Среда упругая

Упругое взаимодействие — взаимодействие между нуклоном и ядром атома мишени, не приводящее к появлению иных, кроме взаимодействующих, частиц. При больших энергиях упругое взаимодействие можно рассматривать как дифракцию на полупрозрачном ядре. Упругое рассеяние практически не приводит к изменению энергии и направления движения первичного нуклона. При упругом рассеянии на одно взаимодействие нуклон теряет лишь 3—5% начальной энергии (данные для = 660 Мэе и углерода). В дальнейшем при расчетах прохождения нуклонов высоких энергий через защитные среды упругое взаимодействие учитываться не будет. [c.240]

Следовательно, среди упругих констант различных остается 36. Сравнивая (6.11), (6.12), получаем [c.114]

После того как мы таким образом исключили вовсе смещение г, мы можем рассматривать пластинку просто как некоторую двухмерную среду (упругая плоскость), не обладающую толщинок, и говорить о векторе деформации и как о двухмерном векторе с двумя компонентами и Uy. Еслн Ру — компоненты внеш-г.ей объемной силы, отнесенной к единице площади пластинки, то общие уравнения равновесия гласят [c.70]

Для получения необходимых и достаточных условий равновесия надо принять во внимание физические свойства сплошной среды (упругость), без чего система уравнений равновесия сплошной среды сохраняет свой неопределенный характер, а задача о равновесии остается статически неопределенной. [c.137]

Экспериментальные исследования распространения волн напряжений в полимерных материалах позволяют сделать вывод, что в таких быстрых процессах, каким является процесс распространения импульса, на фронте волны напряжений среда упругая, коэффициент Пуассона изменяется в интервале /4 /3. модули упругости [c.92]

С и имеют порядок 0,5/С и К соответственно. Это обстоятельство позволяет при оценке степени расширения полости считать среду упругой ( 1 t, т) = О, Я t, т) = 0), для которой справедливо уравнение (2.1.11). [c.92]

Перейдем к исследованию напряженного состояния среды, заключенной в полупространстве, при ударе. Пусть в момент времени о, принятый за начальный, по деформируемой среде (упругой, упругопластической, вязкой, вязкоупругой или вязкопластической) произведен удар, в результате которого на некоторой области свободной поверхности полупространства возникло давление р, частицы среды этой области получили скорость Ус- [c.109]

Таким образом, потенциальная энергия системы определяется с точностью до постоянной. Если предположить, что среда упругая, то, как было показано в 8.4, можно ввести такую функцию деформаций Uv Ul (7"е), Л (Те), h (T e)l. что [c.195]

Акустические свойства сред. Упругие свойства жидкостей и газов опре- [c.191]

Среди упругих гироскопических систем, к которым приводятся динамические модели многих быстроходных машин, особое место занимают роторы высокоскоростных ультрацентрифуг. Отличительная черта их конструкции состоит в применении весьма гибкого вертикального вала на упруго податливых опорах с тяжелыми сосредоточенными массами на верхнем или нижнем консольно свешивающемся конце. Встречаются также типы ультрацентрифуг, у которых эти массы устанавливаются одновременно на обоих концах, верхнем и нижнем. Такая конструкция обладает сильными гироскопическими свойствами и, кроме того, из-за большого веса роторов ее динамика может испытывать заметное влияние сил тяжести, в поле которых совершается ее движение. В этих условиях на упругие гироскопические системы такого вида помимо обычных инерционных сип и моментов, связанных с упругими деформациями валов и опор, действуют силы инерций и их моменты, возникаюш ие при движении ротора как гиромаятника [c.32]

Среди упругих гироскопических систем, где отмеченные выше явления могут наблюдаться особенно заметно, следует выделить роторы высокоскоростных ультрацентрифуг. Весьма гибкий вертикальный вал на упруго податливых опорах с тяжелой массой на консольном конце создает условия, в которых в большой степени может проявляться действие поля сил тяжести и силовых факторов, связанных с движением ротора как гиромаятника [3]. В конструкциях ультрацентрифуг распространены почти в равной мере вертикальные роторы обоих типов — подвесные и зонтичные. [c.5]

Иногда рассматривается упругое основание. реакции которого обусловлены не только прогибами, но и поворотами сечений балки (моментные реакции). Кроме того, упругое основание иногда рассматриваете как сплошная упругая среда (упругая полуплоскость, упругое полупространство). [c.66]

Гипотеза 3. Удлинения каждого элемента среды (упругого или вязкого) малы. [c.5]

Если среда упругая, то [c.12]

Пример 1. Если среда упругая, а температура Т удовлетворяет уравнению (6.2), то для величины напряжения а получим [c.150]

В этом случае колебания внешней среды вызывают в измерительном элементе напряжения помех от оси инерции ротора и соединенных с ним масс, причем, как указывалось выше, весьма широкого спектра частот разнообразных амплитуд и направлений. Так как эти внешние помехи передаются через жесткие связи практически без ослабления, то для их подавления требуется более эффективная фильтрация сравнительно с системами, имеющими с внешней средой упругие связи. [c.9]

В зависимости от свойств изучаемого объекта К. можно разделить на К. точки и твёрдого тела К. деформируемой частицы и непрерывной деформируемой среды (упруго или пластически деформируемое тело, жидкость, газ). [c.350]

Эти стали устойчивы в морской воде и окислительных средах. Упругие элементы из них можно изготовлять методами холодной штамповки нз закаленных заготовок, а затем уже и подвергать упрочняющему старению (отпуску). Возможен также и другой способ — горячая деформация (штамповка), а затем закалка и старение. [c.218]

В случае объемного напряженного состояния также действует линейный закон связи между напряжениями и деформациями. В анизотропной среде упругие свойства в разных направлениях различны, поэтому в выбранной системе координат каждое напряжение зависит от всех деформаций. Например, в прямоугольной декартовой системе координат [c.179]

Если во всех точках среды упругие свойства одинаковы во всех направлениях, такая среда называется изотропной. Ее упругие коэффициенты не меняются при ортогональных преобразованиях (когда новая система координат получается путем жесткого поворота старой). В прямоугольных же декартовых координатах они представляют собой упругие постоянные. [c.182]

Прандтля среда упруго-пластическая 173 [c.348]

Упругие элементы используют в качестве амортизаторов, рессор автомобильного и железнодорожного транспорта, во фрикционных и храповых муфтах, в качестве разделителей различных сред, упругих выводов перемещений и пр. [c.8]

Деформированное состояние любой непрерывной среды упругого твердого тела, жидкости или газа — может быть выражено через компоненты деформаций удлинения и сдвига (или линейных и угловых деформаций). От этих величин ib свою очередь. можно перейти к скоростям линейных и угловых деформаций. Дифференциальные соотношения для деформаций могут быть выведены путем рассмотрения бесконечно малых деформаций элемента сплошной среды следующим образом. [c.104]

С использованием тензоров, описывающих деформационные свойства среды упругие (тензор С), неупругие (тензор SI), а также и прочностные (тензор Р). Для изотропного материала [c.115]

Некоторые обобщения. Рассмотрим некоторые обобщения, относящиеся к состоянию текучести изотропной среды упругими деформациями будем пренебрегать. Пусть условие текучести дано некоторым уравнением [c.53]

Рассмотрим частные случаи состояний среды — упругое, текучести и упрочнения. [c.68]

Уравнение Максвелла. Уравнение упруго-вязкого тела было получено путем сложения напряжений, соответствующих простым средам — упругой и вязкой. Будем теперь складывать не усилия, а скорости деформации, отвечающие одному и тому же напряжению. Очевидно, что этой среде соответствует модель, состоящая из пружины (упругий элемент), последовательно соединенной с вязким элементом (фиг. 203). Закон деформации подобной среды, впервые полученный Максвеллом имеет вид [c.302]

Определение. Если работа деформации по любому замкнутому циклу равна нулю, то среда упругая. Рассматриваем некоторую упругую среду. По опреде- [c.31]

Рассмотрим неоднородную упругую среду (упругий композит) с тензорами модулей упругости (x) и упругих податливостей J(x). [c.100]

Упругие шариковые муфты. Среди упругих муфт с неметаллическими упругими звеньями некоторое распространение получили муфты с резиновыми шариками. [c.143]

Скорости распространения упругих волн зависят от типа этих волн и свойств материала среды (упругих постоянных и плотности). Скорость С( поперечных волн для большинства материалов составляет 0,325— 0,68 от скорости l продольных в безграничной среде, скорость поверхностных — около 0,9 скорости поперечных. Скорости распространения нормальных и стержневых волн зависят от частоты, толщины изделия и моды колебания. При падении на границу раздела двух сред происходит отражение, преломление и трансформация волн. Иапр., при падении продольной волны L (рис. 1) на границу раздела двух твердых сред в первую среду отражается [c.373]

Второй путь основан на замене исходного гетерогенного материала условной однородной анизотропной средой, упругие характеристики которой находятся расчетно-экспериментальны-ми методами. Различные варианты этого подхода характеризуются порядком введения в расчет экспериментальных констант. В частности, они могут быть введены как упругие характеристики некоторого элемента, из которого затем образуется анизотропная среда. При этом ее упругие постоянные находятся расчетным путем на основании известных геометрических соотношений, определяющих преобразование постоянных при повороте осей координат [5, 66]. Для плоской задачи теории упругости соответствующие результаты получены в работах [11, 20, 30, 85, 99, 105, 120]. [c.5]

Традиционный подход в механике газа, жидкости, твердого деформирования тела основывается на понятии сплошной среды [60, 67, 167, 174] и приводит к построению континуальных моделей сред, которые выражаются в терминах интегральных или дифференциальных законов сохранения для основных параметров среды, являющихся функциями непрерывных координат и времени, определенной гладкости и заданными начально-краевыми условиями, с учетом конкретных реологических свойств среды (упругость, вязкость, пластичность и т. д.). Для построения приближенных методов решения эффективны вариационные формулировки моделей [1, 23 33], следующие из общих вариационных принципов механики сплошных сред. [c.83]

Примем, что для рассматриваемой среды упругие характеристики зависят от температуры, и закон Гука-записывается в виде [c.53]

Решения теории упругости. Более строгая схема решения той же задачи состоит в том, что оборванное волокно рассматривается включенным в анизотропную упругую среду, упругие постоянные которой находятся в результате определения характеристик составляющих гетерогенной системы волокно — матрица. Мы не приводим здесь это довольно сложное решение, при построении которого волокно рассматривается как стержень и граничные условия на плоскости обрыва удовлетворяются интегрально. Оценки неэффективной длины оказываются близкими к тем, которые были получены выше, но распределение касательных 45 ю. н. Работноя [c.697]

Рассмотрим теперь модель, в которой принимается, что точечный дефект находится в анизотропной упругой среде. Упругие свойства такой среды характеризуются уже пе двумя независимымп параметрами (например, X п ц) изотропной среды, а тензором модулей упругости число независимых компонент которого в общем случае равно 21. Будем рассматривать дефект как точечный источник деформаций и напряжений. Тогда в отсутствие объемных сил система трех уравнений равновесия такой анизотропной среды имеет вид [c.49]

Подводя итоги, можно сказать, что мы описали способ определения эффективных коэффициентов jj, Dap. т. е. матрицы жесткостей на растяжение, матрицы совместного влияния и матрицы жесткостей на изгиб соответственно, а также эффективных коэффициентов расширения для анизотропных слоистых композитов или для материалов, в которых упругие константы меняются по одной координате. Постановка задачи является строгой в рамках трехмерной теории упругости неоднородных тел. Не предполагалось локальной симметрии материала, т. е. в каждой точке среды упругие определяющие соотношения могли содержать 21 независимый модуль. [c.59]

При обосновании модели разрушения для расчета процесса электроимпульсного дробления и измельчения материала /40/, после рассмотрения достоинств и недостатков волнового и гидродинамического подходов, предпочтение отдано гидродинамическому. Все модели в рамках волнового подхода требуют изучения и описания измеряющихся во времени полей напряжений и деформаций в различных средах (упругих, упругопластичных, вязких), после чего на основании какой-либо гипотезы прочности определяется характер разрушения и развития трещин. Напряженное состояние массива, его физико-механические свойства определяют характер разрушения, однако в настоящее время нет убедительного и достаточно точного расчета напряженного состояния системы в объеме при взрыве, поэтому различные авторы получают порой противоречивые результаты. Сложность описания напряженного состояния при взрыве в среде связана не только с характером передачи энергии (например, ударной волной /41/ или поршневым давлением газов /42/), но и с существенным перераспределением поля напряжений в объеме при развитии трещин. Использование предложенных методов расчета в [c.82]

НХТЮМ8 0,9 —1.2 Мп 3 —37 N1 12,5 — 8,5 Сг 2,7—3,2 Т1 1,0—1.3 А1 7—9 Мо Ре— остальное 36НХТЮ, 36НХТЮМ4 коррозионностойкие в парах и растворах азотной КИСЛОТЫ в условиях тропического климата и других агрессивных средах Упругие и чувствительные Вле-меиты приборов н пружин работающие до 400—500° С а также в агрессивных средах [c.321]

Рассмотрим задачу п. 3, когда заполняющая среда упругая Е = = 1,8-10 Н/м р=1,310 кг/м v = 0,39 и днище упругое 2 = 20,6-Ю " Н/м р2=7,8-103 кг7м г2 = 0,3, тогда зависимость функции прогиба Шо от времени изображена на рис. 36, а. [c.203]

Реология (от греческих слов rheos — течение, поток к iogos — слово, учение) — наука о течении вещества, устанавливающая связь между напряженным и деформированным состояниями для различных веществ. Так что с этой точки зрения установление уравнений состояния для пластически деформируемой среды является разделом реологии, а сами уравнения состояния называются реологическими моделями. В настоящей главе, на втором этапе вывода уравнений состояния, последние составляются для линейного напряженного состояния на основании идеализации истинных диаграмм растяжения и диаграмм деформирования с учетом эффектов, сопровождающих пластическую деформацию, и наиболее существенных свойств деформируемой среды (упругости, вязкости, пластичности). [c.171]

Уравнения (3.17) можно рассматривать как уравнения краевой задачи теории упругости для однородного тела с тензором модулей упругости ijmn) И перемещениями uj (r), обусловленными действием случайных объемных сил Пу (г). Бели размеры тела V неограниченно велики по сравнению с размерами элементов структуры, то решение краевой задачи (3.17), (3.18) не зависит от формы границы S. Поэтому всюду внутри тела V, кроме малой окрестности, прилегающей к границе 5, решение задачи (3.17), (3.18) можно представить с помощью тензора Кельвина-Сомильяны Gy однородной среды, упругие свойства которой определяются тензором ijmn) [62, 296]. Тензор G вместе со своими производными обращается на бесконечности в нуль и удовлетворяет уравнению [c.44]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.12 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.12 ]

Вибрации в технике Справочник Том 1 (1978) -- [ c.256 ]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.68 ]

Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости Изд2 (1976) -- [ c.42 , c.44 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.0 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.382 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.315 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...