Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Движение в случае G2 ВТ

Именно этот последний случай движения жидкости, характеризуемый неравенством (9-113), не рассматривавшийся нами выше в настоящей главе, и называется бурным движением случай же, характеризуемый неравенством (9-112), называется спокойным движением.  [c.378]

Простым примером тела с тремя наложенными связями, а потому и с тремя степенями свободы, может служить тело, опирающееся на неподвижную поверхность тремя ножками или подставками с закругленными концами. Если поверхность плоская, то мы имеем случай свободного двухмерного движения, случай, уже разобранный нами в плоской кинематике (.Статика", 13)1).  [c.8]


Характеристики машинных агрегатов рассматриваемого типа естественно называть кусочно-монотонными относительно рассматриваемого параметра. Изучение динамики таких агрегатов на предельных режимах движения было начато в работах [19, 86—87]. Следуя терминологии и обозначениям, принятым в статье [19], в дальнейшем будем предполагать, что звено приведения агрегата совершает вращательное движение. Случай поступательно движуш,егося звена приведения может быть исследован аналогично.  [c.247]

Результаты этого параграфа, а также относящаяся к этому фигура служат для иллюстрации утверждений, высказанных в конце 124. Так, кривая IV с преувеличенной амплитудой иллюстрирует случай слегка возмущенного устойчивого движения, параллельного одной из осей установившегося поступательного движения. Случай возмущенного неустойчивого стационарного движения представился бы кривой, которая, смотря по роду возмущения, находится с одной или с другой стороны в соседстве с кривой II.  [c.220]

Если функция Ф (х) ограничена, то по теореме Штурма корни Т (х) и Т (х) чередуются и являются простыми. Действительно, если Т и Т обращаются в нуль при одном и том же значении х, то Г(ж)=0. Следовательно, нули и полюса функции у х) обладают теми же свойствами. Прохождение полюса через границу х = Х, т. е. слияние полюса и корня, возможно только в том случае, если Ф(а-) обращается в бесконечность при х=х. Поскольку х1 = 1, в бесконечность должен обращаться числитель Ф(а ) (см. (И)), который характеризует источники движения. Случай, когда задана величина у х ), сводится к рассмотренному заменой переменных. Отметим, что полюс функции 5 (ж) не может появиться внутри интервала, например, попав туда из комплексной области. В последнем случае вновь родившийся корень функции Т (х) должен быть кратным и снова следует Т х)=0. Таким образом, если источники движения, определяемые краевыми условиями, ограничены, то ограничено и решение.  [c.86]

Дальнейшие свойства движений. Случай < О пс представляет никаких трудностей, поскольку вопрос касается общего качественного характера движений. Равенство Лагранжа (15) обеспечивает, что (Ре (11 будет в этом случае превосходить А К. Следовательно, линия, изображающая Е как функцию от 4 в плоскости с прямоугольными координатами Ь,Е , будет представлять собою кривую с одним минимумом, обращенную всюду выпуклостью вниз, т.е. Е будет безгранично возрастать.  [c.273]

Лагранж, Жозеф Луи (25.1.1736-10.4.1813) — великий французский математик, механик, астроном. В своем знаменитом трактате Аналитическая механика (в 2-х томах), наряду с общим формализмом динамики, привел уравнения движения твердого тела в произвольном потенциальном силовом поле, используя связанную с телом систему координат, проекции кинетического момента и направляющие косинусы (том II). Там же указан случай интегрируемости, характеризующийся осевой симметрией, который был доведен им до квадратур. Следуя своему принципу избегать чертежей, Лагранж не приводит геометрического изучения движения, а рисунки поведения апекса, вошедшие ранее почти во все учебники по механике, впервые появились в работе Пуассона (1815 г), который рассмотрел эту задачу как совершенно новую. Пуассон, тем не менее, систематизировал обозначения, усложняющие понимание трактатов Даламбера, Эйлера и Лагранжа и рассмотрел различные частные случаи движения (случай Лагранжа в некоторых учебниках называют случаем Лагранжа-Пуассона). В свою очередь Лагранж упростил решение для случая Эйлера и дал прямое доказательство существования вещественных корней уравнения третьей степени, определяющих положение главных осей. Отметим также вклад Лагранжа в теорию возмущений, позволивший Якоби рассмотреть задачу о возмущении волчка Эйлера и получить систему соответствующих оскулирующих переменных.  [c.21]


Рнс. 5 3. Гармоническое вынужденное движение Случай мелкой воды  [c.166]

Вывод уравнений возмущенного движения (случай А 0)  [c.234]

Анализируя характер движений рынка, Эллиотт пришел к выводу, что в его поведении существует некая особая логика (принцип) изменений движущих сил, действующих, вообще говоря, вне однозначной связи с экономическими реалиями. Последовательно и неумолимо данный принцип приводит к тому, что, как это ни парадоксально, благоприятные изменения наступают на фоне всеобщего недоверия, а разрушительные движения случаются в момент расцвета и уверенности в завтрашнем дне. Что касается первопричин таких явлений, то, по Эллиотту, они лежат в неких универсальных законах природы.  [c.72]

Рассмотренный случай соответствует, например, исследованию движения звена приведения машинного агрегата, состоящего из электродвигателя постоянного тока, редуктора и центробежного вентилятора. Исследовался период разгона ведущего звена.  [c.139]

Решение задачи об угловых скоростях и ускорениях мы начнем с рассмотрения случая, когда звено находится в пространственном движении.  [c.200]

Возможны профили центроид с разными углами поворота за полный цикл движения, но при этом углы должны быть кратны целому числу. Профили центроид должны иметь симметрию, чтобы была обеспечена симметрия в графике кривой (рис. 21.2, б), изображающем передаточную функцию. Из изложенного следует, что для случая среднего передаточного отношения, равного ( З2)сц = —1 за один оборот входного и выходного звена, как это имеет место для рассматриваемого механизма (рис. 21.2, б), необходимым условием должно быть равенство углов Фа = Фд. Это условие требует, чтобы плош,ади, ограниченные кривыми (si2 = (1)2 (ф. ) и ю,) = ( )а (Фа) (рис. 21.2, б), были бы равны между собой, т. е. чтобы всегда удовлетворялось условие  [c.419]

Это налагает действительно серьезное ограничение. Рассмотрим, например, произвольное движение, которое неожиданно прекращается. После того как движение остановится, все тензоры становятся нулевыми, и если выполняется уравнение (6-2.1), то же справедливо и для девиаторных напряжений. Это можно легко понять из уравнения (6-2.3) для случая п = 2 и из аналогичных представлений при и > 2. Таким образом, для жидкости, удовлетворяющей уравнению (6-2.1), независимо от того, как велико п, не существует явления релаксации напряжений, которое, напротив, весьма типично для большинства полимерных жидкостей и в целом проявляется простой жидкостью. Как установлено выше, это обусловлено разрывом истории деформирования, соответствующей явлению релаксации напряжений.  [c.212]

Средняя разность температур при перекрестном токе меньше, чем при противотоке, но больше, чем при прямотоке. При расчете Ш для сложных схем движения теплоносителей вначале определяют А7 в предположении, что теплообменник противоточный, а затем вводят поправки, численное значение которых берут для каждого конкретного случая из справочников [15]. При числе перекрестных ходов более трех, например, для широко распространенных змеевиков теплообменников (рис. 13.8 б) схему движения можно считать чисто противоточной или чисто прямоточной.  [c.108]

По второму способу шевингование производится при помощи специального инструмента другого вида — шевер-рей-к и (рис. 177, а), состоящей из отдельных зубьев с канавками, образующими режущие кромки на стороне каждого зуба. В процессе обработки стол станка с закрепленной на нем шевер-рейкой имеет возвратно-поступательное движение. Так же как и обычный (дисковый) шевер, шевер-рейка изготовляется с наклонными зубьями для обработки зубчатых колес с прямым зубом для случая обработки зубчатых колес с косым зубом (с углом наклона около 15 ) шевер-рейка имеет прямые зубья, расположенные перпендикулярно оси в том и другом случае образуется винтовое зубчатое зацепление с обрабатываемым зубчатым колесом обработка одного зубчатого колеса производится примерно за 15—20 двойных ходов стола.  [c.324]

Формулы (8.83) и (8.84), а также формулы (8.85) и (8.86) дают очень близкие результаты. Практически можно считать, что потери в передаче не зависят от того, В каком направлении передается движение. Исключение составляет случай, указанный в п. 4.  [c.161]


Предположим, что подвес осуществлен посредством нити, и рассмотрим сначала колебательное движение. Случай е = 0 соответч ствует колебательному движению, которое можно осуществить, если отпустить маятник с натянутой нитью и без начальной скорости из какого-либо из двух положений, находящихся на одинаковой высоте с центром подвеса. В этом случае можно только сказать, что R остается положительной в течение всего колебания и исчезает в крайних его точках. Фиксируем теперь значение е, заключенное между О и 1 (исключая крайние значения), и попытаемся опре-  [c.46]

Либрационное движение. Рассмотрим более подробно либрал,ион-ное движение (случай I). В движении, определяемом уравнением  [c.24]

Таким образом, для синусоидального восстанавливаюш его момента получены аналитические зависимости углов Эйлера от времени для невозмущённого случая движения (случай Лагранжа), которые будут использованы при построении усреднённых уравнений возмущённого движения.  [c.72]

НИЮ К остальной площади. В некоторых случаях возможно, что этому содействуют напряжения, остающиеся в металле после изгиба. Ньюбрей недавно описал пример коррозии, вызванной различным движением жидкости. Он установил, что в насосе, изготовленном из медного сплава, началась сильная коррозия вследствие возникших токов между наружными частями, где жидкость была сравнительно спокойна, и внутренней частью, где она находилась в быстром движении. Случай перфорации в месте изгиба под прямым углом медной трубы для горячей воды, упомянутый Треше.м и Билли объясняется подобным же образом.  [c.325]

Случай в Л /1 = б-г— — ннзкотемнературный существенно квантовый предел (вырожденный по отношению к вращательному движению случай). Малым параметром в 2 ращ оказывается экспонента < 1, так как, расписывая ряд для величины 2вращ член за членом, мы получаем  [c.186]

В. А. Зиновьеву и М. А Скуридину) о движении звена приведения в случае, когда приведенный момент движущих сил А/д зависит от скорости звена приведения Л1д = = М,(ш), приведенный момент сил сопротивления зависит от угла поворота ф звена приведения М,. = Мс(<р), и приведенный момент инерции механизма тоже зависит от э ОГО угла / = / (< )). Такой случай имеет место, например, при динамическом исследовании машин1Юго агрегата, состоящего и электродвигателя, коробки скоростей и поперечно-строгального станка, в основу которого входит кулисный механизм Витворта с переменным передаточным отношением. Имеем заданными момент движущих сил Мд == Мд (оз) (рис. 80, а), момент сил сопротивления /М(. = (ф) (рис. 80, б) и приведенный момент инерции механизма / = = 1п (ф) (рис. 80, в) при начальных условиях (О = при Ф = фг.  [c.139]

Выражение для кинетической энергии получилось проще, что, конечно, упрощает составление дифференциальных уравгенин движения, хотя метод их составления остается тем же (см. f 76). Следует заметить, что уравнения движения для этого конкретного случая соосного механизма могут быть несколько упрои сны, если за одну из обобш.енных координат принять угол м жду звенья.ми АВ AD.  [c.363]

Принцип близкодействия, используемый в механике тел нере-мериюй массы, состоит в том, "что процесс присоединения или удаления частиц, изменяющих массу, происходит мгновенно при этом частица либо мгновенно приобретает связь (масса увеличивается), либо ее теряет (масса уменьшается). Нанрнмер, для случая присоединения массы, исходя из этого принципа, уравнение движения точки с переменной массой записывают в виде уравнения И. В. Мещерского  [c.364]

С подвижным торсом можно неизменно связать производящую линию. При качении такого торса без скольжении по неподвижному торсу имеем общий случай ротатив-ного движения производящей линии. Поверхность, образованную ротативным движением производящей линии, называют ро-тативной.  [c.361]

Если с подвижным торсом неизменно связать производящую линию, то при прокатывании его со скольжением по неподвижному торсу будем иметь общий случай винтового (спироидального) движения производящей линии. Поверхность, образованную спироидальным движением производящей линии, называют спироидальной поверхностью. Спироидальная поверхность может быть задана двумя соприкасающимися по общей образующей неподвижным и подвижным аксоидами, и неизменно связанной с подвижным аксоидом производящей линией в начальном ее положении.  [c.366]

В качестве примера рассмотрим движение частицы в вертикальном канале, включая и участок разгона, но для случая автомодельного движения ( / = onst). Участок автомодельности наступает при высоких числах ReT, что соответствует режиму развитой турбулентности. Поэтому можно воспользоваться итерационной формулой для амплитуды крупномасштабных пульсаций сплошного потока, полученной в [Л. 284], так как именно эти пульсации играют главную роль для перемещения (и перемешивания) частиц  [c.107]

Для случая охлаждения потока в формуле (6-25) следует брать плюс. В любом случае межкомпонентная нерав номерность зависит от температурного Stjt) и временного (xtHa) симплексов. Она тем меньше (ф(—>-1), чем меньше величина отношения приращения расчетной температуры дисперсного потока к температуре нагрева жидкости и чем меньшую часть общего времени пребывания (движения) частиц в канале составило бы время, необходимое для межкомпонентного температурного равновесия.  [c.196]

Дальнейшие опыты (Л. 89, 90, 144], проведенные в 13 неоребренных и 20 оребренных каналах кольцевого сечения, подтвердили наличие различных режимов гравитационного движения слоя и позволили уточнить зависимость (9-52). В этих опытах эквивалентный диаметр изменялся в неоребренных каналах от 27 до 111,5 мм, а в оребренных — от 21 до -71 мм при различном характере и степени оребрения. Высота каналов во всех случ аях составляла 3 м, фактор стесненности А/ т менялся от 6,5 до 125, скорость слоя — от 3 до 120 см1сек, размер частиц —от 0,4 до 3,3 мм. На рис. 9-8 представлены результаты некоторых опытов. Нетрудно за-302  [c.302]

Напряжспнс при достижении им предела текучести вызовет пластическую деформацию, т. е. приведет в движение дислокации. Если препятствий для свободного перемещения дислокаций нет и они не возникают в процессе деформации, то деформация может быть сколь угодно большой. При растяжении образец может удлиниться в десятки и сотни раз, превращаясь в подобие проволок. В некоторых случаях (при определенных температурах и скоростях деформации иек оторых металлов) это наблюдается и носит название сверх-пластичность. Конечно, так удлиниться на многие сотни и даже тысячи нро-цептов образец сможет лишь тогда, когда не возникает местное сужение (Шейка). Если возникает шейка, то деформация локализуется и в таком металле, в конечном итоге, произойдет разделение образца на два куска, но тогда, когда в месте разделения сечение утонилось до нуля. Это не редкий случай (рис. 48).  [c.70]


Кияематика подшипника. Шарик в подпшпнике совершает планетарное движение. На рис. 16.16 изображен план скоростей для случая вращения внутреннего кольца. Здесь  [c.288]

Первый случай. Нагрузка мгновенно нарастает и остается постоянной длитель-гюс время ], рис. 17.14). Этот случай характерен для машин, включаемых па полную нагрумку после холостого хода прокатных станов, металлорежущих станков, толкателей нагревательных печей и т. д. Уравнение движения массы с моментом инерции  [c.310]


Смотреть страницы где упоминается термин Движение в случае G2 ВТ : [c.355]    [c.299]    [c.488]    [c.183]    [c.28]    [c.352]    [c.370]    [c.37]    [c.142]    [c.23]    [c.14]    [c.24]    [c.64]    [c.187]    [c.329]   
Смотреть главы в:

Динамика системы твердых тел Т.2  -> Движение в случае G2 ВТ



ПОИСК



АНАЛИТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ЛИНЕЙНЫХ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ В ЗАДАЧАХ ТЕОРИИ ФИЛЬТРАЦИИ Применение теории линейных дифференциальных уравнений к некоторым случаям движения грунтовой воды

Аксоиды твёрдого тела в общем случае движения

Анизотропия фрикционных свойств вибрирующей поверхности в случае движения без подбрасывания

Артезианский колодец (случай напорного движения воды)

Аэродинамические силы и моменты в общем случае движения тела в идеальной жидкости

Вид дифференциального уравнения неравномерного движения воды, удобный для интегрирования в случае горизонтального русла

Вид дифференциального уравнения неравномерного движения воды, удобный для интегрирования в случае русла с обратным уклоном дна

Возможные случаи установившегося движения. Движение от импульсивной пары

Возмущения квазипериодического движения в случае амплитуд, не

Возмущения квазипериодического движения в случае амплитуд, не зависящих от времени (квазипериодическое движение сохраняется)

Вопросы качественного анализа движения волчка Горячева —Чаплыгина Разделение переменных в случае Горячева-Чаплыгина

Вращение твердого тела вокруг неподвижной точки и сложение вращений вокруг пересекающихся осей. Общий случай движения твёрдого тела

Вращение твердого тела вокруг неподвижной точки. Общий случай движения тела

Вращение тела около неподвижной точки и общий случай движения тела

Второй вид дифференциального уравнения неравномерного движения в случае русла с прямым уклоном дна

Второй вид дифференциального уравнения неравномерного движения для случая цилиндрических русел

Второй способ составления дифференциальных уравнений движения твердого тела в случае, рассмотренном Лагранжем

Вырожденные случаи движения тяжелого симметричного тела регулярная прецессия. Вращение вокруг вертикали, асимптотические движения

Вычисление скорости точки твердого тела для частных случаев движения

Геометрическая интерпретация рассмотренного С. В. Ковалевской случая движения тяжелого твердого тела около неподвижной точки

Гесса случай движения твёрдого тела

Гесса случай движения твёрдого тела вокруг неподвижной точки

Гесса случай частной интегрируемости уравнений движения

Глава восемнадцатая УСТАНОВИВШЕЕСЯ НЕРАВНОМЕРНОЕ ПЛАВНО ИЗМЕНЯЮЩЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В НЕПРИЗМАТИЧЕСКИХ РУСЛАХ 18- 1. Решение для общего случая

Главах Сложное движение точки в общем случае

Двадцатая лекция. Доказательство того, что интегральные уравнения, выведенные из полного решения Гамильтонова уравнения в частных производных, действительно удовлетворяют системе обыкновенных дифференциальных уравнений, уравнение Гамильтона для случаи свободного движения

Движение абсолютно твердого тела общий случай

Движение абсолютное случай Ковалевской

Движение волчка в общем случае. Примеры

Движение вращательное случай Лагранж

Движение динамически симметричного тела в случае Эйлера. Регулярная прецессия

Движение жидкости в трубопроводе 18.2. Основные случаи ламинарной с переменным вдоль пути расходом 228 фильтрации

Движение жидкости, вызванное вращением твердого тела. Вращение призматического сосуда произвольного сечения. Вращение эллиптического цилиндра в безграничной жидкости общий случай движения с циркуляцией

Движение импульсивное в случае непрерывных систем

Движение контура раздела двух несжимаемых жидкостей с одинаковыми параметрами (контура отмеченных частиц). Случай одной скважины. Относительная обводненность скважины

Движение невозмущенное периодическое случай Аппельрот

Движение по поверхности вращении случав, разроишмыо п кругош.IX п эллиптических фумкпипх

Движение под действием мгновенных случай Гесса частной

Движение случай Гесса

Движение твердого симметричного тела, имеющего одну неподвижную точку, по инерции (случай Эйлера)

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки I Движение свободного твердого тела в общем случае

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, случай Ковалевско

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, случай Ковалевско случай Лагранжа

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, случай Ковалевско случай Пуансо

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, случай Ковалевско случай Эйлера

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, случай Ковалевско сопряженные движения Дарбу

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, случай Ковалевско среде

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, случай Ковалевско точки)

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки, случай Ковалевско частицы (точки)

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки. Общий случай движения твердого тела

Движение твердого тела с неподвижной точкой по инерции (случай Эйлера)

Движение твердого тела с неподвижной точкой. Общий случай движения твердого тела

Движение твердого тела с одной неподвижной точкой Динамические уравнения Эйлера Случай однородного силового поля

Движение твердого тела, имеющего неподвижную точку, под действием силы тяжести (случай Лагранжа)

Движение твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, и общий случай движения свободного твердого тела

Движение твердых тел в жидкости. Динамическая теория 117, 118. Кинематические условия в случае одного тела

Движение твёрдого тела вокруг неподвижной точки случай Гесса случай Бобылёва-Стеклова

Движение твёрдого тела вокруг неподвижной точки случай Лагранжа

Движение твёрдого тела вокруг неподвижной точки. Случай Эйлера

Движение тела в идеальной жидкости в общем случае

Движение тела вокруг неподвижной точки, случай Некрасова — Аппельрота

Движение тела вращения Устойчивость движения, параллельного оси симметрии. Влияние вращения. Другие случаи установившегося движения

Движение тела вращения, имеющего неподвижную точку, в случае, когда на него не действуют внешние силы

Движение точки по поверхности без трения. Геодезические линии Случай поверхности вращения

Движение цилиндра, общий случай

Движение частицы, общий случай

Дифференциальные уравнения возмущенного движения системы (уравнения в вариациях). Случай стационарного движения

Дифференциальные уравнения относительного движения точ. 2.2. Частные случаи

Другие типичные случаи расчета каналов и водоотводных русел при равномерном движении потока

Жуковского интерпретация движения твёрдого тела в случае Гесса

Жуковского-Танненберга интерпретация движения твёрдого тела в случае Ковалевской

Задание К-9. Определение абсолютной скорости и абсолютного ускорения точки в случае поступательного переносного движения

Задание К-Ю. Определение абсолютной скорости и абсолютного ускорения точки в случае вращательного переносного движения

Задача о движении газа перед поршнем в общем случае

Задача оптимизации в случае неустановившегося движения ведомого звена

Закон движения центра тяжести для случая удара

Закон изменения количества движения системы в случае удара

Закон количеств движения и закон моментов количеств движения для случая удара

Законы сохранения в случае одномерно пространственных движений

Замечания о свойствах движения твердого тела в случае, рассмотренном Лагранжем

Интеграл Бернулли в случае движения газа с усложненной термодинамикой

Интегрирование Дифференциального уравнения неравномерного движения воды в случае русла с обратным уклоном дна ( 0) по способу - Бахметева

Интегрирование дифференциального уравнения неравномерного движения воды в случае горизонтального русла (i 0) по способу Бахметева

Интегрирование дифференциального уравнения неравномерного движения воды в случае русел с прямым уклоном дна (i 0) по способу Бахметева

Интегрирование дифференциального уравнения неравномерного движения по способу Б. А. Бахметева в случае русла с прямым уклоном дна

Интегрирование дифференциальных уравнений движения материальной точки в простейших случаях прямолинейиого движения

Интегрирование уравнений движения в частных случаях Потенциал скоростей. Теорема Лагранжа

Интегрирование уравнения движения в случае сил, зави- i сящих от положения звена

Интегрирование уравнения движения в случае сил, зависящих от положения и скорости

Интегрируемые случаи движения нескольких точечных вихрей

Интерпретация Жуковского движения в случае Эйлера: первая 525, втора

Интерпретация Жуковского движения твёрдого тела в случае Ковалевско

Интерпретация Жуковского движения тела в случае Эйлера

Исследование уравнения движения привода с гидромуфтой в случае

Исследование форм (видов) кривой свободной поверхности потока в случае неравномерного плавно изменяющегося движения воды в цилиндрическом русле

Исследование форм (видов) свободной поверхности потока в случае неравномерного плавно изменяющегося движения воды в цилиндрическом русле

Кинетическая энергия тела в разных случаях его движения

Ковалевской случай интегрируемости уравнений движения

Колебания автомобиля — Влияние в общем случае движения с постоянной скоростью

Краткий обзор некоторых частных случаев движения твердого тела около закрепленной точки

Лагранжа подход к описанию движения сплошной среды случай Лагранжа)

Лагранжа подход к описанию движения сплошной среды случай Эйлера

Лагранжа случай движения твёрдого тела

Лагранжа — Пуассона случай интегрируемости движения

Лагранжев случай движения весомого твёрдого тела вокруг неподвижной точки. Симметричный гироскоп

Лекция шестая (Живая сила движущегося твердого тела. Моменты инерции. Главные оси Дифференциальные уравнения движения твердого тела для случая, когда оно свободно, и для случая, когда одна его точка закреплена)

Мак-Куллага интерпретация эйлерова случая движения твердого тел

Меры движения в простейшем случае вращения тела вокруг неподвижной оси

Методы преобразования. Поступательное движение цилиндра. Случай эллиптического цилиндра. Обтекание наклонной пластинки. Результирующая давления жидкости

Момент аэродинамический при движении тела в общем случае

Момент аэродинамический при движении тела в общем случае коэффициент

Нахождение установившегося режима движения поезда в общем случае любого криволинейного профиля пути

Начало виртуальных перемещений в случае движения системы . 72. Регулятор Портера

Некоторые случаи интегрирования уравнений и исследования движения

Некоторые случаи практического применения уравнений движения

Некоторые случаи сложного движения твердого тела

Некоторые случаи, когда движение точки прямолинейно

Некоторые частные случаи движении точки

Неравномерное безнапорное плавно изменяющееся движение грунтовых вод (плоская задача случай

Нерезонансный случай движения тела

Неуетановившееся напорное движение жидкости в случае, когда не учитываем ее сжимаемость, причем стенки трубопровода считаем абсолютно жесткими—недеформирующимися (простейший случай неустановившегося напорного движения жидкости

Неуетановившееся напорное движение жидкости в случае, когда учитывается ее сжимаемость, причем стенки трубопровода считаются не абсолютно жесткими (упругими, деформирующимися). Гидравлическийудар

Неустановившееся движение в случае пренебрежимо малого влияния инерции. Время наполнения н опорожнения резервуаров

ОБЩИЙ СЛУЧАЙ ДВИЖЕНИЯ СВОБОДНОГО АБСОЛЮТНО ТВЁРДОГО ТЕЛА Геометрическое изучение движения свободного абсолютно твёрдого тела

ОГЛАВЛЕНИЕ Теоремы сложения скоростей и сложения ускорений в том случае, когда переносное движение является поступательным

Об одном частном случае поступательно-вращательного движения

Области возможных значений вектора состояния системы в случае нескольких участков движения

Обобщение закона Ньютона на случай произвольного движения среды. Закон линейной связи между тензорами напряжений и скоростей деформации

Общее уравнение. Простое гармоническое движение. Нормальные моды колебаний. Энергетические соотношения. Случай малой связи Случай резонанса. Передача энергии. Вынужденные колебания. Резонанс и нормальные моды колебания. Движение при переходных процессах Задачи

Общий случай выбора параметров привода по заданному времени движения поршня

Общий случай движения гиростабилизатора на вращающемся основании

Общий случай движения жидкости между двумя поверхностями. Уравнение Рейнольдса

Общий случай движения свободного твердого тела

Общий случай движения свободного твердого тела и движение твердого тела, имеЯнцего одну неподвижную точку

Общий случай движения системы

Общий случай движения системы отсчета

Общий случай движения твердого тела

Общий случай движения твердого тела в безграничной несжимаемой идеальной жидкости

Общий случай движения твердого тела в несжимаемой идеальной жидкости

Общий случай движения твердого тела сквозь несжимаемую идеальную жидкость. Определение потенциала скоростей. Главный вектор и главный момент сил давления потока на тело

Общий случай движения твердого тела. Сложение поступательных и вращательных движений

Общий случай движения тнердого тела

Общий случай движения точки. Уравнения Лагранжа

Общий случай сложения движений

Общий случай сложения движений твердого тела. Аналогии ео статикой

Общий случай сложения мгновенно-поступательных и мгновенно-вращательных движений твердого тела. Непрерывное движение твердого тела

Общий случай, когда теоремы проекций и моментов количеств движения дают первый интеграл

Одномерный случай. Пространственный случай. Обобщение метода Загадки движения рыб

Описание движения автомобиля в общем случае

Определение коэффициента циркуляции С2 для случая движения потока по криволинейному участку трубы

Определение реакций в случае движения твердого тела с одной неподвижной точкой

Определение скоростей и ускорений точек звеньев механизма j в случае заданного относительного движения смежных звеньев ИЗ Аналитическая кинематика плоских механизмов

Основные случаи безнапорного неустановившегося движения воды Терминология

Основные случаи взаимного движения жидкостей, участвующих в теплообмене

Особые случаи расчета малых мос- 16.3. Движение жидкости через боковой водослив (по Г. А. Петрову)

Особые случаи решения уравнений движения

Осцилляторы с нелинейной связью случай, когда квазипериодическое движение сохраняется

Относительное движение материальной точки в случае вращательного переносного движения. Центробежная, касательная н кориолисова силы инерции

Относительное движение материальной точки в случае поступательного переносного движения. Переносная сила инерции

ПРОСТЕЙШИЕ СЛУЧАИ ДВИЖЕНИЯ МИКРОЧАСТИЦ Свободное движение частицы

Пассивные сопротивления Гидравлическое сопротивление. Случай движения снаряда

Плоские трёхзвенные механизмы. Непосредственная передача движения центроидной парой. Построение центроид по заданному закону передачи. Эллиптические колёса. Рулевой привод. Общий случай передачи. Силы взаимодействия в центроидной паре. Соотношение моментов

Поверхность третьего порядка. Анализ движения центра качания в трех случаях

Поля скоростей и ускорений в общем случае движения твердого тела

Понятие об общем случае движения твердого тела

Потенциальное дозвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Потенциальное сверхзвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Предельные и вырожденные случаи невозмущенного кеплеровского движения

Приближенное исследование движения тела в случае Лагранжа, псевдорегулярная прецессия

Приближенный анализ в случае медленного движения границы

Приближённые решения уравнений движения вязкой жидкости в случае больших чисел Рейнольдса Общая характеристика течений при больших числах Рейнольдса. Вывод основных уравнений теории пограничного слоя

Приближённые решения уравнений движения вязкой жидкости в случае малых чисел Рейнольдса Плоское течение между двумя пластинками

Приведение дифференциального уравнения неравномерного движения воды к виду, удобному для интегрирования в случае прямого уклона русла

Приведение сил инерции в случае поступательного движения

Приложение к задаче о движении линии узлов в случае Горячева-Чаплыгина

Применение минимальных принципов к составлению дифереициальиых уравнений равновесия и движения в некоторых специальных случаях

Применение теории линейных дифференциальных уравнений к некоторым задачам о движении грунтовых вод (случай трех особых точек)

Пример интегрирования дифференциального уравнения движения материальной точки для случая силы, зависящей от положения точки

Пример интегрирования дифференциальных уравнений движения материальной точки для случая силы, зависящей от времени

Примеры на применение теорем о сложении скоростей и о сложении ускорений в случае, когда переносное движение — вращение вокруг неподвижной оси

Принцип возможных перемещений в случае движения системы Общее уравнение динамики

Приток воды к круглому грунтовому колодцу (случай безнапорного движения воды)

Простейшие случаи движения идеальной жидкости (. В. Розе)

Простейшие случаи движения твердого тела

Простейшие случаи движения твердого тела с полостью, целиком заполненной жидкостью

Простейшие случаи движения точки переменной массы под действием центральных сил

Простейшие случаи криволинейного движения материальной частицы

Простейшие случаи плоского потенциального движения

Простейший случай прямолинейное движение в поле гармонической стоячей волны

Прямолинейное движение шара сопротивление ограничение скорости линии тока. Случай жидкого шара и твердого со скольжением

Пуансо интерпретация эйлерова случая движения твёрдого тела: первая

Различные случаи вращательного движения

Различные случаи равнопеременных движений

Разложение возмущающей функции в задаче о движении двух планет (случай круговых орбит)

Разложение возмущающей функции в задаче о движении двух планет (случай малых эксцентриситетов и взаимного наклона)

Распределение скоростей в движущейся плоской фигуре твердом теле в общем случае его движения

Распределение ускорений в твердом теле в общем случае его движения

Распространение теорем об изменении количества движения и об изменении кинетического момента на случай движения системы при ударе

Резание точек в общем случае движения твёрдого тела

Результаты решения Дифференциальных уравнений неустановившегося движения, относящегося к простейшему случаю русла4. Отражение волн перемещения

Результаты решения дифференциальных уравнений неустановившегося движения, относящегося к простейшему случаю русла. Отражение водн перемещения

Решение уравнений движения в общем случае

Свободное движение по вертикали как частный случай равномерно-переменного движения

Силы инерции твердого тела в частных случаях его движения

Скорости деформации и угловые скорости вращения жидкой частицы. Теорема Гельмгольца о движении частицы в общем случае

Скорости и ускорения точек твердого тела в общем случае движения

Скорости точек тела в общем случае движения тела. Мгновенная винтовая ось

Скорость линейная тела в общем случае движения

Сложение вращательного и поступательного движений в том случае, когда скорость поступательного движения перпендикулярна к оси вращения

Сложение движений твердого тела, общий случай

Сложение скоростей в общем случае сложного движения точки

Сложение ускорений точки в общем случае переносного движения

Сложное движение точки в общем случае

Случаи существования первых интегралов уравнений движения твердых тел

Случаи точного интегрирования дифференциальных уравнений установившегося движения вязкой жидкости

Случаи точной интегрируемости дифференциальных уравнений движения и приводимые к ним

Случаи установившегося движения. Практические ограничения

Случаи центрального движения, разрешимые в квадратурах интеграции с помощью круговых и эллиптических функций

Случай Лагранжа (качественное исследование движения). Быстрый волчок

Случай Лагранжа движения симметричного твердого тела

Случай возрастания возмущающей силы. Примеры колебаний. Кирхгоф. Качка корабля. Эксперименты Катера Правило в теории движения планет

Случай движения под действием постоянной силы .— 99. Влияние сопротивления на движение снаряда

Случай движения твердого тела вокруг закрепленной точки, рассмотренный Лагранжей

Случай движения твердого тела, рассмотренный Эйлером. Геометрическая интерпретация Пуансо

Случай движения тела в среде при наличии некоторой связи и начало качественного анализа

Случай интегрируемости в элементарных функциях в движении по Пуансо

Случай круговой орбиты. Интегрирование уравнений движения

Случай нулевой продольной составляющей угловой скорости и соответствующие стационарные движения

Случай общий движения жидкой частицы

Случай плоского движения

Случай постоянной энтропии. Движение поршня в неограниченной трубе. Точные решения. Наличие отражающей стенки

Случай сохранения главного момента количеств движения материальной системы

Случай сохранения главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс системы

Случай сохранения главного момента количеств движения системы материальных точек

Случай сохранения момента количества движения материальной точки

Случай сохранения скорости центра масс материальной систеТеорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы

Случай стационарного движения

Случай, когда вектор момента количеств движения равен нулю

Случай, когда уравнения возмущенного движения имеют

Сокращенные справочные данные о величине коэффициента местного сопротивления (в случае установившегося напорного турбулентного движения жидкости)

Сопротивление в общем случае движения тела

Сопротивление в общем случае движения тела коэффициент

Сопротивление среды в общем случае движения тела. Производные сопротивления

Составное движение точки в общем случае

Стеклова случай частной интегрируемости уравнений движения

Степенные ряды в случае эллиптического движения

Сферическое движение и общий случай движения твердого тела

Сферическое движение и общий случай движения тела, . НИ Пространственная ориентация

Сферическое движение твердого тела. Общий случай движения свободного твердого тела

Сферы, движение более чем двух общий случай

Теорема о движении центра масс материальной системы. Случай сохранения скорости центра масс

Теорема о кинетической энергии механической системы и общем случае ее движения (теорема Кенига)

Теорема об изменении кинетической энергии в случае движения несвободной материальной точки

Теорема об изменении момента количества движения материальной точ. 3. Случай сохранения момента количества движения материальной точки

Теорема сложений ускорений в случае какого угодно переносного движения

Теорема сложения скоростей в случае, когда переносное движение является произвольным

Теорема сложения ускорений в случае поступательного переносного движения

Теорема сложения ускорений в случае, когда переносное движение является произвольным

Теорема сложения ускорений в том случае, когда переносное движение есть вращение вокруг неподвижной оси. Добавочное или кориолисово ускорение

Теорема сложения ускорений в том случае, когда переносное движение поступательное

Теоремы сложения скоростей и сложения ускорений в том случае, когда переносное движение является поступательным

Типовые случаи уравнений движения

Траектории движения сферического маятника и случай ненулевой его закрутки около продольной оси

Углы Эйлера как функции времени в эйлеровом случае движения тела

Уравнение Бернулли для элементарной струйки в случае неустановившегося движения (уравнение Бернулли, учитывающее локальные силы инерции жидкости)

Уравнение вариационное в форме Галёркин упругости для случая упругих движени

Уравнение возмущающего движения в общем случае двумерного течения

Уравнение движения в случае свободной конвекции

Уравнение движения в случае свободной конвекции для плоскопараллельного

Уравнение движения в случае свободной конвекции интегральная форма

Уравнение движения в случае свободной конвекции общий случай

Уравнение движения в случае свободной конвекции преобразование

Уравнение движения в случае свободной конвекции применительно к пограничному

Уравнение движения в случае свободной конвекции серой среды

Уравнение движения в случае свободной конвекции случая

Уравнение движения в случае свободной конвекции цилиндрической симметрии

Уравнение движения дискретной в одномерном случа

Уравнение неравномерного безнапорного движения грунтовых вод для горизонтального подстилающего слоя (плоская задача случай

Уравнение неравномерного движения в случае горизонтального русла

Уравнение неразрывности (или сплошности) движущейся жидкости в случае установившегося движения

Уравнение прямолинейного движения. Простые случаи интегрируемости

Уравнения в переменных Лагранжа для случая малых наклоУравнения возмущенного движения в переменных Лагранжа (общий случай)

Уравнения возмущенного движения в переменных Лагранжа (общий случай)

Уравнения возмущенного движения в переменных Лагранжа для случая малых эксцентриситетов

Уравнения движения в случае двух планет

Уравнения движения и основные уравнения вибрационной механики в общем случае

Уравнения движения несвободного твёрдого тела в общем случае

Уравнения движения свободного твердого тела в общем случае Разложение движения твердого тела на поступательное движение и движение вокруг некоторой точки

Уравнения движения стационарный случай

Уравнения для характеристик в плоскости годографа для частных случаев движении газа

Ускорение в различных случаях движения

Ускорение секторное тела в общем случае движения

Устойчивость движения в случае равных корней

Формы свободной поверхности (кривой депрессии) в случае неравномерного движения грунтовых вод

Чаплыгина случай частной интегрируемости уравнений движения

Частицы, броуновское движение общий случай поступательного

Частные случаи асинхронное подавление и возбуждение автоколебаний некоторые приложения Уравнение Рейнольдса как виброреологическое уравнение Эффективная вязкость жидкости при турбулентном движении влияние внешнего вибрационного воздействия

Частные случаи вращательного движения

Частные случаи вращательного движения твердого тела

Частные случаи движения

Частные случаи движения гироскопа в кардановом подвесе

Частные случаи движения грунтовых вод

Частные случаи движения завихренной жидкости

Частные случаи движения поршня привода

Частные случаи движения поршня, связанного пружиной

Частные случаи движения тела плоскопараллельное движение и вращение вокруг неподвижной точки

Частные случаи движения точки

Частные случаи движения точки. Кинематические графики

Частные случаи интегрирования уравнений движения материальной точки в конечном виде

Частный случай теоремы проекций количеств движения

Частный случай. Сложение вращательных движений вокруг непересекающихся осей

Эйлера случай (движение твердого симметричного тела, имеющего одну

Эйлера случай движения твердого

Эйлера случай интегрируемости уравнений движения

Эйлера формулы для случая движения твердого тела вокруг неподвижного

Эйлеров случай движения твёрдого тела вокруг неподвижной точки. Движение твёрдого тела по инерции



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте