Моменты удара

Изложенная приближенная теория расчета на удар имеет определенные пределы применения. Они обусловлены скоростью падающего груза к моменту удара и жесткостью конструкции, что выража- [c.629]

Ю..КС = УЩН. (22.34) Так как высота падения груза Н может быть выражена через скорость в момент удара по известной формуле Я = то максимальное напряжение при ударе может быть выражено также формулой [c.639]

В качестве примера рассмотрим случай удара при изгибе (рис. 592). Пусть в момент удара груз Q имеет скорость v, а балка неподвижна. В течение очень короткого промежутка времени все элементы балки приобретают некоторую скорость, а скорость груза тем временем несколько уменьшается. [c.644]

Повреждение, проявляющееся в результате динамического взаимодействия поверхности аппарата (трубы) с твердым телом, имеющим острые края, без тангенциального перемещения. В зависимости от характера и силы удара забоина может иметь различную форму, площадь и глубину (до 4 мм). В стенке обечайки аппарата в момент удара возникают значительные напряжения изгиба. Площадь забоины условно равна произведению ее длины (максимального линейного размера забоины в плане) на ширину (наибольший размер, перпендикулярный длине забоины) [c.129]

Стержень, первоначально удерживаемый в состоянии покоя под углом BDE = = 60° к горизонтали, начинает падать, оставаясь в одной и той же вертикальной плоскости. Определить скорость конца В стержня в момент удара его о пол (рис. 161, а). [c.188]

Задача 1381. В кривошипно-шатунном механизме кривошип и шатун представляют собой однородные стержни, длины I и массы т которых одинаковы масса ползуна равна М. В момент, когда угол, составленный кривошипом с направляющими ползуна, равен 30°, по ползуну производится удар, имеющий импульс S, направленный противоположно скорости ползуна. Найти угловую скорость кривошипа непосредственно после удара, если в момент удара она равна [c.503]

Ударные инерционные нагрузки необходимо учитывать ири расчете на прочность звеньев механизма. Максимальная ударная инерционная нагрузка F = ma, s , где т — масса штанги — максимальное ускорение штанги в момент удара. [c.292]

Груз А, качаясь, ударяет о груз В, связанный с упругим стержнем. К моменту удара груз А обладает некото- [c.211]

Видим, что в момент выхода точки на связь неизбежен удар, так как нормальная к связи составляющая скорости в этот момент всегда строго положительна, и материальная точка в момент удара стремится нарушить связь. Касательная составляющая скорости в момент выхода точки на связь может быть получена из соотношения [c.296]

Следствие 5.7.5. Пусть на систему внезапно накладываются дополнительные связи так, что вновь полученная совокупность связей оказывается удерживающей, идеальной и в момент удара включает действительное перемещение в множество виртуальных. То- [c.437]

Тогда разложение момента удара по тем же векторам запишется в виде [c.462]

Динамической ударной называется нагрузка, при которой соударяющиеся тела в момент удара имеют неодинаковую скорость. Динамической безударной называется нагрузка, при которой относительная скорость соударяющихся тел равна нулю. [c.174]

На шайбу действуют сила тяжести, сила реакции со стороны горизонтальной плоскости и сила реакции R со стороны стенки в момент удара о нее. Первые две силы уравновешивают друг друга, остается сила R. Ее момент равен пулю относительно любой точки, лежащей на линии действия вектора R, а значит, относительно любой из этих точек момент импульса шайбы будет оставаться постоянным в данном процессе. [c.135]

Изменяя угол отклонения нити, а значит, и скорость шара Р в момент удара, экспериментально установим, что скорость центра шара <3, полученная после удара, прямо пропорциональна соответствующей скорости центра шара Р непосредственно до удара ), Можно экспериментально установить, что этот результат не зависит от физических свойств веществ шаров. Скорость, получаемая шаром Q,— результат ее взаимодействия с шаром Р, т. е. результат переноса механического движения с шара Р па шар Q. [c.225]

Задача 147. Падающий молот весом Р1 = 12 Т имеет в момент удара по поковке скорость Юх = 5 м/сек. Вес поковки и наковальни Ра = 250 Т. [c.833]

Так как при отражении от левого конца стержня (также свободного) импульс растяжения снова превратится в импульс сжатия, то через время после удара характер деформации в стержне будет такой же, как и в момент удара. Наряду с импульсом деформации по стержню распространяется с той же скоростью и импульс скоростей ), причем, как было показано в 113, этот последний отражается от свободных концов стержня без изменения знака скорости. Поэтому через время после удара характер не только деформации, но и скоростей будет таким же, как в момент удара. Если потерями энергии при распространении импульсов в стержне и отражении от его концов можно пренебречь, то через время должны повторяться не только характер деформации и скоростей, но и их величины. [c.659]

С другой стороны, различной оказывается форма одних и тех же колебаний (колебаний деформации или колебаний скоростей) в различных сечениях стержня. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим последовательность во времени импульсов скоростей для двух различных сечений стержня, напри.мер крайнего левого (л 0) и сечения, лежащего на расстоянии х — НА от левого края стержня. Импульсы скоростей, как уже было показано, все лежат выше оси времени. Для крайнего левого сечения первый импульс скоростей появится в момент удара (/ = 0), второй — в момент Т , третий — в момент 27 и т. д. (рнс. 435, а). Через сечение, лежащее на расстоянии ж = //4 от левого конца, импульс скоростей первый раз пройдет в момент t = TJS, второй раз (после отражения от правого конца) — в момент t 7Т /8 и третий раз (после второго отражения от левого конца) — в момент t = 9Г,/8, после чего последовательность импульсов будет повторяться (рис. 435, б). Рассмотрение всех графиков показывает, что в каждом сечении стержня картина появления деформаций н скоростей повторяется через одно и то же время Т . [c.661]

Указание. Инерционная нагрузка равномерно распределенная по длине I, вычисляется из условия (q p + 9и) = Од, где — вес 1 м трубы. Скорость V найдем из равенства кинетической энергии трубы Т и потенциальной энергии ее деформации U от нагрузки в момент удара трубы об -опоры Т = и. [c.286]

Определить наибольшее нормальное напряжение в материале стержня, исходя из равенства кинетической энергии в момент удара и потенциальной энергии деформации стержня при ударе. [c.319]

Учитывая, что к моменту удара скорость свободно падающего груза Q с высоты h будет Vo = У 2gh, имеем 2ЛС 2-4.10-2.4-108 [c.402]

Кинетическая энергия ударяющего груза к моменту удара [c.406]

В обсуждающихся экспериментах А, В. Ананьина п др. (1973) момент удара непосредственно не фиксировался, и осциллограммы опытов были расставлены авторами но осп времени в предположении, что скорость первой пластической ударной волны равна ) = 5,05 мм/мкс, которая соответствует давлению па [c.295]

Для указанных условий автором совместно с Н. X. Ахмадеевым и Н. А. Ахметовой было получено совпадение экспериментальных и теоретических осциллограмм эволюции скорости свободной поверхности Vj t), которые представлены на рис. 3.6.2. Время в каждом эксперименте отсчитывалось с момента удара и было нормировано к длине мишени. [c.297]

Изложенная приближенная теория расчета на удар имеет определенные пределы применения. Они обусловлены скоростью падаю-ш,его груза к моменту удара и жесткостью конструкции, что выражается в формулах (23.13) или (23.15) отношением 2Я/бст или Tq/U t-Так, если [c.694]

Полагаем, что в момент удара стержень будет нагружен силами инерции q, массы стержня, равномерно распределенной по его длине. Эти силы неизвестны, поскольку неизвестны ускорения, какие будут иметь место при ударе стержня. Поэтому для определения потенциальной энергии деформации воспользуемся формулами потенциальной энергии в стержне, нагруженном равномерно распределенной нагрузкой [c.713]

Рассмотрим теперь более общий случай, когда стержни 1 и 2 (рис. 243,6) движутся со скоростями ) и причем > Uj. В момент удара в обоих стержнях начнут распространяться две одинаковые волны сжатия. Соответствующие скорости частиц [c.501]

К моменту удара трос имеет статическую нагрузку, равную весу клети. Обозначим этот вес через Р. При остановке кинетическая энергия клети Руо/(2 ) и потенциальная энергия Р (/д /ст) переходят в изменение потенциальной энергии троса, равное с(/д—/ст)/2. Таким образом получаем уравнение энергетического баланса в виде [c.460]

Полагаем, что в момент удара стержень будет нагружен силами инерции qi масск стержня, равномерно распределенной по его длине. Эти силы не известны, поскольку не известны ускорения, какие будут иметь место при ударе стержня. [c.647]

Рассмотрим случай продольного удара груза по неподвижному телу. Пусть груз весом О падает с высоты /г на неподвижный стержень (рис. XI.3, а). Скорость тела в момент удара определяется по известной формуле свободного падения v = J2qh. Эта скорость за очень короткий промежуток времени удара, исчисляемый тысячными или сотыми долями секунды, упадет до нуля. Благодаря большому ускорению (замедлению) возникает значительная сила инерции, которая определяет действие удара. [c.289]

В рассматриваемом случае пользоваться формулой (15.39) для определения коэффициента динамичности нельзя, поскольку к моменту удара трос имеет статическую нагрузку, равную весу клети. При остановке кннетиче-Рх) [c.503]

Задача 1368. Шарик ударяется в вертикальную сте п<у, двигаясь в нормальной к ней плоскости так, что его скорость в момент удара составляет угол 30° с вертикалью, направлепа снизу вверх и по величине равна у . Определить, на каком расстоянии от стенки шарик упадет на горизонтальную плоскость, если коэффициент восстановления при ударе равен к, а высота места удара над горизонтом равна h. [c.500]

Рассмотрим случай удара плоской фигуры о неподвижную преграду (рис. 341). Внешней мгновеи-ной силой является реакция преграды, приложенная в точке О, в которой соприкасаются поверхности преграды ММ и ударяющего тела г. момент удара. Импульс этой реакции обозначим через S и, выбрав начало координат в точке О, направим ось у по нормали к ММ внутрь тела, а ось х — по касательной к этой поверхности. Координаты центра тяжести в этой системе осей обозначим Хс, ус, а его вектор-радиус Гс- Скорость точки О до удара обозначим через Vo, а после удара — через V по известным формулам кинематики имеем [c.276]

Последний результат означает, что в момент удара мгновенная ось вращения второй гантели проходит через центр правого шара. Этот результат позволяет свести рассматриваемый случай удара гантелей к удару шаров. Поскольку правый шар в момент удара не приобретает скорости, то удар первой гантели в левый шар ыож1 0 рассматривать, не учитывая влияния правого шара второй гантели, т. е. как центральный удар шара массы 2т (поскольку стери<ень, соединяющий оба шара первой гантели, абсолютно жесткий, массы обоих шаров этой гантели играют одинаковую роль) в шар массы т. Подставляя эти значения масс в формулу (4.40) для шаров разной массы, найдем [c.427]

Сравнить величину наибольшего растягивающего напряжения в каждом из трех стальных стержней (см. рисунок), подвергающихся продольному удару грузом 250 кг, обладающим в момент удара кинетической энергией 20 кгсм,- [c.314]

Определить диаметр деревянной балки круглого поперечного сечения, шарнирно опертой по концам и имеющей длину 3 м. На балку посредине ее пролета падает груз 160 кг, обладающий в начальный момент удара скоростью 50 см(сек. Допускаемое напряжение равно 80 кг1см наибольший допускаемый прогиб равен = 8-10 кг1см. Задачу решить, используя для вычисления динамического коэффициента точную и следующую приближенную формулу [c.317]

Определить наибольшее нормальное напряжение и наибольший прогиб балки при падении на нее посредине пролета груза весом 600 ке со скоростью в момент удара 59 Mj eie. Задачу решить в предположении, что а) опоры балки абсолютно жесткие и б) между [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...