Интенсивность ударной волны

С равенством (6.17) связано известное свойство ударных волн увеличение угла наклона ударной волны а приводит к увеличению энтропии газа за ударной волной. Таким образом, функция (р увеличивается вместе с а. Отсюда видно, что вариация i t > О допустима только тогда, когда ) < Из сказанного ранее заключаем, что величина х не может быть уменьшена за счет увеличения а только при условии

решению задачи 6 в осесимметричном случае или в плоском случае без ограничений на подъемную силу профиля соответствуют течения с головной ударной волной, не содержащие иных ударных волн в области аЬс, если интенсивность ударной волны может быть изменена малыми вариациями контура аЬ. [c.153]

Для политропного газа /г = — Mj" . При слабой интенсивности ударной волны (p2 — pi[c.479]

При слабой интенсивности ударной волны отсюда получается [c.480]

Сферическое распространение звукового импульса сжатия должно сопровождаться, как и в цилиндрическом случае, следующим за сжатием разрежением (см. 70). Поэтому и здесь должны образоваться два разрыва (сферический одиночный импульс может, однако, иметь задний фронт и тогда во втором разрыве V возрастает скачком сразу до нуля) ). Тем же способом найдем предельные законы возрастания длины импульса и убывания интенсивности ударной волны [c.541]

Большая интенсивность ударной волны означает, что скачок давления в ней очень велик. Мы будем считать, что давление P i позади разрыва настолько велико по сравнению с давлением Р] невозмущенного газа впереди него, что [c.559]

Таким образом, стационарное пересечение ударных волн с верхностью твердого тела возможно лишь для ударных волн не слишком большой интенсивности, — тем меньшей, чем выше R. Предельная допустимая интенсивность ударной волны зависит так> е и от того, является ли пограничный слой ламинарным или турбулентным. Турбулизация пограничного слоя затрудняет возникновение отрыва ( 45). Поэтому при турбулентном пограничном слое от поверхности тела могут отходить более сильные ударные волны, чем при ламинарном пограничном слое. [c.585]

Заранее очевидно, что экспоненциально близкими к характеристике будут и границы нефизической области на плоскости годографа (0 2 и Обз на рис. 126,0), и тем самым будет экспоненциально мала интенсивность ударной волны. [c.635]

Другая возможность для конфигурации ударной волны и звуковой линии в местной сверхзвуковой зоне состоит в окончании в точке пересечения одной лишь звуковой линии (рис. 128,6) в этой точке интенсивность ударной волны отнюдь не обращается в нуль, так что течение вблизи нее является околозвуковым лишь по одну сторону от ударной волны. Сама ударная волна может при этом одним концом упираться в твердую поверхность, а другим (или обоими) начинаться непосредственно в сверхзвуковом потоке (ср. конец 115). [c.642]

Это время, однако, само зависит от интенсивности ударной волны оно бистро убывает с ростом интенсивности волны в связи с увеличением скорости протекания реакции ири повышении температуры, [c.671]

Механическое воздействие разряда проявляется в ударной волне, кавитационном разрушении и давлении импульса с отдачей массы воды. Поскольку интенсивность ударной волны уменьшается с удалением от центра разряда, отливки следует располагать по возможности ближе к разряду. Электрический разряд создается непосредственно между электродом и отливкой, соединенной с цепью генератора. При разряде происходит мгновенное испарение воды в разрядном канале. [c.362]

В пособие включены наряду с традиционными следующие разделы вопрос об изменении интенсивности ударной волны при ее движении, изложенный на основе условий совместности [c.4]

ИЗМЕНЕНИЕ ИНТЕНСИВНОСТИ УДАРНОЙ ВОЛНЫ ПРИ ЕЕ РАСПРОСТРАНЕНИИ [c.27]

Ударная волна может ослабляться или усиливаться в зависимости от формы волны и распределения параметров за и перед волной. Выведем дифференциальное соотношение, описывающее изменение интенсивности ударной волны вдоль луча. С этой целью используем условия совместности, взяв в качестве 2 эйлеровы координаты частицы. Кинематическое условие совместности первого порядка при этом примет вид [c.27]

Чем интенсивнее ударная волна, тем меньше отношение . [c.193]

В общем случае возмущённого движения газа, ограниченного ударной волной, распространяющейся по покоящемуся газу, асимптотические законы поведения скорости ударной волны в функции от координаты ударной волны а следовательно, и изменение интенсивности ударной волны могут быть самыми разнообразными и зависят существенным образом от условий, определяющих движение газа внутри ударной волны. [c.257]

Когда кривая сГг(ег) всюду выпуклая к оси Ъг, как в идеальной жидкости без фазовых переходов, ударный фронт всегда устойчив и включает всю фазу сжатия в ударной волне. Наличие на кривой сжатия выпуклого к оси Ог участка (области перегиба) нарушает устойчивость ударной волны. Вследствие этого переход от упругого к упруго-пластическому деформированию материала, нарушающий условие устойчивости ударной волны, приводит к разделению фронта волны на упругий предвестник и следующую за ним ударную пластическую волну, распространяющиеся со скоростями соответственно ао н D. При низкой интенсивности ударной волны сопротивление сдвигу оказывает существенное влияние на ее распространение и, следовательно, при выполнении расчетов необходим учет вязкопластического поведения материала при деформации в ударной волне. Пренебрежение эффектами, связанными со сдвиговой прочностью, может привести к значительности погрешности в расчетах [161, 245]. [c.163]

Кривые давлений показывают, что максимальная интенсивность ударных волн достигается в выходном сечении решетки. При перемещении внутрь межлопаточного канала передний фронт волны становится менее крутым, волна размывается , интенсивность всплеска давления уменьшается. Вслед за волнами сжатия движутся волны разрежения. [c.190]

Показано, что в нестационарных задачах с ударными волнами, ионизующими находящийся в электромагнитном поле газ, впереди ударной волны может распространяться электромагнитная волна. При этом оказывается [1], что если за ударной волной известна, например, скорость движения газа (задача о поршне), то граничных условий на ударной волне, выражающих непрерывность касательной составляющей электрического поля, а также потоков вещества, импульса и энергии, недостаточно для одновременного определения интенсивности ударной волны и интенсивности излученной электромагнитной волны. Рассмотрение структуры ударных волн такого типа дает дополнительное соотношение, связывающее величины до и после ударной волны. Это соотношение, а следовательно, изменение всех величин на ударной волне существенным образом зависят от отношений диссипативных коэффициентов (вязкости, теплопроводности и магнитной вязкости) друг к другу в переходной зоне. [c.215]

Для интенсивностей ударных волн Ар от 0.1 бар до 10 бар расчетная ширина структуры стационарных волн получилась равной 30 40 см. При сравнимых начальных условиях толщина ударных волн в жидкости с пузырьками газа составляет 80 100 см [12], а в жидкости с паровыми пузырьками без горячих твердых частиц 10 20 см [10]. Увеличение толщины ударных волн в жидкости с нагретыми твердыми частицами по сравнению с толщиной ударных волн в жидкости с пузырьками пара объясняется тем, что горячая частица внутри паровой оболочки оказывает дополнительное сопротивление быстрому сжатию и схлопыванию паровой оболочки. [c.739]

Результаты, представленные на рис. 6 и 7 показывают, что монотонные режимы изменения параметров смеси в зоне релаксации наблюдаются при значениях pi от 1.0 бар до 2.0 бар. С возрастанием интенсивности ударной волны происходит перестройка монотонного режима в осцилляционный, и, начиная с pi = 3.0 бар наблюдаются ярко выраженные осцилляционные режимы. [c.739]

При уменьшении интенсивности ударной волны скорость ее распространения стремится к скорости звука в невозмущенном газе [c.133]

Как легко заключить из (70), в звуковой волне р /рх 1) скорость спутного потока близка к нулю. С ростом интенсивности ударной волны скорость спутного потока возрастает при очень больших интенсивностях эта скорость пропорциональна корню квадратному из сжатия р /рх- [c.134]

Если же рс > р, то обтекание края отверстия сопла происходит по типу рис. ПО с образованием отходящей от края отверстия ударной волны, повышающей давление от р до р . Это возможно, однако, лишь при не слишком больших превышениях Ре над р, когда интенсивность ударной волны не слишком велика в противном сучае отрыв возникает на внутренней поверхности сопла и ударная волна перемещается вместе с ним внутрь сопла, о чем уже шла речь в 97. [c.590]

Определить положение и интенсивность ударной волны при обтекании очень малого угла (х 1) при не слишком больших Э1 ачеииях числа Мака М,> <1. [c.592]

В ударной волне, возникающей при обтекании вогнутого профиля, мы имеем пример волны, начинающейся от некоторой точки, расположенной в самом потоке вдали от твердых стенок. Такая точка начала ударной волны обладает некоторыми общими свойствами, которые мы здесь отметим. В самой точке начала интенсивность ударной волны обращается в нуль, а вблизи нее мала. Но в ударной волне слабой интенсивности скачок энтропии и ротора скорости — величины третьего порядка малости, и потому изменение течения при прохождении через волну отличается от непрерывного потенциального нзэнтропического изменения лишь в величинах третьего порядка. Отсюда следует, что в отходящих от точки начала ударной волны слабых разрывах должны испытывать скачок лишь производные третьего порядка от различных величин. Таких разрывов будет, вообще говоря, два слабый разрыв, совпадающий с характеристикой, и тангенциальный слабый разрыв, совпадающий с линией тока (см. конец 96). [c.606]

В описанном выше режиме медленного горения его распространение по газу обусловливается нагреванием, проис.ходящим путем непосредственной передачи тепла от горящего к еще ме воспламенившемуся газу. Наряду с таким возможен и совсем иной механизм распространения горения, связанный с ударными волнами. Ударная волна вызывает при своем прохождении нагревание газа — температура газа позади волны выше, чем впереди нее. Если интенсивность ударной волны достаточно велпка, то вызываемое ею повышение температуры может оказаться достаточным для того, чтобы в газе могло начаться горение. Ударная волна при своем движении будет тогда как бы поджигать газовую смесь, т. е. горение будет распространяться со скоростью, равной скорости волны, — гораздо быстрее, чем при обычном горении. Такой механизм распространения горения называют детонацией. [c.670]

Увеличение объемной концентрации пара при сохранении остальных параметров смеси и при фиксированной интенсивности ударной волны приводит к уменьшению скорости волны, что, в свою очередь, приводит к уменьшению длины осцилля-ционных волн и некоторому уменьшению толидины структуры волны. [c.131]

В неравновесном газе ударная волна может усиливаться за счет преобразования избыточной энергии в энергию поступательного движения газа. Характер зависимости от времени интенсивности ударной волны определяется степенью неравновес- ности газа перед волной. В расчетах, выполненных рядом авторов для колебательно неравновесного газа, обнаружен резкий спад давления в области за ударной волной, обусловленный расширением газа. Показано, что эффект усиления убывает с увеличением первоначального числа Маха волны. [c.49]

Начальные условия в этом случае можно также записать в виде (5.5.1), однако индекс н следует приписывать знач( -ниям азротермохимических параметров, характеризующих невязкое (но не безвихревое) течение за ударной волной. Если интенсивность ударной волны мала, то начальные ус ловия в первом и во втором случаях совпадают. [c.210]

Определяющие уравнения состояния при упруго-пластпческом. деформировании описывают функциональную связь процессов нагружения и деформирования с учетом влияния температуры для локального объема материала, т. е. связь составляющих тензоров напряжений ац, деформаций гц и температуры Т с учетом их изменения от начального to до заданного t момента времени F[Oij(t), sij(t), T(t)]=0. Конкретные формы такой связи, представленные в литературе, основаны на упрощающих допущениях, применение которых экспериментально обосновано для ограниченного диапазона режимов нагружения. Учитывая кратковременность процессов импульсного нагружения, в большинстве случаев процессами теплопередачи можно пренебречь и с достаточной для практических целей точностью принять процесс адиабатическим. Изменение температуры материала в процессе нагружения в этом случае определяется адиабатическим объемным сжатием (изменением объема в зависимости от давления), переходом механической энергии в тепловую в необратимом процессе пластического деформирования и повышением энтропии на фронте интенсивных ударных волн (специфический процесс перехода в тепло части механической энергии при прохождении по материалу волны с крутым передним фронтом, в результате которого кривая ударного сжатия не совпадает с адиабатой [9, И, 163]). [c.10]

С увелиюнием интенсивности ударной волны сверхадиабатич. нагрев растёт непропорционально давлению, и на него приходится всё большая доля полной энергии волны. Этим определяется предельное сжатие вещества, к-рое может быть достигнуто ударным сжатием при бесконечном возрастании давления вся анергия волны расходуется на нагрев среды, и сжатие её прек-ран ается. Для увеличения сжимаемости вещества в ударной волне уменьшают его нач. темп-ру или применяют ступенчатое сжатие, когда конечное давление достигается не одной ударной волной, а серией следую- [c.552]

В нелинейной постановке при установившемся обтекании сверхзвуковым потоком плоских контуров и тел врагцения с образованием ударных волн точные решения получены лишь для случаев обтекания клина и кругового конуса [5]. Основным средством расчета таких течений в обгцем случае при умеренной и большой интенсивности ударных волн является численный метод характеристик и различные его у пройденные модификации, связанные часто с трудно контролируемыми допундениями. [c.38]

Отличительной чертой указанных режимов обтекания является более низкий уровень давления за мостообразным скачком К2 (рис. 2), чем средний уровень давления во внутренней области течения, хотя интенсивность его превышает интенсивность ударной волны на эквивалентном клине в невозмущенном потоке. Это свидетельствует о том, что линии тока, прошедшие скачок уплотнения К2 и направленные от ребра У-образного крыла, имеют положительную кривизну и продолжают отклоняться от ребра, а точка Ферри всплывает от поверхности крыла и уже не располагается в точке излома его поперечного сечения. [c.655]

Пусть среда перед фронтом ударной волны находится в квазиста-ционарном состоянии, в частности, распределение температуры вокруг пробной частицы квазистационарное, а фазовые превращения отсутствуют. После прохождения ударной волны среда снова приходит в квазистационарное состояние, которое определяется невозмущенным состоянием перед волной, теплофизическими свойствами отдельных фаз и интенсивностью ударной волны. [c.723]

Если ударная волна сжатия имеет достаточно большую интенсивность, то разрушение (дробление) частицы происходит непосредственно на переднем фронте волны возмущения. В это м случае поверхность разрушения совпадает t фронтом ударной волны. Такую веяну будем называть волной дробления. Заметим, что для металлов и прочных горных пород ударные волны Вплоть до давлений порядка 10 кГ1см можно считать звуковыми. Если же интенсивность ударной волны недостаточно велика, ТО скорость распространения поверхности разрушения меньше скорости переднего фронта возмущения (ударной волны) и определяется дополнительным условием е). В этом случае вначале частица в 0-состоянии подвергается некоторому возмущению, находящемуся в упругой (или упруго-пластической) области затем начинается постепенное разрушение (т. е. развитие трещин), которое, наконец, достигает такого уровня,. что, если бы дальнейшее развитие трещин внезапно остановилось, то эту частицу все равно можно было бы отделить от тела ). Этот момент разделения рассматриваемого объема тела на несвязанные между собой части соответствует переходу из 0-СОСТОЯНИЯ в / -состояние. В дальнейшем продолжается дробление частицы, которое достигает тем большей степени, чем ближе она расположена к месту взрыва. Таким образом, поверхности разрушения в рассматриваемой модели придается геометрический смысл (как некоторой границы возможной полости в теле). Граница фактической полости реализуется как [c.454]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...