Среда анизотропная

См. сноску на стр. 41. Направление распространения потока энергии (вектора Умова — Пойнтинга) совпадает с направлением волновой нормали в средах оптически изотропных. В средах анизотропных несовпадение между волновой нормалью и лучом имеет принципиально важное значение, В данной главе нет различия между направлениями волновой нормали и луча. [c.370]

Мы уже ознакомились с важнейшими фактами, характеризующими распространение света в кристаллах. Основное отличие кристаллической среды от сред, подобных стеклу или воде, состоит в явлении двойного лучепреломления, обусловленном, как мы видели, различием скорости распространения света в кристалле для двух световых волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. С этой особенностью связано и различие в скорости распространения света по разным направлениям в кристалле, т. е. оптическая анизотропия кристаллической среды. Обычно, если среда анизотропна по отношению к одному какому-либо ее свойству, то она анизотропна и по другим свойствам. Однако можно указать случаи, когда среда может рассматриваться как изотропная в одном классе явлений и оказывается анизотропной в другом. Так, кристалл каменной соли обнаруживает изотропию оптических свойств, но механические свойства его вдоль ребра и диагонали различны. [c.495]

Способ Верещагина 204 Среда анизотропная 13 [c.511]

Анизотропная среда. В тех случаях, когда пористая среда анизотропна, так что имеет различные значения в различных направлениях, мы должны использовать уравнение Лапласа (9-44), полученное на основе уравнения (9-42). Для двумерного течения, к которому только и применим метод построения сеток течения, в уравнении (9-44) остаются только первые два члена. Для того чтобы найти сетку течения, необходимо сначала изменить заданную геометрию границ рассматриваемой области в соответствии с преобразованием (9-43), а затем построить сетку течения для преобразованной таким образом области получаемое при этом решение удовлетворяет уравнению (9-44). [c.205]

Для анализа напряжений в композитных плитах обычно применяется макроскопический подход, в котором считается, что каждый слой, состоящий из волокон и матрицы, представляет собой однородную среду, идеально связанную с примыкающими слоями. Делается также важное предположение о том, что упругая среда анизотропна это предположение основано на том факте, [c.418]

Если резонатор содержит поляризационно анизотропные элементы либо осуществляет поворот поля ( 4.4), поляризационное уравнение обычно имеет два различных решения сд 1. В том случае, когда среди анизотропных элементов есть такие, которые поглощают или выводят из резонатора хотя бы часть излучения одной из поляризаций, то, как правило, одно или оба м по модулю меньше единицы. Если же дело ограничивается элементами, вносящими дополнительные разности фаз или осуществляющими повороты плоскости поляризации, 1 и = 1 - поляризационные поправки к потерям отсутствуют с таким примером мы столкнемся в 4.4. [c.109]

При смешанном типе нелинейного отклика возможно возникновение бегущих решеток и невырожденной генерации (б 0). Если к тому же нелинейная среда анизотропна, а пучок 4 возникает в результате анизотропной дифракции, то пучки генерации отличаются от пучков накачки и по поляризации, т.е. по веем характеристикам электромагнитных волн. [c.36]

Если сама среда анизотропна, например, имеет одно характерное напра- [c.19]

Если молекулы среды анизотропны, но при отсутствии внешнего поля все ориентации молекул равновероятны (что характерно для газов и жидкостей), то среда в целом изотропна. При большой интенсивности излучения электрическое поле волны оказывает ориентирующее действие на анизотропные молекулы (высокочастотный эффект Керра, см. 4.5). В результате среда оказывается двоякопреломляющей, причем добавки к показателям преломления По и Пе пропорциональны интенсивности света. [c.484]

Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемости. В электродинамике среды, которые мы будем рассматривать, описываются двумя скалярными пар аметрами — диэлектрической проницаемостью е и магнитной проницаемостью р,. Этим исключаются из рассмотрения два класса сред — анизотропные тела и тела с пространственной дисперсией. В первых е и ц — тензоры. Во вторых такие локальные характеристики, вообще говоря, не существуют, они могут быть введены только для плоских волн и зависят от направления этих волн. [c.12]

Если же при t = to среда анизотропна или в процессе деформации она приобретает анизотропию, то преобразование (11.4) к виду (11.21) практически невозможно. Обозначая аффинор A в Э через 5, 5(х, /)=Д( о(лс, /), /), следовательно, [c.165]

Если газовая среда анизотропна, например, за счет взаимодействия с сильным электромагнитным полем планеты, то развитая выше теория усложняется. В [c.97]

Спектр собственных частот 287. 386 Среда анизотропная 23 [c.662]

Мизес [599] распространил предположение о существовании пластического потенциала для изотропных сред на среды анизотропные, считая при этом материал несжимаемым и неупрочняю-щимся. Пренебрегая влиянием шарового тензора, он получил выражение для эквивалентной функции, которое может быть принято за условие текучести [c.156]

Предположение о существовании пластического потенциала для изотропных сред Мизес распространил на среды анизотропные. Условие пластичности Мизеса в общем случае содержит 15 констант материала. Если оси анизотропии совпадают с главными, [c.358]

Многие макроскопические среды анизотропны. Поэтому в таких случаях при решении задачи о распространении волн необходимо выделить геометрически некоторое направление и обобщить введенные до сих пор понятия [13]. В частности, заранее очевидно, что с макроскопической точки зрения среда не может описываться теперь скалярной диэлектрической или магнитной проницаемостью (е или рс). Очевидные обобщения материальных соотношений, связывающих Е и с 0 и [см. соотношение (1.2.3)], запишутся в виде [c.37]

Изложенные выше соображения предполагают изотропность свойств дисперсионной среды, а это значит, что ее дисперсионные свойства не зависят от выбранного направления. Если среда анизотропна, то I = n (S)/U где n-единичный вектор в направлении распространения фронта волны. При этом 11ф = оз/к=/ са, к/к) или ю = f (к), к = к , что означает зависимость частоты 00 не только от волнового числа, но и от направления распространения. Для однородной среды со и С/ф суть скалярные функции в /с-пространстве. [c.192]

Среди анизотропных сред наибольший интерес представляют часто используемые в приложениях среды, обладающие определенными свойствами симметрии. Рассмотрим трансверсально изотропную и ортотропную. В трансверсально изотропной среде имеется некоторое выделенное направление, а в плоскостях. [c.139]

Аналогом эффекта Керра является эффект Коттона—Мутона, открытый в 1910 г. Если молекулы среды анизотропны и обладают постоянными магнитными моментами, то они могут преимущественно ориентироваться постоянным магнитным полем. В достаточно сильных магнитных полях возникает анизотропия,и связанное с ней двойное лучепреломление среды. Это и есть эффект Коттона — Мутона. Среда ведет себя подобно одноосному кристаллу, оптическая ось которого параллельна магнитному полю В. [c.561]

Для общности предполагается, что среда анизотропна. Ее оптические свойства характеризуются тензорами г,1, явл.чю-щимися функциями частоты со. В соответствии с общепринятой тензорной символикой по дважды встречающимся координатным индексам подразумевается суммирование. Как выяснено выше, если нулевой член ряда (96.7) принять за единицу, то последующие члены будут порядка а/к, а/к) и т. д. [c.586]

При распространении света в среде все такие явления связаны прежде всего с нелинейной зависимостью вектора поляризации среды Р от напряженности электрического поля Е световой волны. Среду мы будем предполагать однородной, не будем учитывать ее магнитные свойства и пространственную дисперсию. Если поле Е еще не очень сильное, то вектор Р можно разложить по степеням составляющих вектора Е и оборвать такое разложение на нескольких первых членах. Тогда в общем случае, когда среда анизотропна, можно написать [c.726]

Спектральная плотность импульса 114 Среда анизотропная 142, 148, 3 50, [c.412]

Если среда анизотропна, то коэффициенты диффузии в различных направлениях будут различными, и второй закон Фика примет вид [c.97]

Существует точка зрения, подтверждаемая лабораторными и натурными наблюдениями, что реальные пористые среды анизотропны. С одной стороны, среда может быть анизотропна в малом , но если анизотропные элементы перемешаны достаточно равномерно, то в большом такая среда будет изотропной. В практически интересных случаях, по-видимому, имеет место иная картина. Среда состоит из изотропных элементов, характерные размеры которых по разным осям различны. Если проницаемость элементов флуктуирует, а сами элементы расположены в пространстве достаточно упорядоченно, то в большом такая среда будет [c.131]

Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Анизотропные свойства сплошной среды описывают тензорными величинами в неоднородной А. с, они меняются от точки к точке. Среды, анизотропные для одного класса явлений, могут вести себя как изотропные по отношению к др, классу. Так, механич. свойства кристаллич, поваренной соли Na l анизотропны (её упругость различна вдоль рёбер и диагоналей кубической решётки), тогда как тепловые и оптич. свойства изотропны с высокой степенью точности. В изотропной среде соответствующие тензоры сводятся к единичным. [c.84]

Электронно-оптич. показатель преломления п=р1ро в электрич. поле зависит только от координат, и такая среда для распространения электронных пучков изотропна. При наличии магн. поля (совместно с электрическим или без него) среда анизотропна, т. к. в этом случае и зависит ещё и от направления движения электронов, тогда [c.546]

Во многих случаях пористая среда анизотропна, и проницаемость зависит от направления течеиия. В таких случаях закон Дарси остается в силе, причем [c.199]

Таким образом, фактически Гасс.манн вводит четыре независимых упругих коэффициента. С другой стороны, автор пользуется представлениями механпкп зернистой среды [59] и оценивает упругие константы твердой фазы по теории Гертца упругого взаимодействия двух контактирующих шаров. При этом интенсивность сдавливания определяется собственным весом массы уложенных друг на друга шаров. Такая схематизация позволила вычислить изменения скорости распространения продольных волн по вертикали и по горизонтали (среда анизотропна из-за вертикального сдавливания) как для сухой среды, так и для влажной (в последнем случае жидкость двигалась вместе с твердой фазой — закрытая система). [c.55]

Говоря об электрических кристаллах, нельзя не рассмотреть другие электрические среды, не имеющие кристаллического строения. Такими средами являются пьезоэлектрические текстуры и электреты. Некристаллические электрические среды анизотропны и обладают рядом физических свойств, характерных для кристаллов. Анизотропные среды могут иметь остаточную (аналог спонтанной) электрическую поляризацию, пироэлектрические свойства, а некоторые текстуры — полярную анизотропию последние могут быть названы полярно-нейтральными и, следовательно, обладать пьезоэлектрическими свойствами. Характерист1я и пьезоэлектрических текстур и особенно электретов весьма специфичны, но здесь мы будем рассматривать только те из них, которые сблин ают анизотропные среды с электрическими кристаллами. [c.155]

Следует отметить, что большинство упругих сред анизотропны, поскольку имеют кристаллическую структуру. Все кристаллы обладают анизотропией, и виды этой анизотропии весьма многообразны. Анизотропны многие искусственно изготовляемые деформируемые твердые тела (композиты). В то же время применяемые в технике металлы и их сплавы имеют мелкокрист 1ЛЛическую структуру в виде беспорядочно расположенных кристаллических зерен. Поскольку зерна значительно меньше (размеры их до десятков микрон, т. е. порядка 10 см), чем применяемые в практике образцы, то металлы рассматривают как изотропные упругие тела. [c.383]

Характерпстиками механических свойств сред являются константы и — тензоры четвертого ранга. Если свойства среды в разных направлениях различны, т. е. среда анизотропна, с учетом симметрии тензоров напряжений, деформаций и скоростей деформаций, тензоры и имеют 36 независимых компонент (вместо 81 = 3 для тензора четвертого ранга). При симметрии различных типов число компонент сокращается. Если свойства среды одинаковы по всем направлениям (среда изотропна, или гиро-тропна), то вместо А >°- и появляются только два определяющих параметра. Для линейного упругого тела при малых деформациях ими являются коэффициенты Л яме Я и л, связанные с соотношениями [c.25]

Таким же способом может быть решен вопрос о направлении и поляризации отраженного света. Надо только построить поверхность волновых векторов не во второй, а в первой среде. Если первая среда изотропна, то поверхность волновь1Х векторов будет сферой. Возникнет только одна отраженная волна, причем угол падения будет равен углу отражения. Если же первая среда анизотропна, то при отражении волна расщепится на две линейно поляризованные волны, идущие в разных направлениях. [c.516]

Изотропной средой называют такую среду, Свойства анизотропии, свойства которой одинаковы по всем насады гиротропии правлениям. Если свойства среды в разных направлениях разные, то говорят, что среда анизотропна. Анизотропные среды могут обладать симметрией различных типов. [c.167]

Если среда анизотропна, то процесс распространения волн может описываться гиперболическими уравнениями не второго, а более высокого (например, четвертого) порядка, которые приводятся к уравнениям второго порядка только при специальных предположениях о характере протекания волнового процесса в анизотропной среде. Такого типа задачи встречаются при исследовании распространения световых волн в кристаллах, электромагнитных волн в плазме или феррите, находящихся в магй ит-ном поле, упругих волн в анизотропных твердых телах и т. д. [c.13]

Таким образом, при распространении упругих колебаний вдоль оси симметрии среды будут наблюдаться только две скорости Ур1 и Уу1 = Уs2. Измеряя тсшько эти параметры скорости, нельзя сделать заключение, является ли среда анизотропной. [c.30]

Превращение в твердом состоянии характеризуется также тем, что образование зародыша н<звой фазы в твердой анизотропной среде должно проходить с соблюдением правила структурного и размерного соответствия. Тогда зародыш новой фазы ориентирован так, что он сопряжен с исходной фазой но определенным кристаллографическим плоскостям, наиболее сходным по расположению атомов и по расстоянию между ними. [c.103]

Хсх/ Хт = 0,08RePr Re = Gd l и-При этом засыпка вместе с протекающим сквозь нее потоком рассматривается как некоторая гомогенная среда с одинаковой температурой и эффективными коэффищ1ентами продольной ХсП = + Хсц и поперечной теплопроводности. Здесь X — эффективный коэффициент теплопроводности среды с неподвижным теплоносителем. Из приведенных выражений следует, что эффективная теплопроводность является анизотропной величиной, зависящей от направления скорости потока. [c.36]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.13 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.13 ]

Теория пластичности (1987) -- [ c.180 ]

Механика сплошных сред (2000) -- [ c.14 ]

Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости Изд2 (1976) -- [ c.23 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.202 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.356 , c.383 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.447 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.614 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.167 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.3 , c.50 , c.142 , c.148 , c.372 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...