Жидкость очень вязкая

Необходимо отметить, что применимость уравнения теплопроводности (50,4) к жидкостям практически сильно ограничена. Дело в том, что в жидкостях, реально находящихся в поле тяжести, уже малый градиент температуры приводит в большинстве случаев к возникновению заметного движения (так называемая конвекция см. 56). Поэтому реально можно иметь дело с неравномерным распределением температуры в неподвижной жидкости, разве только, если градиент температуры направлен противоположно силе тяжести или же если жидкость очень вязкая. Тем не менее, изучение уравнения теплопроводности в форме (50,4) весьма существенно, так как уравнением такого вида описываются процессы теплопроводности в твердых телах. Имея это в виду, мы займемся здесь и в 51, 52 более подробным его исследованием. [c.278]

Примером задач этого типа является определение уровня жидкости в закрытом сосуде, например бензохранилище. Из предыдущего ясно, что эта задача легко может быть решена при помощи эхолота, помещенного на дне сосуда (рис. 40, а). В некоторых случаях оказывается более удобной установка эхолота но на дне, а наоборот, на крышке хранилища. В частности, такое размещение лучше, если жидкость очень вязка и с трудом пробивается ультразвуком (рис. 40, б). При верхнем размещении можно также определять высоту засыпки твердых комков, например в доменной печп, или сыпучих тел. [c.75]

Аналитическое решение задачи (3.3.1), (3.3.2), (3.3.8) даже в предельных случаях (идеальная жидкость и очень вязкая жидкость) из-за конечности ячейки О, ограниченной поверхностью очень громоздко. Для упрощения при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы это решение в ячейке целесообразно отыскивать как часть некоторого бесконечного поля скоростей, которое можно рассматривать в виде суммы поступательного движения со скоростью Vo (фиксированной в ячейке) и возмущенного мелкомасштабного движения iv oo из-за присутствия дисперсной частицы [c.115]

Члены, стоящие в правой части, за исключением g2, есть силы инерции. При рассмотрении микродвижения несущей фазы эти силы инерции не учитывались. Для дисперсной фазы эти силы могут играть роль только за счет большой плотности вещества частиц (p2 pi)i что имеет место, например, в смеси газа с твердыми частицами. В частности, только при pa pi за счет инерции частиц может сохраниться относительное движение ( j Ф г ) и вращение ( а Ф о) фаз в очень вязкой жидкости. [c.163]

В 3—7 гл.З были рассмотрены предельные постановки об обтекании сферических частиц идеальной несжимаемой жидкостью (условно Re = оо) и очень вязкой несжимаемой жидкостью (Re -С 1)-Естественно, что они не исчерпывают всех решений, имеющихся в литературе, и не отражают все возможные эффекты. [c.249]

Что касается числа Прандтля, то оно представляет собой просто некоторую материальную константу вещества и не зависит от свойств самого потока. У газов это число — всегда порядка единицы. Значения же Р для различных жидкостей лежат в более широком интервале. У очень вязких жидкостей Р может достигать очень больших значений. Приведем в качестве примера значения Р при 20 °С для ряда веществ [c.294]

Для реальных значений коэффициента теплопроводности различных веществ число Прандтля не достигает тех больших значений, для которых мог бы иметь место этот предельный закон. Такие законы, однако, могут быть применены к конвективной диффузии, описывающейся темн же уравнениями, что и конвективная теплопередача, причем роль температуры играет концентрация растворенного вещества, роль теплового потока — поток этого вещества, а диффузионное число Прандтля определяется как Ро = v/D, где Д — коэффициент диффузии. Так, для растворов в воде и сходных жидкостях число Pd достигает значений порядка 10 , а для растворов в очень вязких растворителях — 10 и более. [c.301]

Очень вязкие жидкости [c.188]

Для типичных жидкостей уравнения Навье—Стокса применимы до тех пор, пока периоды движения велики по сравнению с молекулярными временами. Это, однако, не относится к очень вязким жидкостям. Для таких жидкостей обычные гидродинамические уравнения становятся неприменимыми уже при гораздо больших периодах движения. Существуют вязкие жидкости, которые в течение достаточно малых (но в то же время больших ito сравнению с молекулярными) промежутков времени ведут себя, как твердые тела (например, глицерин, канифоль). Аморфные твердые тела (например, стекло) можно рассматривать как предельный случай таких жидкостей с весьма большой вязкостью. [c.188]

ОЧЕНЬ ВЯЗКИЕ ЖИДКОСТИ [c.189]

К случаю медленного течения в очень вязкой жидкости все изложенные в последних параграфах представления неприменимы, так как силы вязкости играют существенную роль не только вблизи тела но и на значительном расстоянии от него. В этом случае уже нельзя выделить тонкий пограничный слой, а весь остальной поток рассматривать без учета сил вязкости. Вследствие этого и вся картина обтекания тела медленным потоком вязкой жидкости, и механизм возникновения лобового сопротивления будут совершенно иными. Силы вязкости тормозят движение не только ближайших, но и далеких слоев жидкости. Сопротивление при этом оказывается пропорциональным первой степени скорости, аналогично силам, действующим на стенки трубы со стороны медленно текущей в ней жидкости ( 125). [c.551]

Крупные пузыри довольно быстро приобретают в жидкости скорость своего стационарного подъемного движения, движение их в большинстве случаев устойчиво. В некоторых режимах у краев пузырей, где весьма велика кривизна поверхности раздела, образуются маленькие пузыри — спутники , а в очень вязких жидкостях иногда наблюдается по краям пузыря своеобразная газовая завеса — юбка , образующая цилиндрическую поверхность. Соображения теории подобия позволяют и здесь получить структуру выражения для скорости всплытия крупных пузырей. Для пузырей большого объема наряду с условием Re 1 справедливы неравенства Во 1 We 1. Это означает, что движение таких пузырей определяется взаимодействием сил инерции и сил тяжести, причем в условиях стационарного движения отношение этих сил должно быть постоянным. Таким образом, имеем [c.209]

Рассматривался случай очень вязкой жидкости (малых чисел Рейнольдса) [c.155]

На практике в большинстве случаев (движение воды в трубах, каналах, реках) приходится иметь дело с турбулентным режимом. Ламинарный режим встречается значительно реже. Он наблюдается, например, при движении в трубах очень вязких жидкостей, что иногда имеет место в нефтепроводах, при движении жидкостей в очень узких (капиллярных) трубках и в порах естественных грунтов (нефти -- в нефтеносных и воды — в водоносных пластах). [c.110]

Расчет напорных нефтепроводов и керосинопроводов производится по формуле акад. В. Г. Шухова, который еще в 1885 г. впервые решил вопрос о движении очень вязких жидкостей. Формула Шухова может быть получена следующим образом. На основании зависимости (228) расход жидкости определится выражением [c.153]

Ламинарный режим характерен для движений очень вязкой жидкости с малыми скоростями в трубах с малыми диаметрами (например, в капиллярных трубках). Турбулентный режим характерен для движений жидкости с малой вязкостью, происходящих с большой скоростью в трубах с большими диаметрами. [c.46]

Вязкость жидкостей. Вязкостью называется свойство жидкостей оказывать сопротивление сдвигу. Все реальные жидкости обладают определенной вязкостью, которая проявляется в виде внутреннего трения при относительном перемещении смежных частиц жидкости. Наряду с легкоподвижными жидкостями (например, водой, воздухом) существуют очень вязкие жидкости, сопротивление которых сдвигу весьма значительно (глицерин, тяжелые масла и др.). Таким образом, вязкость характеризует степень текучести жидкости или подвижности ее частиц. [c.15]

При изучении ряда процессов конвективного теплообмена, например в процессах, протекающих при больших тепловых потоках и больших скоростях или при течении очень вязких жидкостей, физические параметры нельзя принимать постоянными. В этих случаях температура по сечению потока изменяется очень резко, а также резко меняются и физические параметры жидкости, что оказывает существенное влияние на коэффициент теплоотдачи. Здесь необходимо учитывать переменность физических свойств по сечению потока. [c.334]

Рг < 1 для капельных жидкостей (вода, различные органические и неорганические жидко ти) 1 < Рг < 200 для очень ВЯЗКИХ жидкостей значение Рг достигает нескольких тысяч Для жидкометаллических теплоносителей 0,005 < Рг < [c.101]

Для малотеплопроводных очень вязких сред, какими являются жидкости с большими числами Рг = =--цСг,Д, тепловой подслой является основным термическим сопротивлением. [c.195]

Мазуты, предназначенные для сжигания в котельных и технологических установках, подразделяются на флотские Ф5 и Ф12 и топочные. Топочные мазуты имеют марки М40 и МЮО. Цифра показывает отношение времени истечения 200 мл мазута при 50 С к времени истечения такого же количества дистиллированной воды при 20 °С в строго определенных условиях. Из этого видно, что мазуты — очень вязкие жидкости. Даже при 80 °С кинематическая вязкость мазута МЮО может доходить до IISmmV а марки М40 — до 59 мм /с. Вязкость воды при этой температуре равна 0,365 мм /с. Для перекачки мазутов по трубопроводам и распыливания форсунками их приходится подогревать до 100—140 С, чтобы снизить вязкость хотя бы до 15—20 мм /с. Температура застывания мазута М40 не должна превышать 10, а МЮО — 25 С. Мазуты с государственным Знаком качества дополнительно маркируются буквой В (высококачественный) — М40 В и МЮО В. [c.126]

В следующей главе (гл. 3) полученные осредненные уравнения и определения макропараиетров через микропараметры конкретизированы для болев частного случая двухфазной смеси —смеси с монодисперсной структурой со сферическими частицами. Но даже для такой частной структуры явные реологические соотношения без дополнительных экспериментальных коэффициентов и функций, позволяющие замкнуть систему уравнений, получить в общем случае не удается. В гл. 3 этот подход доведен до конца для двух предельных случаев монодисперсной смеси когда несущая фаза — идеальная (с нулевой вязкостью) жидкость или очень вязкая жидкость. [c.87]

Работа внутренних поверхностных сил PiAi = О, когда несущая фаза приближается к идеальной -> 0) несжимаемой d pildt = о) жидкости, и р А определяется формулой (3.6.44), когда несущая фаза приближается к очень вязкой (Рвц, 1) несжимаемой (dj Qildt = о) жидкости. Если отбросить в соответствии с допущением 4 эффекты вращения и учесть примечание после (4.2.12) об эффектах, связанных с величина [c.195]

В другом предельном случае очень вязкой несущей жидкости при реализации ползущего или стоксова квазистациопарного обтекания частицы, когда не выделяется погранслой, и поле ско- [c.196]

В очень вязких жидкостях пузырьки стремятся сохранить сим.метрпчную форму до значите.тыю больших размеров, чем [c.119]

Исключения составляют очень вязкие жидкости (например, желатин, пропитанный нодой), в которых наблюдались подобные явления. [c.528]

Здесь полагалось, что составляющие приведенного напряжения Oj производят работу на перемещениях со скоростью Vi или Va в соответствии с тем, на каком перемещении эти составляющие ироизводят работу в точных формулах для случая потенциального течения невязкой несжимаемой жидкости и ползущего течения очень вязкой жидкости. В результате эта формула обобщает указанные две предельные ситуации. [c.72]

Схемы вязкоупругой жидкости п идеальной сжимаемой жидкости для описания пузырьковых смесей. Рассмотрим еще одну унрощевиую по сравнению с (1.5.4) схему смеси жидкости с пузырьками, которая соответствует ситуациям, когда не существенна радиальная инерция жидкости, и разница между давлениями фаз уравновешивается вязкими сплами в жидкости, но, в отличие от (1.5.16), учтем сжимаемость несущей жидкости. Такие ситуации реализуются в смесях с очень мелкими пузырьками в очень вязких жидкостях, когда [c.105]

В очень вязких жидкостях может преобладать диссипация радиального движения пузырька из-за вязкости кидкости над тепловой дпссинацпей. В частности, для воздушного пузырька в глицерине прп нормальных условиях (ро 10 Па, 20°С) при 0= 1 мм имеем < 0,17. [c.126]

Для более мелких пузырьков с r i30M, имеющим большую теплопроводность, при малых давлениях возможны случаи 2 > 1. В очень вязких жидкостях типа чистого глицерина может быть [c.73]

Картина обтекания цилиндра реальной (вязкой) жидкостью резко отличается от описанной выше. При очень малых числах Рейнольдса в набегающем потоке (Re = W d/v, d —диаметр цилиндра) разница между картинами обтекания невязкой и вязкой жидкости очень мала. Но она будет проявляться все больше по мере увеличения чйсла Рейнольдса. При значениях чисел Рейнольдса, характерных для практических задач, картину обтекания можно представить следующим образом. На поверхности цилиндра в этих условиях образуется пограничный слой (рис. 10.5). В этой области в результате диссипации элементарный объем жидкости частично теряет свою кинетическую энергию и оставшегося запаса не хватает для того, чтобы достичь точки 5, и он останавливается. Во внешнем потенциальном течении давление восстанавливается по закону [c.192]

Эти графики показывают, что структура факела меняется в зависимости от вязкости, расхода жидкости и дпаметра отверстия сопла. Для не очень вязких жидкостей нрн изменении расхода л идкостн угол раснылнваи ня остается практически постоянным и меняется лишь характер кривой распределения плотности орошения. У вязких жидкостей расход влияет на угол распыливания. Кроме того, в этом случае возрастает влияние сил трения и в центре факела возникает максимум плотности орошения. [c.246]

При ламинарном течении число Рейнольдса может достигать величины примерно 2000. При этом для газов, у которых Рг 1 (напомним, что Pe = RePr) расчетная длина начального теплового участка достигает примерно ста диаметров. У очень вязких жидкостей (Рг>1) значение /н.т может изменяться от нескольких сотен до нескольких десятков тысяч диаметров. В последнем случае теплообмен практически всегда происходит в пределах начального участка. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...