Рассеяние упругое

При ТМО происходит также измельчение блоков [97, 100, 105]. По данным Г. В. Курдюмова [19], блоки когерентного рассеяния (упруго деформированные блоки, в той или иной степени разориентированные) в пластически деформированной стали примерно на два порядка меньше субзерен, образующихся в результате обычной полигонизации. Обнаружена также и анизотропия получаемой в результате НТМО субструктуры блоки когерентного рассеяния мартенсита приобретают форму тонких пластинок, расположенных параллельно плоскости прокатки листа [111]. [c.81]

Данилов В. Н. К оценке уровня структурных помех с учетом повторного релеевского рассеяния упругих волн//Дефектоскопия, 1988. 10, С,82—89, [c.452]

Акустические (ультразвуковые) методы контроля основаны на исследовании процесса распространения и взаимодействия (отражения, преломления, поглощения и рассеяния) упругих колебаний в контролируемом изделии. [c.19]

Рассеяние нейтронов веществом принято классифицировать по след, признакам по изменению энергии нейтрона при рассеянии (упругое, неупругое) по характеру взаимодействия, ответственного за рассеяние (ядерное, магнитное) по степени когерентности нейтронных волн, рассеянных от множества центров, образующих изучаемое вещество. В общем случае интенсивность нейтронной волны, рассеянной малым объёмом вещества, можно представить в виде двух слагаемых, первое из к-рых пропорц. числу рассеивающих центров N (некогерентная составляющая), второе — [c.284]

Логарифмический декремент затухания является очень удобным показателем в методе свободных колебаний, возникающих при использовании крутильного маятника, схематически изображенного на рис. 1.5 и широко используемого для измерения динамического модуля упругости при сдвиге и затухании колебаний. Как показано в нижней части этого рисунка, последовательные амплитуды Л, уменьшаются вследствие постепенного рассеяния упругой энергии в виде тепла. Логарифмический декремент равен [c.21]

Чень. Многократное рассеяние упругих волн на параллельных цилиндрах.— Прикл. механика, 1969, № 3, с. 151—155. (Тр. амер. о-ва инж,-мех.) [c.303]

Комбинационное рассеяние упругих волн в изотропных твердых телах [c.326]

Таким типом диссипативных структур разрушения являются плоские скопления дислокаций. При их образовании в процессе пластической деформации не происходит существенной диссипации энергии 100], но создание структуры данного типа является эффективным способом рассеяния упругой энергии за счет самоорганизующихся процессов оттока энтропии в соседние области и рассасывания дислокационных скоплений. [c.111]

Предположим, что отдельный ионный центр рассеивает электрон из состояния к в состояние р. Будем рассматривать только такой случай, когда рассеяние упругое, т.е. электроны могут переходить из одного состояния в другое только с одной и той же энергией. Расчеты выполняем довольно просто при помощи нестационарной теории возмущения Дирака. Таким образом, напишем зависящее от времени уравнение Шредингера [c.57]

Дифференциальное сечение (иногда называемое также ядром рассеяния) обычно содержит лишь вклад от рассеяния (упругого и неупругого). Таким образом, если рассеяние только упругое, то [c.192]

Если не рассматривать кинетику упругой деформации, а учитывать только более медленные процессы (продолжающиеся минуты, часы и более длительно), то главную роль в этом случае будут играть диссипативные процессы, сопровождающиеся рассеянием упругой энергии и переходом ее в тепловую энергию. При статическом нагружении нагружающая сила Рн и сила сопротивления Рс равны, т. е. Ри = Рс- Полагая, что в каждом реальном материале различные структурные элементы или зоны тела работают как в упругом, так и неупругом (пластическом или вязком) состояниях, можно, в самой общей постановке задачи, записать, что Рс = Ру + Рц, где Ру — упругое сопротивление, Рц — диссипативное (неупругое) сопротивление, которое отражает как вязкое сопротивление, так и сопротивление пластической деформации. [c.352]

К упомянутой задаче электродинамики близка задача о рассеянии упругих волн на неоднородностях. В частности, при изучении [71] полного сечения рассеяния плоских упругих волн плоскими трещинами на основе результатов численного счета высказана изопериметрическая гипотеза при рассеянии упругих волн на трещинах разной формы, но одинаковой площади, полное сечение рассеяния на резонансной частоте максимально лля круговой трещины. [c.93]

УПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ — УПРУГОСТИ ТЕОРИЯ [c.260]

Убыванию амплитуды рэлеевских волн вследствие поглощения и рассеяния упругой энергии должны быть присущи особенности, характерные для продольных и поперечных волн, поскольку рэлеевская волна, как уже отмечалось, является комбинацией этих волн. Поглощение и рассеяние рэлеевских волн на ультразвуковых частотах исследовано довольно слабо. Затухание же объемных (продольных и поперечных) ультразвуковых волн изучено весьма подробно (см., например, [6]). Поэтому была сделана попытка установить связь между затуханием поверхностных и объемных волн. В работах [ИЗ, 114] получена формула, связывающая коэффициенты затухания указанных волн. [c.129]

Все эти векторы лежат в плоскости чертежа. Поскольку рассеяние упругое (й = к), направление К делит пополам угол между кик. Пунктирной линией показано пересечение плоскости, перпендикулярной вектору К, с плоскостью чертежа. [c.108]

Поскольку рассеяние упругое и вероятность Т кДк зависит только от угла между к и к, она не может зависеть от к , а следовательно, интеграл [c.325]

Обратите внимание, что равновесная функция распределения зависит от к лишь через % (к) и поэтому исчезает из (16.28), если рассеяние упругое. [c.325]

Чтобы качественно разобраться в картинах, получаемых в экспериментах по дифракции электронов, предположим, что рассеяние упругое ) и что падаю-ш ий и рассеянный электроны имеют волновые векторы кик. Пусть, кроме того, поверхность является атомной плоскостью, перпендикулярной вектору bg обратной решетки (см. стр. 99). Выберем для обратной решетки тройку основных векторов, включающую в себя Ьд, а для прямой решетки возьмем основные векторы аг, удовлетворяющие требованию [c.365]

УЗ-вые волны затухают значительно быстрее, чем волны более низкочастотного диапазона, т. к. коэфф. классического поглощения звука (на единицу расстояния) пропорционален квадрату частоты. В низкочастотной области коэфф. релаксационного поглощения также растёт пропорционально квадрату частоты, однако при повышении частоты этот рост замедляется и коэфф. поглощения стремится к постоянной величине. Область, где наблюдается такое изменение хода коэфф. поглощения, наз. релаксационной, а средняя её частота — частотой релаксации. Величина, обратная частоте релаксации,— время релаксации — характеризует процесс перераспределения энергии внутри вещества. Помимо характерного хода коэфф. поглощения УЗ, в релаксационной области наблюдается рост скорости звука с частотой — дисперсия, обусловленная физич. процессами в веществе и отличающаяся от дисперсии скорости звука, характерной для любых частот и связанной с геометрич. условиями распространения волны. Дисперсия УЗ в релаксационных областях обычно не превышает нескольких процентов. В многоатомных газах релаксация связана с обменом энергии между поступательными и внутренними степенями свободы, и характерные частоты лежат в среднем и даже низкочастотном диапазонах. В жидкостях к основным релаксационным процессам относятся, напр., внутримолекулярные превращения, структурная и химич. релаксации соответствующие частоты лежат чаще всего в области частот 10 —10 Гц. В твёрдых телах имеются релаксационные процессы различной природы, обусловленные, напр., взаимодействием ультразвука с электронами проводимости, со спиновой системой (см. Спин-фононное взаимодействие), С колебаниями кристаллической решётки. Влияние этих процессов проявляется в частотной зависимости поглощения УЗ. Резонансные явления типа акустического парамагнитного резонанса (область частот 10 —11 Гц) и акустического ядерного магнитного резонанса (10 —10 Гц) дают соответствующие пики поглощения. Резонансный характер может иметь также и дислокационное поглощение в кристаллах. Все эти особенности поглощения УЗ в твёрдых телах обусловлены взаимодействием УЗ-вых и гиперзвуковых волн с внутренними возбуждениями в твёрдых телах. Возникновение же такого взаимодействия связано с тем, что средние и высокие УЗ-вые частоты становятся сравнимы с характерными частотами процессов в веществе на молекулярном и атомном уровне, а длины волн сравнимы с параметрами внутренней структуры вещества. Последнее обстоятельство объясняет также увеличение рассеяния упругих волн на УЗ-вых частотах, наблюдаемое в микронеоднородных средах, в поликристаллич. телах сечение рассеяния на неоднородностях возрастает, если их размеры становятся порядка длины волны.. Связь характера распространения УЗ и, в частности, его высокочастотной области — гиперзвука — со структурой вещества и элементарными возбуждениями в нём является одной из важнейших особенностей УЗ-вых волн. Она позволяет судить о строении вещества на основании измерений скорости и погло- [c.11]

Далее, для работы сварочной колебательной системы необходимы устройства для ее крепления, которые не вносили бы дополнительного рассеяния упругой энергии и не меняли ее резонансных характеристик. [c.102]

О связи между звуковыми полями, излученными и рассеянными упругими поверхностями. Рассмотрим наиболее интересный частный случай формулы (15.7). Предположим, что на упругой поверхности [c.86]

Результаты расчетов, проведенных в работе [П9], показывают, что металлические цилиндры в воде в большинстве случаев рассеивают звук почти как абсолютно жесткие тела. Лишь в некоторых узких полосах частот вблизи собственных резонансов для низких форм колебаний (при п = О, 1, 2, 3) могут быть заметны отличия характеристик рассеяния упругих цилиндров от характеристик рассеяния жестких цилиндров. [c.197]

Выражение (36.28) может быть получено путем нормировки звукового давления, рассеянного упругой пластиной (36.18), к звуковому давлению в волне, зеркально отраженной от абсолютно же- [c.276]

Уравнения (1.45) и (1.46) решают путем разложения в виде рядов по собственным функциям в принятой системе координат. Ввиду плохой сходимости решений задач рассеяния упругих волн на отражателях протяженностью более нескольких длин волн следует применять метод высокочастотной асимптотики. [c.35]

МАЛОУГЛОВ0Е рассеяние — упругое рассеяние эл.-магн. излучения или пучка частиц (электронов, нейтронов) на неоднородностях вещества, размеры к-рых существенно превышают длину волны излучения (или дебройлевскую длину волны частиц) направления рассеянных лучей при этом лишь незначительно (на малые углы) отклоняются от направления падающего луча. В зависимости от параметров излучения М. р. может быть обнаружено при рассеянии на неоднородностях разл. масштабов от 10" и и менее (рассеяние электронов на ядрах) до метров и километров (рассеяние радиоволн на неоднородностях. земной поверхности). Распределение интенсивности рассеянного излучения зависит от строения рассеивателя, что используется для изучения структуры ве1цества. [c.41]

При обычных (нелазерных) источниках света световая волна не влияет на состояние среды и вызывающие рассеяние упругие волны обусловлены только тепловым движением молекул. Такое рассеяние света наз. тепловым, Когда интенсивность световой волны дос- [c.45]

Др. проявлением волновой природы микрочастиц служит дифракц. рассеяние — упругое рассеяние быстрых частиц на малые углы б Х/Лд (при X < Лд), обусловленное отклонением де-бройлевских волн налетающих частиц в область геом. тени, возникающей за рассеивающей частицей (см. рис. 1 в ст. Дифракционное рассеяние). Т. о., дифракц, рассеяние аналогично явлению дифракции света. [c.272]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

ЮТСЯ И другие характеристики логарифмический декремент затухания б, относительное рассеяние упругой энергии ДЛуМу за период колебаний, ширина резонансной кривой Дш/сор, где Аю — такое отклонение от резонансной частоты сор, при котором амплитуда вынужденных колебаний т (рис. 9.2) [c.312]

Далее, в работах Гриффиса и его последователей напряжение в вершине трещины, при котором разрушается образец, принимается равным теоретической прочности, что справедливо лишь при малой скорости разрушения и низких температурах. В действительности это напряжение зависит от величины и формы образца и свойств материала. Приблизительный расчет рассеянной упругой энергии при разрыве связей в вершине трещины, [c.23]

Помимо формфакторов, проявляющихся при упругом рассеянии ( упругие формфакторы ), есть и неунругие формфакторы, о которых будет рассказано немного дальше [c.131]

РЕЗОНАНСНОЕ РАССЕЯНИЕ - упругое рассея-ше частицы силовым полем (обычно атомным ядром), три к-ром фаза рассеяния достигает значения, близ-(ого к я/2. Оно имеет место, когда энергия всей истемы (рассеивающий центр плюс рассеиваемая ча- тица) близка к энергии дискретного уровня, реаль-10Г0 или виртуального, этой системы (в частности, 1ри малых энергиях рассеиваемо частицы, если у си- темы есть уровень, близкий к нулю). Известный слу- [c.399]

Взаимодействие электронного возбуждения с колебаниями решетки приводит к двум эффектам а) уменьшается величина матричных элементов М т — экситон утяжеляется б) происходит рассеяние (упругое и неупругое с потерей части энергии) экситонов на фононах. В этом случае движение экситона когерентно только между двумя столкновениями с фононами. Длина свободного пробега экситона определяется отношением матричных элементов обмена возбуждением /И , к энергии взаимодействия экситонов с фононами. Если это отношение очень мало, то длина свободного пробега становится сравнимой с расстоянием между молекулами кристалла. Движение возбуждения становится полностью некогерентным и напоминает прыжки с одной молекулы на другую. В связи с этим говорят о прыжковом механизме движения возбуждения. Модель когерентного движения развивалась впервые в работе Мерифильда [414], а модель некогерентного движения в работе Трлифая [404] и других [385, 398]. [c.532]

Мы предполагаем, что рассеяние упругое, поэтсииу энергия рассеянного шарика равна энергии падающего. Умножив обе части (165) на энергию одного шарика, получим [c.341]

Процесс рассеяния упругий (к = к ), так что, обозначив через 0 угол между к и к, имеем (к - к ) — 2А (1 - os 0). Для вычисления вероятности перехода (ч. П.49.10) используем матричный элемент (2.105). Подставляем это в столкновительный член уравнения Больцмана. Здесь можно воспользоваться справедливым для упругих процессов рассеяния уравнеипем (ч. II.53.8), которое дает обратное время релаксации иепосре.чстоенио. Если выполнить [c.113]

Эффект реактивности урана-238 в центре сборки составляется из положительного вклада за счет делений, вызываемых нейтронами высоких энергий, превышаюш,их 1,4 Мэе, и отрицательного вклада за счет реакци й (п, у), вызываемых главным образом нейтронами низких энергий. Суш,ествуют, кроме того, вклады в эффект реактивности различного знака за счет неупругого рассеяния (упругое рассеяние нейтронов на уране-238 приводит к таким малым изменениям энергии нейтронов, что соотвегствуюш,ими им эффектами реактивности можно пренебречь). Как показано ниже, из данных табл. 6.1 следует, что влияние упругого рассеяния положительно в сборке Топси (топливо — уран-235) и отрицательно в сборке Джезебел (топливо — плутоний-239). По аналогии можно ожидать, что и эффекты неупругого рассеяния будут иметь соответственно те же знаки. Следовательно, один из путей улучшения согласия между измеренными и рассчитанными эффектами реактивности для урана-238 — уменьшение сечений неупругого рассеяния этого элемента. [c.225]

Первое (в порядке исторического становления) важное прикладное направление в акустике связано с получением при помощи акустических волн информации о свойствах и строении веществ, о происходящих в них процессах. Применяемые в этих случаях методы основаны на измерении скорости распространения и коэффициента поглощения ультразвука на разных частотах (1 о" +10 Гцвгазахи 10 +10 Гцвжид-костях и твердых телах). Такие исследования позволяют получать информацию об упругих и прочностных характеристиках материалов, о степени их чистоты и наличии примесей, о размерах неоднородностей, вызывающих рассеяние и поглощение волн, и т. д. Большая группа методов базируется на эффектах отражения и рассеяния упругих волн на границе между различными средами, что позволяет обнаруживать присутствие инородных тел и их местоположение. Эти методы лежат в основе таких направлений, как гидролокация, неразрушающий контроль изделий и материалов, медицинская диагностика. Применение акустической локации в гидроакустике имеет исключительное значение, поскольку звуковые волны являются единственным видом волн, распространяющихся на большие расстояния в естественной водной среде. Как разновидность дефектоскопии, широко применяемой в промышленности, можно рассматривать ультразвуковую диагностику в медицине. Даже при небольшом различии в плотности биологических тканей происходит отражение ультразвука на их границах. Поэтому ультразвуковая диагностика позволяет выявлять образования, не обнаруживаемые с помощью рентгеновских лучей. В такой диагностике используются частоты ультразвука порядка 10 Гц интенсивность звука при этом не превышает 0,5 мВт/см , что считается вполне безопасным для организма. В настоящее время развитие дефектоскопии привело к созданию акустической томографии. В этом методе с помощью набора приемников ультразвука или одного сканирующего приемника регистрируются упругие волны, рассей- [c.103]

Точно такое же выражение должно получаться при брэгговском отражении нейтронов, поскольку рассеяние упругое и переданный импульс равен вектору обратной решетки, умноженному на Й. Брэгговское рассеяние представляет собой когерентный процесс. Это находит свое отражение в том, что сечение рассеяния пропорционально сечению рассеяния для отдельного центра, умноженному на ]У , а не просто на N. Следовательно, амплитуды рассеяния (в отличие от сечений) оказываются аддитивными. Влияние тепловых колебаний ионов относительно равновесных положений полностью учитывается множителем который называется фактором Дебая — Валлера. Поскольку средний квадрат смещений иона из положения равновесия <[и (0) ) растет с температурой, мы видим, что тепловые колебания ионов, улгеньшая интенсивность брэгговских пиков, не устраняют их полностью ) (как опасались первые исследователи рассеяния рентгеновских лучей). [c.384]

Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 (1950) -- [ c.148 , c.232 , c.263 , c.399 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.7 , c.17 ]

Теория ядерных реакторов (0) -- [ c.13 , c.41 , c.42 , c.136 , c.162 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.11 , c.22 , c.31 , c.33 ]

Модели беспорядка Теоретическая физика однородно-неупорядоченных систем (1982) -- [ c.488 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...