Поверхность сферическая

Для конических и цилиндрических поверхностей сферические индикатрисы их образующих строят на самих поверхностях как кривые линии, перпендикулярные образующим. [c.287]

При развертке конической поверхности сферическая индикатриса его образующих преобразуется в дугу окружности радиусом R, где R—радиус сферы. При развертке цилиндрической поверхности сферическая индикатриса его образующих преобразуется в прямую линию (дугу окружности бесконечно большого радиуса). [c.287]

Кнопку (рис. 126) пересекает фронтально проецирующая плоскость а. Эта плоскость пересекает сферическую, торовую и цилиндрическую поверхности. Сферическую поверхность плоскость а пересекает по окружности радиуса Я сч.ш, торовую — по лекальной кривой, расположенной между точками В и С, а цилиндрическую — по эллипсу. Сечение построено на плоскости П4, перпендикулярной к плоскости Яг и параллельной плоскости а. [c.63]

Аналогичные формулы, учитывающие влияние радиального потока пара на поверхности сферической частицы (из-за испарения или конденсации), получены в [14]. [c.263]

Число твердости по Бринеллю НВ определяется делением нагрузки Р кгс на площадь поверхности сферического отпечатка, мм , и может быть вычислено по формуле [c.103]

Рассмотрим постановку и решение задачи о переносе целевого компонента к поверхности сферического газового пузырька при условии, что значение критериев Пекле и Рейнольдса близки к нулю. Если в уравнении конвективной диффузии (1. 4. 3) положить Ре = 0, т. е. полностью пренебречь конвективными членами по сравнению с диффузионными, то получим уравнение нестационарной диффузии в неподвижной среде [c.244]

Случай 1. Оптическая ось положительного кристалла лежит в плоскости падения под косым углом к преломляющей грани кристалла (рис. 10.13). Параллельный пучок света падает под углом к поверхности кристалла. Очевидно, что за время, в течение которого правый край В фронта волны А В достигает точки D на поверхности кристалла, вокруг каждой из точек на поверхности кристалла между А н D возникают две лучевые поверхности — сферическая и эллипсоидальная. Эти две поверхности соприкасаются друг с другом вдоль оптической оси. Из-за положительности кристалла эллипсоид будет вписан в сферу, т. е. все точки эллипсоида будут расположены внутри сферической поверхности. Для [c.262]

Следует принять во внимание, что только геометрический фактор ослабления (отношение внешних поверхностей сферического источника и сферы радиусом o) способствует ослаблению излучений в й, раз, причем /г. = 2 [c.309]

Для образования конических зубьев используются конические соосные поверхности, сферические эвольвентные и круговые винтовые поверхности. Поверхности вершин 1 (рис. 12.5), впадин 2 и поверхность 3 делительного конуса конического зубчатого колеса являются соосными коническими поверхностями, оси которых совпадают с осью зубчатого колеса ОО1. В связи с этим различают углы делительного конуса 5, конуса вершин б , конуса впадин б/, ножки зубьев В/, головки зубьев 0.,, [c.131]

Важно подчеркнуть, что при г, стремящемся к нулю, Ur стремится к бесконечности, это же происходит с деформациями и напряжениями. Вообще говоря, уравнения Ляме не годятся для описания среды, испытывающей большие деформации. Но формально эти уравнения такие решения допускают и они пригодны и удобны для описания реальных процессов, когда г ограничено снизу. Пусть, например, упругая волна вызвана равномерным давлением, приложенным к поверхности сферической полости радиуса Го. Тогда формула (10.11) описывает решение в области г го, и особенность при г- 0 оказывается вне области, в которой ищется решение. В этом примере функция f, фигурирующая в формуле (10.11), легко определяется по заданному на полости давлению р=р(го, t). [c.252]

НВ — твердость по Бринеллю, определяемая вдавливанием стального шарика в испытуемый материал как среднее напряжение, приходящееся на единицу поверхности сферического отпечатка [c.47]

Из выражений (10.20) следует, что равнодействующая сил в произвольной точке поверхности сферической полости направлена по нормали к ней, т. е. в радиальном направлении, и равна [c.340]

Пример 6.2.1. Найти распределение давления по поверхности сферического тела при следующих исходных данных = 3 Му=1 Роу = 4 кгс/см (39,2 10 Па) [c.399]

Далее по (6.2.13) определяем отношения давлений в различных точках на поверхности сферического тела и помещаем их в табл. 6.2.2. [c.401]

Определить тепловой поток в окружающую среду излучением от поверхности сферической емкости с температурой 40 Диаметр емкости 6 м, степень черноты поверхности 0,9, температура окружающего воздуха 10 °С. [c.67]

Трение на поверхности сферических и других специальных видов пят. В некоторых (сравнительно редких) случаях пята с подпятником имеют сферическую поверхность соприкасания (рис. 9.12, г). Для этого вида пят момент от сил трения можно рассчитать по формуле [c.325]

Шаровые опоры 7 штоков поршней и 15 центрального валика зафиксированы относительно фланца вала шайбой б. Усилие от давления в подпоршневых полостях через штоки 7 передаются фланцу вала и воспринимаются упорным подшипником 6, установленным в сферическом стакане 17. Для облегчения поворота люльки между ее внутренней сферической поверхностью и наружной поверхностью сферического стакана 17 выполнены гидростатические подшипники, в которые через шариковые клапаны 3 подается рабочая жидкость из магистралей высокого и низкого давления. Жидкость из гидростатического подшипника по каналу 2 поступает также для смазки подшипника 19. С внешними магистралями высокого и низкого давления насос соединяется при помощи патрубков 21. На валу 20 насоса установлена шестерня 1 для привода вспомогательного подпиточного насоса. [c.85]

Применять в качестве вспомогательной поверхности сферические или иные удобно лишь в некоторых случаях. Так, например, прибегнуть к помощи вспомогательных сферических поверхностей удобно только при построении линии пересечения для тел вращения, оси которых пересекаются и расположены при этом параллельно какой-нибудь плоскости проекций. [c.64]

Фрикционная шпонка имеет на опорной поверхности сферическую выемку соответственно поверхности вала. Она передает небольшой крутящий момент на счет сцепления, возникающего между валом и ступицей детали сечение вала не ослабляется, и с помощью этой шпонки деталь можно закреплять в любом месте вала. Фрикционная шпонка дает возможность передавать небольшие крутящие моменты и находит применение главным образом в приборостроении. [c.488]

Материалы для расчета потенциала в более сложных областях, ограниченных цилиндрическими и плоскими поверхностями, а также на поверхностях сферической формы приведены в Приложениях ПЗ и П4. [c.43]

Рис. 1.31. Значения минимальной защит- Рис- 1-32. Частичная линеаризация при ной безразмерной плотности тока на последовательном уточнении рабочего поверхности сферического резервуара участка поляризационной кривой

Поверхности сферических опор, рабочие поверхности шкивок, тормозных барабанов. Посадочные поверхности зубчатых колес, втулок, червяков. Опорная плоскость крышки блока [c.269]

В настоягцем разделе рассматриваются постановка и решение задачи о переносе массы к поверхности сферического газового пузырька при условии, что значение критерия Пекле велико, а значение критерия Рейнольдса мало. Сформулируем основные предположения, положенные в основу модели массопереноса, излагаемой ниже. Будем считать, что поле скорости течения жидкости описывается соотношениями Адамара—Рыбчинского, полученными при дифференцировании функции тока ф (2. 3. 9) [c.248]

Центр тяжест.и поверхности сферического сегмента. Дана поверхность сферического сегмента AB EF (рис. 220). Найдем центр тяжести его поверхности. [c.220]

Однако в общем случае следует принимать во внимание, что между детектором и излучающим сферическим поясом имеется защита, в которой происходит ослабление излучения по экспоненциальному закону. Толщина защиты возрастает по мере удаления от оси, связывающей детектор с центром источника. Увеличение мощности источника, обусловленное возрастанием его поверхности, компенсируется увеличением поглощения излучения защитой. Это позволяет ориентироваться на постоянную величину F. В частном случае, соответствующем направлению //, площадь поверхности сферических поясов ограничена конструкциями реактора (рис. 1.4). Эти конструкции являются более слабым источником захватных уквантов, чем охватываемый ими слой защиты (сказывается повышенное самопоглощение у-квантов в стали). [c.322]

Применим графический метод для исследования очень важного случая — дифракции световых волн на крае экрана. Здесь возникает трудность при разбиении на зоны поверхности волнового фронта. На кольцевые зоны делить нельзя, так как экран отрежет по половине от каждой из них. Поэтому попробуем разделить поверхность сферического волнового фронта плоскостями, параллельными ребру экрана (рис. 6.9). Проведем эти плоскости так, чтобы по-прежнему излучение проходило от каждой последующей зоны в противофазе с излучением предыдущей. Для этого положим М Р — MqP = Х/2, М2Р — Ml = л/2 и т. д. Очевидно, что отрезки дуг не равны между собой, т. е. MqM М1М2 [c.265]

Решение задачи можно значительно упростить, если разбить поверхность волны на зоны несколько иным образом (рис. 8.16). Пусть А — светящаяся точка, В — точка наблюдения, 5 — поверхность сферической волны и О — бесконечный экран, край которого перпендикулярен к плоскости чертежа. Из точки В проведем в плоскости чертежа линииВМо, ВМ1, ВМ ,. .. и ВМ[, ВМ , ..., отли- [c.164]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Приведенные соотношения (4 64) и (4 63) справедаивы в диапазоне существования наклонной мягкой прослойки, который регламентируется условиями выхода верхней (нижней) контактной границы прослойки, соответственно, в плоскость, проходящую через верхнего (нижнюю) точку внутренней поверхности сферической оболочки и параллельную ее экваториальной гаоскости. Данному условию отвечает следующее уравнение связи между геометрическими параметрами оболочки, мягкой прослойки и места ее расположения [c.243]

Вычислим плотность потока энергии сквозь волновую поверхность сферической волны, находящуюся на расстоянии г от точечного источника волн. Если не учитывать поглощения энергии средой, то среднее значение потока энергии будет постоянно и не зависит от того, какого радиуса проведена сфера <Р> = = i7-4 r- = onst. Вектор плотности потока энергии во все.ч точках сферической волновой поверхности перпендикулярен ей и имеет среднее значение [c.211]

Для реальных типов изоэнергетических поверхностей вычисление (4.87) представляет достаточно сложную задачу. В этих случаях особое внимание уделяется анализу сингулярностей Л (е) связанных с точками к-пространства, для которых gradke =0. В то же время расчет по (4.87) достаточно прост для изоэнергетических поверхностей сферического типа. Например, в приближении свободных электронов [c.86]

Каверна, образованная за диском, при определенных числах Фруда имеет на большей части своей длины гладкую прозрачную поверхность (рис. VI. I). Однако это свойство существенно зависит от степени турбулентности потока. При повышении турбулентности потока (например, путем его искусственной турбулизации) на поверхности каверны, образованной за диском, появляются высокочастотные колебания — волны (рис. VI.2). На поверхности сферических и эллиптических кавитаторов есть пограничный слой, который вблизи точки отрыва каверны разрушается и служит источником возмущения поверхности каверны. На небольшом участке длины за точкой отрыва каверна имеет гладкую и прозрачную поверхность течения. Однако сразу же за этой областью появляется система поверхностных волн с амплитудой, возрастающей вниз по потоку. Ряд исследователей предполагает, что эти волны возникают вследствие роста неустойчивости отделенного пограничного слоя кавитатора. [c.211]

В табл. 3.5 приведены примеры расчета профиля поверхности ОППТ с соответствии с заданной АЧХ F (/). Например, для преобразователя с равномерной АЧХ, т. е. при F (/) = onst, поверхность сферически вогнутая, а для преобразователя с линейной АЧХ, т. е. при F (/) = / = lid, — сферически выпуклая. [c.166]

Если движущая сила равна нулю, то теорема живой силы непосредственно дает = onst. Скорость точки имеет постоянную величину во все время движения. В этом случае нормальная реакция N поверхности есть в то же время полная сила, действующая на точку поэтому эта сила, так же как и ускорение, лежит в соприкасающейся плоскости к траектории и направлена по главной нормали к этой кривой. Таким образом, главная нормаль к траектории в каждой ее точке есть в то же время нормаль к поверхности. Кривые, обладающие таким свойством, называются геодезическими линиями. Можно доказать, что геодезические линии являются кратчайшими из всех линий, которые можно провести на поверхности между двумя точками, если только эти две точки находятся достаточно близко одна от другой. Таким образом, если при движении точки по абсолютно гладкой поверхности движущая сила равна нулю, то траекторией точки будет геодезическая линия. В частности, если поверхность сферическая, то траекторией точки будет дуга большого круга этой сферы. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...