Верхняя граница

Таблицы строят следующим образом. Всю область изменения случайной величины разбивают на разряды в порядке возрастания и заменяют совокупность значений случайной величины внутри разряда представителем разряда, с которым производят все дальнейшие операции. В качестве представителя разряда можно брать средневзвешенное значение случайной величины внутри разряда или среднее значение разряда [9]. Для удобства и в запас надежности в качестве представителя разряда будем брать для нагрузки - верхнюю границу разряда, а для несущей способности - нижнюю границу. Учитывая известную зависимость S = Kq, для закона распределения напряжений можно получить следующую таблицу [c.52]

Поскольку режим течения, устойчивый по отношению к бесконечно малым возмущениям, может оказаться неустойчивым по отношению к конечным возмущениям, линейный анализ дает в лучшем случае верхнюю границу критерия устойчивости. Это справедливо, конечно, как для ньютоновских, так и для неньютоновских жидкостей. [c.298]

В зависимостях (8-16)—(8-18) удивляет полное отсутствие скоростей компонентов потока газа и твердых частиц. Из предыдущего анализа данных об аэродинамическом сопротивлении и теплообмене известно влияние на них чисел Рейнольдса и Фруда для компонентов потока. В рассматриваемой обработке они отсутствуют, хотя пределы изменения плотности смеси охватывают и обычный пневмотранспорт. Наличие числа Ргв в формуле (8-18) не исправляет положения, так как этот критерий построен не по абсолютной, а по взвешивающей скорости движения частиц. Само определение этой скорости в [Л. 51] по закону Стокса также вызывает серьезные возражения. Дело не только в том, что, частицы, близкие к верхней границе указанных пределов (dt 0,45 мм), никак не подчиняются закону Стокса. Более важна сильная зависимость взвешивающей скорости от объемной концентрации. При концентрациях, охватываемых формулой (8-18), возможно значительное (в 2 и более раз ) падение скорости Va по сравнению 260 [c.260]

Верхняя граница влияния Д/с/т может быть обнаружена в зерновых и цементных силосах, где диаметры [c.292]

Неоднородность потока определялась по замерам полного и статического р давлений в сечении 1—1 непосредственно перед слоем и статического давления в сечении 2—2 за ним. Трубки полного давления укладывались в зернистый слой так, чтобы их приемники были заподлицо с верхней границей слоя. Таким образом, измерялась нормальная к поверхности слоя составля-динамического давления. Статическое давление измерялось на стенках аппарата, причем сечения 1—1 и 2—2 выбирались так, чтобы влияние циркуляционных течений было минимальным. При обработке использовались выражения [c.270]

К посадкам с зазором относятся также посадки, в которых нижняя граница поля допуска отверстия совпадает с верхней границей поля допуска вала (рис. 4.9, а). У этих посадок, как у всех посадок с зазором, поле допуска отверстия располагается над полем допуска вала, но = о. [c.47]

Цель данной книги — изложение основных принципов термометрии в интервале от 0,5 до приблизительно 3000 К. В течение последних 25 лет по этому вопросу накоплен весьма богатый опыт, и настало время объединить полученные результаты и обсудить достигнутые успехи. Большая часть работ последних лет относилась к низкотемпературной термометрии ниже приблизительно 30 К и их результаты послужили основой Предварительной температурной шкалы 1976 г. от 0,5 до 30 К. Таким образом, температура 0,5 К оказалась удобной нижней границей интервала температур, обсуждаемого в книге. Верхняя граница не обладает такой же определенностью, поскольку термометрия по излучению, рассматриваемая в гл. 7, может быть в принципе распространена на сколь угодно высокие температуры и достаточно лишь теплового равновесия в системе, температура которой измеряется. При всем разнообразии условий в термометрии, охватывающей интервал от температур жидкого гелия до точки плавления платины, общими являются требования теплового равновесия и теплового контакта с термометром. Эти требования неизменно присутствуют при всех термометрических работах и всех температурах на протяжении данной книги. Ясное понимание физических основ каждого из различных методов термометрии представляется обязательным для детального обсуждения их принципов, точности, интервала применения и ограничений. По этой причине каждой из основных глав предпослано краткое изложение физических основ метода в той мере, в какой это требуется для теории и практики термометрии. [c.9]

Предложение ввести термопару для интервала от 650 до 1100 X было выдвинуто БЭ, где считали, что верхняя граница применимости платинового термометра не должна превышать [c.42]

При температурах выше 630 °С как оптическая пирометрия, так и шумовая термометрия показали, что шкала, основанная на —10% РЬ/Р1 термопарах, заметно отклоняется от термодинамической шкалы при сушествующих значениях реперных точек, как показано на рис. 2.11. Пока еше отсутствуют измерения, которые соединили бы верхнюю границу [c.62]

Роль магнитной термометрии для исследования температурных шкал состоит в возможности найти их отклонения от термодинамической температуры. Теория не дает точного значения членов, оставленных в уравнениях (3.88) и (3.89), однако позволяет оценить верхнюю границу отброшенных членов более высокого порядка. [c.129]

При температурах, превышающих верхнюю границу применения водяных термостатов, в качестве теплоносителя до 200 °С используются легкие минеральные масла, а до 300 °С — тяжелые. Верхний предел использования масел определяется либо температурой вспышки, либо началом окисления, а для силиконовых масел — выделениями вредных веществ при температурах, превышающих 200 °С. Нижний предел для использования любых масел — температура, при которой вязкость становится слишком большой для обеспечения эффективного теплообмена. Так, вблизи комнатных температур, когда использование воды по тем или иным причинам исключается, существует диапазон, где удобно применение легких парафиновых или силиконовых масел. Однородность температурного поля вблизи нижней границы применения у масляных термостатов заметно хуже, чем у водяных. Выше 100 °С лучшая однородность находится в пределах 10 мК при изменении глубины погружения 50 см, а выше 200 °С — на уровне 50 мК при тех же изменениях. [c.141]

Проводимости, очень мало. Уровень Ферми для полупроводников принято отсчитывать от верхней границы валентной зоны, а не от нижней, как для металлов, и обозначать р. Поскольку Eg—р) велико по сравнению с кТ, число электронов, которые могут перейти в зону проводимости, дается выражением [c.197]

При исследовании термопарой температурного градиента в печи всегда затруднительно ответить на вопросы о причине изменения показаний температуры после перемещения термопары. Этой причиной могут быть как неоднородное температурное поле в печи, так и неоднородность электродов самой термопары. К счастью, обычно удается найти верхнюю границу влияния неоднородностей. Если наблюдаемые изменения э.д.с. в зависимости от положения термопары явно больше, чем эта граница, то можно быть уверенным в наличии неоднородного температурного поля в печи. В противном случае определенного заключения об источнике изменений э.д.с. и форме температурного поля в печи сделать нельзя. [c.270]

Максимальная температура, до которой могут применяться термопары типов S я R, ограничена точкой плавления платинового электрода 1769°С. Однако верхняя граница использования лежит, как правило, значительно ниже, поскольку платиновый электрод становится чрезвычайно мягким выше 1600°С- Как и [c.280]

ДЛЯ всех типов термопар, верхняя граница использования зависит от диаметра проволоки, среды, в которой работает термопара, и требуемого срока службы. Если требуется длительный срок службы и верхний предел температуры 1500 °С, то для проволоки диаметром 0,5 мм следует рекомендовать окислительную среду. Для краткосрочного использования можно повысить гра- [c.281]

Поезд двигался с начальной скоростью 15 м/с. При торможении ускорение замедленного движения постоянно во времени, но может принимать различные значения. Предполагается, что ускорение W является случайной величиной с гауссовским распределением, с математическим ожиданием mw = —0,2 м/с и средним квадратическим отклонением а = 0,03 м/ . Определить математическое ожидание и среднее квадратическое отклонение тормозного расстояния до остановки, а также верхнюю границу тормозного расстояния, вероятность превышения которой составляет 0,05. [c.445]

Вагон, центр масс которого находится на высоте 2,5 м от уровня полотна железной дороги с щириной колеи 1,5 м, движется по криволинейному участку с радиусом кривизны р = 800 м. Подъем наружного рельса над уровнем внутреннего выбран так, чтобы при скорости вагона, равной ц = 20 м/с, давление колес на оба рельса было одинаковым. В действительности скорость вагона может быть различной. Принимается, что скорость является случайной величиной с гауссовским распределением, с математическим ожиданием Шу = 15 м/с и средним квадратическим отклонением Оо = 4 м/с. Определить отношение сил давления колес на внешний и внутренний рельсы при скорости, соответствующей верхней границе интервала, определенного для вероятности а = 0,99 [c.446]

АВС точек представляет пределы выносливости при растяжении, огибающая DEF точек (—сг ,з —при сжатии. При малых амплитудах пульсаций пределы выносливости практически постоянны и близки к показателям статической прочности. Верхней границей для сг , считают предел текучести при растяжении сТт.раст (линия ВС), для (- aJ - предел текучести при сжатии оГт,. (линия DE). [c.285]

Г,= 295 К 295 К ,Т = 0,1 0,6 / = 5,5 I — верхняя граница 2 — нижняя граница [c.352]

Три силы одинаковой интенсивности Р с пересекающимися линиями действия, которые образуют углы 120° одна с другой, имеют заданные точки приложения, расположенные так, что они образуют равносторонний треугольник (рис. 3, а). Ферма, соединяющая эти точки, должна иметь минимальный вес при условии, что для величины осевого напряжения в любом стержне задана верхняя граница 0q. [c.91]

Сравнение теоретических и экспериментальных зависимостей средней скорости от радиальной переменной для различных сечений трубы. можно провести по рпс. 69 а—г). Видно, что наиболее удовлетворительным является совпадение результатов вдали от отверстия (г=0) и от верхней границы жидкости (2 = //). Расхождение результатов вблизи этих точек (г=0, з = Я), вероятно, объясняется сложностями расчета и упрощающими допущениями о величине средней скорости в этих точках (см. (5. 6. 9)—(5. 6. 11)). В области пространства, занятой двухфазным потоком и форму которой будем считать конической (см. рпс. 66), пространственное распределенпе средней скорости движения газожидкостной смеси оказывается гауссовским (рис. 70). Этот теоретический результат подтверждается экспериментальными данными [78]. [c.228]

Вблизи равновесного потенциала приведенная форма уравнения Тафеля справедлива только при определении j, данном в примечании на стр. 55. Это уравнение остается справедливым и при потенциалах, превышающих равновесный, причем /области применимости уравнения Тафеля связана с нарушением условия (1 — ///пр) 1. — Примеч. ред. [c.57]

С ростом давления в аппарате верхняя граница псев-доожиженного слоя как мелких, так и крупных частиц существенно стабилизируется и становится ярко выраженной. Размер пузырей резко уменьшается. В слоях крупных частиц, склонных к поршнеобразованию, уже при давлении выше 1 МПа подобная тенденция не обнаруживается. Так, например, для частиц проса со средним диаметром 2 мм при давлении порядка 2,6 МПа струк-, тура по высоте псевдоожиженного слоя почти идентична, т. е. средняя зона , по определению Беккера и Хертьеса [38], словно распространяется на весь объем слоя, который представляет собой как бы систему нескольких своеобразных фонтанирующих слоев с присущим им контуром циркуляции и делением на центральное фонтанирующее ядро и плотную периферийную зону, При этом ядро с разреженной фазой довольно узкое большую часть слоя занимает плотная фаза. Даже при больших скоростях фильтрации газа таким слоям не свойственна обычная для псевдоожиженного газом слоя картина размытой верхней границы, когда, проходя через поверх- [c.48]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото- [c.132]

Между нижней и верхней границами существует обширная зона, в которой необходимо установить характерные области влияния геометрического фактора стесненности на структуру и движение гравитационного слоя. Многократные наблюдения и соответствующие измерения позволяют указать следующие области влияния Ajdr. [c.293]

Защитные свойства пленки определяются рядом факторов, из которых сплошность является необходимым, но недостаточным условием. В реальных условиях роста пленки в ней могут возникнуть такие внутренние напряжения, которые начнут разрушать ее, частично или полностью нарушая ее сплошность, и тем самым значительно уменьшат или полностью устранят ее защитные свойства. В частности, у пленок с VaJVue h как указал И. Н. Францевич, не может быть высоких защитных свойств, например у МоОз или WO3 (см. табл. 4). В качестве верхней границы отношения объемов можно, по-видимому, принять примерную величину Уок/Уме < 2,5. [c.33]

Пересечение профильных очерков определяет опорные точки Аз и Оз. Проекции А21И Сг находи.ч по горизонтальным линиям связи, а А] и С] по координате у, измеренной от вертшсальной плоскости симметрии цилиндра или от оси (/з, /,) тора. Плоскость у(уг, уз) рассекает тор по параллели и проходит через образующую фронтального очерка цилиндра. Пересечение их горизонтальных проекций определяет точки В(В1->В2) и В (В ->В 2). Это самые высокие точки, и они же являются верхней границей видимости для цилиндра. [c.183]

Груз Q может скользить по шероховатой вертикальной па- правляющей АВ. К грузу прикреплен трос, несущий груз Р. Пренебрегая размером блока О, определить 1) условие, при котором возможна зона застоя (геометрическое место возможных положений равновесия) 2) условие, при котором верхняя граница зоны застоя находится в положительной части оси у 3) ординаты границ зоны застоя при Q = 5 Н, [c.63]

Груз падает с высоты Н на упругую пружину, массой которой по сравнению с массой груза можно пренебречь. Статический прогиб пружины под грузом равен 2 мм. Высота Я считается случайной величиной с гауссовским распределением, с математическим ожиданием, равным 1 м, и средним квадратическим откло-неннем, равным 0,3 м. Определить верхнюю границу интерва.па возможных изменений максимального значения ускорения П >и ударе для вероятности нахождения в этом интервале, равной 0,95. [c.447]

Зависимость теплопроводности пористых металлов различной структуры от температуры имеет такой же вид, как и у соответству-юших сплошных. Это свидетельствует как об отсутствии изменений в пористой структуре, так и о том, что перенос теплоты за счет лучистой составляющей мал по сравнению с теплопроводностью матриц в исследованных диапазонах температуры. Поскольку у ряда металлов верхняя граница такого диапазона (например, для вольфрама t = 2600 °С) близка к температуре плавления, то можно не учитьшать радиационного переноса теплоты в пористых металлах во всем диапазоне их рабочих температур. [c.36]

Типичные проектные ограничения, которые будут рассматриваться в дальнейщем, определяют верхние границы для деформаций или напряжений, нижние границы для предельной нагрузки, нагрузку выпучивания или основную частоту собственных колебаний. Мы будем рассматривать как одноцелевые, так и многоцелевые конструкции, т. е. конструкции, которые подчинены соответственно одному или многим проектным ограничениям. [c.87]

При проектировании смерча на экран искажались его геометрические размеры. Однако знание размеров />д и радиуса диска /f позволило пе- -ресчитывать искаженные размеры смерча в истинные. Меченая частичка, помещенная внутрь смерча, движется по спирали сверху вниз. Достигая, диска, она отбрасывается наружу смерча и по спирали поднимается вверх. Но поднимаясь вверх, частичка, как правило, не доходила до верхней границы смерча. По-ьилдмому, это объясняется тем, что расход жидкости, протекающей внутри смерча сверху вниз, превышает переток жидкости снизу вверх вне смерча. Вследствие этого на дне прямоугольного сосуда, вблизи диска, создается изсыточное давление. Поскольку полый [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...