Источники точечные

Теплота может распределяться по толщине металла по различным законам. Как указывалось выше, часто распределение считают равномерным (см. рис. 5.10, а). В случае наплавки на массивное тело распределенностью теплоты в направлении оси Oz можно пренебречь и считать источник точечным, находящимся на поверхности тела. [c.156]

Строго говоря, сферическая волна соответствует источнику точечного размера, т. е. представляет абстракцию. Однако даже при источнике конечного размера фронт волны на достаточно большом расстоянии г будет сферической поверхностью с достаточным приближением. [c.40]

Для протяженных источников мы можем разбить поверхность источников на элементарные участки (достаточно малые по сравнению с Д) и, определив освещенность, создаваемую каждым из них по закону обратных квадратов, проинтегрировать затем по всей площади источника, приняв, конечно, во внимание зависимость силы света от направления. Зависимость освещенности от R окажется при этом более сложной. Однако при достаточно больших (по отношению к величине источника) расстояниях можно пользоваться и законом обратных квадратов, т. е. считать источник точечным. Этот упрощенный расчет дает практически хорошие результаты, если линейные размеры источника не превышают /ю расстояния от источника до освещаемой поверхности. Так, если источником служит равномерно освещенный диск диаметром 50 см, то в точке, лежащей на нормали к центру диска, ошибка в расчете по упрощенной формуле для расстояния 50 см достигает приблизительно 25%, для расстояния 2 м не превышает 1,5%, а для расстояния 5 м составляет всего лишь 0,25%. [c.46]

Равномерный точечный источник — точечный источник, равномерно излучающий во всех направлениях. [c.151]

Интенсивность акустического поля в камере зависит от места расположения источников звука. При расположении источника (точечного) на стене камеры средняя интенсивность звука в 2 раза, а при установке в углу в4 раза выше, чем при установке его в центре. [c.447]

Интерполяционные формулы — Остаточные члены 304 Интерполяция линейная — Пропорциональные части 35 Иррациональные функции —Интегрирование 160 Иррациональные числа 63 Истирание деталей механизмов 438 Источники точечные 234 Исчисление дифференциальное 134—153 [c.551]

Для определения дисперсности влаги в ЦКТИ [4] был разработан и опробован прибор (рис. 52). Световой источник — точечная электролампа 1 напряжением 12 б и мощностью 90 вт. За лампой установ- [c.163]

Пусть S — источник света, размеры которого малы по сравнению с расстоянием Sj до оптической системы, так что можно считать источник точечным. Предположим, что сила света / источника S в направлении, составляющем угол и с осью системы, равна I (к) = /о (1 — с sin и), где"с — некоторый коэффициент определяемый из измерений обозначим через Sj параксиальное изображение источника S. [c.448]

В радиометрических измерениях различают два вида источников точечные источники и протяженные источники. Точечный источник излучает равномерно, и интенсивность излучения не зависит от угла. Но поскольку на самом деле точечных источников нет, требуется удовлетворительная приближенная модель. Мы будем считать источник точечным, если его размеры не превышают 10% расстояния между источником и приемником и если он излучает одинаковый поток во всех направлениях. [c.112]

Когда первичный источник точечный, световые колебания в отверстиях 51 и когерентны и видность полос на экране С максимальна У=1. В случае протяженного источника видность полос меньше единицы. При заданном расстоянии d между отверстиями 5 и она зависит от отношения поперечного размера источника 0 к расстоянию Ь между источником и экраном В, т. е. от углового размера источника 0 = Dx/ . Если в K/(2d), то из (5.52) следует, что видность т. е. полосы видны отчетливо. С увеличением 0 видность уменьшается, и при в = K/d полосы пропадают совсем. Уменьшение видности полос можно объяснять частичной когерентностью световых колебаний в точках 51 и возбуждаемых протяженным источником. Для количественной характеристики этой когерентности колебаний в разных точках поперечного сечения светового пучка вводится понятие степени пространственной когерентности у 2- Она характеризует способность световых колебаний в пространственно удаленных точках 51 и 5г, взятых в некотором поперечном сечении пучка, к созданию стационарной интерференционной картины, если свет из точек 51 и 5г будет каким-либо способом сведен в одну точку (в опыте Юнга это происходит в результате дифракции на отверстиях в экране В, совпадающих с точками 51 и 5г). [c.241]

Размерность энергетической силы света (Bт p- ). Понятие силы излучения применимо для точечного источника. Точечным источником называется такой, размеры которого настолько малы по сравнению с расстоянием до прием- [c.12]

Рис. 5.2.1. Оптическая. схема наблюдения дифракции Фраунгофера на щели а — источник точечный б — источник с щи-риной щели 2 а

Выражение (5.7) описывает вариацию изменения разности хода в точке поля Р двух элементарных интерференционных картин от центральной точки источника Е и некоторой другой точки М. Если источник точечный, т. е. О и г = О, то бД = 0. [c.56]

Для характеристики источников в уравнении (2.1) рассмотрим более подробно их специфику. Наиболее простой тип источника-точечный моно-поль (пульсирующая сфера R k). Физический механизм излучения-концентрации в малом пространстве пульсирующего объема (притока или стока) массы. Для излучателя точечного размера в свободном пространстве волновое уравнение приобретает вид [c.43]

Поскольку источник точечный, интерференция не локализована. [c.30]

Если источник точечный, а края экрана резкие, то граница геометрической тени расщепляется в дифракционные полосы, как это мы видели при рассмотрении дифракции на круглых отверстии и экране. Однако, если края экрана неровные, то полосы начинают размываться, а при увеличении размеров источника переходят в полутень. [c.274]

Уравнение переноса Интенсивность взаимодействия 13 Источник точечный и распределенный [c.480]

Очень важно заметить, что в аргумент кроме sin входит еще произведение кЬ=2т.Ъ/ к. Если кЬ 1,то R (O) 1, т. е. направленность отсутствует. Это значит, что наша система уподобляется точечному источнику, если размер Ъ достаточно мал по сравнению с длиной волны. Это заключение верно и но отношению к более сложным системам, и мы можем теперь уточнить понятие точечного источника точечным источником мы вправе назвать любую систему синфазных источников, если размеры системы малы по сравнению с длиной волны. [c.267]

Для простоты мы считаем источник точечным, расположенным в точке х , но генерирующим волны всех трех поляризаций о, поэтому по всем поляризациям в [c.108]

Размеры и форма шва определяются количеством теплоты, введенной в изделие, и характером ввода этой теплоты. При действии точечного быстродвижущегося источника квадрат расстояния до изотермы плавления согласно (20) определяется как [c.186]

При расчетном определении по схеме точечного быстродвижущегося источника теплоты площадь, ограниченная той или иной [c.186]

Решение задачи обтекания системы произвольно расположенных частиц чрезвычайно сложно даже в предельных линейных постановках ползущего движения вязкой жидкости и потенциального движения идеальной жидкости. В последнее время рядом исследователей используется приближенный метод, позволяющий в указанных предельных линейных постановках при не очень больших концентрациях дисперсной фазы учесть возможную неравномерность расположения дисперсных частиц, и, в частности, их хаотичность. При этом используется то обстоятельство, что в указанных предельных постановках течение несущей жидкости при обтекании одной частицы может быть представлено как результат действия некоторой точечной особенности (источника, [c.181]

Нагрев тел может осуществляться разнообразными источниками теплоты, различающимися между собой по распределенности, времени действия и движению их относительно тела. При определенных условиях все многообразие источников теплоты можно получить, пользуясь мгновенным точечным источником теплоты. [c.152]

Мгновенный точечный источник теплоты — понятие абстрактное. Физической схемой, примерно соответствующей мгновенному точечному источнику, можно считать такую, при которой в очень малый объем за весьма малый промежуток времени вводится некоторое количество теплоты Q. Формально такое введение теплоты можно рассматривать как граничное условие при = 0, когда вместо распределения температур задается распределение теплоты в теле. Действительно, если принять, что во всех точках тела, кроме одной, теплосодержание равно нулю, а в точке с координатами хо, уо, zo при t — 0 содержится количество теплоты Q, то будем иметь случай мгновенного точечного источника. [c.152]

Проведены [2] многочисленные эксперименгальные исследования полей излучения внутри и на выходе неоднородностей за защитой реакторных и других установок с источниками у-кван-тов и нейтронов для прямых каналов различных видов (цилиндрических, кольцевых, щелевых), проходящих через защиту из разных материалов (воды, бетона, железа, свинца). Особый интерес представляют эксперименты, где методика моделирования протяженных источников точечными позволила выделить отдельные составляющие поля. Результаты экспериментов для некоторых задач сравниваются с расчетными данными на рис. 12.7. [c.151]

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлими-ровано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы (в масштабе структуры объекта), то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде [c.400]

Будем предполагать, что источник точечный, зеркало идеально, т. е. изображает безаберрациоиную точку на оси, и источник стоит строго в фокальной плоскости зеркала (илн, точнее, в плоскости, сопряжеинйй с входным зрачком системы ijij). [c.484]

Если источник — точечный и находится на оптической оси, Аф = О и из (7.13) и (7.14) получим I ф/ф — 11 sin 9 [c.280]

Аналогично обстоит деш в двухлучевой интерференции, осуществляемой делением волнового фронта (см. 27). Если источник, освещающий щели, монохроматический и точечный, то видимость интерференционнш картины равна единице и можно говорить, что вторичные волны, исходящие из щелей, когерентны. Однако если источник точечный, но немонохроматический, или монохроматический, но протяженный, то видимость интерференционнш картины ухудшается. В обоих случаях интерферирующие волны лишь, частично когерентны либо некогерентны, если интерференционная картина пропадает совсем. [c.190]

Л разрешения предполагалось, что две точки предмета Si и S2 представляют собой некогерентные точечные источники, и в плоскости создаваемого оптической системой изображения происходит простое наложение дифракционных картин от каждого из них. Несамосветящийся объект должен быть освещен каким-либо источником света. Если этот источник точечный, то световые колебания в точках Si и S2 освещаемого им предмета когерентны. Любой реальный источник имеет конечные размеры, поэтому в общем случае световые колебания в близких точках Si и S2 освещаемого предмета будут частично когерентны. Степень пространственной когерентности 712 световых колебаний в точках Si и S2 зависит от расстояния Z между ними и от угловых размеров источника света (см. 5.5). Когда применяется оптическая осветительная система (конденсор), отображающая светящуюся поверхность источника на плоскость объекта (рис. 7.32), роль углового размера источника играет выходная апертура 2uo осветителя в пределах центрального максимума дифракционной картины от его оправы световые колебания частично когерентны, ибо каждая точка источника отображается конденсором в виде кружка конечных размеров. Радиус этого круж-ка, т. е. размер области когерентности, порядка К/ио- Если апертура осветителя мала по сравне-нию с числовой апертурой объектива микроскопа, то расстояние Zmin между точками Si и S2, лежащими на пределе разрешения, много меньше ширины дифракционного кружка от оправы конденсора и световые колебания в Si и S2 можно считать полностью когерентными. [c.372]

Для расчета процессов распространения тепла от реальных источников воспользуемся принципом наложения элементарных решений. Сущность его состоит в том, что температура от совместного действия совокупности распределенных в пространстве или времени источников принимается равной сумме температур от действия каждого отдельного источника. Допустимость принципа наложения, или принципа независимости действия источников, проверена опытом. Пользуясь этим принципом, можно представить реальный источник любой формы как совокупность сосредоточенных источников (точечных, линейных и плоских), а непрерывно действующий источник — как совокупность мгновенных источников, соответственно распределенных по времени действия источника. Просуммировав решения для каждого элементарного мгновенного источника, найдем ре-П1ение для источника любой формы, действующего любое время. При пользовании принципом наложения коэффициенты теплофизических свойств материала к, су, а принимают постоянными, не зависящими от температуры. [c.111]

В настоящем приложении приводится сводка основных свойств дельтафункции - ), которая оказалась полезной при описании точечных источников, точечных зарядов и т. д. Эга функция, используемая особенно часто как в квантовой механике, так и в классической прикладной математике, определяется с помощью следующих уравнений [c.694]

Важно заметить, что наблюдаемые явления дифракционного порядка вполне обратимы в силу принципа, пре (Л0жеин0 0 Гельмгольцем. По существу безразлично, находятся ли источник (точечный) в точке Р1 (рис. 2. 30), а приемник в точке А сферы или наоборот, источник в точке А, а гриемник в точке Поэтому весь ход рассужаенпй, в общем, остается в силе, если в точке. А сферы (головы) мыслить источник звука (рот говорящего). [c.88]

Трансформаторная конденсаторная сварка предназначена в основном для точечной н шовной сварки, но может быть использована и для стыковой. При этом способе разряд конденсатора преобразуется с помощью сварочного трансформатора (рис. 5,37, б). В левом положении переключателя П конденсатор С заряжается от источника постоянного тока. В правом положенип переключателя происходит разряд конденсатора на первичную обмотку сварочного трансформатора Т2. При этом во вторичной обмотке индуктируется ток больпюй силы, обеспечивающн11 сварку предварительно зажатььЧ между электродами заготовок. [c.219]

Некоторое затруднение в применении анодной электрохимической защиты — потребность в большом токе для пассивации конструкции — может быть устранено а) постепенным заполнением конструкции раствором под током б) предварительной пассивацией защищаемой поверхности пассивирующими растворами (например, 60% HNOg -f 10% К3СГ2О7) в) применением импульсных источников постоянного тока. Следует также поддерживать потенциал защищаемой конструкции в области оптимальных его значений, чтобы избежать возможного протекания некоторых видов местной коррозии (точечной, межкристаллитной и избирательной коррозии под напряжением). Слабым местом этого вида защиты является недейственность его выше ватерлинии, а иногда и недостаточность по ватерлинии, что требует иногда дополнения его другими методами защиты, в частности использованием для [c.321]

Ускоренный электрохимический метод испытания на точечную коррозию, предложенный Бреннертом и усовершенствованный Г. В. Акимовым и Г. Б. Кларк, состоит в том, что образец коррозионностойкой стали поляризуют анодно от внешнего источника постоянного тока и одновременно измеряют его электродный потенциал (рис. 355). При достижении некоторого значения потенциала (потенциала пробивания) защитная пленка на образце разрушается в одной или нескольких точках, вследствие чего значение электродного потенциала образца уменьшается. Наблюдается хорошее соответствие результатов сравнительных коррозионных испытаний хромистых и хромоникелевых сталей на точечную коррозию с данными, полученными методом определения потенциала пробивания. [c.463]

В последнее время для расчета КИН часто применяется метод весовых функций, т. е. функций Грина. В широком смысле функции Грина — это оператор, который по решению задачи, соответствующему одним граничным условиям, позволяет строить решение при других граничных условиях. В узком Смысле в качестве функций Грина часто используются функции точечного источника. Основные направления метода весовых функций намечены в работах X. Ф. Бюкнера [290] и Дж. Райса [398]. Указанный метод позволяет рассчитать КИН в двумерных и трехмерных телах со сквозными, эллиптическими и полу-эллиптическими трещинами [17—19, 210, 411], но его применение затруднено в случае криволинейных трещин, а также при нагружении элемента конструкции, отвечающем смешанным — кинематическим и силовым — граничным условиям. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...