Значения от, меньшие

Уравнение (7-6.19) показывает, что для значений Ау , меньших или больших 0,5, ожидаются два совершенно различных типа поведения. В первом случае вязкость возрастает от нулевого значения при г = О до асимптотического значения, которое соответствует предыстории постоянной деформации. Во втором случае, напротив, вязкость, хотя и остается конечной, увеличивается с ростом времени, превышая любой предел и не достигая никогда предельного значения. [c.292]

Когда это значение много меньше единицы, квадратичным и последующими членами можно пренебречь. Такие условия возникают преимущественно при высокой нагрузке (малых значениях s), высокой частоте / и большой длине пути I. Константа т для случая окисления металла или адсорбции кислорода на металле эмпирическим путем не определяется с достаточной точностью. Для железа эмпирически полученные значения составляют от 0,06 до 3 с. Принимая удовлетворительными значения т = 0,06 с, / = 10 Гц, 1= 0,01 см, s = 10 см, получаем s/2//t = 0,008. Поэтому, когда реальные условия близки к рассмотренным выше и можно пренебречь более высокими членами логарифмического ряда, получаем [c.414]

Это означает, что для того, чтобы стержень сохранял криволинейную форму, необходимо, чтобы сила Р принимала определенное значение. Иаи.меньшая сила Р, отличная от нуля, будет при п—, [c.416]

Кривая равновесия дает возможность наглядно проследить за состоянием системы при изменении параметра. Так, если медленно и непрерывно изменять Е, начиная от Е = (I, то, как видно из рис. 2.21, при значениях Е, меньших Е, установившихся режимов [c.72]

Полученное значение Vo меньше, чем глубина ямы, описывающей связанное (/г—р)-состояние в случае дейтона. Поэтому (Л—Л )-взаимодействие слабее, чем N—jV)-взаимодействие. К такому же заключению можно прийти при непосредственном сравнении энергии отделения Л-гиперона от Л-ядра (е ) с энергией отделения нуклона от соответствующего обычного ядра [c.194]

Так как тригонометрическая функция синус при изменении угла от О до 180° дважды проходит каждое значение от О до 1, то целесообразно сначала найти угол, составляемый равнодействующей с большей по модулю силой, так как он всегда меньше 90°. Тогда [c.16]

Решение. Равновесие стержня будет устойчивым или неустойчивым в зависимости от значения силы Р. При значении Р, меньшем некоторого критического Якр. вертикальное положение стержня устойчиво, т. е. при отклонении стержня от вертикали он будет совершать колебательные движения и в результате вернется в исходное положение. При Р > Якр исходное равновесие неустойчиво малым начальным отклонениям соответствуют в последующем большие переме-ш,ения. [c.252]

Температура +1000 К является промежуточной между +500 и —500 К. Искусственность приведенного построения Г-шкалы является случайным результатом произвольного выбора обычной температурной функции. Если бы температурная функция была выбрана в виде — 1 / Г, то самые низкие температуры соответствовали бы —00 для этой функции, бесконечные температуры на обычной Г-шкале — нулю, отрицательные температуры — положительным значениям этой функции. Для такой температурной функции алгебраический порядок и порядок хода от меньшей к большей температуре были бы идентичны. Функция — 1/Г часто используется в термодинамике при исследовании свойств систем в области О К, так как она позволяет расширить температурную шкалу при низких температурах. Из изложенного видно, что для отрицательных температур 7 = —1/Г-шкала по многим причинам более удобна, чем Г-шкала. [c.138]

Для реальных газов число Рг зависит от температуры и давления и определяется экспериментально. Его значения несколько меньше единицы. Для большинства жидкостей числа Рг значительно больше единицы. Для жидких металлов число Рг имеет очень малые значения ( --Ю" ). [c.234]

Величина р зависит от предела текучести и условий инициирования хрупкого разрушения (рис. 3.3). Величины Pft по условию остановки трещин получаются выше, чем по условию их возникновения и в том и в другом случае меньшим значениям Ото соответствуют более высокие значения 3ft. [c.41]

Характер изменения кривой 2 (в зависимости от скольжения) будет зависеть от плотности перекрытия проточной части поворотными лопастями чем лучше перекрытие, тем меньше будет передаваемый крутящий момент. Наименьшее значение передаваемого крутящего МОмента будет при сплошном диске, этот момент равен моменту дискового трения. Промежуточные значения от кривой 1 до кривой 2 получаются за счет поворота лопастей на угол от О до 90°. На режиме заторможенной турбины (5 = 100%) момент при пол- [c.276]

Разность т, берется так, чтобы из больших значений вычитать меньшие. В данном случае теплопередача идет от теплоносителя В к теплоносителю А. [c.312]

Особенности рабочего процесса. По условиям прочности ротора окружная скорость. лопаток ограничена значениями и = = 180 ч-250 м/с (меньшие значения для барабанного ротора). При срабатывании в ступени больших перепадов энтальпий скорость потока увеличивается и скоростная характеристика v = и с отклоняется от оптимального значения в меньшую сторону. При этом существенно снижается КПД ступени, прежде всего за счет значительного возрастания потерь с выходной скоростью. Если выходную энергию использовать путем установки следующего рабочего [c.127]

Двухшаговый переход от устойчивости к турбулентности. Можно представить себе однопараметрическое семейство векторных полей, в котором значениям параметра меньше первого критического соответствуют поля с глобально устойчивой, особой точкой. При прохождении первого критического значения рождается устойчивый предельный цикл при прохождении второго критического значения этот цикл исчезает, как описано-в п. 4.5. При этом рождается странный аттрактор и наступает хаос. [c.121]

С квантовой точки зрения это значение несколько меньше, так как возможно просачивание" электрона сквозь потенциальный барьер, отделяющий область стационарных состояний электрона вблизи ядра от области свободного движения электрона. Такое просачивание уменьшает время жизни энергетического состояния атома, что должно вести к ослаблению и одновременному размытию (см. 83) соответствующей спектральной линии. Эксперимент (65,66j показывает, что, действительно, в сильных электрических полях при больших п некоторые из компонент штарковского расщепления размываются и одновременно делаются более слабыми. [c.383]

Если в этом разложении найти коэффициенты при й,. .., то мы снова получим те же значения, что и в написанной ранее формуле Лагранжа. Тем не менее оба эти разложения совершенно различны. Разложение Лагранжа расположено по степеням е и сходится только при значениях е, меньших некоторого предела только что полученное разложение расположено по косинусам и синусам целых кратностей i и сходится при всех значениях е от О до 1. [c.362]

Указанные только что перманентные вращения обладают одним замечательным свойством в то время как для угловых скоростей, недостаточно больших (т. е. для значений X, меньших некоторого критического значения X ), эти движения неустойчивы, они становятся устойчивыми по отношению к р, q, г, S-, как только угловая скорость достигнет критического значения X, и в особенности, когда она превзойдет это значение (т. е. при Х >Х ). В этом и заключается явление, известное под названием гироскопической стабилизации. Заметим теперь же, что особенно отчетливо оно осуществляется в движении волчка. Волчок, опирающийся на пол концом оси, направленной вертикально вверх, неустойчив в состоянии покоя и остается неустойчивым, если ему сообщить небольшую угловую скорость около оси симметрии. Достаточно, однако, сообщить волчку значительную угловую скорость, для того чтобы он, несмотря на неизбежные возмущения, происходящие, например, от колебаний воздуха и пола, держался долгое время прямо при этом всякому, кто смотрит на него издали, он будет казаться неподвижным (спящий волчок). [c.141]

Более низкие механические характеристики поверхностных слоев проявляются и в меньших по сравнению с объемом значениях микротвердости. В работе [67] исследовалось влияние подготовки поверхности образца и времени между подготовкой поверхности и измерением на микротвердость металлов. Несмотря на то что оба эти фактора оказывают существенное влияние на величину Яц, характер зависимости микротвердости от нагрузки для различных металлов (армко-железо, алюминий, медь) одинаков при нагрузках на индентор 2—5 гс значение всегда меньше, чем при больших нагрузках (рис. 5). [c.25]

Учитывая влияние силы трения (смазки) на характер распределения пластической деформации по глубине, его исследование проводилось в условиях сухого трения, трения со смазкой часовым маслом и дисульфидом молибдена [105]. Процесс трения осуществлялся при скольжении индентора из стали ШХ-15 в одном направлении под нагрузкой 15 кгс по отожженным образцам из полированной стали 45. Число проходов индентора соответствовало установившемуся (по коэффициенту трения) режиму испытания (рис. 21). Зависимость коэффициента трения от числа воздействий индентора при смазке дисульфидом молибдена аналогична зависимости в условиях трения со смазкой часовым маслом (см. рис. 21), но его абсолютное значение несколько меньше — порядка 0,1. [c.45]

Из представленных на рис. 26 [110] результатов следует, что зависимость ширины дифракционных линий (110) и (220) a-Fe от числа воздействий индентора отражает два вида структурных изменений в процессе трения, которые характеризуются или кривыми с насыщением , или периодически изменяющимися кривыми. Сравнительная оценка характера изменения блоков и микронапряжений по данным рис. 26 показала, что изменение величины относительной упругой деформации решетки в процессе трения носит периодический характер, аналогичный пинии (220) a-Fe, в то время как величина блоков уменьшается на начальной стадии процесса, а затем стабилизируется одновременно со стабилизацией ширины линии (110) a-Fe при значениях тем меньших, чем больше нагрузка. [c.51]

Итак, д линейно независимых комбинаций лагранжевых выражений переходят в дивергенции линейная независимость следует из того, что согласно равенству (9) из условий бп = 0, х = 0 вытекало бы, что Аи = 0, Ах=0, и поэтому между бесконечно малыми преобразованиями существовала бы зависимость. Но по условию она не имеет места ни для какого значения параметра, ибо иначе группа вновь получаемая посредством интегрирования из бесконечно малых преобразований, зависела бы от меньшего, чем д, числа существенных параметров. Другая же возможность 6и = О, 01у (/ Ах) = О была исключена. Эти заключения сохраняют еще силу также и в предельном случае бесконечно большого числа параметров. [c.616]

Чем больше вес груза, тем меньше это соотношение и тем меньше путь торможения. Для уменьшения пути торможения в механизмах подъема с э.лектрическим приводом необходимо применять дополнительный стопорный тормоз, устанавливаемый на приводном валу. Назначение этого тормоза состоит в поглощении кинетической энергии вращающихся масс механизма от двигателя до вала, на котором установлен спускной тормоз. Поэтому запас торможения для него определяется величиной момента инерции элементов механизма и имеет меньшие значения при меньших скоростях. Если установить стопорный тормоз с излишне большим тормозным моментом, то он будет осуществлять резкую остановку груза, опережая действие тормоза, замыкаемого весом груза. В этом случае исчезает основное достоинство последнего — возможность создавать торможение всех грузов с одинаковым замедлением. Излишне большой запас торможения тормоза, замыкаемого весом груза, приводит к нарушению плавной работы механизма опускание груза будет происходить неравномерно и сопровождаться толчками. При меньших скоростях и соответственно меньших величинах сил инерции происходит замедленное затягивание автоматического тормоза поэтому запас торможения этого тормоза с уменьшением скорости следует увеличивать. [c.360]

При уменьшении высоты Н головки от 0,8й до 0,5of теоретический коэффициент концентрации напряжений возрастает на 10— 13% (большее значение соответствует меньшему радиусу округления под головкой), а при увеличении высоты головки до H = d снижается приблизительно на 8—10%- [c.161]

Однако возможно, что принятая толщина б не является оптимальной. Для выяснения этого нг.зторяюг проверочные расчеты, задаваясь несколькими значениями Л, меньши.ми и большими принятого (например, 6=1,8 мм, 6 = 2,2 мм, строят график от S и по максимуму уточняют Ь. Обучающимся рекомендуется самим провести такой поиск. [c.209]

Ведомые колеса, наоборот, лишь тормозят ДЕ 1жеине. Сначала приводятся в движение ведущие колеса и получают двигательную силу за счет трения п.х- о рельсы. Между колесом и рельсом развивается трение скольжения, ириче.м, если колесо скользит по рельсу, как это бывает в первый момент приведения в ход тепловоза, то двигательная сила будет равна произведению коэффициента трения скольжения / на ту часть G силы тяжести тепловоза, кото >ая приходится на оси ведущих колес. Если же ведущие колеса пе скользят, а катятся по рельсам, то можно только утверждать, что равнодействующая велуш,их сил X fп. д меньше fG , так как при отсутствии скольжения сила трения может иметь любое значение от нуля, п,о максимального своего значения в момент начала скольжения ). [c.117]

При более сильных полях кривые приближаются к прямым линиям и могут быть легко экстраполированы к начальным температурам и полям размагничивания. Для более высоких значений энтропии значения ду/д )н=.ч довольно велики (графики зависимости6 от / обсуждаются ниже см. п. 57 и 58) температура Т сильно зависит от поля. В случае калиевых квасцов между и S = Q,1R наблюдается область, в которой у в поле, равном нулю, является практически линейной функцией S. В этой области изменение температуры с полем почти не зависит от энтропии, как это следует из данных табл. 23. В случае метиламиповых квасцов такой области не наблюдается (ср. фиг. 44 и 51). Для этой соли кривые зависимости АТ от // в полях порядка 300 эрстед при значениях энтропии, меньших 0,8 /if, обнаруживают обращенную вниз вогнутость. В случае калиевых квасцов это явление не наблюдалось вплоть до = 0,5/ . Указанное обстоятельство связано с близостью максимума восприимчивости (см. п. 28), который в случае метнламмониевых квасцов находится при значениях энтропии, намного более высоких, чем в случае калиевых квасцов (см. п. 35). [c.512]

На фиг. 86 приведена (Л/—15 )-диаграм- 5 ма с линиями постоянного Явнеши,- Для по- лей, меньших 50 эрстед, эти кривые обнаруживают максимум, так же как и в случае хромовых квасцов (см. и. 64, 65). Изменения температуры в зависимости от наложенного магнитного поля, полученные интегрированием [согласно формуле (9.9)], показаны на фиг. 87. Для значений знтронии, меньших iS = 0,60i , эти кривые имеют минимум. С уменьшением энтронии минимумы становятся более глубокими и смещаются в сторону больших полей. [c.557]

При нулевом уклоне понятие уделыюГ энергии сечения совпадает с понятием удельной энергии потока при условии, если плоскость сравнения взята на дне потока. Тогда удельная энергия перед прыжком и за прыжком должна быть одной и той же. По кривой видно, что переход от меньшей глубины к большей связан с переходом через критическую глубину. При этом удельная энергия долж.ча сначала уменьшится от исходной величины до миниму.ма (когда глубина достигает критической), а затем увеличиться от мн-инмума до прежнего ее значения. [c.221]

Аэродинамические характеристики оперения зависят для заданной формы в плане и при фиксированной скорости от углов стреловидности у и Хз соответственно передней и задней кромок, относительных размеров корневой и концевой хорд (йкр = Ьцр1Ьср, бкц = кц ср). а также удлинения Хоп- Особенностью оперения является малое удлинение, которое характеризуется значениями Лот меньшими 3-1-3,5. [c.64]

В природе и технике особенно большое значение имеют именно эти последние (несамопроизвольные) процессы, прежде всего в живой природе. В области явлений живой природы к ним относятся наиболее высоко организованные физиологические процессы растений и животных, процессы развития и совершенствования. В технике несамопроизвольными являются процессы превращения теплоты в работу и перенос теплоты от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой (от меньшего потенциала к. большему). [c.135]

Изобары на i—s диаграмме имеют вид восходящих кривых с угловым коэффициентом (dilds)p, равным согласно уравнению (3-22) абсолютной темп( ратуре Т. Через пограничную кривую изобары проходят плавно, без сжачков в значении производной. Изобары, соответствующие большему давлению, располагаются выше изобар меньшего давления. В этом легко убедиться, рассмотрев переход от меньших значений [c.132]

На рис. 56 изображена полуденная экспериментально диаграмма сосвояния системы Рб — Н. Левая часть кривой соответствует а-фазе и правая — р-фазе. Сравнение этой кривой с теоретической кривой (см. рис. 55) показывает, что, хотя общий вид кривых одинаков, экспериментальная кривая сдвинута к малым составам Сн и ее максимум лежит при значении, значительно меньшем Сн = /г. По-видимому, это связано с невыполнением условий, положенных в основу теоретического расчета, и, возможно, обусловлено зависимостью энергий взаимодействия атомов водорода от состава сплава внедрения. [c.197]

Обш ий характер связи между толщиной зоны взаимодейств ия и деформацией разрушения 8, иллюстрирует рис. 3, относящийся к системе титан — бор. Меткалф [18] принял В = 1 и выбрал в качестве г минимальный размер кристаллической ячейки для фазы TiBa (/=3-10 мкм). Эти предположения носят произвольный характер, и, согласно экспериментальным данным, о которых будет сказано ниже, они должны быть изменены, чтобы соответствовать опытным значениям первой критической толщины так, радиус вершины трещины должен составлять от 1 Ю-з до 1,5- Ю мкм. Из р ис. 3 следует, что для олее прочных волокон бора первое критическое значение толщины меньше. Если толщина борида меньше этого критического значения, то трещины в боридном слое не влияют на характер разрушения волокон, а также композита в целом. [c.147]

Многие параметры среды влияют только на плато скорости (часто изменяя значение скорости на несколько порядков), а область / на кривой о—К при этом остается без изменения (см. рисунки 21, 42>, 47—51, 53, 55, 64, 66, 72 и 74). Это совпадает с прогнозом по уравнению (10). Однако на рис. 59 и 62 видно, что Кгкр может значительно меняться в зависимости от pH и температуры, что дает основание считать, что либо уравнение (10) является неправильным (Хнр не инвариантен), либо точное значение Кгкр намного меньше, чем любое измеренное для алюминиевых сплавов. В действительности имеются некоторые доказательства правильности последнего предположения. Так, в табл. 7 показано предельно маленькое значение для трещин, наполненных жидкой ртутью. Уравнения (9) и (10) должны давать значение значительно меньше, чем то, которое получается по расчету (7(1кр=5 МПа-м /п) для сплава 7075-Т6, поскольку, как показано в табл. 7 для ОЖМ /С1кр=0,92 МПа-м А для того же сплава. [c.286]

Третий метод можно назвать геолого-вероятностным. В самых разных кругах распространено использование вероятностных математических методов и вычислительной техники для отгадки загадок . Определяется степень риска, делаются случайные выборки, разрабатываются имитационные модели, уделяется много внимания вероятности того, что полученные значения будут меньше или больше ожидаемых. Ясно, что вход моделей зависит от выбранных параметров. Выбор последних определяется одной или более характеристикой условий залегания нефти, протяженностью или объемом осадочных пород, геологическими аналогиями, объемом разведочных и буровых работ, уровнем развития техники, удачей при открытии месторождения, анализом производства и резервов и т. д. Сторонники метода считают, что это лучше, чем действовать наугад. Однако достоинством его являются лишь воспроизводимость и целостность. Входные данные и здесь формируются в условиях неизвестности основных факторов, хотя и представлены в численном виде ввиду необходимости обработки на ЭВМ. Исходные же данные для опытного, квалифицированного специалиста не нуждаются в цифровом представлении. Мозг способен к умозаключению не только на уровне сознания, но и на уровне подсознания. У каждого человека эти умозаключения индивидуальны и могут быть несопоставимы с другими. Это большое неудобство, поскольку неотъемлемым требованием к оценке ресурсов должна быть непрерывность этого процесса. Интересный комментарий этого метода дает Джон Д. Муди [7] Предпринимались попытки объединить и выделить некоторые независимые переменные, которые можно было определить количественно и применить к оценке ресурсов. Эти попытки оказались неосуществимыми, поскольку нашлось множество таких действующих независимо друг от друга переменных, взаимосвязанных сложным образом между собой. Тем не менее несколько основных параметров [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...