Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Состояние равновесия

Источник тока и электрическая сварочная дуга представляют собой энергетическую систему, которая в процессе сварки должна обладать достаточной устойчивостью. Под устойчивостью системы понимается такое состояние, когда параметры режима сварки /д и 11ц пе изменяют своей величины в течение достаточно длительного времени. Причем, если в результате каких-то внешних причин (изменение длины дуги, сопротивления ее, изменение степени ионизации) произойдет изменение этих параметров, что приведет к отклонению от устойчивого равновесия, система должна снова вернуться в состояние равновесия.  [c.124]


II удерживается в состоянии равновесия грузом Qj. связанным стелем гибкой нитью, перекинутой через блок А. Пренебрегая трением  [c.99]

Если между различными точками в системе существуют разности температур, давлений и других параметров, то она является неравновесной. В такой системе под действием градиентов параметров возникают потоки теплоты, вещества и другие, стремящиеся вернуть ее в состояние равновесия. Опыт показывает, что изолированная система с течением времени всегда приходит в состояние равновесия и никогда самопроизвольно выйти из него не может. В классической термодинамике рассматриваются только равновесные системы.  [c.8]

Как уже отмечалось, система, выведенная из состояния равновесия, и предоставленная при постоянных параметрах окружающей среды самой себе, через некоторое время вновь придет в равновесное состояние, соответствующее этим параметрам. Такое самопроизвольное (без внешнего воздействия) возвращение системы в состояние равновесия  [c.10]

Термодинамический процесс называется равновесным, если все параметры системы при его протекании меняются достаточно медленно по сравнению с соответствуюш им процессом релаксации. В этом случае система фактически все время находится в состоянии равновесия с окружающей средой, чем и определяется название процесса.  [c.10]

Таким образом, равновесный процесс состоит из непрерывного ряда последовательных состояний равновесия, поэтому в каждой его точке состояние термодинамической системы можно описать уравнением состояния данного рабочего тела. Именно поэтому классическая  [c.10]

Когда изолированная система находится в состоянии с максимальной энтропией, то в ней не могут протекать никакие самопроизвольные процессы, потому что любой самопроизвольный процесс неравновесен и сопровождается увеличением энтропии. Поэтому состояние изолированной системы с максимальной энтропией является состоянием ее устойчивого равновесия, и самопроизвольные процессы могут протекать е> изолированной системе лишь до тех пор, пока она не достигнет состояния равновесия.  [c.27]

Любое самопроизвольное изменение, происходящее внутри системы, приводит к увеличению общего числа способов осуществления состояния системы. Так как состояние равновесия характеризуется полным отсутствием стремления к самопроизвольному изменению, система будет находиться в состоянии равновесия, когда nQy достигнет своего максимального значения. Следовательно, критерий равновесия для изолированной системы может быть выражен уравнением  [c.232]


Производя суммирование по всем фазам изолированной системы п применяя уравнение (8-3), получим для состояния равновесия  [c.233]

Следовательно, состояние равновесия будет существовать в изолированной системе только в том случае, если температура и давление будут одинаковы во всей системе.  [c.233]

Так как состояние равновесия требует, чтобы частные производные были равны для каждой фазы, то In z, а следовательно, и z должны быть одними и теми же для каждой твердой фазы чистого компонента при равновесии. Этот критерий может быть также выражен в виде равенства единице отношения сумм состояний для любых двух фаз  [c.236]

Если две или более фаЭ находятся в тесном контакте, возникает потенциал, способствующий самопроизвольному переходу вещества через границы фаз, и система стремится к состоянию равновесия. Состояние равновесия характеризуется комплексом условий, к которым приближается неравновесная система как к пределу в большинстве случаев степень достижения равновесия настолько велика, что различие между реальным состоянием и равновесным находится в пределах ошибки опыта. Знание условий равновесия имеет первостепенное значение в таких технических процессах, как абсорбция, адсорбция, экстракция, дистилляция, испарение, высушивание и кристаллизация. Критерий для определения условий равновесия был разобран в гл. 8. Из всех возможных комбинаций фаз и веществ ниже будет рассмотрена только двухфазная система неэлектролитов, в котором одна из фаз — пар.  [c.264]

Во всех предыдущих примерах температура равновесной реакционной смеси была известна. При решении реальных технических проблем, включающих и работу химического реактивного двигателя, учитываются такие условия, когда реагирующие вещества загружаются в систему при известных температуре и составе и реагируют по существу при адиабатных условиях. В этих случаях конечная температура и состав реакционной смеси неизвестны. Определить максимальную конечную температуру и максимальное превращение можно при допущении, что система достигает состояния равновесия и что химическое равновесие рассчитывается одновременно с энергетическим балансом, когда неизвестны температура и состав.  [c.311]

Старение заготовок деталей. Старение имеет целью привести структуру отливки в состояние равновесия, т. е. освободить заготовку от внутренних напряжений, возникающих как при застывании металла, так и при предварительной механической обработке (обдирке).  [c.27]

Хотя термодинамика дает возможность определить, насколько изучаемая система отдалена от состояния равновесия [числитель правой части уравнения (1)1, однако она в большинстве случаев не дает ответа на весьма важный и с теоретической, и с практической стороны вопрос с какой скоростью будет протекать термодинамически возможный коррозионный процесс Рассмотрением этого вопроса, а также установлением влияния различных факторов на скорость коррозии и характер коррозионного разрушения металлов занимается кинетика (учение о скоростях) коррозионных процессов.  [c.11]

Природа упругого скольжения может быть установлена из описанного ниже опыта. На рис. 12.9 изображен ремень на заторможенном шкиве (момент торможения Т). В начале опыта к концам ремня подвешивают равные грузы О. Под действием этих грузов между шкивом и ремнем возникает некоторое давление и соответствующие ему силы трения, В этом состоянии левую ветвь ремня нагружают добавочным грузом Gi. Если груз больше сил треиия между ремнем и шкивом, то равновесие нарушится и ремень соскользнет со шкива. В противном случае состояние равновесия сохранится. Однако при любом малом грузе Gi левая ветвь ремня получит некоторое дополнительное удлинение.  [c.227]

Равновесие, которое устанавливается при погружении металла в раствор соли, содержащий ионы данного металла, можно изобразить как состояние равновесия между металлической и НОННОЙ фазой по схеме [Ме+е] Ме+ + е.  [c.26]

Фторопласт-4 отличается высокой стойкостью против деформации. Из кривых, приведенных на рис. 250 и изображающих зависимость степени деформации от времени нагрузки, вытекает, что деформация происходит в первые часы после нагрузки, а потом устанавливается состояние равновесия, при котором размеры испытываемого изделия остаются постоянными.  [c.430]

В термометрии излучения в отличие от термометрии, основанной на применении термопары или термометра сопротивления, можно использовать уравнения в явном виде, которые связывают термодинамическую температуру с измеряемой величиной (в данном случае со спектральной яркостью). Это возможно потому, что тепловое излучение, существующее внутри замкнутой полости (излучение черного тела), зависит только от температуры стенок полости и совсем не зависит от ее формы или устройства при условии, что размеры полости намного больше, чем рассматриваемые длины волн. Излучение, выходящее из маленького отверстия в стенке полости, отличается от излучения черного тела лишь в меру того, насколько сильно отверстие нарушает состояние равновесия в полости. В тщательно продуманной конструкции это отличие может быть сделано пренебрежимо малым, так что равновесное излучение черного тела становится доступным для измерений. Таким образом, методы термометрии излучения позволяют в принципе измерить термодинамическую температуру с очень высокой точностью, что будет кратко рассмотрено в разд. 7.7.  [c.309]


За исключением тройных точек и одной точки равновесного водорода (17,042 К), принятые значения температур даны для состояния равновесия при давлении Ро = 101 325 Па (1 нормальная атмосфера). Влияние небольших отклонений от этого давления показано в табл. 5. В тех случаях, когда изотопический состав может суш.ественно влиять на температуру реперной точки, следует использовать тот изотопический состав, который указан в разд. III.  [c.414]

Совокупность находящихся в состоянии равновесия фаз определяет систему сплава. В зависимости от количества фаз системы сплавов могут быть однофазными, двухфазными и т. д.  [c.29]

У сплавов Си—8п структура существенно отличается от состояния равновесия. Так при содержании 5% и более 5п в литой бронзе возникает б-фаза (эвтектоид оформляется при содержании 26,8% 5п и температуре 520 С).  [c.296]

Указание. Стационарные движения диска отображаются состояниями равновесия в пространстве (0, Q, ш), где Q = ф, w = ф -р ф sin 0.  [c.387]

Ответ При 2(т + m )g> с а — /о) одно устойчивое состояние равновесия [c.399]

Ответ Четыре состояния равновесия  [c.403]

Здесь /д и Sg — энтальпия и энтропия рабочего тела в состоянии равновесия с окружающей средой.  [c.127]

Если повышается температура подшипника (например, из-за временного уменьшения подачи масла), то рабочая вязкость масла падает, толщина масляного слоя уменьшается и может произойти заедание. Однако с понижением вязкости падает коэффициент трения и уменьшается тепловыделение. В результате устанавливается новое состояние равновесия, хотя может быть и с пониженным против первоначального значением X.  [c.352]

Вопреки обычному пониманию термина динамика , классическая термодинамика имеет дело только с превращениями энергии и их влиянием на измеряемые макросвойства системы без учета детального механизма, имеющего место при самих превращениях. Интерпретация механизмов таких превращений может быть дана только на основе приемлемой модели или теории природы вещества и энергии. Так как рассмотрение таких механизмов дает более глубокое понимание других эмпирических соотношений, то основные принципы квантовой и статистической механики могут быть использованы для объяснения изменений в макросвойствах системы с помощью величин ее микро- или молекулярных свойств. Использование этих теорий при развитии и объяснении термодинамических соотношений приводит к появлению отдель-ной дисциплины, именуемой статистической термодинамикой , которая особенно необходима для объяснения термодинамических функций внутренней энергии и энтропии и для установления критерия состояния равновесия.  [c.29]

Поправка на термомолекулярное давление существенна как при высокотемпературной, так и при низкотемпературной газо-войтермометрии. Если два сосуда с газом, находящиеся при различных температурах, соединить между собой капилляром, диаметр которого по порядку величины меньще или равен длине свободного пробега молекул газа, то между сосудами установится термомолекулярная разность давлений. В состоянии равновесия число молекул, движущихся от горячего сосуда к холодному , должно быть равно числу молекул, движущихся в противоположном направлении. Для капилляра с зеркально отражающими стенками или диафрагмы при низких давлениях условие равновесия может быть записано в простом виде  [c.95]

Ответ Состояния равновесия в пространстве (0, Q, (о) образуют поверхность П, уравнение которой С + ma )Q(n — Aii sinO -j-/Tiga sin 0 = о, представляющую двумерное многообразие стационарных движений диска. На этой поверхности точки прямой 0 = Q = о соответствуют такому качению диска по прямой, при котором плоскость диска сохраняет вертикальное положение. Тонки прямой 0 = со = о соответствуют верчению диска вокруг неподвижного вертикального диаметра. Все остальные точки поверхности П соответствуют круговым движениям.  [c.387]

Указание. В таких условиях бу,. ет находиться точечная масса, за-к )сплеиная на свобояном конце сжатого и скрученного стержня (е одинаковыми главными жесткостями на изгиб), нижний конец которого заделан. Прямолинейной форме стержня соответствует состояние равновесия. Коэффициенты Си, С 2 зависят от сжимающей силы, скручивающего момента, длины стержня и от жесткостей на изгиб и кручение.  [c.435]

Следует отметить, что в однородной системе процесс при постоянных объеме и температуре может быть только неравповесным, так как в противном случае состояние системы полностью определялось бы заданием удельного объема и температуры и никакие процессы в этих условиях протекать не могли (система находилась бы в состоянии равновесия). Реально процессы при неизменных V п Т могут осуществляться, например, при протекании химической реакции в смеси реагирующих друг с другом веществ, при растворении веществ и др.  [c.147]

Точка А соответствует состоянию кипящей жидкости в тройной точке (/о = 0,01° s0° С), а изобара АВ соответствует состояниям равновесия всех трех фаз (тройная точка в дТ-диаграмме). Эта изобара при выбранном масштабе изображения кривых практически еовпадает с осью абсцисс.  [c.175]

Проводя расчеты на прочность и жесткость при различных деформациях, мы полагали, что во время деформации любой системы имеет место единственная заранее известная форма равновесия. В действительности же в деформированном состоянии равновесие между внешними и вызываемыми ими внутреннил(н силами упругости может быть не только устойчивым, но и неустойчивым.  [c.501]


Смотреть страницы где упоминается термин Состояние равновесия : [c.236]    [c.10]    [c.11]    [c.193]    [c.23]    [c.340]    [c.11]    [c.38]    [c.403]    [c.69]    [c.182]    [c.329]    [c.147]    [c.333]    [c.209]    [c.170]   
Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.52 , c.90 , c.99 , c.120 , c.473 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.115 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.37 ]

Качественная теория динамических систем второго порядка (0) -- [ c.0 , c.26 ]

Теория колебаний (0) -- [ c.43 , c.315 ]



ПОИСК



412, 423 —, согнутый в первоначальном состоянии, 413—415 кинетическая частные задачи о равновесии

Беиднксона критерий отсутствия состояния равновесия

Бенедикта — Вебба — Рубина уравнение состояния для равновесия пар — жидкост

Бифуркации состояний равновесия

Бифуркационные состояния динамического равновесия

Возможные типы траекторий Теорема о наличии состояния равновесия внутри замкнутой

Возможный характер простых состояний равновесия. Грубые

Вычисление индексов простых состояний равновесия динамической

ДОПОЛНЕНИЯ К ТЕОРЕМАМ О ТЕПЛОВОМ РАВНОВЕСИИ В ГАЗАХ СО СЛОЖНЫМИ МОЛЕКУЛАМИ Определение величины Н, являющейся мерой вероятности состояния

Диаграмма состояния железо — графит (стабильное равновесие)

Диаграмма состояния железо — цементит (метастабильное равновесие)

Диаграмма состояния железо—цементит (метастабилытое равновесие)

Дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки. Относительное равновесие и состояние невесомости. Теорема об изменении кинетической энергии при относительном движении

Жесткое возникновение колебаний Разрывные колебания Малые параметры и устойчивость состояний равновесия

Жидкие и газообразные тела в состоянии равновесия

Задание Д-22. Определение условий устойчивости заданного состояния покоя (равновесия) консервативной механической системы с одной и двумя степенями свободы (по теореме Лагранжа—Дирихле)

Индекс простых состояний равновесия

Индекс сложного состояния равновесия

Иное доказательство теоремы об устойчивости равновесия Теоремы А. М. Ляпунова о состоянии равновесия в тех случаях, когда потенциальная энергия системы не имеет минимума

Исследование фазовой плоскости вблизи состояний равновесия

Каноническая замкнутая кривая вокруг состояния равновесия

Каноническая замкнутая состояния равновесия

Канонический вид динамической состояния равновесия)

Качественная (топологическая) структура состояния равновесия

Кривые растворимости в твердом состоянии и равновесие между а- и р-латунями

Критерий фазового равновесия, выраженный через сумму состояний

Л2сх -ip, РО, а 0 (состояние равновесия типа фокус) Случай 3) характеристические корни и действительны

Локальная и полная (глобальная) схема состояния равновесия

Локальная схема состояния равновесия

Локальная схема состояния равновесия, не являющегося центром

Локальное изучение состояний равновесия и периодических движений

Малые колебания системы около положения равновесия Устойчивые и неустойчивые состояния равновесия

Модифицированное диффузионное приближение для определения плотности потока. результирующего излучения в среде, находящейся в состоянии радиационного равновесия

Напряженное состояние в точке. Уравнения равновесия

Неоднозначность состояний равновесия упругих систем

Неравновесные состояния. Условия равновесия и их применение

ОГЛАВЛЕНИЕ О Пример состояния равновесия в цепи вольтовой дуги

Область действия феноменологических законов. Химические реакции вблизи состояния равновесия

Общее понятие об устойчивости состояния равновесия

Общее соотношение между двумя состояниями равновесия

Общие уравнения равновесного состояния жидкости и газа Равновесие воздуха в атмосфере. Приближенные барометрические формулы. Стандартная атмосфера

Однозначность состояния равновесия

Осесимметричные состояния предельного равновесия сыпучей весомой

Осесимметричные состояния предельного равновесия сыпучей весомой среды

Основная теорема о состоянии равновесия

Плоское напряженное состояние уравнения равновесия

Полная (глобальная) схема состояния равновесия

Появление предельных циклов из сепаратрисы, идущей из седла в седло, и из сепаратрисы состояния равновесия седло-узел при его исчезновении

Предельные состояния равновесия

Предельные состояния равновесия сыпучей среды

Применение метода отжига и закалки к исследованию фазовых равновесий в твердом состоянии

Примеры применения условия равновесия консервативной системы Понятие об устойчивости состояния покоя механической системы с одной степенью свободы в консервативном силовом поле

Принцип равновесия Гиббса и состояния равновесия

Простейшие бифуркации состояний равновесия

Простейшие примеры сложных состояний равновесия

Простые состояния равновесия (особые точки)

Равновесие в варьированном напряженном состоянии

Равновесие конструкций — Диаграммы состояний

Равновесия термодинамического состояни

Равновесия термодинамического состояни однородной системы

Равновесия термодинамического состояни системы

Равновесное состояние 10, 47, 49, 76 80, 87, 103, 106, 115 Равновесие устойчивое

Разрушение как состояние неустойчивости равновесия

Распределение напряжений в насып нижнем состоянии равновесия

Расчет по предельному состоянию равновесия Растяжение и сжатие

Сводка сведений о грубых состояниях равновесия

Сводка сведений о простых состояниях равновесия с неравными

Сепаратрисы состояния равновесия

Система. Изоляция. Состояние. Процесс. Равновесие

Системы, далекие от состояния равновесия

Системы, далекие от состояния термодинамического равновесия

Сложное состояние равновесия (особая точка) с нулевыми

Соаве модификация уравнения состояния Редлиха — Квонга для равновесия пар — жидкост

Соотношение между состояниями равновесия

Состояние динамических систем в условиях устойчивого и неустойчивого равновесия

Состояние идеального теплового равновесия

Состояние равновесие критическое

Состояние равновесия (постулат)

Состояние равновесия грубое

Состояние равновесия и периодические движения

Состояние равновесия простое

Состояние равновесия с чисто мнимыми характеристическими

Состояние равновесия сложное

Состояние равновесия типа центр

Состояние равновесия эллиптической областью

Состояние равновесия, к которому стремится хотя бы одна

Состояние статистического равновесия

Состояние теплового равновесия

Состояние термодинамического равновесия

Состояния и превращения в сплавах системы РЬ — Sb соответственно диаграмме равновесия

Состояния равновесия систем с одной степенью свободы. Их типы и устойчивость

Состояния равновесия, возможные в грубой динамической системе

Состояния равновесия, возможные в системе первой степени

Состояния стабильного равновесия

Состояния, далекие от равновесия

Сравнение между собой двух состояний равновесия

Схема состояния равновесия

Теорема Беиднксона об индексе сложного состояния равновесия

Теорема об устойчивости состояния равновесия консервативной системы (теорема

Термодинамика квазистатических (обратимых) процессов и состояний равновесия

Термодинамика квазпетатичесвих (обратимых) процессов и состояний равновесия

Термодинамические свойства на линиях равновесия фаз Метод составления единого уравнения состояния и расчета таблиц термодинамических свойств

Термодинамические состояния устойчивого равновесия — устойчивые состояния

Термодинамические функции, определяющие состояние обраI тимого равновесия системы

Тождественность схем состояний равновесия

Топологическая структура сложного состояния равновесия

Топологическая структура состояния равновесия

Транзитивность состояний равновесия

Трение скольжения предельное состояние равновесия

Универсальная схема Состояния равновесия. Устойчивость состояний равновесия

Уравнение равновесия в варьированном состояни

Уравнения движения стержня относительно состояния равновесия

Уравнения малых колебаний системы около состояния устойчивого равновесия

Уравнения равновесия в варьированном напряженном состоянии

Уравнения равновесия в начальном приближении. Двухмерные функции, определяющие напряженно-деформированное состояние тонкой оболочки

Условие критического состояния равновесия

Условие минимума свободной энергии в состоянии равновесия

Условия равновесия для объемного напряженного состояния

Устойчивость и малые колебания неголономных систем вблизи состояний равновесия

Устойчивость состояний равновесия и автоколебания

Устойчивость состояния равновесия

Устойчивость состояния равновесия (по Ляпунову)

Устойчивость состояния равновесия (покоя) консервативной механической системы

Устойчивость, равновесие фаз и критическое состояние Крукшенк)

Устойчивые и неустойчивые состояния равновесия

Фазовые превращения в однокомпонентной системе жидкость — Термодинамическое условие равновесия системы жидкость — пар в критическом состоянии

Ферма Мвзеса 122, 475, 476 - Диаграмма состояний равновесия

Циклический порядок состояний равновесия)



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте