Простые среды

Рис. 260. Реологические зависимости простейших сред

Отметим, что общий порядок уравнений (5.75) но координате X равен 12. Они, следовательно, описывают шесть типов изгибно-крутильных волн в стержне произвольного сечения. Исследование этих волн сопряжено с гораздо большими вычислительными трудностями, чем исследование развязанных изгибных и крутильных колебаний, проведенное выше. С этим, однако, приходится мириться, так как уравнения (5.75) являются простейшими среди уравнений, описывающих связанные изгибно-крутильные колебания. С другими теориями этих колебаний можно ознакомиться в работах [5, 140, 226,. 340, 348, 358, 370]. [c.168]

Эта модель, показанная на рис. 45, является наиболее простой среди моделей, учитывающих нестационарный характер связей в цикловых механизмах. Такая расчетная схема реализуется в механизмах с достаточно податливым приводом, отображаемым колебательным контуром с одной степенью свободы. При этом кинематический аналог оказывается встроенным в массу. Как уже отмечалось в гл. 1, динамическая модель 1—П—О позволяет в первом приближении выявить искажения идеальных кинематических функций ведомого звена, которые возникают за счет крутильных колебаний ведущего звена. В силу (1.1), (1.3), (1.4) искажения заданных идеальных характеристик определяются следующими зависимостями [c.164]

Нарисуйте механические модели простых сред. [c.173]

Нарисуйте реологические кривые простых сред и запишите их уравнения состояния при линейном напряженном состоянии. [c.173]

Уравнение Максвелла. Уравнение упруго-вязкого тела было получено путем сложения напряжений, соответствующих простым средам — упругой и вязкой. Будем теперь складывать не усилия, а скорости деформации, отвечающие одному и тому же напряжению. Очевидно, что этой среде соответствует модель, состоящая из пружины (упругий элемент), последовательно соединенной с вязким элементом (фиг. 203). Закон деформации подобной среды, впервые полученный Максвеллом имеет вид [c.302]

Когда от объектива требуется значительная светосила — в пределах 1 2—1 3 — при средних значениях фокусного расстояния (40—150 мм), то приходится усложнять ранее рассмотренные конструкции., Наиболее простой среди усложненных является [c.105]

Полиморфные превращения одной однофазной структуры в другую обнаружены приблизительно в 20 металлических элементах, а также в большом числе промежуточных фаз и интерметаллических соединений. Превращения этого типа являются наиболее простыми среди всех фазовых превращений. Очень часто при температурах, близких к температуре равновесия фаз, превращение протекает по механизму образования зародышей и их роста, а при более низких температурах, достигаемых путем быстрого охлаждения, по мартенситному механизму. По мере увеличения скорости охлаждения остановка на температурной кривой, обнаруживаемая при скоростном термическом анализе, смещается в область более низких температур до некоторого предельного ее положения. Поэтому у большинства чистых металлов нельзя зафиксировать высокотемпературную структуру [c.284]

Термодинамика простой среды [c.87]

Наиболее простым среди всех возможных движений точки является такое движение, при котором в любой момент времени выполняется условие [c.48]

Для простейших сред с внутренним моментом количества движения обычно полагают I = где — средняя угловая скорость микрочастиц, I — феноменологический коэффициент, который далее принимается постоянным. [c.298]

В настоящее время разработаны эффективные приемы выравнивания нагрузки по виткам путем корректировки геометрии резьбы. Наиболее простой среди них состоит в том, что шаг резьбы гайки делают больше шага резьбы болта в отношении, зависящем от величины действующей силы и устанавливаемом расчетом или экспериментально. В среднем это отношение равно 1,002—1,004. Для резьбовых соединений с обычными шагами (1—2 мм) разница в шаге гайки и болта составляет 3—5 мк. Кроме того, в соединении предусматривают повышенные радиальные зазоры, обеспечивающие самоустановку гайки относительно болта и опорной плоскости. В свободном состоянии верхний виток болта соприкасается [c.529]

Отражение от границы может приводить к новым волновым процессам. Наиболее известным и простым среди них является поверхностная волна Рэлея. Для полупространства О рассматривается плоская деформация с синусоидальной волной вдоль оси х [c.248]

Простейшим среди градиентных методов является метод, при котором движение из точки X -i осуществляется по антиградиенту с постоянным шагом а = onst. [c.286]

Однако для практических задач такой подход обычно неприменим из-за отсутствия аналитических выражений функции АНок Хк), незнания свойств диффе-ренцируемости и т. п. Поэтому для выбора Хц обычно пользуются численными методами одномерной оптимизации, реализуемыми на ЭВМ. Наиболее простыми среди них являются методы перебора, описанные ниже и позволяющие приближенно с желаемой точностью определить оптимальное Хк. Однако с повышением точности количество вычислений АНок Хк) возрастает, и поэтому такой путь не всегда приемлем, хотя он дает возможность определения абсолютного оптимума (рис, П.2, б). [c.242]

В [4, рис. 11] и [10] ясно показано, что поведение пластин из слоистых композитов не является термореологически простым. С другой стороны, при Т Tg зависимость от температуры определяется главным образом величиной ат, если температура не настолько высока, что преобладает упругое поведение. Поэтому в диапазоне температур выше температуры стеклования использование для композитов модели термореологически простой среды является хорошей аппроксимацией. [c.191]

Расчет напряжений и деформаций в термореологически простой среде при нестационарных температурах рассмотрен в [1] и позже в [11]. Хотя эпоксидные смолы при Т Tg в действительности не являются термореологически простыми, можно полагать, что для расчета остаточных напряжений такая модель поведения матрицы будет подходящей. Поэтому задача расчета напряжений, возникающих после завершения цикла отверждения, будет рассмотрена в первую очередь. Затем последует краткий обзор анализа термореологически сложных сред, позволяющего учесть зависимость начальной податливости от температуры и коэффициент йа. [c.191]

Анализ усадочных напряжений в термореологически простой среде. Обсудим задачу предсказания изменения напряженного состояния однонаправленных и слоистых композитов, происходящего на этапах изготовления этих мате- [c.191]

Подобный метод анализа остаточных напряжений следует, конечно, рассматривать как ориентировочный. Автору известна только одна экспериментальная проверка теории термореологически простых сред применительно к эпоксидным смолам при нестационарной температуре. Причем эксперимент был выполнен при постоянных напряжениях и при температуре значительно выше Tg [17]. Следовательно, насколько известно автору, точность расчета при помощи модели термореологически простой среды остаточных напряжений в полимерах, находящихся в условиях стеснения деформаций и охлаждаемых ниже Tg, неизвестна. Изменения Do и ао от температуры могут иметь значительный эффект, однако это до сих пор также не изучалось. Только в последнее время решению задачи определения остаточных напряжений в волокнистых композитах пока еще в упругой постановке стало уделяться серьезное внимание [18]. [c.195]

Как обсуждалось выще, поведение конструкции из композита можно рассчитать при помощи упругих рещений, используя модель термореологически простой среды, если поле температур однородно. Однако подобная простая процедура не имеет теоретического обоснования для случая, когда уравнения состояния имеют вид (5.28). Поэтому для анализа термореологически сложных материалов может оказаться необходимым прямой численный подход. Есть основания полагать, что в этом случае можно применить щаговые методы, уже используемые в анализе термореологически простых материалов при нестационарных или неоднородных полях температуры. [c.196]

Методы кинетики сложпь1Х систем являются также необходимым орудием при решении эволюционной задачи — вопроса о том, как в исходной простой среде может возникнуть машина. [c.5]

Вначале исследуе1уГ плоские одномерные продольные и поперечные вязкоупругие волны в однородных изотропных средах. Данные задачи являются простейшими среди задач динамики для вязкоупругих сред. [c.42]

Физически К,— К. с. выражают существованне жёсткой связи дпснсрсии световой волны (зависимости показателя преломлепня п от oi) и её поглощения. Уж о для простейшей среды — идеального атомарного газа с [c.487]

Универсальность спектра Колмогорова—независимость от источника энергии — является в определ. степени специфич. свойством, присущим Т. в простых средах, напр, в нейтральных жидкостях, в к-рых отсутствует характерный внутр. масштаб. В более сложных средах, нагр. в плазме, Т.— результат взаимодействия разд. полей и/или возбуждений с разными характерными частотами, масштабами и полосами поглощения (см. Турбулентность плазмы). Кроме того, существенными могут оказаться нелинейные механизмы диссипации — коллапс ленгмюровских воли в плазме (см. Волновой коллапс), обрушение внутренних волн или волн на поверхности жидкости и т. п. В такой ситуации простые модели типа икери. интервала и передачи энергии от крупномасштабных движений к мелкомасштабным неприменимы, а одних только соображений размерности недостаточно для получения результатов в замкнутом виде. Степенные спектры в подобных ситуациях также возможны, но при определ. ограничениях, напр, если выполнены условия возбуждения лишь одного типа волн. Для слабой Т. такие спектры в приближении случайных фаз могут быть получены из кинетич. ур-ний для волн. Примером является спектр Захарова — Филоненко для капиллярных волн, к-рый также соответствует инерц. интервалу. [c.181]

Эф< №кты, связанные с интенсивностью. Кроме резонансов, возникающих при взаимодействии пучка с внеш. полями, при больших интенсивностях пучков начинают играть роль разл. рода неустойчивости, связанные с взаимодействиями частиц пучка друг с другом, с элементами вакуумной камеры и ускоряющей системы, а в У. со встречными пучками—и с воздействием пучков друг на друга. Наиб, простым среди этих эффектов является кулоповский сдвиг частоты бетатронных колебаний. Электрич. поле пучка отталкивает к периферии наружные частицы и не действует на центральную частицу сгустка. В результате этого частоты бетатронных колебаний частиц в пучке начинают отличаться от частоты колебаний центра тяжести пучка. Если это различие превышает расстояние между ближайшими запрещёнными значениями Q, то при любой настройке У. часть пучка неизбежно теряется. Электроста-тич. отталкивание частиц сказывается и на фазовых колебаниях пучка (в частности, приводит к эффекту отрицательной массы ). [c.252]

На первом этане развития кинетич. теории наиб, простой среды—газа—Джоуль, Клаузиус и др. вычислили ср. значения разл. физ. величин скорости молекул, числа столкновений молекул в секунду, длины свободного пробега и т. д. Была получена зависимость давления газа от числа молекул в единице объёма и ср. кинетич. энергии поступат. движения молекул. Это позволило вскрыть глубокий физ. смысл темп-ры как меры ср. хинетич. энергии молекул. В основе этих представлений лежало предположение о том, что молекулы участвуют в хаотич. тепловом движении. [c.312]

Все металлы делятся на четьфе группы j, р, d, f. Металлы групп d и / называют переходными, s w. р - простыми. Среди 5-металлов вьще-ляют щелочные и щелочно-земельные, из /-платиновые. металлы. Группа редкоземельных элементов включает как d-, так и /-металлы. [c.43]

Два слова о вязкоупругих моделях, простейшими среди которых являются модели Максвелла и Фохта. Схематически их можно представить как последовательную и параллельную комбпнат ию вязкого сопротивления п упругого элемента (рис. 96). Математическое описание [c.155]

Одним из наиболее важных вопросов при определении НДС является вычисление граничных значений тензора напряжения. Из практики расчетов известно, что, как правило, экстремальные значения напряжений находятся именно на границе. После решения задачи МГЭ имеется полный набор граничных перемещений и усилий в системе заранее выбранных точек. С помощью принятой при численной реализации МГЭ интерполяции можно определить граничные значения перемещений и усилий в неузловых точках границы. Нормальные и касательные Оп% компоненты тензора напряжений вычисляются непосредственно по найденным значениям вектора усилий. Для определения недостающих компонентов существуют несколько способов. Наиболее простым среди них является способ вычисления недостающих компонент на поверхности тела путем экстраполяции по значениям во внутренних точках тела. Однако этот способ имеет большую погрешность вследствие того, что внутренние точки нельзя выбирать близко к границе. Ядра Shii на границе обладают особенностью l/R" где т — [c.70]

Ограничимся рассмотрением конструкций из идеального упругопластичного материла без упрочнения, диаграмма а е) которого показана па рис. 13.3. Главное внимание уделим предельным нагрузкам для таких конструкций, среди которых рассмотрим сначала статически определимые. Простейшими среди них являются статически определимые фермы, т.е. системы, составленные из стержней, работаюш,их только на растяжение или сжатие. [c.427]

Сложность построения функций Грина С (г, Гх) и Р (г, Г1) квазипериодической среды обусловливает необходимость использования функций Г рина более простых сред — сред сравнения, например однородной среды [15, 39 или среды с периодической структурой. Пусть С (г), А (г), е (г) — поля упругих свойств, диэлектрической проницаемости и пьезомеханических свойств выбранной, в общем случае неоднородной, пьезоактивной среды сравнения. Постановку связанной краевой задачи (3.8)-(3.10) преобразуем к виду [c.128]

Простейшим среди них можно назвать двухрезонаторный усилитель ный клистрон (рис. 3.5). Выходной сигнал от внешнего источника w с частотой, близкой к собственной частоте Uq резонатора, воздействует на электронный пучок внутри высокочастотного зазора. В) одной резонатор является управляющим элементом, который воздействует не на плотность (как сетка в обычном триоде), а на скорость электронов, периодически ускоряя или замедляя их в ВЧ электрическом поле. Такой процесс периодического изменения скорости электронов называется модуляцией электронного потока по скорости или просто ело-роСтной модуляцией velo ity modulation). Модуляция электронного потока по скорости из-за конечного времени пролета электронов в ВЧ поле или пространстве, свободном от внешних ВЧ полей (трубе дрейфа), превращается вследствие группирования электронов в модуляцию по плотности (в пучке возникает переменная составляющая тока). [c.103]

Бюлер Г.. 4. К вопросу о становлении магнитного поля в неоднородной среде.— В сб. Электромагнитные методы контроля, магнитное экранирование, электродинамика простейших сред . Вып. 52. Томск, СФТИ, 1970. [c.250]

Семенов В. С., Радугин О. К. Постоянное магнитное поле тел прямоугольного сечения, намагничиваемых источниками различных типов без учета взаимодействия поверхностных. магнитных зарядов.— В сб. Электромагнитные методы контроля, магнитное экранирование, электродинамика простейших сред . Вып, 52, Томск, СФТИ, 1970, [c.250]

В сб. Электромагнитные методы контроля, магнитное экранирование, электродинамика простейших сред . Вып, 52. Томск, СФТИ, 1970. [c.254]

Получить явную зaви имo tь давления от энергии, объема и массовой доли продуктов взрыва а можно лишь для простейших сред, например, когда ВВ и ПВ описываются моделью идеального газа с постоянным показателем политропы [1]. В работе [144] единое уравнение состояния предложено для тротила. Принято приближение Ми—Грюнайзена с кривой холодного сжатия (8.21) единой для ВВ и ПВ. Коэффициент Грюнайзена зависит от объема таким образом, что для ВВ он равен приблизительно 3,11, а для продуктов [c.332]

Упругие поперечные поля. Поле в неоднородных средах формируется в соответствии с особенностями в строении структуры. В простейших средах число геометрических параметров ограниченно. Поэтому целесообразно выделить канонические структуры, образованные регулярно расположенными одинаковыми элементами в виде призматических волокон, сфероидов и других форм. Влияния отклонений от регулярных упаковок материалов могут определяться как возмущения с помощью известных методов. К числу канонических следует отнести волокнистые среды с непрерывными выпрямленными волокнами, оси которых размещены в узлах регулярных, например гексагональной или тетрагональной, решеток. На рис. 2 приведен пример строения двухуровневого нанокомпозита, упрочненного полыми или с заполнением углеродными трубочками диаметром от 15 до 100 нанометров. Субмикроструктура трубок образована так, что наиболее прочные связи ориентированы вдоль оси трубок. [c.157]

Для Среды, находящейся в локально равновесном еостоянии, функции состояния частицы являются теми же самыми, что и функции состояния рассматриваемой ореды в термодинамическом равновесии с той разницей, что независимые параметры, т. е. аргументы этих функций, в случае тepмoдинaмичe i oгo равновесия неизменны, а в случае локального равновесия зависят от положения частицы и времени. Например, приходящаяся на единицу массы внутренняя энерлия е для простой среды, находящейся в равновесном состоянии, определяется из опыта, как функция е(р. Г), где р и Т — постоянны (при наличии внешнего поля г=г(р(г). Г). Для той же среды, находящейся в локально равновесном состоянии, внутренняя энергия будет иметь вид [c.478]

Входящая сюда матрица 2x2 называется характеристической матрицей, или матрицей пропускания слоя [19]. В оптике эти матрицы впервые использовали Херпин и Мачмор при рассмотрении простых сред. Позднее они были обобщены на анизотропные кристаллы [20]. Элементы характеристической матрицы зависят от оптической толщины <8 и импеданса 2 однородного слоя, а ее детерминант равен единице. [c.181]

Механизация контрольных приспособлений и приборов для приемочного контроля деталей, прошедших обработку. Простыми сред-сгвами, без больших материальных затрат, можно значительно повысить производительность контрольных операций. [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...