Работа деформации

Выража.ч работу деформации стенок трубы как работу сил давления па пути Аг (рис. 1.109, а), получаем [c.143]

Выразив Ar из уравнения (1.165), а а из уравнения (1.1GG), получим работу деформации стенок трубы [c.144]

Важной характеристикой материала является удельная работа деформации, величину которой а находят как отношение полной работы к объему рабочей части образца [c.136]

Работа деформации. Кроме названных уже характеристик механических свойств материала диаграмма растяжения дает возможность определить еще и энергетические его характеристики. [c.97]

В пределах упругости полная работа деформации выражается площадью треугольника (рис. 104, а) [c.98]

Разделив полную работу деформации А на объем рабочей части образца, получим удельную работу деформации, т. е. работу, затраченную на деформирование единицы объема материала [c.98]

Удельная работа деформации в пределах упругости выражается площадью треугольника на диаграмме а — е (рис. 104, б). [c.98]

Удельная работа деформации характеризует способность материала сопротивляться ударному действию нагрузки чем больше удельная работа деформации до разрыва, тем лучше материал сопротивляется ударным нагрузкам. [c.98]

Площадь диаграммы напряжений а — ев соответствующем масштабе равна удельной работе деформации. [c.99]

В случае статического действия на упругую систему нескольких обобщенных сил (рис. 355) Р), Ра. . P,t работа деформации равна [c.363]

Поэтому, если мы изобразим связь между ст и е или t и 7 в виде кривой, то полная работа деформации выражается площадью, ограниченной этой кривой и осью абсцисс (осью е или осью 7). [c.479]

Для получения в результате удара изменения формы тел (ковка, штамповка, раздробление тел и т. п.) выгодно, чтобы большая часть кинетической энергии затрачивалась на работу деформации. Для этого согласно (4) масса неподвижного тела (например, наковальни) должна быть гораздо больше массы ударяющего тела. [c.60]

Если диаграмма растяжения построена в координатах (F, Д/), то, как известно из теоретической механики, площадь диаграммы выражает работу деформации. До предела пропорциональности работа выражается площадью треугольника ОАК (см. рис 19.6). Таким образом, потенциальная энергия упругой деформации стержня длиной / постоянного поперечного сечения А при одинаковой во всех сечениях продольной силе N = F будет равна [c.197]

Удельной потенциальной энергией деформации называется работа деформации, приходящаяся на единицу объема бруса [c.197]

Составим дифференциальное уравнение сохранения энергии для движущейся частицы сжимаемой среды. Согласно первому закону термодинамики подведенное к телу тепло идет на повышение его внутренней энергии и на совершение работы деформации [c.69]

Здесь А (втк) —. значение удельной работы деформации в истинном состоянии равновесия. Учитывая, что [c.211]

Выражение (8.9), как известно из (4.36), представляет собой значение удельной работы деформации, соответствующее вариации вектора перемещения б и, и всегда положительно-определенно. Используя (4.20) и (8.7), второму члену (8.8) придадим вид [c.212]

Здесь R — работа деформаций, соответствующая истинным перемещениям J pF u dx — работа объемных сил на истинных пере-< [c.213]

Рассмотрим теперь равновесие, при котором заданы перемещения Uh и соответствующий тензор напряжений Omh- При переходе от истинного напряженного состояния Omh к смежному Отк + Отк изменение удельной работы деформации будет [c.213]

Таким образом, для упругого тела принцип наименьшей работы деформации и уравнения совместности деформаций тождественны (хотя в теории и расчетах они не могут полностью заменять друг друга). [c.22]

Работу сил давления при изменении объема системы называют деформационной работой. Работа деформации в квазистатическом процессе определяется следующим образом. [c.29]

При совершении потоком технической работы работа деформации при расширении отдается внешнему потребителю, тогда как е каналах она воспринимается соседними элементами и изменяет их кинетическую энергию. Из сравнения уравнения (10.11) с ураинением (4.9) первого закона термодинамики, записанного для выделенного элемента потока, который деформируется, но не перемеш,ается, получим в интегральной форме [c.127]

Жидкость и стенки труб предполагаются упругими, поэтому в процессе понижения давления в трубопроводе до значения р они возвращаются в прежнее состояние, соответствующее этому давлению. Работа деформации переходит в кинетическую энергию и жидкость в трубопроводе приобретает первоначальную скорость V, но направленную в противоположную сторону. С этой скоростью жидкость в трубопроводе стремится оторваться от крана, вследствие чего возникает отрицательная ударная волна с давлением —Ар, которая направляется от крана к резервуару со скоростью с, оставляя за собой сжавшиеся стенки труб и расширившуюся жидкость. [c.104]

Интеграл в равенстве (3.6) представляет собой приращение работы, затраченной на деформацию или, что то же, приращение работы деформации. [c.52]

Если под действием внешних сил тело находится в равновесии, то б/С = О и в этом случае приращение работы внешних сил равно приращению работы деформации [c.52]

Функция W (ви) называется упругим потенциалом и представляет собой удельную работу деформации или удельную потенциальную энергию деформации. . [c.54]

Следовательно, согласно теореме Клапейрона для линейно-упругого тела, работа деформации равна половине работы внешних сил на произведенных ими перемеш/ениях.. [c.91]

При переходе к смежному напряженному состоянию изменение дополнительной работы деформации тела будет [c.102]

Для надежной работы механизмов ф рикционных передач необходимо исключить проскальзывание между соприкасающимися колесами. Для этого надо, чтобы сила трения, возникающая между соприкасающимися элементами, была достаточной. Последнее достигается прижатием одного колеса к другому обычно с помощью пружин. Таким образом, соприкасающиеся элементы колес оказываются сильно нагруженными, деформируются и изнашиваются в процессе работы. Деформация соприкасающихся элементов и их проскальзывание вызывают износ поверхностей касания. [c.144]

Нгидкость и стенкн трубы предполагаются упругими, по )гому они возвращаются к прежнему состоянию, соответствующему давлению рд. Работа деформации полностью переходит в кинетическую энергию, II жидкость в трубе приобретает первоначальную скорость Уд, но направленную теперь в противопо./гожную сторону. [c.141]

С этой скоростью 5кндкая колонна (рис. 1.106, г) стремится оторваться от крана, в результате возникает отрицательная ударная волна под данлением — Руп> которая направляется от крана к резервуару со скоростью с, оставляя за собой сжавшиеся стенки 1рубы и расширившуюся жидкость, что обусловлено сни кением давления (рис. 1.106, д). Кинетическая энергия жидкости вновь переходит в работу деформаций, но противоположного знака. [c.141]

Работа деформации равна потенциальной энергии деформированного тела и составляет половину произведения силы на удлинепие. [c.143]

Обозначая удельную работу деформации варьированного состояния равновесия через A emh + 6enh) и разлагая ее выражение в ряд Тейлора, получим [c.211]

Разложив выражение удельной работы деформации А( атк+ + 60nife) в ряд Тейлора, получим [c.214]

Второй член правой части второго равенства (8.19), как это было и в (8.9), представляет собой удельную работу деформации, соответствующую вариации тензора напряжений бсттл, и всегда поло-жительно-определен. [c.214]

Цилиндрическая винтовая пружина, изготовленная из 6-миллиметровой проволоки, имеет 20 витков со средним радиусом 7,5 см. Определить осевую растягивающую нагрузку, которая может быть допущена на пружину, если касательное напряжение в ней не должно превосходить 900 Kij M. Чему при этом будут равны удлинение пружины и наибольшая удельная работа деформации 0 = 8-10 кг см. [c.99]

Из этого уравнения видно, что величина технической работы складывается из работы деформации, разности работ вытеснения на входе и выходе из машины р р — p v ) и разности кинетическкх энергий в машине. [c.127]

Заметим, что dU представляет собой полный дифференциал, так как внутренняя энергия U определяется начальным и конечным состоянием идеально упругого тела и не зависит от конкретного процеееа перехода из одного состояния в другое. Напротив, количество теплоты и, вообще говоря, работа деформации не определяются однозначно начальным и конечным состоянием тела, а зависят также от пути перехода из начального состояния в конечное. [c.52]

Равенство (5.5) представляет собой теорему Клапейрона для любого упругого тела. Здесь W — упругий потенциал, который при изотермическом деформировании определяется свободной энергией F = и — TflS и представляет собой удельную работу деформации. [c.90]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.385 , c.390 ]

Металлургия и материаловедение (1982) -- [ c.108 , c.449 ]

Деформация и течение Введение в реологию (1963) -- [ c.63 ]

Конструкционные материалы Энциклопедия (1965) -- [ c.3 , c.103 ]

Краткий курс сопротивления материалов Издание 2 (1977) -- [ c.59 , c.263 ]

Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости Изд2 (1976) -- [ c.32 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том1 (1954) -- [ c.96 ]

Уравнения и краевые задачи теории пластичности и ползучести (1981) -- [ c.123 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.18 ]

Краткий справочник прокатчика (1955) -- [ c.280 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.36 , c.271 ]

Металловедение и термическая обработка стали Том 1, 2 Издание 2 (1961) -- [ c.78 , c.80 ]

Краткий курс сопротивления материалов с основами теории упругости (2001) -- [ c.224 ]

Механика трещин Изд.2 (1990) -- [ c.74 , c.120 ]

Теория пластичности Изд.3 (1969) -- [ c.56 ]

Справочник по обогащению руд Издание 2 (1982) -- [ c.87 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...