Взаимодействие со скачком уплотнения

Основные научные направления дифференциальные модели турбулентности для описания развитых и переходных течений в пограничном слое, в плоских и круглых струях и взаимодействия с внешней крупномасштабной турбулентностью экспериментальное исследование сложных струйных течений переменной плотности, перехода в пограничном слое при высоком уровне возмущений во внешнем потоке, измерение турбулентности при ее взаимодействии со скачками уплотнения. [c.546]

В работе [6] в рамках линейной теории обтекания тел конечной толщины рассмотрена задача о сверхзвуковом обтекании конуса, совершающего медленные колебания малой амплитуды вокруг центра, расположенного на оси симметрии. Из перечисленных выше факторов, связанных с конечностью толщины тела, в данном решении учитьшается распространение нестационарных потенциальных возмущений в неоднородном поле и их взаимодействие со скачком уплотнения. [c.69]

ОТРЫВ ПОТОКА ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ СО СКАЧКОМ УПЛОТНЕНИЯ [c.33]

Вследствие отрыва изменяется распределение давления в области отрыва. Однако если рассматривать только полное приращение давления, то отрыв не всегда ведет к его уменьшению, так как можно достичь теоретического приращения давления, несмотря на отрыв потока. Если тем не менее отрыв происходит из-за взаимодействия со скачком уплотнения, аэродинамические силы изменяются довольно резко наряду с соответствующим изменением теплового потока. Более того, течение становится нестационарным из-за возникновения самовозбуждающихся колебаний, и в пограничном слое происходят потери количества движения. [c.230]

Взаимодействие со скачком уплотнения 33-39 (1) [c.324]

СТ-М с помогцью интерферометра. На пластинку и поверхность сопла трубы СТ-М наклеивались клинья с углами 6° = 6°, 14°, 18°, 22°. Нри расположении области взаимодействия со скачками уплотнения на расстоянии хв = 40 мм от передней кромки пластинки исследовалось взаимодействие скачков с ламинарным пограничным слоем. Нри X = 110 исследовалось взаимодействие скачков с турбулентным пограничным слоем. Изменение расстояния и изменение давления в ресивере ро дало возможность получить в СТ-М числа [c.110]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ СО СКАЧКАМИ УПЛОТНЕНИЯ. [c.294]

Отрыв при взаимодействии потока со скачком уплотнения [c.100]

Рис. 1.11.6. Взаимодействие пограничного слоя на пластинке со скачком уплотнения

В задачах газодинамики часто встречаются со скачком уплотнения. Во многих случаях решение основных уравнений газодинамики без вязкостного члена оказывается достаточным для принципиального описания настоящей задачи. Однако если скачок уплотнения возникает на стенках, ограничивающих поток, т. е. происходит в области пограничного слоя, то здесь на развитие потока трение оказывает решающее влияние. Б этом случае необходимо выяснить характер взаимодействия между скачком уплотнения и пограничным слоем. В настоящей работе это взаимодействие будет исследовано для специальных профилей скоростей. [c.293]

Исследования третьей группы режимов со скачками уплотнения внутри сопла позволяют проанализировать круг вопросов, относяш,ихся к взаимодействию конденсационных и адиабатических скачков. На рис. 8-14, а представлены графики распределения давлений по оси сопла Лаваля для различных начальных параметров. С уменьшением начального перегрева скачок конденсации перемещается против потока, а скачок уплотнения — по потоку расстояние между конденсационным и адиабатическим скачками увеличивается. Этот результат легко объясним. Чем ближе к минимальному сечению расположен конденсационный скачок, тем меньше число Mi перед скачком уплотнения. При этом адиабатический ска- [c.228]

Большое.внимание уделяется изучению условий перехода от ламинарного пограничного слоя к турбулентному при больших числах М, установлению закономерностей теплообмена и трения в условиях взаимодействия пограничного слоя со скачком уплотнения. [c.15]

Отметим, что в линейном приближении с учетом завихренности течения давление за скачком в точке О имеет, как и в задаче работы [6], логарифмическую особенность. Вообще, в линейном приближении (по г) математические задачи о взаимодействии идущей из сверхзвуковой области слабой волны давления со скачком уплотнения или с контактным разрывом с дозвуковой скоростью за ними почти полностью идентичны. [c.85]

Приведены результаты исследования взаимодействия пограничного слоя со скачками уплотнения. Выяснена физическая картина течения в области взаимодействия и дано описание образующихся сложных систем скачков. Установлены некоторые закономерности образования сложных систем скачков при скоростях, соответствующих числам М = 1.53 + 3.9. Найдено различие между образующимися системами скачков в зависимости от режима течения в пограничном слое (турбулентного или ламинарного). Указан характер влияния скачков уплотнения на пограничный слой. Рассмотрены возможные приложения полученных результатов для объяснения особенностей течения в сверхзвуковых диффузорах и соплах на нерасчетных режимах. [c.105]

Исследование взаимодействия пограничного слоя со скачками уплотнения производилось при ламинарном и турбулентном течениях в пограничном слое. Величина числа и толщина погранично- [c.106]

НИИ характера взаимодействия нри увеличении интенсивности создаваемых в потоке скачков. Если одним из трех способов, указанных в п. 1, попытаться осуществить в потоке скачки, расчетная интенсивность которых (но теории, не учитывающей пограничный слой) достаточно мала, то влияние нограничного слоя на скачки ограничивается искривлением расчетных скачков (рис. 5, а и б, а). Попытка же осуществить в потоке скачок давления на стенке, превышающий для данного числа М о некоторое характерное значение, зависящее от параметров пограничного слоя и режима течения в нем, приводит к возникновению скачков, не предусматриваемых обычной теорией идеального газа. При этом влияние нограничного слоя на течение со скачками уплотнения проявляется не только в области, соизмеримой с толщиной нограничного слоя, но и существенно изменяет течение вне пограничного слоя. [c.111]

Представлены результаты измерения местных ксэИициентов теплоотдачи как на проницаемой пластине,так и в области газовой заве -сы при наличии зоны отрыва турбулентного пограничного слоя,обрат-зующейся при взаимодействии со скачком уплотнения.Эксперименты проводились на плоском измерителъномучастке в аэродинамической трубе с прямоугольной рабочей частью.Число Маха было равно 2,5.С Скачок уплотнения образовывался при обтекании потоком плоского клина с углом 9. Все измерения проводились на стационарном теп -ловом режиме. [c.357]

Пульсации и неравномерность потока на выходе из воздухозаборника оцениваются по тем же параметрам, что и на входе в компрессор. Источниками пульсации являются турбулентность воздуха, неустойчивость пограничного слоя, особенно в местах его-взаимодействия со скачками уплотнения, наличие конструктивных и технологических уступов в проточной части и, наконец, неустойчивость течения в самом воздухозаборнике на некоторых режимах его работы. На равномерность и стационарность течения в воздухозаборнике значительное влияние оказывают возмущени от вблизи расположенных элементов летательного аппарата. Уровень неравномерности поля скоростей и пульсадионные характеристики (амплитуда и частота пульсаций) потока на выходе из воздухозаборников специально нормируются и не должны превышать допустимых значений по условиям устойчивой работы двигателя. [c.254]

В случае А (безотрывное обтекание) пограничный слой на игле взаимодействует со скачком уплотнения, образующимся у основания игяы. Влияние соответствующего приращения давления распространяется вверх по потоку в дозвуковую часть пограничною слоя, и его толщина увеличивается. Однако для конусов [c.241]

Структура областей взаимодействия сверхзвукового потока с пограничным слоем, направление передачи возмущений и масштаб длин, на которые распространяются возмущения, могут зависеть от профиля числа М в невозмущенном пограничном слое. Первым обнаружил это обстоятельство Л. Крокко [Сгоссо L., 1955]. Он ввел представление о докритиче ских и закритических пограничных слоях, способных при взаимодействии со скачком уплотнения передавать вверх по течению возмущения давления на расстояния, значительные по сравнению с толщиной пограничного слоя, или не обладающих этим свойством. Для того, чтобы закритический пограничный слой приобрел это свойство, указывал Л. Крокко, необходимо, чтобы на очень коротких длинах, соизмеримых с толщиной пограничного слоя, резко перестроился профиль числа М в нем, в терминологии [Сгоссо L., 1955] произошел закритический переход или скачок. Эти представления обосновывались с помощью общих физических соображений и интегрального метода для описания процесса взаимодействия. [c.252]

У основания конуса возникают линии Маха, пересекающие поле течения и взаимодействующие со скачком уплотнения. Такое взаимодействие вызывает отклонение фронта скачка зшлотнения по направлению к оси конуса, что уменьшает угол наклона скачка и, следовательно, уменьшает нормальную составляющую числа Маха на скачке. [c.51]

Таким образом, при малой интенсивноспи окачка уплотнения картина течения во внешнем потоке мало отличается от картины, предсказанной теорией идеальной жидкости. Это отличие заключается в небольшом искривлении скачков уплотнения в области взаимодействия. Развитие пограничного слоя в этой области происходит под воздействием плавного повышения давления и описывается обычными уравнениями пограничного слоя. Однако в большинстве случаев на практике приходится иметь дело со скачками уплотнения, интенсивность которых такова, что возникает отрыв пограничного слоя. Хотя качественная картина [c.340]

Если угол р д превышает некоторое критическое значение, то возникает отрыв пограничного слоя в месте его взаимодействия со скачком. Повышенное давление в точке отрыва передается вверх по потоку через дозвуковую часть пограничного слоя. Это приводит к перемещению точки отрыва в глубь сопла. Картина течения будет такая, как на рис. 4.6.1,6. От точки А на внутренней поверхности сопла поток отрывается и, проходя через скачок уплотнения Л Л, поворачивается на уголрсг- Далее поток присоединяется к поверхности дефлектора в точке В, в которой образуется второй скачок уплотнения ВВ. Ниже разделяющей линии тока АВ находится застойная зона ( жидкий клин ). За присоединенным скачком уплотнения с углом 0с2, вызванным поворотом потока на угол р<.2. на поверхность дефлектора будет действовать давление р . [c.328]

Влияние отсоса на течение при взаимодействии турбулентного пограничного слоя со скачком уплотнения, возникающим при обтекании тупого угла, исследовалось в работе ([51] 1970, № 45). Определялось количество газа, которое необходимо отсосать для преодотвращения отрыва турбу- [c.419]

Взаимодействие пограничного слоя со скачком уплотнения осуществляется следующим образом. Когда падающий скачок уплотнения встречает пограничный слой, он отражается от пограничного слоя в виде волны разрежения, и этот процесс сжатия — расширения поворачивает поток к стенке таким образом рост толщины пограничного слоя ос.иабляется. Вторая серия волн сжатия образуется за точкой встречи скачка уплотнения с пограничным слоем, и после прохождения этих волн сжатия течение [c.36]

Изложенные выше соображения о взаимодействии пограничного слоя со скачками уплотнения позволяют рассчитать все угловые величины систем скачков, образуюгцихся у твердой стенки с ногранич-ным слоем. Однако для полного построения картины течения в области взаимодействия необходимо егце знать линейные размеры системы скачков. В качестве характерного линейного размера было выбрано расстояние 6, на котором располагается первый скачок системы от точки В (скачок 1 на рис. 5 и на рис. 7, а), в случае обтекания вогнутого угла или от точки отражения надаюгцего скачка, соответствую-гций простому отражению (точка В на рис. 6,6 и 7,6). Масштабом для выбранного линейного размера была взята толгцина дозвуковой части пограничного слоя в точке В области взаимодействия, определенная до образования в потоке скачков уплотнения. [c.126]

В данной работе приведены тарировки проволочных и пленочных термоанемометрических датчиков, работающих в режиме постоянной температуры, в трансзвуковом (0.05 < М < 1) и сверхзвуковом (1 < М < 4) потоке воздуха. Описана методика распЕифровки показаний этих датчиков, исследована структура турбулентности в соплах при М = 2 и 2.5. Определены коэффициенты усиления энтропийных, вихревых и акустических пульсаций при взаимодействии турбулентности со скачками уплотнения. [c.418]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...