Момент кинетический

В левой части равенства стоит выражение кинетической энергии в конце перемещения (в начальный момент кинетическая энергия полушара равнялась нулю, так как он находился в покое). В правой части подсчитана работа силы тяжести при переходе полушара из начального положения в конечное. Работа реакции Ы равна нулю, так как эта реакция направлена перпендикулярно к перемещению точки ). [c.591]

Кинетический момент кинетический момент свободного [c.172]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА Кинетический момент точки и системы [c.295]

Следует иметь в виду, что кинетическая энергия осколков So не может быть сколько угодно малой и ею, вообще говоря, нельзя пренебрегать, как мы сделали в (111.22). В самом деле, если ядро разделилось иа две части, то, следовательно, эти части раздвинулись на расстояние, превышающее радиус действия ядерных сил (рис. 91). Можно принять, что в этот момент кинетическая энергия осколков равна нулю. Но поскольку осколки заряжены, то они будут отталкиваться под действием кулоновских сил и, разлетаясь на большое расстояние, приобретут кинетическую энергию So- [c.294]

Общие теоремы динамики позволяют нам, не исследуя движения каждой точки механической системы, находить общие динамические характеристики движения системы. Эти теоремы устанавливают связь между данными динамическими характеристиками (количеством движения, кинетическим моментом, кинетической энергией) и действующими на систему силами. Применение теорем избавляет от необходимости каждый раз при непосредственном использовании дифференциальных уравнений движения системы точек производить операции суммирования и интегрирования, которые уже были выполнены при выводе данных теорем. При некоторых условиях для действующих на систему сил теоремы позволяют просто получить первые интегралы, т. е. соотношения, в которые не входят производные второго порядка от координат по времени. [c.172]

Кинетические моменты (обобщенные количества движения). Интегралы моментов. Кинетическими моментами или обобщенными количествами движения называются частные производные [c.298]

Самый распространенный прием получения первых интегралов уравнений (1) основан на изучении поведения основных динамических величин системы количества движения, кинетического момента, кинетической энергии. Изменение этих величин во времени описывается основными теоремами динамики, являющимися непосредственными следствиями уравнений (1). Утверждения, описывающие условия, при которых некоторые из основных динамических величин остаются постоянными, называются законами сохранения. [c.156]

Кинетический момент см. Момент кинетический [c.649]

В результате остановки звена упором 4 в крайнем правом положении получается удар. В этот момент кинетическая энергия звена Т превращается в энергию удара. Для уменьшения удара в конце хода звена 2 в пружинных механизмах применяются амортизационные устройства. Такими устройствами могут являться пружинные амортизаторы 4 (рис. IX. 11, а), пневматические или гидравлические демпферы 4 (рис. IX. 11, б). [c.164]

Энергия диска вызывает динамический крутящий момент. Кинетическая энергия диска [c.344]

Моменты кинетического уравнения [c.50]

МОМЕНТЫ КИНЕТИЧЕСКОГО УРАВНЕНИЯ 53 [c.53]

Так же и в опытах с раскручиванием статора и ротора (рис. 141), когда кинетическая энергия возрастает если допустимо пренебречь внешними силами трения, то в каждый момент кинетическая энергия тела, имеющего больший момент инерции, будет меньше. Пусть момент инерции статора в 4 раза больше, чем момент инерции ротора тогда угловая скорость ротора в 4 раза больше угловой скорости статора. Так как момент количества движения (/со) статора и ротора одинаков, то, следовательно, кинетическая энергия статора в 4 раза меньше кинетической энергии ротора. Тело, имеющее меньший момент инерции, примет большее количество энергии, когда оба тела раскручиваются внутренними силами. Работа, затраченная источником электромагнитных сил, распределится между статором и ротором обратно пропорционально моменту инерции каждого из них. [c.189]

В начальный момент кинетическая энергия системы Т=0, так как система была в покое. Применим теорему [c.52]

В настоящей главе мы рассмотрим, как более простой, случай плоского потока, в который помещено тело, имеющее форму бесконечного цилиндра с образующими, перпендикулярными плоскости течения. Все динамические расчеты для сил гидродинамических давлений, их моментов, кинетической энергии, мы будем относить к слою единичной высоты, вырезанному двумя плоскостями, параллельными плоскости течения. При этом мы ограничимся рассмотрением безвихревого потока несжимаемой жидкости случай сжимаемой жидкости будет рассмотрен во второй части курса. [c.238]

Как и для сфероидов, потенциальная энергия непрерывно возрастает по мере удлинения эллипсоида при увеличивающемся угловом моменте. Кинетическая же энергия достигает максимума 0,1010 для эллипсоида, несколько более удлиненного, чем конфигурация с а Ь с = = 3,129 0,588 0,543. [c.74]

Ползун начинает ход вниз от точки О (кривая с ускорением до точки с. Затем с некоторым замедлением он подходит к точке соответствующей соприкосновению верхнего штампа с заготовкой и началу рабочего хода длительностью /р X- С этого момента кинетическая энергия маховика 2 [c.347]

Первый член уравнения (1.60) представляет собой статический момент, а второй — динамическую составляющую момента. Кинетическая энергия жидкости в рабочем колесе [c.28]

Пример 3. Сохраняя условия примера 2, требуется для одного цикла установившегося движения звена АВ построить диаграмму Виттенбауэра, т. е. график 7=7 (/ ) зависимости кинетической энергии Т от приведенного момента инер- [c.143]

На рис. 86 построены графики кинетической энергии Т = Т (t )) (рис. 86, а), приведенного момента инерции / = (ср) (рис. 86, 6), угловой скорости со = = со (ф) (рис. 86, в) и времени t = t (гр) (рис. 86, г) в зависимости от угла ф поворота звена АВ. [c.147]

Рис, R6. к примеру 4. Графики зависимости от угла поворота звена приведения а) кинетической энергии Т, 6 приведенного момента инерции ) угловой скорости ш, г) времени t. [c.148]

Строим график кинетической энергии Т = Т (ф). Размечаем площадки на графике моментов (рис. 93, в), которые пропорциональны алгебраической сумме работ момента движущих сил и момента сил сопротивления при перемеще- [c.170]

Находим значение приведенного момента инерции 1 . На основании равенства кинетических энергий имеем [c.184]

Имея заданными приведенные силы или моменты, мы можем уравнение движения механизма в виду уравнения кинетической энергии написать так [c.334]

Если приведенные силы f и Г,, или моменты ЛГд и Мд заданы в функции пути точки приведения или в функции угла поворота звена приведения, то не составляет труда определить работу цАр илп Л Л1 и Л д этих сил на заданном интервале. Таким образом, всегда может быть найдена разность работ, стоящая в левой части уравнений (15.34) и (15.35). Переходя к правой части этих уравнений, мы видим, что в этих частях стоят величины кинетической энергии механизма в рассматриваемых его положениях. [c.335]

В формуле (15.36) nil — масса звена i, Vi — скорость центра масс, Ji — его момент инерции относительно оси, проходящей через центр масс, и шг — его угловая скорость. Рассмотрим, как подсчитывается кинетическая энергия отдельных звеньев в зависимости от вида их движения. [c.335]

Из равенств (15.44) и (15.45) видно, что величина /п имеет размерность массы [кг], а величина имеет размерность момента инерции [кг-м ]. Таким образом, /Пц представляет собой некоторую условную массу, сосредоточенную в точке В, кинетическая энергия Т которой равна в каждом рассматриваемом положении механизма кинетической энергии звеньев AB . .. KLM (рис. 15.7, а), т. е. сумме кинетической энергии всех его звеньев. Масса получила название приведенной массы. [c.337]

В этой формуле Уа > 4 суть моменты инерции звеньев 2 и 4 относительно осей, проходящих через центры масс и Sj и J3 — моменты инерции звеньев / И 3 относительно осей, проходящих через точки Л и D oj, СО3, СО4 — угловые скорости звеньев J, 2, 3, 4 v u — скорости центров масс S , и звеньев 2, 4 и 5 и пц, и т — массы звеньев 2, 4 ш 5. Так как в качестве звена приведения выбрано звено АВ, то кинетическая энергия Т механизма, согласно формуле (15.43), может быть выражена так [c.339]

Обычно удобнее в левую часть уравнения кинетической энергии вводить работу приведенных к шену приведения моментов сил A r [c.341]

Пример. В задаче Кеплера исключение О приводит к появлению фиктивной потенциальной энергии вида Это означает наличие фиктивной отталкивающей силы, пропорциональной 1//- , в то время как сила притяжения пропорциональна 1 /г . Эти две силы уравновешивают друг друга в некоторой точке, являющейся точкой устойчивого равновесия. Осцилляциями г вблизи SToii точки объясняются пульсации радиуса-вектора между перигелием и афелием. Если бы сила притяжеиия уменьшалась как 1/г или быстрее, то устойчивого равновесия между этими двумя силами не существовало бы и радиус-вектор не мог бы колебаться между конечными пределами. Траектории движения планет были бы либо гиперболического типа, либо типа спиралей, приближающихся к Солнцу — в зависимости от величины константы углового момента. (Кинетическое взаимодействие здесь равно нулю.) [c.156]

Режимы. Электродвигатель может создавать движущий или тормозной момент, В современном электроприводе находят применение следующие виды электрического торможения Торможение противовклю-ч е н и е м и этом случае энергия передается от рабочей машины к двигателю и заставляет его вращаться в направлении, противоположном тому, которое соответствует направлению развиваемого двигателем момента. Кинетическая энергия рабочей машины расходуется на нагрев обмоток двигателя и добавочных сопротивлений. [c.410]

Важность полученного результата заключается в том, что скорость изменения макроскопической величины В (х t) выражается только через макроскопическую величину С (х t). Таким образом, нам удалось перейти от микроскопического уравнения (12.1.6) к макроскопическому уравнению (12.1.10). Иныгли словами, из кинетического уравнения (12.1.6) логически вытекают уравнения эволюции средних значений (12.1.10). Уравнения такого вида иногда называются уравнениями моментов кинетического уравнения. [c.52]

В момент неносредственно после удара V xa) = Vi. В этот момент кинетическая энергия системы равна [c.456]

При таком ударе нет столкновения двух масс, поэтому скорости массы М в моменты непосредственно до и после удара будут одинаковы и равны Vo = лДеН, где g — ускорение свободного падения. В этот момент кинетическая энергия [c.458]

Задача получения уравнений для тринадцати моментов функций распределения в принципе аналогична соответствующей задаче пятимоментного приближения. Отличие сводится лишь к большему числу моментов, а поэтому и к необходимости получить большее число уравнений, представляющих собой моменты кинетического уравнения [c.154]

В главе 7 сформулированы и доказаны основные теоремы гиперреактивной механики для тела переменной массы, включая теоремы об изменении количества движения, кинетического момента, кинетической энергии, и ряд других (теорема о движении центра масс, теорема об изменении кинетического момента в подвижной системе координат). [c.12]

Это заключение сохраняется также в случае, когда W =0 (см. стр. 300), но оно не верно для общего случая, представленного уравнением (98). Чтобы доказать зто, необходимо заметить, что в двух рассмотренных выше частных случаях система в коние полупериода основной формы колебаний находится в условиях мгновенного покоя. В этот момент кинетическая энергия обращается в нуль и работа, совершенная внезапно приложенной постоянной силой, полностью превращается в потенциальную энергию деформации, и из статического рассмотрения можно заключить, что перемещение точки приложения силы должно быть вдвое больше, чем в состоянии равновесия. [c.308]

Пусть момент движущих сил Мд и момент сил сопротивления изменяются так, кап это показано на рис. 89. В положениях звена приведения, где угол ф его noBopova имеет значения фд, ф, ф ., ф , разность моментов AM = Мд — становится равной пулю и кинетическая энергия Т агрегата имеет экстремальные значения. Очевидно, что именно в этих положениях, при постоянном приведенном моменте инерции, угловая скорость принимает свои экстремальные значения. В положениях звена приведения, где ф = фг, и ф = ф , скорость будет иметь максимальные значения, а в положениях, где ф = ф и ф — ф , она будет иметь минимальные значения. [c.161]

Рис. 93. Расчет маховика для двухступенчатого компрессора по Виттенбауэру о) схема механизма-и повернутые планы скоростей б) индикаторная диаграмма в) графики приведенных моментов сил сопротивления и движущих сил г) график приведенного момента инерции от масс ведомых звеньев механизма d) график изменения кинетической энергии е) диаграмма Виггенбауэра ж) лучи О—/ и О—И, проведенные под наибольшим и наименьшим углами.

Это есть момент инерции вращающегося в.месте со звеном А В тела, кинетическая энергия которого в каждом рассматриваемом полоо сении механизма равна сумме кинетических энергий есех его звеньев. [c.338]

Величина приведенного момента инерции может быть выражена через ссютаетствующие отрезки плана скоростей (рис. 15.8, б). Для этого вычисляем Есе значения линейных и угловых скоростей, входящих в выражение для кинетической энергии. Имеем [c.339]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.290 , c.291 , c.334 , c.340 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.72 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.317 , c.332 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.218 ]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.191 , c.380 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.37 , c.55 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.157 , c.307 ]

Словарь-справочник по механизмам (1981) -- [ c.123 , c.187 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.482 , c.483 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.282 , c.359 , c.360 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.130 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.380 ]

Математические методы классической механики (0) -- [ c.32 , c.46 , c.289 ]

Динамика твёрдого тела (2001) -- [ c.40 , c.41 , c.45 , c.85 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...