Скорость изменения физических области

Скорость изменения физических свойств сплошной среды в конечной пространственной области (объем, поверхность, линия) при ее перемещении [c.203]

Таким образом, в качестве временного параметра откольной прочности для твердых материалов может быть использована скорость изменения растягивающих напряжений (или связанная с ней длительность нарастания растягивающих напряжений до максимума). Полная длительность откольного разрушения зависит от конфигурации экспериментальных образцов и ударника и характеризует физическое поведение материала при выполнении условия (7.1). Для более точного определения скорости нагружения в области растягивающих напряжений необходимо учитывать скорости изменения напряжений во взаимодействующих волнах нагрузки. [c.237]

Если основываться на методах теории подобия, то из полной системы уравнений, описывающей нестационарное течение жидкости с теплообменом, можно определить критерий Фурье (тепловой гомохронности), характеризующий связь между скоростью изменения поля температур теплоносителя, его физическими свойствами и размерами области течения [27] [c.50]

Физические свойства газов при достаточно высоких температурах и небольших давлениях (точнее, вдали от кривой насыщения и около-критической области) лишь в малой степени зависят от давления исключая плотность й кинематическую вязкость. Если скорость движения газа невелика и, следовательно, изменение давления потоке мало по сравнению с абсолютным давлением, то р и, тем более, другие физические свойства газа можно считать не зависящими от давления. В этом случае газ подобно капельной жидкости можно рассматривать как несжимаемую среду. При движении газа с большой скоростью изменение давления в потоке может быть весьма значительным. В этом случае сжимаемость газа, т. е. зависимость р (а, значит, и V) от р, необходимо учитывать. Что же касается других свойств (Ср, х, Я), то их обычно принимают не зависящими от р. [c.26]

Как ясно из предыдущего, эффективный интервал частот Дш представляет собой важный параметр, относящийся к волновой группе по существу эта величина определяет скорость изменения амплитуды и фазы. Если дисперсия среды невелика, волновая группа проходит значительное расстояние без заметного размытия При таких обстоятельствах групповая скорость, которую можно считать скоростью распространения группы как целого, является также скоростью распространения энергии (см., например, 115, 16]). Однако в общем случае это неверно. В частности, в области аномальной дисперсии (см. п. 2.3.4) групповая скорость может превысить скорость света или стать отрицательной в таких случаях она уже не имеет физического смысла. [c.43]

Преобразованные уравнения (143) и (146) имеют простой физический смысл и могут быть непосредственно выведены следуюш,им образом. В уравнении (143) локальная скорость изменения плотности приравнивается дивергенции вектора потока массы ри - с обратным знаком. Это выражает закон сохранения массы, согласно которому скорость изменения массы в элементарной области равна скорости истечения массы из этой области. Аналогично скорость изменения плотности количества движения, согласно (146), равна взятой с обратным знаком [c.79]

Для такого изучения необходимо иметь возможность, используя соответствующие физические законы, рассчитать движения жидкости, охватывающие области с постепенно меняющимися параметрами, разделенные подвижными разрывами. К счастью, для таких движений соотношения, которые выполняются на разрыве, остаются в сущности такими же, как и в разд. 2.10. Даже если интенсивность ударной волны и скорость могут меняться со временем, законы, определяющие скорости изменения массы, количества движения и энергии для жидкости, пересекаемой единицей площади ударной волны в каждый момент времени, по-прежнему имеют вид уравнений (195), (196) и (198), при условии, что индексы О и 1 в этих уравнениях заменены индексами а и Ъ, отмечающими значения функций непосредственно перед ударной волной и за ней, и что в качестве скоростей ударной волны V и жидкости непосредственно за ней иь выбраны скорости в такой системе координат, в которой скорость жидкости и непосредственно перед ударной волной равна нулю таким образом, С/ и являются скоростями относительно движения жидкости непосредственно перед ударной волной. Из полученных уравнений можно опять вывести закон Гюгонио (199), который после этих изменений станет таким [c.206]

У и) — ее скорость. Этому уравнению удовлетворяет решение и = и[х — У и)1]. Если Сн и) — монотонно убывающая функция, то У и) — монотонно нарастает (рис. 18.4в, г). Таким образом, в простой волне точки, расположенные у вершины профиля волны, будут двигаться быстрее, чем точки у ее основания (это показано стрелками на рис. 18.4д). Задний фронт волны будет растягиваться, а передний — становиться круче, и в некоторый момент в результате набега вершины зависимость II от х, I становится неоднозначной — происходит опрокидывание (рис. 18.4д). Такая неоднозначность для электрического поля, естественно, лишена физического смысла, и далее решение в виде простой волны просто неприменимо. Заметим, что возникновение области бесконечно быстрого изменения физических величин во времени и пространстве есть результат пренебрежения дисперсией и диссипацией в исследуемой среде. [c.379]

Смысл этого уравнения делается теперь более физическим. Уравнение для скорости изменения функции распределения в данной точке с данным импульсом содержит три члена. Первый связан с дрейфом электрона рассматриваемый электрон покидает данную область пространства со скоростью V, и если функция распределения меняется в пространстве, то число электронов, уходящих из данной области, оказывается не равным числу приходящих в нее. Подобным же образом второй член представляет изменение, возникающее вследствие того, что частицы с рассматриваемым импульсом, ускоряясь, переходят в состояние с другим импульсом. Если функция распределения зависит от импульса, то число электронов, выходящих при ускорении из рассматриваемой области, отличается от числа электронов, входящих при ускорении в нее. Наконец, функция распределения может измениться и из-за рассеяния в результате столкновений. [c.286]

Возникшая ситуация с особыми случаями волнового движения в-волноводе допускает довольно простую физическую интерпретацию. По исходным свойствам такой колебательной системы, как волновод с колеблющимися стенками, ясно, что в ней имеется бесконечная последовательность собственных частот. Соответствующие собственные формы колебаний отвечают некоторым толщинным движениям, когда в поле имеется только составляющая скорости При этом любое внешнее воздействие в виде такого распределения колебательной скорости, которое не вызывает изменения объема области под колеблющимися стенками, оказывается ортогональным собственной форме и резонансных явлений в колебательной системе не возникает. Если же во внешнем воздействии имеется составляющая, связанная с изменением объема, то при вынужденных колебаниях возникают обычные резонансные явления, обусловливающие обращения в бесконечность амплитуд колебаний на частотах со = (/ = 1, 2,...). [c.25]

Определяемые изложенным методом значения действительных паросодержаний подъемных труб позволяют получить их связи с основными параметрами, определяюш,ими условия естественной циркуляции. Как и при определении сопротивлений, различные исследователи находили внешне весьма значительно отличающиеся друг от друга зависимости для паросодержаний [Л. 7, 8, 9J, однако при всем разнообразии зависимостей все они сходны в том, что основными величинами, определяющими паросодержание в трубе, являются объемные расходы пара и воды в ней. Вторым по значению фактором являются физические характеристики пара и воды, т. е. давление в трубе. Наконец определенное влияние оказывает и диаметр трубы в области обычно применяемых в котлостроении труб это влияние невелико и во многих случаях может не учитываться. При трубах диаметром менее 25 мм влияние диаметра становится более заметным. Оно может быть связано с изменением размеров паровых пузырей вследствие происходящих с уменьшением диаметра трубы изменений профиля скоростей в трубе. [c.249]

В каждом конкретном случае, зная скорость истечения, размер сопла и физические параметры сред, можно по рис. 10 установить, в какой области происходит распад. Формула (7) охватывает область изменения параметров 0,33 ч- 5 10, о /р 1 -f-10 ега/ц2 = 10" н- 2 10 . [c.345]

В диффузионной области II (рис. 6-2, кривые 2—5) реакции горения различных горючих протекают с одинаковой скоростью, не зависящей от свойств топлива и температуры влияние температуры определяется изменением величины физических констант. [c.64]

Для физического объяснения полученного формального условия перехода через скорость звука необходимо проанализировать характер изменения скорости и плотности потока как в дозвуковой области течения, так и в сверхзвуковой. [c.63]

Различие в физическом или фазовом состоянии полимеров обнаруживается на термокинетических кривых, отображающих изменение деформации материала пластика в результате приложения постоянной нагрузки при нагреве с постоянной скоростью. На кривых можно выделить три участка, соответствующих трем физическим состояниям (рис. 12.5, а). В области А полимер находится в твердом аморфном стеклообразном состоянии. Атомы и молекулы полимера, имеющего температуру, меньшую температуры стеклования совершают только тепловые колебательные движения около своих равновесных положений. Материалу при деформировании присущи упругие свойства. При температуре ниже температуры хрупкости полимер становится хрупким и его разрушение связано с разрывом химических связей в макромолекуле. Повышение температуры полимера выше увеличивает в нем частоту тепловых колебаний атомов, и отдельные сегменты макромолекул перемещаются, скрученные участки макромолекул выпрямляются. Макромолекулы ориентируются в направлении действия приложенного напряжения. Материал деформируется упруго. После снятия нагрузки макромолекулы под действием сил межмолекулярного взаимодействия принимают первоначаль- [c.265]

Функции комплексного переменного обладают одним важным в физическом отношении свойством при преобразовании одного из переменных, например (независимого Z s/ (Z), преобразуется и другое переменное — искомое W=W (Z) при этом W=iW / (Z) j. Это значит, что могут быть найдены потенциал скорости Ф и функция тока Ч " преобразованного течения. Это знач ит, что новое течение может быть найдено путем использования преобразования независимого — геометрического переменного. Отметим еще одно важное свойство конформных преобразований. Для нахождения преобразования независимого геометрического переменного во всей области его изменения достаточно найти преобразование границ переменного, т. е. найти преобразование обтекаемых форм [c.115]

Для того чтобы понять физический смысл наблюдаемого явления, полезно взглянуть на динамику спектра, изображенного на рис. 5.5 для случая N = 3. Изменения в форме импульса и его спектре возникают при совместном действии фазовой самомодуляции (ФСМ) и дисперсии групповых скоростей. При ФСМ получается положительная частотная модуляция, так что передний фронт смещается в стоксову (относительно несущей частоты) область, а задний фронт-в антистоксову область. Уширение спектра за счет ФСМ ясно видно на рис. 5.5 при z/zq = 0,2 хорошо заметна типичная для ФСМ модуляция. При отсутствии дисперсии групповых скоростей форма импульса оставалась бы неизменной (см. разд. 4.1). Отрицательная дисперсия, однако, сжимает импульс, так как он имеет положительную частотную модуляцию (см. разд. 3.2). Сокращает свою длительность только центральная область импульса, поскольку только там сдвиг частоты практически линеен. Из-за того что интенсивность импульса в центральной его области существенно увеличивается, спектр его также значительно изменяется (см. рис. 5.5 для z/zq = 0,3). Именно совместным действием дисперсионных и нелинейных эффектов объясняется характер динамики импульса, изображенной на рис. 5.4. В случае фундаментального солитона (N = 1) дисперсия и ФСМ компенсируют друг друга таким образом, что ни форма импульса, ни его спектр не изменяются при распространении по [c.116]

В результате получаем следующую картину неустановившейся ползучести. До температуры Гд существенны те механизмы, которые дают экспоненциально быстрое спадание скорости б (Ь), и величина Тд(<т) задает верхнюю границу области обратимой ползучести (см. рис. 81). Выше Гд включаются механизмы деформации, характеризуемые нарастающей скоростью Ф (и) изменения фрактального рельефа. Физически это означает вклад в процесс деформации таких комплексов дефектов, которые обуславливают более быстрое увеличение термодинамического потенциала, чем для независимых дефектов. В результате происходит критическое замедление процесса ползучести непосредственно в точке Г = Тд имеем логарифмическое поведение е(0, а с ростом Г-Гд включаются еще более медленные механизмы. Такое замедление деформации воспринимается на опыте как полная остановка при температурах ниже точки замерзания даваемой соотношением (2.58). Однако действие указанных механизмов проявляется только до момента, ограниченного временем При I > иерархическая связь нарушается, и процесс ползучести опять убыстряется. [c.290]

Коэффициент Кц характеризует изменение полей температуры теплоносителя в ядре потока в масштабе диаметра пучка витых труб при решении задачи нестационарного теплообмена в гомогенизированной постановке для неравномерного поля тепловьщеления по радиусу пучка, и для обобщения нестационарного коэффициента может быть использован критерий Фурье (тепловой гомохронности), характеризующий связь между скоростью изменения поля темпфатур теплоносителя, его физическими свойствами. .и размерами рассматриваемой области течения [c.148]

Измерения локальных значений давлений торможения, статических давлений и направлений скоростей в потоках влажного пара пневматическими методами сопряжены с большими трудностями. При использовании пневматических насадков необходимо заботиться о том, чтобы в коммуникациях, соединяющих приемник зонда с измерительным прибором, не происходила конденсация пара и чтобы каналы зондов не забивались влагой. Кроме того, необходима специальная тщательная тарировка зондов, учитывающая специфические особенности обтекания приемников потоков влажного пара (углы натекания пара и влаги, рассогласование скоростей фаз v, степень неравновсс-ности процесса и изменение физических свойств при ускорении пли торможении потока), На входном участке зонда происходит торможение пара. При дозвуковых скоростях торможение осуществляется постепенно в некоторой области, примыкающей к носику зонда. При сверхзвуковых скоростях возникает дополнительное торможение в адиабатических скачках. Процесс прохождения этих зон каплями влаги в существенной мере определяет показания приборов. В зависимости от скоростей и размеров ка- [c.77]

Как показывают вычисления (см. [34 93]), ширина ударной волны в газе 8 имеет порядок длины свободного пробега молекул, так что, поскольку она значительно меньше диаметра макродифференциала, допустимо математически интерпретировать ее как поверхность (линию) разрыва основных параметров. Однако физически область ударной волны — это область очень больших градиентов давления, плотности, скорости, энергии. Например, изменение давления от Р до Рг Р внутри ударной волны слабой интенсивности может быть представлено функцией [34] [c.430]

Физические свойства двуокиси углерода (р, Ср, Яиц) прир=100ат [Л. 12, 13, 14 и 15] приведены на рис. 9-13. Результаты расчета показывают, что переменные физические свойства двуокиси углерода в сверхкритической области оказывают сильное влияние на профили температуры и массовой скорости (рис. 9-14) и меньшее влияние на профили скорости. Теплоотдача и сопротивление трения также сильно изменяются вследствие изменения физических свойств. Так, отношение числа Nuжoo при переменных свойствах к числу Ыи<х,ж = 48/11 при постоянных свойствах изменяется от 0,5 до 2,5, а отношение соответствующих коэффициентов сопротивления — от 0,7 до 2 (рис. 9-15). [c.193]

Напряженность поля одного диполя, которому эквивалентна целая компактная область источников на расстояниях, больших по сравнению с ее диаметром, тогда равна векторной сумме (i) всех напряженностей диполей, которые представляют действую-ш ие на жидкость внешние силы (эта сумма, очевидно, равна результирующей всех этих сил), и (ii) поправки (111), равной моменту скоростей изменения массовых расходов. Физическую интерпретацию напряженности диполя при помощи внешних сил можно представить следующим образом один-единственный диполь, которому эквивалентна целая сложная область источников, будет всегда иметь напряженность, равную результирующей всех внедхних сил, действующих на жидкость однако необходимо ввести поправку (111), равную моменту всех напряженностей точечных источников (сумма которых предполагается равной нулю), и в некоторых случаях она может быть очень важной. [c.56]

Однако в том случае, когда внешнее случайное воздействие мало по сравнению с внутренним возмущением в самой системе, необходимо исследовать их совместное действие. Если, например, слабый внешний шум действует на систему в устойчивой области, то траектория движения не останется, конечно, на гладкой инвариантной кривой. Однако скорость изменения интегралов движения будет определяться при этом, вообще говоря, лишь слабым шумом ). Такая устойчивость существенна как для реальных физических систем, всегда подверженных действию шума, так и при численном моделировании с его неустранимылш ошпбкалш счета. [c.333]

В связи с этим предлагается выравнивать их так, чтобы звуковые катушки находились в одной вертикальной плоскости. В действительности картина выглядит сложнее задержка спектральных составляющих сигнала во времени зависит не только от расстояния между громкоговорителем и слушателем, но н от крутизны ФЧХ (т. е. ГВЗ) каскадно включенных разделительного фильтра и громкоговорителя. Совпадение не только абсолютных значений ФЧХ разделяемых каналов, но и скорости изменения ФЧХ От частоты, т. е. ГВЗ, в области частот разделения, и является критерием оптимальности пространственного выравнивания акустических центров громкоговорителей. При этом высокочастотный громкоговоритель может быть не сдвинут в. физическом смысле относительно низкочастотнопо, по будет воапроизъодить сигнал с требуемой задержкой за счет влияния соответствующей фазочастотной характеристики разделительных фильтров высокочастотного канала (отличие состоит в том, что пространственный сдвиг громкоговорителя обеспечивает частотно-независимую задержку во всем диапазоне частот, тогда как задержка электрическим путем обеспечивается только в ограниченном диапазоне. [c.76]

Радикальное изменение в наших представлениях о пространстве и времени, выраженное в преобразовании Лоренца, оказывает глубокое влияние на всю физику. Нам необходимо те-псгрь пересмотреть физические законы, установленные и экспериментально подтвержденные для малых скоростей (с/ С с), с точки зрения согласования их с теорией относительности. При этом не следует удивляться, если окажется, что в какой-либо новой области потребуется изменение законов. В данном случае законы преобразуются к такому виду, что при достаточно малых скоростях они вновь принимают простые ньютоновские формы, точно оправдывающиеся, как показывает опыт, при предельно низких скоростях. [c.376]

Физический смысл этого состоит в том, что при изменении температуры (или температуры торможения) газа при X = onst скорость течения изменяется прямо пропорционально, а расход — обратно пропорционально корню квадратному из температуры, так что произведение Gw остается постоянным. Отметим, что функция f X) в области дозвуковых и небольших сверхзвуковых скоростей изменяется очень мало (приблизительно на 10% в интервале Я, = 0,55 1,35). Отсюда согласно (119) следует, что импульс газового потока при постоянных полном давлении и площади сечения слабо зависит от величины X в широком диапазоне ее изменения и определяется в основном величиной произведения p F. [c.245]

При наличии скачков уплотнения пограничный слой обычно оказывает более сильное влияние на внешний поток, в некоторых случаях существенно изменяя картину всего течения. Дело в том, что в скачке уплотнения изменения скорости и температуры по направлению нормали к франту скачка, которое обычно мало отличается от направления потока, велики по сравнению с изменениями этих величин вдоль скачка. В пограничном слое изменения скорости и температуры в направлении потока обычно незначительны, в то время как изменения этих величин поперек пограничного слоя велики. Следовательно, в области взаимодействия скачка уплотнения с пограничным слоем скоройть и температура существенно изменяюкся как вдоль, так и поперек потока. Поэтому основные допущения теории пограничного слоя в этом случае перестают быть справедливыми и теоретическое исследование области взаимодействия скачков уплотнения с пограничным слоем представляет Ч резвычайно сложную задачу. Экспериментальные исследования этой области течения тоже являются не простым делом, однако полученные данные позволяют представить физическую картину взаимодействия и определить некоторые количественные закономерности. [c.339]

Условие (12.2.18) следует из того, что на расстоянии х = д кр наклоны прямой О А и кривой sin(w/iy) в точке н = 0 становятся одинаковыми. Если формально продолжать построение для х> л кр, то и оказывается неоднозначной функцией времени, что физически абсурдно. На самом деле, волна в точке разрыва х = имеет скачок напряжения, т. е. является ударной волной. Этот разрыв с определенной скоростью распространяется вдоль системы. Постепенно ударная волна принимает треугольную форму, однако ее амплитуда убывает по мере увеличения х. Искажение формы волны связано с перекачкой энергии из колебания с основной частотой в гармоники. Можно показать, что в начале образуется вторая гармоника, а затем в результате нелинейного взаимодействия появляются волны комбинационных частот. Необходимо отметить, что любая волна независимо от формы, которую она имеет в начале линии х = 0), на определенном расстоянии принимает треугольную форму. Затухание ударной волны можно объяснить, если предположить, что последовательно с нелинейной емкостью имеется погонное сопротивление г. Затухание каждого из бесконечного числа компонент ударной волны в этом случае будет определяться выражением ехр ( — блшл ). Отсюда следует, что при г-)-О (б- О) для компонент высоких частот (п- -со) будет характерно конечное затухание, что и приводит к убыли амплитуды ударной волны на расстояниях х>х р. Основная диссипация энергии происходит в области разрыва, причем наличие активного сопротивления г ограничивает крутизну переднего фронта ударной волны. Крутизна изменения напряжения вблизи х = Хкр тем меньше, чем больше т. [c.379]

Для создания на теле области разрежения предусматривают местные конструктивные изменения формы тела — выступы, или кавитаторы. Вдувание воздуха используют в лабораторных условиях для исследования физических процессов, характеризующих кавитацию, так как для получения естественной кавитации необходимы весьма большие скорости потока жидкости, обтекающей тело, а искусственную кавитацию можно получить при сра1зни-тельно малых скоростях потока. [c.9]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

При этом все другие параметры, как, например, скорости, должны быть получены из этих обобщенных координат. Таким образом, принцип, оставаясь механическим по своему происхождению, охватывает другие области физики. Первостепенную роль в этом расширении сферы действия принципа играет аналогия, ибо хотя по содержанию обобщенные координаты могут существенно отличаться от координат механики х, у, z, но формы связи их между собой и скоростями их изменений совпадают с соответствующими формами механики. В сущности, значение принципа Гамильтона в классической неполевой физике сводится к весьлш простому обстоятельству. Исследуется какая-либо физическая система, о которой а priori нельзя утверждать, что она удовлетворяет уравнениям Лагранжа. Непосредственно подставлять значения соответствующих функций в эти уравнения не всегда лшжно во-первых, часто трудно подобрать соответствующий вид функции, а во-вторых, неясно, будут ли она удовлетворять этим уравнениям. Поэтому на сцену выступает принцип Гамильтона. Если удастся параметры такой системы привести к виду функции L и если эта функция обратит в нуль вариацию интеграла Гамильтона, то тогда, введя эту функцию в уравнения Лагранжа, можно динамически определить систему. [c.871]

Основные физические явления, изучаемые гидроаэромеханикой. Исторически сложившееся разделение Г. на отд. области связано с ограничением диапазона изменения параметров движущейся среды темп-ры, плотности, давления, хим. состава, скорости течения, вязкости, теплопроводности, электропронодности и др. В совр. Г. рассматриваются, по существу, неограниченные изменения этих параметров. В связи с созданием ракетных двигателей, работающих на разл. хим. топливах, жидких II твёрдых, полётами к др. планетам со сложным составом атмосферы, развитием трубопроводного транспорта, проникновением Г. в хим. техноло- [c.464]

Большое внимание при решении различных задач гидродинамики крыловых профилей, исследовании рабочих процессов в лопастных механизмах уделяется вопросам кавитации. Для этой цели создан целый ряд уникальных гидродинамических кавитационных труб и высоконапорных турбинно-насосных стендов, позволяющих проводить экспериментальные исследования гидродинамических и кавитационных качеств исследуемых моделей в широком диапазоне изменения кавитационных параметров и различных физических условиях возникновения и развития кавитации. Наиболее значительные исследования в данной области в Японии проводятся в Институте механики высоких скоростей (г. Сендай). [c.109]

Интересным экспериментальным фактом явилось наличие ярко выраженного максимума в спектральной плотности пульсаций температуры. Такой вид кривой спектральной плотности характерен для париоди-ческого сигнала, возмущаемого случайным образом. Поскольку, как отмечалось выше, термопара реагирует на изменение плотности среды, можно предположить, что плотность двухфазного потока меняется со временем в каждой точке периодическим образом. Физически это можно объяснить наличием в потоке пара скоплений капель жидкости, движущихся с потоком на некоторых расстояниях друг от друга. Проходя одно за другим через термопару, эти скопления капель и дают периодический сигнал, возмущаемый случайными флуктуациями концентрации капель в скоплениях. С ростом скорости потока растет скорость движения скоплений капель по каналу, а, значит, и частота прохождения их через данное сечение потока. Зтим можно объяснить сдвиг максимума спектральной плотности в область более высоких частот с увеличением относительной энтальпии и массовой скорости потока. [c.257]

Различие в физическом или фазовом состоянии полимеров обнаруживается на термокинетических кривых, отображающих изменение деформации материала пластика в результате приложения постоянной нагрузки при нагревании с постоянной скоростью. На кривых можно вьщелигь три участка, соответствующих трем физическим состояниям (рис. 9.5, а). В области А полимер находится в твердом аморфном стеклообразном состоянии. Атомы и молекулы полимера, имеющего температуру, меньшую температуры стеклования Тс, совершают только тепловые колебательные движения около своих равновесных положений. Материалу при деформировании присущи упругие свойства. При температуре ниже температуры хрупкости (Т р) полимер становится хрупким и его разрушение связано с разрывом химических связей в макромолекуле. [c.221]

Программа дисциплины Гидравлика (техническая механика жидкости и газа) предусматривает изучение численных методов и ик реализацию на ЭВМ применительно к решению уравнений Навье-Стокеа в конечно-разностной форме. Для учебных, а в ряде случаев и для научных целей наиболее целесообразно использование декартовой системы координат и физических неременных компонент скоростей и давления. В исследуемой области изменения независимых переменных вводятся сетка - дискретная совокупность узловых точек. Вместо функций непрерывного аргумента рассматриваются сеточные функции, значения которых задаются в узловых точках сетки Дифференциальные уравнения с соответствующими краевыми условиями заменяются приближенными сеточными уравнениями, связывающими значения искомых функций в узлах сетки При этом формируется система алгебраических уравнений, которую можно решать тем или иным способом на ЭВМ. [c.92]

Большинство полимеров или полностью аморфны или содержат аморфную компоненту, даже если они кристаллизуются. Такие полимеры ниже определенной температуры, известной как температура стеклования Т , являются твердыми и жесткими стеклами. При температуре выше Т , по крайней мере при малых или средних скоростях деформирования, аморфные полимеры представляют собой эластомеры или очень вязкие жидкости. В области стеклования механические свойства полимеров претерпевают наиболее резкие изменения. Так, модуль упругости может измениться более чем в тысячу раз. Поэтому аморфных полимеров является их важнейшей характеристикой с точки зрения механических свойств. В области заметно изменяются и другие физические свойства полимеров — коэффициент термического расширения [20, 21], теплоемкость [20, 22], коэффициент преломления [23], магнитные [27] и электрические свойства [25—27]. Таблица значений Т . важнейших полимеров приведена в Приложении 3. Эластомеры или каучуки имеют ниже, а жесткие стеклообразные полимеры — выше комнатной температуры. Значение Тс может варьироваться от —123 °С для полидиметилсилок-сана до 100 °С для полистирола и до 300 °С или даже выше температуры деструкции для жесткоцепных плотно сшитых поли- [c.23]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость изменения физических области : [c.167] [c.303] [c.133] [c.295] [c.22] [c.51] [c.90] [c.71] [c.277] [c.145] [c.55] [c.123] [c.340]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.203 ]

ПОИСК

Скорость Изменение

Скорость изменения физических

Скорость изменения физических свойств сплошной среды в конечной пространственной области (объем, поверхность, линия) при ее перемещении

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...