Движение колебательное

Теперь рассмотрим применение принципа Д Аламбера для составления уравнения движения колебательной системы (рис. 535, а). [c.552]

Колебание двухатомной молекулы можно рассматривать как колебание единичного гармонического или ангармонического осциллятора. Трехатомная молекула обладает уже не одним, а несколькими различными колебательными движениями. Колебательный спектр многоатомной молекулы всегда содержит набор линий (полос), частоты, интенсивности и поляризация которых непосредственно отражают строение и свойства молекулы. [c.240]

Теперь рассмотрим применение принципа д Аламбера для составления уравнения движения колебательной системы (рис. 557, а), состоящей из двух масс /П и тг и двух пружин с жесткостями i и Са-Будем полагать, что указанные массы могут перемещаться без тре- [c.614]

При исследовании колебаний в механизмах предпочитают в уравнении движения иметь коэффициент при старшей производной равным единице. Тогда безразмерное линейное уравнение движения колебательного типа (10.5) получает вид [c.104]

Примем Ti = T и Т == 21Т, как это было принято в уравне- НИИ движения колебательного типа. Тогда [c.171]

Определение внешней возмущающей силы при известном движении колебательной системы. [c.53]

Определение движения колебательной системы по известной внешней возмущающей силе. [c.53]

В повседневной жизни лишь случайно можно встретить конструкции, которые характеризуются либо небольшими потерями, либо вообще их не имеют, поэтому мы нечасто наблюдаем отсутствие явления, существование которого считается почти не требующим доказательства. Когда в конструкции отсутствуют потери, то не существует механизма для удаления энергии из нее, а это означает, что любое движение колебательного характера, однажды начавшись, будет продолжаться бесконечно долго. В подавляющем большинстве случаев реальной жизни этого не происходит, но с известным приближением считается, что иногда потерями можно пренебречь. Первым примером, который приходит в голову, является колокол, конструкция которого совершенствовалась на протяжении нескольких веков с тем. [c.59]

В передающей (преобразовывающей) части наиболее чувствительными элементами к изменению температур являются регуляторы-стабилизаторы движения (колебательных процессов). [c.39]

В теории колебаний принято рассматривать движение колебательных систем под действием заданных сил. Однако это означает, что источник энергии вырабатывающий силу, воздействует на колебательную систему, но не испытывает ответного воздействия со стороны последней. Источник энергии, наделенный таким свойством, условно назовем идеальным. [c.79]

Пример. Рассмотрим применение этого метода к нестационарным процессам. Пусть движение колебательной системы описывается уравнением (6). При < < О система находится в покое, а в момент времени i = О начинает действовать случайная нагрузка, заданная в следующем виде [c.290]

В автономных системах действующие силы зависят только от состояния системы (обобщенных координат и обобщенных скоростей), и в дифференциальные уравнения движения время явно не входит. В дифференциальные уравнения движения неавтономных систем время входит явно. Если для автономной нелинейной системы с несколькими степенями свободы можно заранее указать с достаточной точностью законы изменения во времена некоторых из обобщенных координат, то число дифференциальных уравнений движения соответственно уменьшается в этих уравнениях явно появляется время, и систему в целом можно рассматривать как неавтономную. На этом основана постановка задачи о вынужденных колебаниях, когда предполагают, что движение колебательной системы не оказывает обратного влияния на возбудитель колебаний, т. е. действие возбудителя представляет собой некоторую заданную функцию времени ( идеальный возбудитель ). При учете обратного влияния система обычно оказывается нелинейной и автономной, а число обобщенных координат большим, чем в приближенном анализе, необходимость такого учета зависит от свойств и параметров системы (см. гл. VII). [c.21]

В источнике возбуждения независимо от того, с какой колебательной системой он связан, можно выделить элементы, на которые непосредственно действуют создаваемые источником механические силы. Такие элементы должны быть механически связаны ( скреплены ) с колебательной системой и в этом смысле составлять ее часть например, их масса в уравнениях движения колебательной системы учитывается наряду с массой прочих входящих в нее тел. С другой стороны, элементы, воспринимающие нагрузку, составляют неизменную часть источника возбуждения. Движение элементов, воспринимающих усилия, влияет на процессы в возбудителе. Этим определяется обратное влияние колебательной системы на источник возбуждения. Если движение указанных элементов известно, то процессы в источнике возбуждения могут быть определены, причем для их определения не нужно знать движение остальных элементов колебательной системы. [c.203]

Вынужденные движения колебательной системы происходят одновременно на различных частотах действия мощных источников детерминированных возмущений и в окрестности собственных частот колебаний конструкции вследствие избирательных свойств резонансной системы при действии на входе плотного случайного спектра от большого числа источников возмущений примерно равной интенсивности [21]. При этом колебания, вызванные источниками девиации частоты, проявляются в спектре в виде острых пиков на основанных частотах и кратных гармоник, а колебания на собственных частотах характеризуются наличием широких и пологих максимумов спектральной плотности. [c.357]

Фл/. Исследование динамики систем с упругими свойствами приводит к изучению движений колебательного характера, а в таких случаях нужно учитывать и диссипацию энергии, связанную с внешним и внутренним трением в элементах машин. Так как деформации обычно в таких системах малы, наиболее распространенный вид трения приближенно принимается в виде моментов или сил трения, пропорциональных скорости относительного движения. Для рассматриваемой модели (рис. [c.498]

Пусть движение колебательной системы с N степенями свободы описывается системой нелинейных дифференциальных [c.91]

Для случаев, когда угол конуса мал, применяются гидравлические демпферы (рис. 6.10), состоящие из кольца 1, частично заполненного жидкостью 2. Кольцо установлено концентрично оси собственного вращения космического аппарата 3 и на некотором расстоянии Zo от его центра тяжести. При относительно больших углах конуса прецессии центробежная сила, вызванная прецессией, удерживает жидкость на одной стороне кольца, а сам спутник перемещается относительно жидкости. В результате такого движения колебательная энергия спутника за счет сил вязкого трения превращается в тепловую. [c.149]

Одна и та же точка может одновременно участвовать в двух (и более) движениях. Примером служит падение шарика, брошенного горизонтально. В этом случае можно рассматривать, что шарик совершает два взаимно перпендикулярных прямолинейных движения равномерное по горизонтали и равнопеременное по вертикали. Одна и та же точка может участвовать в двух (и более) движениях колебательного вида. Например, подвешенный на длинной нити шарик можно поочередно заставить колебаться то в одной вертикальной плоскости, то в другой, перпендикулярной первой. Но можно заставить его колебаться одновременно в двух этих плоскостях. Для этого шарик, колеблющийся в одной плоскости, надо ударить молотком в направлении, перпендикулярном этой плоскости. Два колебания во взаимно перпендикулярных плоскостях сложатся и перед наблюдающим предстанет результирующее движение, которое в данном случае представляет собой движение шарика по эллипсу в горизонтальной плоскости. [c.320]

Кроме сил давления, на элемент dv могут действовать некоторые постоянные силы, пропорциональные массе элемента, — массовые силы — X, У, часто называемые также объемными силами. К таким силам относятся, например, сила тяжести, электрические силы в ионизированном газе. магнитные силы и г. п.. Прежде всего нужно считаться с постоянной во времени силой тяжести. В реальных условиях в акустике мы имеем дело, в простейшем случае (при отсутствии ветра), с покоящейся в целом средой, ограниченной некоторым объемом или простирающейся достаточно далеко, в которой происходят некоторые местные движения колебательного характера. Так как действие силы тяжести компенсировано градиентом давления, существующим в покоящейся среде, то она не вызывает никаких движений. Ее действие сводится лишь к тому, что величина постоянного давления является функцией координаты z. По направлению действия силы тяжести постоянно увеличивается, а вместе с ней увеличивается и плотность среды р. Поскольку изменение с расстоянием происходит медленно, можно в некотором ограниченном объеме считать величину Р (а также и плотность среды) постоянной. Рассматривая колебательные процессы (звук), можно, таким образом, в уравнении движения отбросить постоянные массовые [c.8]

Физическим маятником называется твердое тело, имеющее неподвижную горизонтальную ось (ось подвеса) и могущее под действием собственного веса совершать вокруг этой оси вращательные движения колебательного характера. [c.8]

Наоборот, для получения удовлетворительного описания поведения системы приходится учитывать зависимость возмущающей силы от движения колебательной части системы, а иногда и рассматривать совместное движение как колебательной системы, так и источника возбуждения. Естественно, что при этом порядок дифференциальных уравнений движения может повыситься, и, как правило, эти уравнения становятся нелинейными. [c.102]

Системы, взаимодействующие с источником возбуждения. Особый класс образуют системы, для которых характерно обратное влияние движения колебательной части на источник возбуждения. В этих системах возмущающие силы существенно зависят не только от состояния колебательной системы, но и от состояния возбудителя, поведение которого описывается дополнительным дифференциальным уравнением (или ч истемой уравнений). Указанные системы часто называют системами, взаимодействующими с источником возбуждения или системами с ограниченным возбуждением. [c.106]

Следует подчеркнуть, что дифференциальные уравнения движения колебательной системы совместно с возбудителем не обязательно автономны, как это имело место в указанном выше примере (инерционное возбуждение колебаний возбудителем асинхронного типа). В ряде случаев целесообразно выделять некое промежуточное звено, служащее возбудителем для колебательной части системы, причем ритм работы этого возбудителя задается другим весьма мощным источником и может считаться не зависящим от движения системы. Хотя в этих случаях ритм работы возбудителя является заданным, но возникающие при движении колебательной части системы силы все же зависят от этого движения. При этом имеется существенное взаимодействие колебательной части системы с возбудителем, но уравнения движения оказываются неавтономными. [c.108]

Позиционные силы — силы, зависящие от перемещения колебательной системы. Среди позиционных сил особое значение имеют восстанавливающие силы. К таким силам относят силы, возникающие при отклонениях системы от положения равновесия и стремящиеся вернуть ее в это положение. Восстанавливающие силы F = F (у) зависят (линейно или нелинейно) от перемещений у системы и не только влияют на движение системы, но и сами управляются этим движением. Колебательные свойства механических систем обусловлены в основном наличием восстанавливающих сил. При действии толь-ко восстанавливающих сил система совершает свободные колебания. [c.218]

В последнее время делаются попытки создания механизма сложного перемещения электрода в процессе сварки, имитирующего как бы движение руки сварщика-ручника при сварке толстого металла за один проход. Здесь электроду передаются три движения колебательное поперек шва, возвратно-поступательное по глубине разделки [c.188]

Таким образом, плунжер в процессе работы совершает колебательное и возвратно-поступательное движения. Колебательное движение возникает под влиянием переменных радиальных сил и совершается в пределах зазора, а возвратно-поступательное — в пределах перемещения плунжера. [c.208]

Режущие кромки инструмента, обрабатывающие деталь, получают два вида движения колебательное и вращательное. Колебание режущих кромок инструмента производится с помощью электрического генератора высокой частоты и системы преобразования переменного высокочастотного тока в высокочастотные механические колебания, В качестве элементов преобразования [c.407]

Вибрационный (инерционный) транспортер для перемещения стружки работает следующим образом. Стружка, попавшая в желоб, установленный на упругих подвесках, перемещается по нему вперед под влиянием быстрых колебате.тьных движений. Колебательные движения желоб по-лз чает от электродвигателя через редуктор и кривошипно-шатунный механизм. [c.123]

Сварные швы должны иметь равномерно чешуйчатую поверхность, равномерную по всей протяженности шва ширину и высоту наплавленного валика. Переход от основного металла к наплавленному должен быть плавным, без подрезов. В процессе сварки горелкой производят равномерные и непрерывные колебательные и поступательные движения. Колебательные движения выбираются в зависимости от толщины свариваемого металла. [c.229]

Максвелловское распределение в энергетическом спектре колебательных степеней свободы устанавливается за большее число соударений (до 5000). Это связано с тем, что большинство столкновений происходит в условиях, ксгда время взаимодействия сталкивающихся частиц много больше периода колебаний (адиабатичные столкновения), что затрудняет передачу энергии поступательного движения колебательным степеням свободы. Поэтому при pa мoтpe ии колебательной релаксации вращения можно считать рз1 но- [c.130]

Анализ уравнения движения колебательной системы стпнка [c.67]

Аналитическое и графическое исследование уравнений движения колебательной системы, в которой отрицательное влияние ускорения на величину силы резания при возрастании амплитуды колебаний ограничивается самим ускорением колебаний, не дало окончательного о-твета о форме и амплитуде автоколебаний, так как не удалось установить устойчивость пересекающихся интегральных кривых на фазовой плоскости. [c.77]

Существующие стабилизаторы скорости гидродвигателя более или менее устойчиво регулируют расход жидкости начиная с расхода Q 70 см 1мин, при меньших расходах наблюдается так называемая облитерация проходного сечения дросселя [49, 13, 5], в результате которой стабильность расхода нарушается, а в некоторых случаях прекращается совсем. Для устранения облитерации одной из деталей, образующей проходное сечение дросселя, или деталям, смежным с ней, сообщают какие-либо движения (колебательные с определенной частотой, в виде периодических импульсов определенной интенсивности или вращательные определенной угловой скорости). [c.345]

Зависимость времени и перерегулирования переходных процессов от коэффициента затухания систем для ступенчатого единичного сигнала на входе показана на рис. 4.62, б. В гидросистемах демпфирование пропорционально расходу утечек. При коэффициенте демпфирования > 1 затухание больше критического, движение исполнительного механизма апериодическое без колебаний при 1 движение колебательное, реагиро- [c.453]

Характер колебаний определяется значениями бу и шу Шу = О—движение апериодическое (лимитационное) Шу О — движение колебательное б/ < О — колебания затухающие бу > О — колебания с нарастающими амплитудами (движение неустойчивое) бу = О — система на границе устойчивости. [c.488]

Во время опускания детали 1 на корпуснуьэ деталь последней сообщается колебательное движение. Колебательное движение способствует собираемости, но не дает полной ее гарантии. Поэтому под корпусной деталью соосно отверстию устанавливаются магниты 3. Магнитный поток проходит через деталь 1, притягивает ее и стремится переместить к оси магнита. Сочетание вибраций и действия магнита благоприятно влияет на собираемость и снижает затраты времени на автопоиск. Кроме того, магнитное поле способствует удержанию длинных деталей в вертикальном положении без механической поддержки. [c.245]

Вибродуговая головка состоит из следующих узлов механизма подачи проволоки с постоянной скоростью подачи, не связанной со скоростью расплавления проволоки (подача производится двигателем переменного тока через коробку скоростей) механизма, обеспечивающего создание колебательных движений (колебательные движения в большинстве установок осуществляются электромагнитным способом) узла подачи охлаждающей жидкости узла крепления головки на станок кассеты со сварочной проволокой. Широко применяется головка Челябинского тракторнс-го завода ЧТЗ , а также головка Кума-5 (рис. 141) и др. [c.377]

Вторая группа машин менее распространена. Известна сварочная машина фирмы Муллард [69], в которой резонирующий стержень механической колебательной системы используется в качестве упорного элемента и неподвижно закреплен в корпусе машины. Преимущества этой машины простота конструкции, большая надежность в работе, так как исключено радиальное или поступательное движение колебательной системы. Недостатки детали трудно зафиксировать перед сваркой, так как с началом цикла работы привода давления, т. е. при движении опоры, будут перемещаться и детали. В этом случае их надо держать на весу, либо прижимать к сварочному наконечнику. В противном случае они будут перемещаться вместе с опорой вверх. Прецизионная сварка мелких деталей на машине затруднена. К недостаткам машин такого типа следует отнести также использование опоры в виде массивной наковальни. [c.127]

Возбуждение колебаний посредством электромагнитов. Широко распространенные в технике механические системы, колебания в которых возбуждаются электромагнитами, представляют еще один пример систем, где принципиально важен учет взаимодействия возбудителя и колебательной системы. Дело в том, что электромагнитные силы, действующие на колебательную систему, определяются магнитными потоками в электромагните. Потоки же и индуктивные сопротивления в цепях обмоток электромагнита зависят от расстояния меноду сердечником и якорем, которое изменяется в процессе колебаний. В результате уравнения движения колебательной системы и уравнения, описывающие изменение токов и магнитных потоков, оказываются связанными между собой. [c.108]

Для многих физических систем это превосходное приближение. Рассмотрим, например, движение колебательного волнового пакета в потенциале возбуждённого терма натриевого димера, показан- [c.281]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.405 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.8 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.587 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.14 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.397 , c.405 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.229 , c.435 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.286 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.73 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...