Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Среда изотропная

В этом случае возникает лишь один компонент тензора напряжений 12. все прочие недиагональные компоненты равны нулю. Последнее доказывается следующим образом. Пусть, например, /jg O. В силу предположения о линейности /13 = 13 12. Изменим направление оси л з, тогда нетрудно подсчитать, что Б новой координатной системе будет тем же, компонент U12 изменит знак. Так как среда изотропна, 13 в обеих системах одно и то же, следовательно, ki = Q.  [c.42]

Так как среда изотропна, то компоненты Uaa и U33 должны входить в зависимость (1.205) равноправно, следовательно, kii = ki3 = kx. Введем следующие обозначения  [c.43]


Предположим, что сопротивление среды деформированию не зависит от направления деформирования, т. е. среда изотропна. Это означает, что если в теле создать определенное состояние деформации, описываемое тензором деформации е,у, а затем систему координат подвергнуть произвольному преобразованию (для простоты речь идет о декартовых системах) и после этого в теле создать состояние деформации, по отношению к новой системе описываемое теми же компонентами тензора деформации, что и в первом случае, то компоненты тензора напряжений в обоих случаях совпадут.  [c.47]

Рассмотрим два частных случая дислокаций — прямолинейные винтовую и краевую. В первом случае ось дислокации совпадает с направлением вектора Бюргерса, т. е. с осью г. Этот случай вообще не требует каких-либо новых вычислений. Заранее ясно, что деформация и будет зависеть только от координат х, у. Но в плоскости X, у среда изотропна. Поэтому можно сразу воспользоваться результатом задачи 2, 27, согласно которому  [c.236]

Если среда изотропна, то  [c.25]

Если среда изотропна, то переменные или постоянные физико-химические параметры — скаляры.В этом случае функция/зависит от тензора напряжений только через его инварианты (при = р независимых может быть только три инварианта). Отсюда легко получить соответствующие условия симметрии, которые должны быть присущи области 25р и поверхности текучести 2р для изотропных идеально-пластических материалов.  [c.425]

Модель гомогенного метастабильного потока. Допущения, лежащие в основе построения модели обе фазы равномерно распределены одна в другой двухфазная среда изотропна каждая фаза находится при своей температуре, но за время пребывания смеси в канале тепло- и массообмен между фазами не происходит кинетическая энергия такого потока увеличивается В результате расширения пара.  [c.6]

Упругие свойства 1 (2-я)—166 Изотропные среды—см. Оптически изотропные среды Световые волны — Распространение в изотропных средах Изотропные точки 3 — 268 Изохорная теплоёмкость I (1-я)—438 Изохорный процесс 1 (1-я) — 459  [c.87]

Составим интегральные уравнения радиационного теплообмена для плоского слоя ослабляющей среды, ограниченного поверхностями / и 2 (рис. 7-2), предполагая рассеяние среды изотропным, а излучение и отражение граничны.х поверхностей — идеально диффузным. Задача предполагается одномерной, а температуры первой и второй поверхностей слоя и их радиационные характеристики постоянны для каждой из поверхностей.  [c.210]


Третий член правой части уравнения (295) представляет собой воздействие на частицы потока сил трения, вызываемых вязкостью. В дальнейшем, в процессе интегрирования уравнений (294)—(298), придется найти связь напряжений трения т,-/ с полем скоростей потока. Возвращаясь к формуле (286), можно ее трактовать как закон пропорциональности одной из касательных компонент тензора напряжения компоненте тензора скоростей деформаций. Обобщая закон Ньютона на случай произвольного движения жидкости или газа, будем предполагать, что тензор напряжений в движущейся жидкой или газообразной среде есть линейная функция тензора скоростей деформаций. Для большинства рабочих агентов энергетических машин эта гипотеза хорошо оправдывается на опыте и ее можно было бы назвать обобщенным законом Ньютона. Численное выражение искомой линейной связи можно легко написать, если дополнительно считать движущуюся среду изотропной, т. е. такой, у которой физические свойства не зависят от особых, заданных наперед направлений в пространстве. При этом коэффициенты линейной связи между тензором напряжений Р и тензором скоростей деформаций S должны быть скалярами и искомая связь будет иметь вид  [c.167]

Если вязкоупругая среда изотропна, то уравнения движения  [c.12]

АНИЗОТРОПНАЯ СРЕДА — среда, макроскопические свойства которой различны в различных направлениях, в противоположность среде изотропной, где они не зависят от направления. Формально анизотропия однородной безграничной среды означает  [c.84]

Здесь нуликом показано, что величина в скобках вычисляется для значений аргументов Ik, соответствующих начальному состоянию. Тензор напряжений в этом состоянии является шаровым и представляет всестороннее равномерное растяжение или сжатие [см. (3.5.9) гл. I]. Только такое состояние может быть принято за начальное, если сохранить единственное предположение об изотропии среды, на котором основывался вывод закона состояния (2.1,9). Итак, среда, изотропная в натуральном состоянии, может сохранять изотропию в напряженном состоянии только при условии, что последнее является всесторонним равномерным растяжением или сжатием. Для начальных состояний с распределением напряжений, отличных от всестороннего равномерного сжатия или растяжения, закон состояния (2.1,5) не имеет места. Такие состояния создают анизотропию свойств среды.  [c.635]

А. А. Ильюшина теорию процессов малой кривизны. Сформулируем ее положения следующим образом 1) среда изотропна  [c.135]

Для простоты рассмотрения будем считать нелинейную среду изотропной, тогда понятия касательного и линейного синхро-  [c.46]

Если вязко-упругая среда изотропна, то соотношения (2.1) можно представить в форме  [c.25]

Вернемся к краткой теории явления (с. 10, рис. 1.1), однако, перейдем от воздушного запыленного зеркала к зеркалу, в котором пространство между рассеивающей поверхностью I и зеркально отражающей поверхностью II заполнено плотной прозрачной средой. Предположим вначале, что среда изотропная и пусть она характеризуется показателем преломления п. В этом случае расчёт величины А2-3 приводит в соответствии с [10] к следующему видоизменению формулы (1.1)  [c.27]

Из соотношения (5.35) следует, что единственная явная зависимость массовой плотности свободной энергии от компонентов тензора конечной деформации Грина — это зависимость через якобиан J t) очевидно, что такая зависимость эквивалентна зависимости от плотности массы p t). Если допустить для соотношения (5.35) зависимость от деформации более общую, чем через одну скалярную величину J(i), то будет нарушено предположение об отсутствии предпочтительной конфигурации. Отсюда также следует, что рассматриваемая сплошная среда изотропна, поскольку функционал (5.35) удовлетворяет принципу объективности.  [c.123]

С, = -те I . + Vx VxT) + R V + pr. (6.10) Если рассматриваемая среда изотропна, то  [c.127]

Уравнения (6.13) несколько упрощаются, если среда изотропна и однородна. Тогда вместо (6.13) можно записать  [c.128]


Будем предполагать, что среда изотропна. В этом случае упругие и тепловые свойства описываются при помощи скаляров. Так как для тензоров второго ранга независимыми являются инварианты (ец у и, ТО свободная энергия имеет вид  [c.338]

Если среда изотропна, т. е. ее свойства одинаковы для всех направлений, то материальный тензор должен выражаться через комбинацию единичных тензоров. Тогда тензор теплопроводности, входяш,ий в (56), имеет вид  [c.649]

Предположим теперь, что рассматриваемая среда изотропная, с упругими постоянными Ламе Я и [х. Введем функцию  [c.27]

В дальнейшем всегда, если не оговаривается обратное, будем считать, что рассматриваемые упругие среды изотропны и однородны по отношению к упругим свойствам и обладают центром симметрии в моментной теории. Кроме того, постоянные, участвующие в рассматриваемых ниже формулах, предположим не зависящими от времени.  [c.39]

Когда среда изотропна и Ф = О, уравнение (5.11.4) принимает более простой вид ,,  [c.395]

Кроме того, два крупных подкласса сред — изотропных и анизотропных — выделяются в зависимости от того, меняются или нет физические свойства среды по различным пространственным направлениям.  [c.356]

Прежде чем перейти к рассмотрению нелинейных оптических явлений, напомним некоторые положения линейной оптики (см. гл. 16). Предположим, что среда изотропна. При использовании нелазерных источников света поляризация вещества связана с напряженностью электрического поля простым соотнощением  [c.299]

При изучении теплообмена вводится понятие о среде, в которой происходят рассматриваемые процессы. Среда, при исследовании процессов в которой можно пренебречь ее молекулярным строением, называется сплошной. Различают однородные и неоднородные сплошные среды. В однородных средах физические-свойства в различных точках одинаковы при равных температуре и давлении в неоднородных средах — различны. Различают также изотропные и анизотропные сплошные среды. Изотропной называется такая среда, в любой точке которой физические свойства ее не зависят от выбранного направления анизотроп-  [c.189]

Лоле напряжений вокруг краевой дислокации вычисляется более сложным путем. Используя модель краевой дислокации (рис. 24,6), предполагают деформацию плоской [<Т2з=аз1=0 сгзз=у(ап+022), где V — коэффициент Пуассона], а среду изотропной. Напряжения  [c.44]

ГТри больших нагрузках реальные материалы обнаруживают свойства пластичности, выражающиеся в отклонении от линейности и возникновении остаточных деформаций после устранения нагрузки. Таким образом, реальные конструкционные материалы являются упругопластическими. Экспериментачьно показано, что разгрузка всегда происходит упруго. Это явление обычно называют законом упрутой разгрузки. Диаграмма деформирования приведена на рис. 9.2. Для обоснования справедливости применения анализа явлений в пределах бесконечно малых объемов и последующего интегрирования все материалы считаются однородной, изотропной, сплошной средой. Изотропными являются материалы, имеющие одинаковые свойства по всем направлениям. Так называемые анизотропные материалы рассматриваются в специальных курсах. Примеры анизотропньгх материалов древесина, материалы на ее основе, пластики на основе различных тканей и волокон и др. При решении задач методами сопротивления ма-териазюв определяют напряжения, возникающие при приложении внешних нагрузок. Материалы, таким образом, находятся в естественном состоянии.  [c.149]

Модель гомогенного равновесного потока. В основе построения этой модели лежат следующие допущения обе фазы находятся в тепловом и механическом равновесии (температуры и скорости фаз равны) фазы равномерно распределены одна в другой, т. е. двухфазная среда изотропна. В рамках сделанных допущений применительно к одномерному нзоэнтроиному потоку из уравнений механики сплош-ной среды получается следующее выражение для удельного критического расхода двухфазной смеси  [c.5]

Процесс переноса излучения в среде с заданным иолем объемной илотности источников тепловыделения с теми или иными допущениями исследовался в ряде работ [Л. 49, 51, 60, 342, 345]. Впервые задачи в подобной постановке были рассмотрены Г, Л. Поляком [Л. 51], который использовал для их решения разработанный им дифференциальный метод (исследования. В 1[Л. 51] даны конкретные решения двух задач радиационного теплообмена в среде с заданным долей исгочников задачи радиационного теплообмена, в цилиндрическом канале с равномерным распределением бсточнишв яо объему н задачи геплообмена излучением в плоском слое с произвольным распределением источников но толщине слоя. В обеих задачах среда и стевк И принимались серыми, а рассеяние среды — изотропным.  [c.137]

Если I" (А) —функция распределения проницаемости — не зависит от 0 и г з, то пористая среда изотропна. Если / (fe) выражается конечной линейной комбинацией б-функций, то среда однородна если / (fe) мономодельна, то среда гомогенная если / (к) непостоянна, то имеет место неидеальность второго рода  [c.297]

Обобщая закон Ньютона (1) на случай произвольного движения жидкости или газа, будем предполагать, что тензор напряжений в движущейся жидкой или газообразной среде представляет линейную функцию тензора скоростей деформаций. Эту, хорошо оправдываемую на опыте для большинства употребительных жидкостей и газов гипотезу можно было бы назвать обобш,енным законом Ньютона. Численное выражение искомой линейной связи можно легко написать, если дополнительно предположить движущуюся среду изотропной , т. е. такой, что физические ее свойства не зависят от каких-либо особых, заданных наперед направлений в пространстве. При этом коэффициенты линейной связи между тензором напряжений Р и тензором скоростей деформаций должны быть скалярами п искомая связь сводится к фор.му.те  [c.471]


Изотропная среда (с центром симметрии). Если среда изотропная, то обычными приегйами можно показать (см. Аэро, Кувшинский [2], Пальмов [1], Ыо уаск1 [81), что закон Гука (7.15) принимает вид  [c.33]

Изотропная среда. Если среда изотропна, то (ср. с (6.6) и с (5.12)) выражение для свободной энергии запишется в виде (см., например. No-wa ki [1]—[6], Коваленко [11)  [c.37]

Рассмотрим переттсс поляризованного излучения в плоском слое. Будем предполагать, что среда изотропна рассеивеиющие частицы не ориентированы каким-то образом, а хаотичны. Тогда ослабление всех параметров Стокса за счет рассеяния происходит одинаково, т. е. это ослабление описывается не матрицей, а скалярным коэффициентом ослабления, точно таким же, как и в уравнении переноса для интенсивности.  [c.263]

Расчет течения в канале МГД-ускорителя существенно отличается от расчета генераторных течений тем, что в интересной с практической точки зрения области значений параметров Rem 1 и, следовательно, магнитное поле либо существенно изменяется (ускорители на внешнем поле) токами, текущими в плазме, либо целиком определяется ими (ускорители на собственных полях). Кроме того, на длине ускорителя существенно изменяются гидродинамические параметры потока, так что значения характерных параметров на входе и выходе из ускорителя могут оказаться различными. Все это сильно усложняет решение задачи даже в рамках простейших моделей сред (изотропно- и анизотропнопроводящий газ), не говоря уже о том, что именно при расчете ускорительных течений при высоких значениях температуры, скорости, плотности тока и т. д. наиболее актуально использование усложненных моделей сред, учитывающих в той или иной степени сложные процессы, происходящие при ускорении плазмы до очень больших скоростей.  [c.448]

Характерпстиками механических свойств сред являются константы и — тензоры четвертого ранга. Если свойства среды в разных направлениях различны, т. е. среда анизотропна, с учетом симметрии тензоров напряжений, деформаций и скоростей деформаций, тензоры и имеют 36 независимых компонент (вместо 81 = 3 для тензора четвертого ранга). При симметрии различных типов число компонент сокращается. Если свойства среды одинаковы по всем направлениям (среда изотропна, или гиро-тропна), то вместо А >°- и появляются только два определяющих параметра. Для линейного упругого тела при малых деформациях ими являются коэффициенты Л яме Я и л, связанные с соотношениями  [c.25]

Если /(А)—функция распределения проницаемости—не завися от 0 и я ), то пористая среда изотропна. Если f (к) выражается кс нечной линейной комбинацией б-функций, то среда однородна есл  [c.510]


Смотреть страницы где упоминается термин Среда изотропная : [c.499]    [c.42]    [c.340]    [c.288]    [c.634]    [c.133]    [c.174]    [c.279]    [c.234]    [c.87]   
Сопротивление материалов (1999) -- [ c.13 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.13 ]

Теория пластичности (1987) -- [ c.182 ]

Механика сплошных сред (2000) -- [ c.14 ]

Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости Изд2 (1976) -- [ c.23 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.202 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.356 , c.394 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.446 ]

Атмосферная оптика Т.4 (1987) -- [ c.45 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.167 ]

Введение в метод конечных элементов (1981) -- [ c.97 ]



ПОИСК



Акустический в поперечно-изотропной среде

Анизотропия и квазианизотропия, причины анизотропии, анизотропия и напряжения, модели ВТИ, ГТИ СПЛОШНЫЕ НЕУПРУГИЕ ИЗОТРОПНЫЕ СРЕДЫ

Безграничная изотропная среда

Взаимосвязь постановок задач в лагранжевом и эйлеровом пространстве. Идеально изотропная среда

Волна Блюштейна—Гуляева в изотропной среде

Волны Рэлея в линейной теории изотропных упругих сред

Волны расширения и волны искажения в изотропной упругой среде

Волны упругие в изотропной среде

Воспроизведение двумерной изотропной среды с треугольной сеткой отверстий

Деформаций в изотропной среде

Деформаций в поперечно-изотропной среде

Дискообразная трещина в трансверсально изотропной среде с вытянутым сфероидальным жестким вкладышем

Дюамсля — Неймана закон для изотропной среды

Зависимость геометрических свойств распространения электромагнитных волн в изотропной среде от напряженности поля

Закон Гука для изотропных сред

Закон Гука для линейной изотропной упругой среды

Закон Гука трансверсально изотропной среды

Закон Изотропная среда (с центром симметрии)

Закон вмороженности вихревых для изотропной среды

Закон вмороженности для изотропной среды

Излучение в поперечно-изотропную сред

Изотропная и одноосная среды

Изотропная пластинка, нагреваемая по кольцевой области внешней средой

Изотропная сплошная среда

Изотропная среда, уравнение

Изотропная среда, уравнение равновесия

Изотропная среда. Вертикально- и наклонно-слоистые среды Горизонтально-слоистая среда. Полусферическое включеИнтерпретация в случае однородной среды

Изотропность

Изотропность среды

Изотропность среды

Изотропные жидкие среды

Изотропные и анизотропные среды. Симметрия упругих свойств

Изотропные и кубические конденсированные среды

Изотропные неньютоновские среды

Изотропные среды-см. Оптически изотропные среды

Изотропные среды.Упругие постоянные

Изотропные твердые среды

Изотропный источник в бесконечной среде

Ишлинский А.Ю., Ивлев Д.Д., Максимова Л. А. Об уравнениях течения изотропной среды

Клин с углом раствора бодьве 7Г в однородной изотропной упругой среде

Клин с углом раствора болые в однородной изотропной упругой среде

Конечные деформации изотропной упругой среды

Корреляционный анализ элементов трехмерных фильтрационных полей в изотропных пористых средах

МЕСТНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ И РАСЧЕТ ТОЛСТОСТЕННЫХ ЦИЛИНДРОВ Концентрация напряжения около отверстий (Г. Н. СаНапряжения около одного отверстия в изотропной среде

Малые деформации. Б. Энергия деформации обобщенной упругой среды при конечных деформациях Конечные деформации изотропной идеально упругой несжимаемой среды

Материальные уравнение Плоские монохроматические волны в изотропной среде

Модельные уравнения акустических волн в изотропных средах

Направленность элементов симметрии в поперечно-изотропных средах

Напряжения и деформации, уравнения состояния, эйконал, упругие модули и скорости (МАКРО)НЕОДНОРОДНЫЕ ИЗОТРОПНЫЕ УПРУГИЕ СПЛОШНЫЕ СРЕДЫ

О построении фундаментальных решений для однородной стабильной изотропной среды

О течениях изотропных сред

ОДНОРОДНЫЕ ИЗОТРОПНЫЕ УПРУГИЕ ДИСКРЕТНЫЕ СРЕДЫ

ОДНОРОДНЫЕ ИЗОТРОПНЫЕ УПРУГИЕ СПЛОШНЫЕ СРЕДЫ

Обобщение на случай трансверсально-изотропной и неоднородной среды. Действие сосредоточенной силы на полупространство с переменным но глубине модулем упругости

Однородная изотропная среда. Запаздывающие потенциалы

Определяющие соотношения начально изотропной среды

Оптически изотропные среды - Распространение света

Осесимметричные цилиндрические и сферические вязкоупругие волны в изотропных и анизотропных вязкоупругих средах

Основные соотношения линейной теории упругости для однородной изотропной среды

Отражение от поглощающих изотропных сред

Отражение от прозрачных изотропных сред

Пластические волны в трехмерной изотропной среде

Плоские волны в однородной изотропной среде

Плоские электромагнитные волны в однородной изотропной среде

Плоский изотропный источник в бесконечной среде

Пористость, трещиноватость, проницаемость, глинистость, напряжения и деформации, замещение флюида, поровое давление и его оценка, диагенетический и седиментационный тренды (МАКРО)НЕОДНОРОДНЫЕ ИЗОТРОПНЫЕ УПРУГИЕ ДИСКРЕТНЫЕ СРЕДЫ

Построение функции Грина для однородной изотропной среды (тензора Кельвина—Сомилиано)

Преломление в изотропной среде

Преломление при переходе из изотропной в кристаллическую среду

Приближение классической кристаллооптики. Тензор е(а),А) в изотропной среде

Проводимость волокнистых сред с изотропной структурой Z Проводимость тканевых и композиционных материалов

Процессы малых деформаций в начально изотропной среде

РАСПРОСТРАНЕНИЕ СВЕТА В ИЗОТРОПНЫХ И АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ

Распространение света в изотропных средах Уравнения Мвксвеллв для волн в веществе

Распространение упругих колебаний в поперечно-изотропной среде

Распространение электромагнитной волны в изотропной среде, свободной от электрического заряда

Решение для сосредоточенной силы в изотропной среРешение для сосредоточенной силы в анизотропной среде

Рэлея в изотропной среде

Световые Распространение в изотропных среда

Световые волны - Распространение в изотропных средах

Сводка данных о структуре тензоров восприимчивостей кристаллов и изотропных сред

Связь между компонентами тензоров напряжений и деформаций для изотропной и анизотропной вязкоупругой среды

Слой поглощающей, излучающей и изотропно рассеивающей среды с заданным распределением температуры. Решение ме- i тодом разложения по собственным функциям при

Случай изотропной среды. Новые волны вблизи дипольных линий поглощения Вектор групповой скорости

Случай однородной изотропной среды

Сосредоточенная сила в изотропной неограниченной упругой среде

Среда изотропно-сжимаемая

Среда поперечно-изотропная

Среда пористая изотропная

Среда трансверсально-изотропная

Тензор упругостей изотропной среды

Тензоры нелинейных оптических восприимчивостей изотропной однородной среды

Теория молекулярного рассеяния света в конденсированных изотропных средах и газах

Теплопроводность в изотропной твёрдой сред

Термодинамические потенциалы однородных изотропных сред

Трансверсально-изотропная среда. Статические и стационарные динамические задачи

Трещина на границе раздела двух однородных изотропных упругих сред

Трубные волны в поперечно-изотропной среде

Трубные о поперечно-изотропной среде

Упругие потенциалы (эластопотенциалы) изотропной среды

Уравнение в поперечно-изотропной среде

Уравнение механики упругой неоднородной изотропной среды в перемещениях

Уравнении движения изотропного упругого тела упругой среды

Уравнения Максвелла для изотропной среды в цилиндрических координатах

Уравнения Максвелла для рассеяния в изотропной среде

Уравнения динамики линейно упругой однородной изотропной среды

Флуктуации амплитуды и фазы волны, распространяющейся в локально изотропной турбулептной среде

Флуктуации поля в изотропной среде

Частные решения уравнения переноса излучения для плоскопараллельной изотропно рассеивающей среды

Элементарная рабо. 1.3. Изотропная однородная среда Гейки

Яавье — Стокса уравнения для изотропной среды



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте