Количество теплоты

Размеры и форма шва определяются количеством теплоты, введенной в изделие, и характером ввода этой теплоты. При действии точечного быстродвижущегося источника квадрат расстояния до изотермы плавления согласно (20) определяется как [c.186]

При сварке постоянным током обратной полярности удельное количество теплоты, выделяющееся н приэлектродной области, изменяется в небольших пределах, и составляющая коэффициента расплавления а р = 11,6 zh 0,4. [c.189]

Как будет показано ниже, элементарное количество теплоты 6Q, так же как и 6L, не является полным дифференциалом в отличие от дифференциала внутренней энергии dU. За этой математической символикой скрыт глубокий физический смысл различия понятий внутренней энергии, теплоты и работы. [c.14]

Пусть некоторому рабочему телу с объемом V и массой М, имеющему температуру Т и давление р, сообщается извне бесконечно малое количество теплоты 6Q. В результате подвода теплоты тело нагревается на dT и увеличивается в объеме на dV. [c.14]

Изменение температуры тела при одном и том же количестве сообщаемой теплоты зависит от характера происходящего при этом процесса, поэтому теплоемкость является функцией процесса. Это означает, что одно и то же рабочее тело в зависимости от процесса требует для своего нагревания на 1 К различного количества теплоты. Численно величина с изменяется в пределах от -)- оо до — оо. [c.15]

Средней теплоемкостью Сер д а н н о г о процесса в интервале температур от h до t-2 называется отношение количества теплоты, сообщаемой газу, к разности конечной и начальной температур [c.17]

Для уяснения методики определения средней теплоемкости по указанным таблицам воспользуемся рис. 2.3. Заштрихованная площадь эквивалентна количеству теплоты q = [c.17]

Аналогично количества теплоты, необходимые для нагрева I кг рабочего тела от О до i и от [c.17]

В математике доказывается, что дифференциальный двучлен всегда можно превратить в полный дифференциал путем умножения (или деления) на интегрирующий множитель (или делитель). Таким интегрирующим делителем для элементарного количества теплоты 6q является абсолютная температура Т. [c.19]

Отношение работы, производимой двигателем за цикл, к количеству теплоты, подведенной за этот цикл от горячего источника, называется термическим коэффициентом полезного действия (КПД) цикла [c.22]

Эффективность холодильной установки оценивается холодильным коэффициентом, определяемым как отношение количества теплоты, отнятой за цикл от холодильной камеры, к затраченной в цикле работе [c.25]

Холодильную установку можно использовать в качестве теплового насоса. Если, например, для отопления помещения использовать электронагревательные приборы, то количество теплоты, выделенное в них, будет равно расходу электроэнергии. Если же это количество электроэнергии использовать в холодильной установке, горячим источником, т. е. приемником теплоты qi, в которой является отапливаемое помещение, а холодным — наружная атмосфера, то количество теплоты, полученное помещением, [c.26]

Количество теплоты, сообщаемое газу при нагревании (или отдаваемое им при охлаждении), находим из уравнения [c.31]

Величина г называется теплотой парообразования и определяет количество теплоты, необходимое для превращения одного килограмма воды в сухой насыщенный пар той же температуры. [c.37]

Для любой точки на этой диаграмме можно найти р, V, t, h, s, х. Большое достоинство диаграммы состоит в том, что количество теплоты в изобарном процессе равно разности ординат конечной и начальной точек процесса и изображается отрезком вертикальной прямой, а не площадью как в Г, s-диаграмме, поэтому h, s-диаграмма исключительно широко используется при проведении тепловых расчетов. [c.38]

Общий метод расчета по Л, s-диаграмме состоит в следующем. По известным параметрам наносится начальное состояние рабочего тела, затем проводится линия процесса и определяются его параметры в конечном состоянии. Далее вычисляется изменение внутренней энергии, определяются количества теплоты и работы в заданном процессе. [c.38]

Чтобы изобразить описанные процессы в Т,. ч-диаграмме водяного пара в одном масштабе, отложенные на ней значения энтропии воды и пара отнесены к I кг, а энтропии греющих газов — к их количеству, приходящемуся на 1 кг пара, т. е. si =.siг m,/0, S2 = S2, m,ID, где Sr — удельная энтропия газа. Для удобства сравнения принято также общее начало отсчета энтропии, т. е.. S2r/Иг/О = s i. В таком случае площадь 1-Г- 2 -2. представляющая собой количество отданной газом теплоты, и площадь 2 -3-4-5-6-в эквивалентная количеству теплоты, воспринятой паром, равны друг другу. [c.57]

КПД цикла. Рассмотрим два цикла с одинаковыми точками 1 и 4, один из которых (1 -2 -3 -4) имеет большую степень сжатия е, чем другой (I-2-3-4). Большему значению t соответствует более высокая температура в конце сжатия 1-2. Следовательно, изохора 2 -3 расположена в Т,. s-диаграмме выше, чем изохора 2-3. Из рис. 6.2, б видно, что количество теплоты /l, подведенной в цикле 1-2 -3 -4 (площадь 2 -3 -5-6), больше, чем количество теплоты, подведенной в цикле I-2-3-4 (площадь 2-3-5-6). Количество отведенной теплоты в обоих циклах одинаково (площадь 4-5-6-1). Следовательно, термический КПД r i= q2/q, больше в цикле 1-2 -3 -4. [c.58]

Дальнейшее увеличение температуры Т, а значит, и давления pi не имеет смысла, ибо, мало увеличивая КПД, оно приводит к утяжелению оборудования из условий прочности, а также к уменьшению количества теплоты q, забираемой каждым килограммом воды в процессе испарения 5-1 (из-за сближения точек 5 и / на рис. 6.6 и 6.8 по мере повышения температуры). Это значит, что для получения той же мощности необходимо увеличивать расходы воды и пара, т. е. габариты оборудования. [c.63]

Своеобразная теплофикация может осуществляться даже на чисто конденсационных станциях, где охлаждающая вода из конденсаторов используется, например, для обогрева бассейнов или водоемов, где искусственно выращивается рыба. Отбросная теплота может использоваться для обогрева парников, теплиц и т. д. Конечно, потребное в районе ТЭЦ количество теплоты для этих целей значительно меньше общего количества отбросной теплоты, но тем не менее такое ее использование является элементом безотходной технологии — технологии будущего. [c.67]

Мощности и параметры газотурбинной и паротурбинной установок выбираются таким образом, чтобы количество теплоты, отданной в подогревателе П газами, равнялось количеству теплоты, воспринятой питательной водой. Это определяет соотношение между расходами газа и воды через подогреватель П. Цикл комбинированной установки (рис. 6.16) строится для 1 кг водяного пара и соответствующего количества газа, приходящегося на I кг воды. [c.68]

Интенсивность переноса теплоты характеризуется о т н о с т ь ю теплового потока, т е. количеством теплоты, передаваемой в единицу времени через единичную площадь поверхности. [c.70]

Количество теплоты, передаваемое в единицу времени через произвольную поверхность F. в теории теплообмена принято называть М о щ н о с т ь ю теплового потока ИЛИ просто тепловым потоком и обозначать буквой, ]Единицей ее измерения обычно служит Дж/с, т. е. Вт. [c.70]

Количество теплоты, передаваемое за произвольный промежуток времени г через произвольную поверхность F, будем обозначать Используя эти обозначения, можно записать соотношение между рассмотренными величинами [c.70]

В общем случае тепловой поток Q, а соответственно, количество теплоты Q, могут изменяться как по времени, так и по координатам, где выражение (7.1) можно записывать только в дифференциальной форме [c.70]

Рассмотрим термически тонкое тело произвольной формы с объемом V, все точки которого охлаждаются за счет теплоотдачи с одинаковой скоростью dt/dx. За время di тело отдает количество теплоты [c.111]

Под теплотой сгорания понимается количество теплоты, выделяющейся при полном сгорании единицы топлива. Теплоту сгорания твердого и жидкого топлива обычно относят к 1 кг, а газообразного— к I м (в нормальных условиях) на рабочее, сухое или сухое безвольное состояние. По ГОСТ 147—74 с изменениями от 01.01.1981 г. и 01.01.1985 г. она определяется в калориметре. [c.122]

В соответствии с уравнением (5.3) первого закона термодинамики, количество теплоты, отдаваемой потоком газов в теплообменнике, равно разности энтальпий газов до и после теплообменника (изменением скоростного напора можно пренебречь, а техническая работа не совершается). Поэтому основой тепловых расчетов топливоиспользующих устройств является энтальпия продуктов сгорания, которую принято рассчитывать на единицу количества топлива, из которого получились эти продукты , т, е. [c.128]

ДО ( п.л — количество теплоты, расходуелюе па предварительный подогрев вылета электродной проволоки протекающим по нему током 3 — количество теплоты, необходимое для расплавления 1 г электродной проволоки (для пизкоуглеродистой проволоки 5э == 500 кал/г). [c.190]

Осуществим цикл Карно в обратном направлении. Рабочее тело с начальными параметрами точки а (рис. 3.6) расширяется адиабатно, совершая работу расширения за счет внутренней энергии, и охлаждается от температуры Т до температуры Ti. Дальнейшее расширение происходит по изотерме, и рабочее тело отбирает от нижнего источника с температурой Tq теплоту Далее газ подвергается сжатию сначала по адиабате, и его температура от Гг повышается до Ti, а затем — по изотерме (7 = onst). При этом рабочее тело отдает верхнему источнику с температурой Гi количество теплоты Qi. [c.25]

Если неравновесность вызвана отсутствием механического равновесия (P pF), поршень будет двигаться ускоренно. Быстрое движение поршня вызывает появление вихрей в газе, затухающих под действием внутреннего трения, в результате чего часть работы расширения опять превращается в теплоту б< тр. Работа против внешней силы снова получается меньше, а возрастание энтропии — больше, чем в равновесном процессе с тем же количеством теплоты 6д. [c.27]

Количество теплоты, подведенной к рабочему телу в процессе 12 при с = = onst, определяется из соотношений [c.30]

Эксергетический и термический коэффициенты полезного действия позволяют оценивать термодинамическое совершенство протекающих в тепловом аппарате процессов с разных сторон. Термический КПД, а также связанный с ним метод теи1ловых балансов позволяют проследить за потоками теплоты, в частности рассчитать, какое количество теплоты превращается в том или ином аппарате в работу, а какое выбрасывается с неиспользованным (например, отдается холодному источнику). Потенциал этой сбрасываемой теплоты, ее способность еще совершить какую-либо полезную работу метод тепловых балансов не рассматривает. [c.56]

Продукты сгорания, охлаждаясь в изобарном процессе 1-2 (рис. 6.1), отдают теплоту <Зг = /Иг (/iir —Л 2г), которая затрачивается на нагрев воды (линия 3-4), ее испарение (линия 4-5) и перегрев пара до нужной тем[1ературы (линия 5-в). Если не учитывать теплопотери в окружающую среду, то количество теплоты, отданной газами, будет равно количеству теплоты Q = D h(, — йз), воспринятой водой и паром Q,-=Q или т, [h v — h2,) = D (йб —/i.i). [c.57]

Теплофикация. Имеется, однако, возможность повысить эффективность г аро-силовой установки путем увеличения, а не уменьшения давления и температуры за турбиной до такой величины, чтобы отбросную теплоту (которая составляет более половины всего количества теплоты, затраченной в цикле) можно было использовать для отопления, горячего водоснабжения и различных технологических процессов (рис. 6.12). С этой целью охлаждающая вода, нагретая в конденсаторе К, не выбрасывается в водоем, как в чисто конденсациотом цикле, а прогоняется через отопительные приборы теплового потребителя Г7 и, охлаждаясь в них, отдает полученную в конденсаторе теплоту. В резул1.тате станция, работающая по такой схеме, одновременно вырабатывает и элестри-ческую энергию, и теплоту. Такая стан- [c.65]

Эта величина измеряется в Вт/м и обычно обозначается q. (Следует обратить внимание на то, что в термодинамике теми же буквами обозначают другие величины Q количество теплоты, q -удельное ко 1ичество теплоты, т. е. отнесенное к единице массы рабочего тела.) [c.70]

Для слоевых топок на твердом топливе важнее знать количество теплоты, вы-деляюш,ейся на единице площади поддерживающей решетки ( зеркала горения ), — теплон а пряжение зеркала горения слоя [c.132]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.96 ]

Физические величины (1990) -- [ c.94 , c.101 ]

Термодинамика (1991) -- [ c.162 , c.170 , c.180 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.194 , c.355 , c.383 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.157 , c.296 ]

Термодинамика (1969) -- [ c.21 , c.22 , c.42 , c.48 , c.51 , c.53 , c.73 , c.123 , c.125 ]

Справочник по специальным работам (1962) -- [ c.16 ]

Основные термины в области температурных измерений (1992) -- [ c.0 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.8 , c.49 , c.78 , c.129 , c.213 ]

Лекции по термодинамике Изд.2 (2001) -- [ c.11 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.138 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.27 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...