Силы уравновешенные

Решение. Для того чтобы установить, будет ли данная система сил уравновешенной, определим главный вектор и главный момент системы, взяв за центр приведения начало координат. [c.98]

Силы уравновешенной системы сил находятся в равновесии. [c.94]

В п. 3.1 гл. V будет доказано, что если система трех сил уравновешенная, то эти силы расположены в одной плоскости. После этого слова лежащих в одной плоскости могут быть исключены из условий теоремы. [c.29]

Рассматривая первую аксиому, нетрудно установить, что уравновешенная система сил эквивалентна нулю. Очевидно также, что любая сила уравновешенной системы является уравновешивающей по отношению ко всем остальным силам системы. [c.8]

Оно справедливо для любой системы внешних объемных Xi и поверхностных pi сил, уравновешенной напряжениями и любого поля перемещений Ui с соответствующим ему (кинематически возможным) распределением деформаций 8ц. Здесь (и. далее, если это не оговаривается) предполагается, что объемные интегралы распространены по всему объему тела, а поверхностные — по всей его поверхности. [c.57]

Следует, однако, оговориться, что в намеченной схеме расчёта не учитывались силы тяжести отдельных звеньев изображённого на фиг. 15 механизма, считая эти силы уравновешенными (пружины, гидравлические цилиндры, контргрузы). Не учитывались также и силы инерции, которые в тихоходных механизмах большого влияния не имеют. При отсутствии уравновешивания и при расчёте быстроходных механизмов в рассмотренный выше порядок расчёта необходимо внести соответствующие поправки. [c.952]

Радиальная сила, уравновешенная потоком касательных усилий со стороны оболочки x=P/kR sin ф (рис. 7.14). Рассмотрим статически допустимое поле усилий. Изгибающий момент в сечениях шпангоута [c.236]

Касательные силы, уравновешенные потоком касательных усилий со стороны оболочки (рис. 7.15). Изгибающий момент в сечениях шпангоута в этом случае равен [c.238]

Можно воспользоваться принципом Сен-Венана (глава III, 92—94) для того, чтобы показать, что наше решение достаточно точно в центральной части длинной трубы. Связь, осуществляемая крышкой на конце, вызывает (благодаря симметрии) систему равномерно распределенных по окружности трубы радиальных сил. Система этих сил уравновешенная, т. е. она не имеет результирующей. И, следовательно, принцип Сен-Венана ( 92—94) утверждает, что влияние крышек будет заметным только в непосредственной близости концов. Тогда в предложенном ( 153) для прямого определения К эксперименте мы можем не обращать внимания на условия на концах трубы, если выберем для экспе- [c.195]

Уравновешивающий момент на ведущем звене любого механизма можно определить и без силового расчета, используя правило Жуковского о жестком рычаге . Если к повернутому на 90° плану скоростей приложить в соответствующих точках силы, уравновешенные на механизме, то сумма моментов этих сил относительно полюса будет равна нулю, что и позволяет определить уравновешивающую силу на ведущем звене. При этом необходимо помнить, что силы переносятся на план скоростей, без изменения, а каждый момент сил М1 должен быть заменен парой сил Р,-, приложенных в удобных для расчета точках, например, на концах звена длиной 4-. Тогда [c.84]

В самом деле, пусть на твердое тело (рис. 2) в точке Л действует сила Р. Приложим в точке на линии действия этой силы уравновешенную систему из двух Рис. 2 сил, численно равных силе Р, [c.18]

I. Основные понятия статики. Введение в статику. Предмет статики. Основные понятия статики абсолютно твердое тело, материальная точка, система отсчета, сила. Система сил нулевая система сил, уравновешенная система сил, эквивалентные системы сил, равнодействующая сила, внешние и внутренние силы. Связи и реакции связей. [c.101]

На обод колеса действует сосредоточенная радиальная сила, уравновешенная нагрузками по диску (рис. 52). Тогда в силу симметрии Ад = А = = = О и ввиду отсутствия внешней распределенной нагрузки V = о, при этом [c.401]

Если вес вытесненного воздуха А будет больше, чем вес аппарата в пустоте С, то вес этого аппарата в воздухе станет отрицательным, и тело (аппарат) будет стремиться подняться под действием силы Ф, которой дано название подъемной силы. Значит, подъемная сила уравновешенного аэростата равна сумме собственного веса с оборудованием и временными нагрузками О (оболочка, гондола, команда, приборы, балласт и т. д.), которые могут быть подняты. [c.18]

Закрепляя в этих плоскостях противовесы таким образом, чтобы их центробежные силы инерции оказались равными, но противоположными по направлению упомянутым выше силам, мы получаем уравновешенную систему сил, которая, очевидно, не будет вызывать реакций в опорах (подшипниках) вращающегося звена. [c.85]

Пусть, например, мы имеем коленчатый вал А (рис. 13.39), вращающийся вокруг неподвижной оси z—г с угловой скоростью ы. Как было показано в 59, чтобы подшипники В не испытывали дополнительных динамических давлений от сил инерции масс вала, необходимым и достаточным является условие равенства нулю главного вектора сил инерции масс материальных точек вала. Как известно из теоретической механики, это условие всегда удовлетворяется, если центр масс вращающегося звена лежит на его оси вращения, которая должна быть одной из его главных осей инерции. Если конструктивное оформление вала (рис. 13.39) удовлетворяет этому условию, то вал получается уравновешенным, что при проектировании достигается соответствующим выбором формы уравновешиваемой детали. Например, коленчатый вал (рис. 13.39) имеет фигурные щеки а, коренные шейки С и шатунную шейку Ь. Рассматривая в отдельности эти элементы вала, мы видим, что центр масс материальных точек коренных шеек рас- [c.292]

Таким образом, суммарная сила инерции 2F a щек а полностью уравновешивает силу инерции F ,ь шатунной шейки. Из уравнения моментов всех сил инерции относительно точки следует, что момент от всех сил инерции масс вала также равен нулю. Таким образом, мы имеем равенство нулю как главного вектора сил инерции, так и главного вектора момента от сил инерции вала, т. е. этот вал полностью уравновешен. [c.293]

Внутренние напряжения — упругие силы, приходящиеся на единицу площади того или иного сечения заготовки, — могут быть различными по значению и направлению в разных частях заготовки. Одни потенциально работают на растяжение, другие на сжатие. Эти силы находятся в уравновешенном состоянии в заготовке, они возникают вследствие таких процессов, как кристаллизация жидкого металла с различной скоростью охлаждения в одной отливке, неравномерное пластическое деформирование металла при ковке или штамповке и т. д. [c.64]

Для наглядности рассмотрим положение равновесия на примере одного твердого тела. Пусть таким телом является стержень (рис. 01,а,б,в) с горизонтальной осью вращения, проходящей через точку О. Стержень имеет два положения равновесия при ф = 0" и ф=180 . В положении равновесия силы, приложенные к стержню, составляют уравновешенную систему сил. [c.419]

Теперь рассмотрим равновесие всей системы в целом. Так как главный вектор уравновешенных сил равен нулю, то [c.88]

Таким образом, систему сил инерции приводим к двум скрещивающимся силам Р 1 и Рим, которые при вращении ротора вращаются соответственно в плоскостях / и //, перпендикулярных к оси вращения, с угловой скоростью 0). Из формул (6.22) и (6.23) вытекают условия, при которых силы инерции ротора представляют собой уравновешенную систему и, следовательно, не оказывают влияния на реакции подшипников [c.98]

Если р5 = О, т. е. центр масс ротора находится на его оси вращения (ротор статически сбалансирован), но ось вращения не является главной осью инерции (/ и Iху отличны от нуля), то остается одна пара сил инерции, которая все равно вызывает переменные по направлению пропорциональные квадрату угловой скорости ротора динамические нагрузки на подшипники. Поэтому конструкция всякой быстро вращающейся детали должна предусматривать соблюдение всех трех условий, выражаемых равенствами (6.26). Однако вследствие неточности изготовления и сборки, неоднородности материала, износа и т. д. эти условия могут быть нарушены, что вызывает необходимость проверки уравновешенности уже изготовленных деталей и их балансировки, если эта уравновешенность окажется недостаточной. [c.98]

Когда упругое тело (система) под влиянием какой-либо нагрузки переходит из недеформированного состояния в деформированное уравновешенное состояние, суммарная работа, произведенная в этом процессе внешними и внутренними силами, равна нулю [c.66]

Действие данной системы сил на абсолютно твердое тело не изменяется, если к ней прибавить или от нее отнять уравновешенную систему сил. [c.12]

Трп вида систем уравнений равновесия. В предыдущем параграфе было показало, что нлос ая система сил эквивалентна, в общем случае, результирующей силе R н результирующей паре с моментом то- Если и главиыг вектор R и главный момент л1о равны нулю, то н результирующая сила и результирующая па])а эквивалентны нулю и система сил уравновешенная. Если хс.тя бы одна пз двух величин R и то, отлична от нуля, то, как было показано в пн. 1.Я и 1.4, плоская система сил вквпвалентиа либо равнодействующей паре, либо равнодействующей силе. Следовательно, необходимые и достаточные условия равновесия плоской системы сил ) суть [c.62]

Итак, какой бы ни была система сил, которые действуют на каждый конец призмы, чтобы ее изогнуть, скрутить, растянзггь и т. д., эту систему всегда можно заменить двумя другими системами. Одна из систем состоит из сил, имеющих такую же геометрическую равнодействующую и такой же равнодействующий момент, как и заданные силы, но приложенных и распределенных так, чтобы вызывать перемещения, точно представленные формулами. Другая система составлена из сил, имеющих равнодействующую и момент, равные нулю, т. е. из сил, уравновешенных на очень короткой части призмы, сил, которыми можно пренебречь, как мы только что сказали, в отношении их действий на остальную часть этого тела. [c.493]

В замкнутом многоугольнике eg de сил, уравновешенных на звене 3, вектор ge по величине и направлению равен реакции R g давления звена 3 в шарнире В. Очевидно, должно удовлетворяться уравнение статики [c.184]

Общим достоинством распределителей с цилиндрическим золотником является то, что в силу уравновешенности действующих на золотник сил давления он не тргоует больших усилий на управление. В то же время в процессе эксплуатации из-за облитерации (заращивания в период покоя золотника поляризованными молекулами жидкости его зазоров между уплотняющими поясками и поверхностью гильзы) на сопрягаемых поверхностях развиваются силы трения покоя, которые в десятки раз увеличивают силы сопротивления перемещению золотника. Для устранения этого явления иногда на золотник или гильзу при помощи специальных устройств накладываются колебания частотой до 100 Гц и амплитудой до 0,3 мм. [c.255]

Реиить задачу, предполагая, что общий центр масс S подвижных звеньев при уравновешенном главнол векторе сил инерции совпадает с точкой А. [c.89]

Пример 3. Масса ползуна 3 криношипно-ползупного механизма (рис. 53) равна = 0,4 кг. Подобрать массы и шатуна и кривошипа таким образом, Гтобы главный вектор сил инерции всех звеньев механизма был уравновешен. Координаты центров масс Sj и Sj звеньев равны кривошипа АВ Usi [c.90]

Вследствие параллельности векторов hi, и ha соответственно сторонам АВ, ВС и D их векторный многоугольник является как бы вторым шарнирным четырехзвенньш механизмом AHiH. S, подобным основному механизму, и следовательно, все точки фигуры AH-iH- S описывают траектории, подобные траекториям соответствующих точек звеньев данного механизма. Общий центр 5 масс звеньев механизма AB D в этом случае находится на прямой AD и за все время движения механизма остается неподвижным, прн этом удовлетворяется условие (13.47), или условие (13.48), и следовательно, силы инерции звеньев шарнирного четырехзвенника оказываются уравновешенными. [c.286]

При различных исходных заданиях можно получить различные схемы уравнонешивания и получить положение точки 5 — центра масс механизма — в любом месте прямой AD или на ее продолжении, как это показано на рис. 13.33. При всех трех положениях центров масс Sj, и S3 механизм будет уравновешен, но для положений S2 и S3, когда центр масс S находится вне отрезка AD, прот1 Вовесы должны быть расположены на больших расстояниях от шарниров, что конструктивно неудобно. Кроме того, расиоло-жепие общего центра масс S за точками А ц D дает неравномерное распределение сил веса на опоры и невыгодно с точки зрения устойчивости механизма. Поэтому надо считать, что наиболее рациональным является расположение центра масс механизма между точками Л и D. В каждом конкретном случае это расположение может быть задано в зависимости от поставленных конструктивных требований. [c.288]

Рассмотрим вопрос об определетш уравновешивающей силы механизма, показанного на рис. 15.4, а. Пусть на звенья механизма действуют внешние силы F , Fg, F и в том числе и силы инерции. В общем случае под действием этих сил механизм как система, обладающая одной степенью свободы, не будет находиться в равновесии. Для приведения механизма в уравновешенное состояние надо в какой-либо точке механизма приложить уравновешивающую силу Fy. [c.331]

Для нормальной работы гидростатически уравновешенных пар желательно, чтобы действующие на них внешние силы не гидростатического происхождения были малы. Для этого блок 13 (см. рис. 3.24) приводится валом 2, именяцим отдельный подшипник 3, через двойную кулачковую муфту 4. [c.313]

Рхли центр масс находится на оси враи1ения, а ось вран1ения ме является главной ни для одной точки ттой оси, то имеем случай статической уравновешенности. Его также можно назвать динамической н е у р а в н о в е m е н н о с i ь ю. Динамические реакции в ттом случае образуют нару сил. [c.377]

Для того чтобы уравновешенный гироскоп совершал регулярную прецессию но инерции, г. е. без действия момента внешних сил ошосигельно его пеподвижной точки, необходимо Bi.n/oJineiuie условия [c.503]

Как известно, уравновешенный (астатический) гироскоп может совершать регулярную прецессию по инерции без действия вне1пних сил. По приближенной теории получается, что прецессия может быть вызвана только действием внешних сил. Очевидно, допущения приближенной теории позволяю рассмотреть прецессионное движение гироскопа с точностью до некоторой регулярной прецессии, существовавп ей до действия внешних сил. Если этой начальной прецессии по инерции нет, то приближершая теория находится в соответствии с точной теорией. [c.518]

Радиальная нагрузка на подшипники складывается из массы крыльчатки и вала и центробежной силы, возникающей из-за неполной статической уравновешенности крыльчатки. Кроме того, опоры воспринимают осевую силу давления рабочей жидкости на крыльчатку. Исходя из предварительных конструктивных прикидок принимаем массу зсрыДьчатки 0 = 4 г, массу вала и присоединенных к нему деталей (внутренние обоймы подшипников, фланец примда, стяжные гайки) = 2 кг. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...