними силами он не может вывести из равновесия в этом направлении свой центр масс. Но человек может оттолкнуться рукой от препятствия, т. е. внутренними силами вызвать внешнюю силу реакций препятствия и таким образом вызвать движение своего центра масс в горизонтальном направлении. Все, что движется по Земле, летает в воздухе, плавает по воде, совершает это с помощью внутренних сил, создавая внешние силы трения на твердых поверхностях внешних тел, отталкиваясь от воздуха или воды. [c.292]

Первое уравнение этой системы утверждает, что движение точки по поверхности равномерное. Из третьего уравнения следует, что геодезическая кривизна траектории равна нулю. Следовательно, если на точку не действуют активные силы и поверхность Р — идеально гладкая, точка М движется равномерно по геодезической кривой. [c.427]

Спроектировав обе части этого векторного уравнения на неподвижные оси декартовых координат, получим дифференциальные уравнения движения материальной точки по идеально гладкой поверхности (4) в следующем виде [c.480]

Несмотря на то, что кинетический момент раскрывает дополнительные свойства движения механической системы по сравнению с ее количеством движения, даже совокупность этих динамических характеристик не может описать движения системы, происходящего за счет внутренних сил. Чтобы убедиться в этом, достаточно рассмотреть следующий пример. Пусть два одинаковых тела, соединенных пружиной, покоятся на гладкой горизонтальной поверхности. Растянем пружину и отпустим грузы, не сообщая им начальной скорости. Под действием внутренних сил они начнут совершать прямолинейные колебания, такие, что скорости тел в каждый момент времени равны между собой и противоположно направлены. Общее количество движения системы и ее кинетический момент относительно любой неподвижной точки тождественно равны нулю, хотя система находится в движении таким образом, в данном случае эти две величины никак не характеризуют движения системы. Поэтому в механике рассматривается еще одна мера механического движения, называемая кинетической энергией. [c.212]

Геометрические и кинематические условия совместности на фронте волны. Если скорость распространения волны -непрерывная и дифференцируемая функция времени и координат на фронте, то величины за и перед волной и их производные удовлетворяют определенным соотношениям — так называемым условиям совместности. Геометрические условия совместности вытекают из самого факта существования гладкой поверхности разрыва. Кинематические условия совместности связаны с непрерывным движением фронта волны. [c.7]

Бифуркационные диаграммы главных семейств (3= ).. Множество особых точек полей любого из семейства (3= ) образует гладкое подмногообразие в произведении фазового-пространства на пространство параметров. Бифуркационная диаграмма для главного семейства (3 ) (множество значений параметра, при которых особые точки семейства сливаются) — это множество коэффициентов многочленов степени р+1, имеющих кратные корни. При р=1 это множество — одна точка, при j, = 2 — полукубическая парабола, при ц = 3 — ласточкин хвост (рис. 5). Деформации векторных полей на прямой с вырожденной особой точкой возникают в теории релаксационных колебаний, как уравнения медленных движений в окрестности точки на складке медленной поверхности ( 2, гл. 4). В п. З.Г указаны только топологические нормальные формы таких деформаций. Для приложений существенны также гладкие нормальные формы они исследуются в 5 главы 2 и оказываются очень похожими на главные семейства (3= ). [c.24]

В случае косого удара шаров разложим движение на направления параллельное и перпендикулярное к линии, соединяющей центры шаров в момент удара. Если шары имеют гладкие поверхности, то движение их в направлении, перпендикулярном к этой линии, остается без изменения, и мы при прежних обозначениях получим [c.112]

Сферический маятник. Предыдущие формулы имеют важное применение в теории сферического маятника или в теории движения материальной точки под действием силы тяжести на гладкой сферической поверхности. [c.274]

Движение по поверхности. Если материальная точка вынуждена находиться на данной совершенно гладкой поверхности и не находится под действием других сил кроме нормальной реакции поверхности, то, как прямое следствие изложенного выше, она будет описывать геодезическую линию, или линию кратчайшего расстояния, с постоянной [c.90]

Волновой шаговый механизм встречного движения работает ио обратной схеме (рис. 9.4, г) преобразования равномерного вращения в шаговое, обеспечивая один шаг ведомого звена за один оборот ведущего вала. На рис. 9.5, б представлена его кинематическая схема. Два подвижных цилиндра 7 и 5, оси вращения которых обозначены соответственно 0 и Oj, охватываются бесконечной гибкой связью 3. Цилиндры могут быть гладкими либо иметь зубья на боковых поверхностях. В соответствии с этим гибкая связь может быть гладкой (бесконечный ремень) либо иметь зубья (цепь, зубчатый ремень). Ось вращения (Эг цилиндра 2 расположена на конце водила вращающегося независимо от цилиндра 1 вокруг оси 0 . К гибкой связи 3 прикреплены две гибкие тяги 5 и 6, причем каждая одним концом соединена в точке 7 с бесконечной связью 3, а другим — с корпусом 8 механизма. [c.130]

На гладкой горизонтальной поверхности (рис. 11.13) лежит тело массой т, скрепленное с пружиной (масса пружины и трение не учитываются). При отклонении тела от положения равновесия на расстояние х пружина растягивается. Сила упругого растяжения / = —kx возвращает тело в исходное положение. Так как трение отсутствует, то работа сил упругости перейдет в кинетическую энергию тела и тело вернется в исходное положение, имея некоторую скорость. Далее тело по инерции перейдет положение равновесия и начнет отклоняться в другую сторону, сжимая пружину. Нарастающая при этом сила упругого сжатия тормозит движение тела до полной его остановки, после чего процесс пойдет в обратном порядке. [c.332]

В частных случаях может оказаться, что два (или более) периода нормальных колебаний системы совпадают. Тогда характер нормальных колебаний оказывается не вполне определенным. Наиболее простым примером является колебание сферического маятника или частицы колеблющейся внутри сферической чашки с гладкой поверхностью. В этом случае можно считать, что направления движения при нормальных колебаниях задаются любыми двумя горизонтальными прямыми, проведенными через положение равновесия. С теоретической точки зрения эти совпадения можно считать случайными, поскольку они нарушаются при сколь угодно малом изменении устройства системы (например, при небольшой эллиптичности чашки в приведенном выше случае), однако на практике они часто приводят к интересным результатам (см. ниже, 53). [c.66]

Если молекулы считаются гладкими, идеально упругими шарами, то давление можно объяснить только переносом количества движения. Более сложная модель молекулы приводит к модификации в вычислении давления. Если существуют межмолекулярные силы, то часть давления должна будет создаваться за счет действия этих сил на рассматриваемой поверхности. [c.36]

Одноэлектродную ванную сварку в инвентарных медных формах без канавок с внутренней гладкой поверхностью используют для стыковых соединений арматуры без усиления шва, предназначенных для эксплуатации под действием статической и вибрационной нагрузки. Сварку выполняют на переменном или постоянном токе. Стыковые соединения горизонтальных стержней получают следующим образом. Легким касанием электрода к нижней части одного из стержней возбуждают дугу и тщательно проплавляют эту часть торца стержня. После образования на дне стержня небольшого количества жидкого металла электрод перемещают на нижнюю часть торца другого стержня. Затем электроду сообщают колебательные движения вдоль и поперек стержней для равномерного обеспечения расплавления торцовых поверхностей обоих стержней. По мере плавления электрода его необходимо опускать, поддерживая предельно короткую дугу. При подъеме уровня шлаковой ванны к верхней точке торцов стержней концу электрода сообщаются круговые движения по спирали от стенок выре- [c.201]

Предположим, что в своем движении материальная точка все время остается на некоторой гладкой поверхности [c.269]

В качестве другого примера мы можем рассмотреть случай движения материальной точки по гладкой поверхности вращения под действием одной.реакции поверхности. Так как работа этой реакции равна нулю, то скорость V постоянна. Далее, так как направление реакции пересекает ось симметрии, то момент количества движения материальной точки относительно этой оси сохраняет постоянное значение. Чтобы выразить это аналитически, обозначим через г расстояние движущейся точки от оси, а через (р—угол, образуемый направлением движения с параллелью. Скорость можно разложить на составляющие v os <р, v sin ф, напр йвленные соответственно вдоль параллели и вдоль меридиана из этих двух составляющих только одна первая имеет момент относительно оси. Следовательно, так как величина v постоянна, должно быть [c.271]

Все траектории как бы лежат на гладких поверхностях — торах, т. е. движение системы при любых начальных условиях условнопериодическое. Что произойдет, если мы будем увеличивать энергию колебаний осцилляторов Прежде всего движение второго осциллятора станет сильно нелинейным — появятся движения, близкие к сепаратрисе одиночного нелинейного осциллятора (ср. рис. 15.1д). Благодаря наличию вынуждающей силы, пропорциональной ( ), уже нельзя сказать, останутся ли они квазипериодическими или тип движения будет меняться — точка будет переходить попеременно из области внутри сепаратрисы в область вне ее. [c.322]

Теперь рассмотрим оставшиеся возможности для изменения периодического движения Г, т. е. те, при которых наруилается существование гладкого взаимно однозначного отображения секущей. Для таких изменений есть следующие возможности замкнутая кривая Г стягивается в точку, на ней появляется состояние равновесия, она уходит в бесконечность ). Замкнутая кривая может стянуться только к особой точке — состоянию равновесия — и поэтому этот случай уже был изучен при рассмотрении бифуркаций состояний равновесия. Он соответствует переходу через бифуркационную поверхность Л/, . Второй случай новый, хотя он тоже связан с бифуркацией состояния равновесия, но не был замечен, поскольку раньше рассмотрение относилось только к окрестности состояния равновесия и не выходило за ее пределы. Перейдем к его рассмотрению. Третий случай оставим без внимания ввиду очевидности связанных с ним изменений. В рассматриваемом случае при бифуркационном значении параметра имеется состояние равновесия О и фазовая кривая Г, выходящая и вновь входящая в него. Пусть это состояние равновесия простое, типа О ". Так как фазовая кривая Г выходит из О" , то она лежит на инвариантном многообразии S,,, а так как она в него еще и входит, то она принадлежит еще и многообразию S l,. Отсюда следует, что многообразия Sp и 5 пересекаются по кривой Г. Соответствующая картинка представлена на рис. 7.14. Как нетрудно понять, пересечение поверхностей S,, и не является общим случаем и при общих сколь угодно малых изменениях параметров динамической системы должйо исчезнуть. Это означае т, что в пространстве параметров этому случаю вообще не отвечают области, а, как можно обнаружить, в общем случае только некоторые поверхности на едирплцу меньшей размерности. Таким образом, исследование этой бифуркации периодического движения свелось к следующему вопросу когда фазовая кривая, идущая из простого седлового дви- [c.262]

У рассматриваемой нами системы всякая фазовая точка может находиться вне выделенных нами окрестностей не дольше некоторого конечного времени т. Поэтому фазовые траектории, лежащие вне выделенных малых окрестностей, порождают на их граничных поверхностях некоторые точечные отображения. При этом каждая поверхность а,, oj-, или oi2 отображается в какие-то другие поверхности о], ш/, (0/1 или (0/2. Отображение, преобразующее, например, точки поверхности о/ в сод, будем обозначать через Т(а/- (О д). Таких различных отображений будет конечное число, причем каждое из этих отображений кусочно-гладкое. Это последнее утверждение следует из существования верхней границы т длительности движения фазовой точки от одной поверхности до другой и из компактности гладких кусков поверхностей без контакта, ограничивающих выделенные нами окрестности состояний равновесия и периодических движений. [c.276]

Влияние вращения Земли на движение тел вдоль земной поверхности. Рассмотрим материальную точку, движущуюся на поверхности Земли по совершенно гладкой горизонтальной плоскости. Для учета того, как влияет на рассматриваемое движение вращение Земли, составим уравнение относительного движения (5) в осях Oxyz (см. рис. 378). Принимая во внимание, что сила по-прежнему входит в силу тяжести Р, получим [c.447]

Как было показано ( 225—226 т. I), материальная точка, движущаяся по некоторой идеально гладкой поверхности при отсутствии активных сил, описывает на этой поверхности геодезическую, т. е. в определенном смысле прямейшую линию. Это заключение распространяется и на случай движения системы. Последнее утверждение основывается на форме уравнений движения системы (II. 101), примененных к системам с голоном-ными связями. [c.526]

В случае идеально гладкой поверхности реакция целиком сводится к силе, нормальной к поверхности. Таким образом, если связью служит поверхность без трения, то реакция связи нормальна к связи. В этом случае элементарная работа реакции на любом возможном перемеи ении точки равна нулю, так как сила направлена перпендикулярно к перемеи ению. Подчеркнем, что по определению возможных перемещений только что сказанное верно как в случае стационарных, так и нестационарных связей. Само собой разумеется, что элементарная работа реакций на той части бесконечно малого перемещения, которая соответствует собственному перемещению связи, может быть в общем случае и не равна нулю. Точно так л<е в случае движения по идеальной абсолютно гладкой кривой реакция будет нормальна к кривой и работа реакции на возможном перемещении будет равна нулю. Если же поверхности или кривые не идеально гладки, то работа реакций не будет равна нулю. Аналогичное заключение относится к твердому телу, скользящему по плоскости. Если поверхности соприкасающихся тел идеально отполированы, реакция будет направлена по общей нормали к ним при этом работа реакции на. "юбом возможном перемещении будет равна нулю. [c.315]

Пусть тело весом Р опирается на горизонтальную повер.ч-ность. Приложим к нему горизонтальную силу Т. Если поверхности соприкасающихся тел абсолютно гладкие, то нормальная реакция N опорной поверхности уравновесится силой Р, а сила Т, неуравповешенная никакой другой силой, приведет тело в движение. Положим теперь, что поверхности соприкасающихся тел шероховаты. Тогда может оказаться, что, несмотря па действие силы Г, тело остается в покое. В этом случае сила Т [c.78]

Наиболее эффективным и надежным способом интенсификации теплообмена при кипении является применение пористых металлических покрытий. При этом пористая структура образуется либо в результате покрытия поверхности трубы тонкими металлическими сетками, либо нанесением на нее металлического порошка определенной зернистости. При этом образуется пористый слой с разветвленной системой сообщающихся между собой капиллярных каналов, через которые происходят эвакуация пара и подпитка пористой структуры жидкостью, подтекающей сюда под действием сил поверхностного натяжения. Кипение происходит как внутри пористого покрытия, так и на его поверхности. Высокая ннтен-сивность теплообмена свидетельствует о том, что пористая структура создает весьма благоприятные условия для зарождения и роста паровых пузырей. Например, авторы работы [137] указывают, что при кипении н-бутана (р= 1,27-10 Па) на гладкой трубе образование паровых пузырей по всей ее поверхности наблюдалось только при = 35 кВт/м2, а дд трубе с пористым покрытием вся поверхность трубы была занята паровыми пузырями уже при 7=1,5 кВт/м . Эти и многие другие опыты показали, что устойчивое развитое кипение на поверхностях с пористыми покрытиями устанавливается при весьма незначительных температурных напорах (перегревах жидкости). Основной причиной этого является то, что в данном случае поверхности раздела фаз возникают внутри пористого слоя [54, 130, 146]. При выбросе паровой фазы из пористой структуры в последней всегда остаются паровые включения, в которые испаряется тонкая пленка жидкости, обволакивающая стенки капиллярных каналов [54, 130]. В соответствии с моделью автора [14G] испарение микропленки происходит по всей поверхности капиллярного канала, высота которого равна толщине пористого покрытия. Таким образом, элементы пористой структуры сами являются центрами зарождения паровой фазы. Так как диаметр капиллярных каналов (10- —10 м) больше критического диаметра обычного центра парообразования, то испарение пленки в паровые включения или с поверхности капилляра требует значительно меньшего перегрева жидкости. Не менее важное значение имеет и то, что в пористой структуре перегрев поступающей в капилляры жидкости происходит в условиях весьма высокой интенсивности теплообмена. Действительно, при таких малых диаметрах капилляров движение жидкости в них всегда ламинарное. В этом случае значение коэффициента теплоотдачи определяется из условия (ас ) Д = 3,65. При диаметре капилляров 10- —10 м значение а получается равным 5-103—5-Ю Вт/(м2-К). В условиях сильно развитой поверхности пористого слоя только за счет подогрева жидкости можно отводить от стенки весьма большие тепловые потоки. Снижение необходимого перегрева, а также интенсивный подогрев жидкости существенно уменьшают время молчания центров парообразования, что также способствует интенсификации теплообмена на трубах с пористыми структурами. [c.219]

Если движущая сила равна нулю, то теорема живой силы непосредственно дает = onst. Скорость точки имеет постоянную величину во все время движения. В этом случае нормальная реакция N поверхности есть в то же время полная сила, действующая на точку поэтому эта сила, так же как и ускорение, лежит в соприкасающейся плоскости к траектории и направлена по главной нормали к этой кривой. Таким образом, главная нормаль к траектории в каждой ее точке есть в то же время нормаль к поверхности. Кривые, обладающие таким свойством, называются геодезическими линиями. Можно доказать, что геодезические линии являются кратчайшими из всех линий, которые можно провести на поверхности между двумя точками, если только эти две точки находятся достаточно близко одна от другой. Таким образом, если при движении точки по абсолютно гладкой поверхности движущая сила равна нулю, то траекторией точки будет геодезическая линия. В частности, если поверхность сферическая, то траекторией точки будет дуга большого круга этой сферы. [c.195]

Рис. 3. Движение точки по поверхности, гладкой в смысле непрерывной дифференцируемости (для простоты — бесконечной) и гладкой в смысле нешероховатой сила реакции, удерживающая точку на поверхности, ей ортогональна (идеальная связь). Движение системы материальных точек со связями также можно интерпретировать как движение некоторой точки по многообразию положений в евклидовом пространстве высокой размерности

РЕАКЦИИ СВЙЗЕЙ — для связей, реализуемых с помощью к.-н. тел (см. Связи механические),— силы, с к-рыми эти связи действуют на тела механич. системы, препятствуя тем или иным их перемещениям в пространстве. В отличие от активных сил, Р. с. являются величинами заранее неизвестными они зависят от вида связей, от значений действующих на систему активных сил, а при движении системы ещё и от закона её движения и определяются в результате решения соответствующих задач механики. Направление Р- с. может в нек-рых случаях зависеть не от действующих активных сил, а только от вида связи, Напр., если для тела Р связью является гладкая(лкшён-ная трения) поверхность, то Р. с. направлена по нормали п к этой поверхности. На рис. 1 показано, как направлены Р. с. в случаях, когда связями являются гладкая поверхность (а), гладкая опора (б), гибкая нить (в). В других случаях направление Р. с. заранее неизвестно. На рис. 2 показаны гладкий цилиядрич. шарнир (noHj шинник, а) и гладкий сферич. шарнир (б), для к-рых Р. с. представлены соответственно двумя Rx, Ry) и тремя (Лзс, Ry, [c.299]

Все существенные результаты С. т. пока получены в формализме первичного квантования. В этом формализме рассматривается движение пробной струны во внеп), полях, возможно, созданных др. струнами. Амплитуда распространения пробной струны из нач. положения в конечное определяется взвешенной суммой по всем соединяющим их траекториям (мировым поверхностям). Веса в этой сумме зависят от внеш. полей. Если имеется только гравитац. поле, то веса равны экспонентам от площади. мировой поверхности, измеренной во внеш. метрике. Пробная струна может распасться на две—такой процесс может быть сопоставлен гладкой поверхности типа панталон . Указанное обстоятельство объясняет успех первичного квантования в С. т.—расс.мотрение пробных струн не исключает рассмотрения взаимодействующих струн. Настоящая квантовая С. т., заданная функциональным интегралом по мировым поверхностям, требует более аккуратного определения площади , поскольку в интеграле должны учитываться и сильно измятые поверхности. Подходящая переформулировка известна как струна Полякова и предполагает суммирование по мировым по- [c.9]

Рассмотрим такие квазистатические движения, потеря устойчивости которых происходит при достижении касательномодульной нагрузки Лс егд. В талсих предположениях, соблюдаемых, по-видимому, во всех известных решенных задачах по выпучиванию тел из упругопластических материалов, и при выполнении условий теоремы 7 следует, что критическая нагрузка потери устойчивости квазистатического движения, предсказанная т.еорией пластического течения с угловой точкой на поверхности текучести, меньше соответствующей критической нагрузки, полученной с помощью теории пластического течения с гладкой поверхностью текучести. [c.149]

Такие ситуации возникают или при движении воздушного судна по гладкой поверхности, покрытой тонкой пленкой воды, или при наличии на поверхности ВПП более толстого сплошного слоя воды. В последнем сл ае проявляется гидропланирование колес шасси, т.к. по воде сопротивление трению резко падает. По данным испытаний, проведенных в аэропорту Даллас (США), при движении [c.57]

Если же импульс подходит к свободному концу шнура (шнур может лежать на гладкой горизонтальной поверхности), то растянутый участок ОВ (рис. 12.22) имеет возможность сжаться это сжатие происходит в основном за счет движения точки О (точка В связана с большой массой шнура, находящегося слева от нее, и она поэтому менее подвпжна). В результате конец О получает импульс, направленный вверх (положение 1 по рис. 12.22), и перемещается в этом напрацлении до тех пор, пока силы упругости не остановят его и не заставят двигаться вниз. Последовательные этапы образования отраженного импульса иллюстрируют положения 1, 2, 3, 4, 5, 6. [c.381]

В процессе приработки исходная шероховатость переходит в эксплуатационную, т. е. ту, при которой происходит основная (по времени) работа поверхности трения. Если бы удалось обработать поверхность так, чтобы по микрогеометрии и всем остальным показателям она точно совпадала с приработанной поверхностью при некоторой характерной кинематике относительного движения и заданном режиме трения, то ириработочная стадия была бы не нужна. В действительности для перехода пары трения в установившуюся стадию износа требуется приработка. Опыт показывает, что продолжительность приработки и объем изношенного материала тем меньше, чем ближе исходная шероховатость по величине и форме к шероховатости после приработки. Чрезмерно гладкие поверхности или чрезмерно неровные по сравнению с оптимальной шероховатостью отрицательно влияют на износостойкость детали. Таким образом, шероховатость, необходимая поверхностям трения деталей при эксплуатации, должна служить основой для назначения чистоты трущихся поверхностей при их изготовлении. Поясним это примерами. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...