Давление торможения

Указание. Предполагая, что отверстия расположены достаточно далеко от днища цилиндра, принять давление во всех его точках постоянным и равным давлению торможения потока в цилиндре. [c.406]

Давление торможения = 737 мм рт.ст.— барометрическое давление [c.319]

Далее рассчитываются давление торможения Р. струйного течения по формуле (9.1.23), температура торможения Т. всего струйного течения - (9.1.25). [c.234]

Условия нерасчетного истечения сверхзвуковой струи принято характеризовать степенью нерасчетности, представляющей собой отношение действительного давления торможения в ресивере к расчетному ), которое может быть приближенно заменено отношением давления на выходе из сопла к давлению в окружающей среде [c.401]

Из уравнений (10-26) следует, что величина Тц постоянна для всего потока. Если, кроме того, во всех точках потока справедливо уравнение идеальной адиабаты (10-14), то нетрудно убедиться, что давление торможения и плотность заторможенного газа также будут постоянными. Например, для двух точек А и В, взятых в таком потоке газа, можно записать соотношения [c.438]

Рд — давление торможения в потоке за ударной волной [c.7]

В некотором сечении канала воздушный поток к = Ср су = 1,4 7 = = 287 Дж/(кг-К)1 имеет число М = 0,2. Определите секундный массовый расход воздуха, если давление торможения воздуха ро = 3 -10 Па, температура торможения = 300 К, площадь сечения 5 = 0,1 м . [c.78]

Давление торможения ро воспринимается центральным каналом трубки Прандтля, а статическое давление р — боковыми отверстиями. Разность этих давлений, замеряемая манометром, позволяет по (3.25) рассчитать скорость 1/ с- [c.87]

Для сопла с неизменными геометрическими размерами параметр Мд не изменяется, если режим течения газа по соплу остается сверхкритическим. В рассматриваемом случае при Аро/ро = —0,08 минимальное значение давления торможения Ро = Ро(1 + Аро/ро) = 36,8-105 Па, а из (3.44) (р )пр = 1,772-105 Па. [c.95]

Определим такое значение давления в резервуаре, при котором сопло заперто при истечении воздуха в атмосферу с противодавлением Рн = 1,013-10 Па, а в его критическом сечении располагается прямой скачок уплотнения. Для этого используем зависимость между давлением торможения / и давлением в критическом сечении [c.111]

С помощью (4.31), учитывая уменьшение давления торможения за скачком уплотнения ра < Ра) для условий течения газа после и до скачка уплотнения, получаем [c.114]

Отношение давлений торможения [c.116]

По значению угла 0с и М о = 4 определяем отношение давления торможения за скачком рдд к давлению торможения перед ним (давление в форкамере ро)- [c.116]

Если обозначить через давление торможения для условий за прямым скачком СВ(С В ), то [c.117]

Соответствующие значения коэффициента давления торможения при 0 = = 33,16 равны р > = 823 р > = 36,2. [c.124]

Высота и скорость полета определяются соответствующим подбором их значений, удовлетворяющих зависимостям, использованным в задаче 4.62. При этом принимается, что давление торможения замеряется за прямым скачком (6с == = я/2). [c.130]

Как изменяется давление торможения ро2 с увеличением энтропии газа ((18/йп > 0) при переходе от одной линии тока к другой [c.140]

В первом приближении, пренебрегая изменением энтропии (или, что то же самое, давления торможения за скачком), из (5.77) определяем величину АР/г. Вы- [c.156]

Давление торможения / 02г в (5.76) принимаем равным соответствующему значению этого давления в точке 5, т. е. = 0,9355 р , а величину точке /7 определяем по числам Мая и М о = 3. Для этого воспользуемся уравнениями (4.29), (4.33) и [c.157]

Сначала по значениям р , = 1 Па и = 3 определим давление в форкамере трубы (давление торможения) [c.157]

По этому значению 0, уточняем отношение плотностей pjp = 4,634, а затем угол скачка tgO, = 1,461 6, = 55,6Г. По величине 0, = 55,61° находим отношение давлений [см. (7.22)1 pjp = 19,62 и отношение давлений торможения (см. <7.23)1 р р, = 0,1263. [c.188]

Здесь Si — энтропия до скачка ц ро — давления торможения соответственно после и до скачка. [c.513]

РАТ — давление торможения для условий за прямым скачком СВ(СВ )(р ) Р = Л2/3 +В-, [c.727]

При сравнении эксперимента с теорией по отношению давлений в горле несовпадение данных для различных давлений торможения и объемных содержаний составля.ло от 3 до 1396. Несоответствие между теорией и экспериментом по отношению давлений и скорости звука в смеси обус.ловлено в основном тем фактом, что в теоретической модели не учитыва.лся теплообмен и обмен ко.чнчеством движения между пузырьками газа и водой. [c.330]

Здесь р, р — полное давление (давление торможения) и статическое давление р, гт — плотность и скорость потока М=гй11а— число Маха, где а — местная скорость звука. [c.195]

Отношение критического давления воздушного потока к давлению торможения р /ро = [2/(/г + 1)] /( -н = 0,5283, откуда р = 0,5283ро- [c.93]

Найдите для скачка уплотнения, за которым угол поворота потока Рс = = 30°, отношение плотностей рг/рх, коэффициенты статического давления р.2 и давления торможения ро, а также числа Мд в предельном случае сверхзвукового течения газа при М1з1п9с->оо и значениях = 1,2 и 1,4. [c.105]

Чтобы определить отношение руро (давлений торможения за скачком и перед ним), воспользуемся кроме приведенных выше также зависимостями [c.108]

Давление торможения в сопле равно давлению в резервуаре, из которого подается воздух ра = 4- 10 Па). Таким образом, pJpй — (Ра/ря) (р Ра) = = 0,2962 следовательно, противодавление Рн = р ро)ро = 1,185- 10 Па. [c.111]

По значению (/(Мд) из таблицы [7J находим число Мд = 3,002 и функцию л (Мд) == = 0,02722. Чтобы определить давление р , надо знать давление торможения в набегающем потоке ро = piln lWi) = 3,147- 10 Па. [c.114]

Находим давление изэнтропического торможения po=pi j l+[(fe—1)/2]М2)== = 1,838-10 Па. Тогда давление торможения за скачком уплотнения p q = р о1Ра)Ра = 3,656-10 Па. [c.116]

По условиям задачи 5.30 рассчитайте скорость (число М) в точке С на пересечении характеристик разных семейств, проведенных из точек Л и В, при условии, что течение неизэнтропическое. Изменение энтропии в точках А и В задано через уменьшение давления торможения (ро2 а = 0,8 ро в точке Л Ро2 в = = 0,77 ро в точке В р — давление торможения при изэнтропическом сжатии). [c.142]

Из этого уравнения следует, что при й8/йп > 0 производная (1 1п Ро21йп < 0 и, таким образом, давление торможения р 2 при переходе от одной линии тока к другой с увеличением энтропии уменьшается. [c.148]

Отношение давлений торможения в соответствии с (4.38) составляет (Ро2Яо)я = 0,9544. [c.157]

Аналогично находим коэффициент давления для других точек на поверхности крыла (0 С 9 < л/2 — х)- этом на передней кромке (а = 1), как следует из (8.1), теоретический коэффициент давления равен бесконечности. Практически на передней кромке, которая несколько скруглена, возникает давление торможения, соответствующее дозвуковой скорости потока Vоап = Уо соз х- По величине Моо = = М с.соз X = 0,9372 находим коэфф ициент давления на передней кромке (см. задачу 3.21) [c.218]

Вследствие большей интенсивности скачка перед клином давление торможения за ним /7,)кл меньше, чем за коническим скачком т, е. рокл < Рок- Приведя выражения для давления [15] [c.507]

Известно, что в случае сверхзвукового обтекания конуса скачок перед ним также имеет форму конуса. При этом хотя давление торможения ро уменьшится по сравнению с ро, но будет для всех линий тока одним и тем же. Одинаковой остается энтропия на всех линиях тока, т. е. дЗ/дп = 0. Таким образом, течение за скачком из-энтропическое (или безвихревое) [в соответствии с (10.94) вихрь = 0] [c.513]

Присвоение значений исходным переменным, М(Моо) 180/n(lRA) А 6 (ADT) высоте конуса (HEIGHT) давлению торможения р (РФ) углу наклона скачка (ТЕХАС). [c.742]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...