Метод изложения

Как ВИДНО нз уравнений (5.83) (5.88), движение звена 4 действительно происходит по гармоническому закону. Истинные скорости И ускорения при неравномерном вращении начального звена механизма определяются по методу, изложенному в 16. [c.125]

Истинные скорости и ускорения определяются методом, изложенным в 16. [c.127]

При этом получаются механизмы только с одними низшими парами. Задача об определении планов положений этих механизмов может быть решена обш,имн методами, изложенными в 17. Задача оказывается более сложной, когда радиусы кривизны профиля неизвестны. Тогда решение может быть выполнено геометрически приближенно с помощью метода обращения движения. [c.130]

Для механизмов с парами IV класса силовой расчет может быть произведен методами, изложенными в 55, если предварительно механизм привести к механизму с парами только [c.266]

Переходим к рассмотрению вопроса о проектировании профиля кулачка механизма, показанного на рис. 26.2, в. Пусть закон движения толкателя 2 задан в виде диаграммы = Sj (построении профиля кулачка 1 данного вида из центра вращения кулачка (рис. 26.32) проводим окружность радиуса, равного выбранному смещению I оси дви-жеиия толкателя 2. Далее, по методу, изложенному в 115, <3°, определяем минимальный радиус кулачка и проводим окружность этого радиуса. В точке пересечения окружности радиуса и оси движения толкателя 2 находим точку S,. Точка fit соответствует начальному положению толкателя. В обращенном движении ось толкателя всегда касательна к окружности радиуса е. Последовательные положения толкателя определятся, если ок- [c.542]

Расчет выполнен по методу, изложенному в работе [28], [c.89]

Прогибы и углы наклона упругой линии вала определяются методами, изложенными в курсе сопротивления материалов. Для простых случаев можно пользоваться формулами, приведенными в табл. 3.2, [c.59]

Силы, действующие на валы и оси со стороны установленных на них деталей передач, определяют по методам, изложенным выше при изучении передач. При составлении расчетной схемы вес осей или валов и деталей, расположенных на них, а также силы трения в опорах не учитывают. [c.421]

Для определения перемещений в ступенчатом стержне можно или пользоваться общими методами, изложенными ниже (гл. 13), или применять видоизмененный метод начальных параметров. Суть последнего заключается в замене ступенчатого стержня эквивалентным ему по деформациям стержнем постоянной жесткости. Рассмотрим обоснование такой замены на примере произвольной многоступенчатой балки (рис. 289, а). Расчленим балку на части постоянного сечения (рис. 289, б), приложив в местах разрезов соответствующие внутренние силовые факторы — Q и М. [c.298]

Представляет также интерес сравнить результаты расчета коэффициента сопротивления пузырьков сд по методу, изложенному в предыдущем разделе, с результатами расчета с в по формуле (2. 5. 61) для различных Re. На рис. 8 приводятся обе зависимости для области значении 40 Re О 200. Видно, что при достаточно больших Re, т. е. когда достоверность предположений, сделанных при выводе (2. 5. 61), возрастает, оба. метода дают близкие ре-г зультаты. [c.51]

Из-за сложной геометрии рассматриваемой системы определение точного вида потенциала ф (х) является невозможным. Для того чтобы найти приближенное выражение для ф (х), проведем осреднение I (ф) в соответствии с методом, изложенным в [41]. Разобьем область V на одинаковые ячейки В , имеющие форму параллелепипедов. Центры расположены в центрах пузырьков газа соответственно, а образующие — вдоль векторов -с.. Параллелепипед с центром в начале координат и образующими вдоль т. обозначим через В, а сферу радиуса В = В /1 также с центром в начале координат обозначим через А. [c.114]

Будем решать это уравнение при помощи метода, изложенного в [94]. Пусть известно решение дифференциального уравнения нестационарной диффузии (см. разд. 6.1) [c.264]

Будем решать уравнения (7. 2. 5), (7. 2. 6) с граничными условиями (7. 2. 7)—(7. 2. 12) по методу, изложенному в [109]. Представим решение уравнения (7. 2. 5) в виде [c.301]

Перейдем к решению поставленной задачи (8.2.11)—(8.2. 18) по методу, изложенному в разд. 6. 3. Представим функции с ( , 6, Ко ) и Тр0, 6, Рор) в виде [c.313]

При решении задач уравнением (66) целесообразно пользоваться тогда, когда система состоит только из одного вращающегося тела. Если в системе кроме одного вращающегося тела есть еще другие движущиеся тела (см., например, задачи 134, 140 и т. д.), то уравнение движения лучше составлять с помощью общих теорем или методов, изложенных в 141 и 145. [c.324]

В случаях, когда это целесообразно, одно из уравнений (82) можно заменить теоремой об изменении кинетической энергии. Формула (79 ) используется также при составлении уравнений методом, изложенным в 145 (задача 181 в 146). [c.343]

В настоящем курсе мы будем держаться синтетического метода изложения и рассматривать различные системы сил, начиная с простейших и кончая самым общим случаем какой угодно системы. [c.190]

Мнения о способах преодоления отмеченных недостатков общего термодинамического образования расходятся. Одни предпочитают дедуктивный метод изложения, опираясь на строгие формулировки исходных аксиом и логику, связывающую их с многочисленными следствиями. Другие видят выход в более подробном рассмотрении опытных фактов, приводящих к формулировкам аксиом, отмечают интересные и поучительные примеры из истории становления и развития термодинамики, отдавая явное предпочтение рассуждениям, основанным на здравом смысле и аналогиях перед формальными математическими выводами. [c.5]

Расчет защиты от у-излучения теплоносителя может быть выполнен графически методом, изложенным в 7.8. Он основывается на использовании номограмм. С их помощью по удельному у-эквиваленту источника <Эф определяют толщину защиты в виде числа длин пробега id. Величину Qф для объемных самопоглощающих источников рассчитывают по формуле [c.104]

Отметим, что поле излучения внутри полости, отделенной от источника средой, в соответствии с формулами (12.17) и (12.18) можно определить методами, изложенными выще. [c.154]

Изложенная схема формально обобщается и на случай нестационарных задач, однако эти задачи намного более полно и глубоко исследованы другими методами, изложение которых выходит за рамки данного пособия. [c.307]

Методы, основанные на идее двойственности. При применении к задачам минимизации преобразования двойственности (см. предыдущий параграф), а также в процессе выполнения преобразования Фридрихса (см. 4.7) возникают задачи отыскания седловой точки функционала (возникающие здесь же задачи максимизации решаются методами, изложенными в предыдущих параграфах), для решения которых были изобретены специальные алгоритмы, оказавшиеся весьма эффективными и в задачах механики. [c.343]

Следовательно, в отраженном свете этот цвет с длиной волны X будет более или менее исключен. Итак, препарированная по указанному методу пластинка приобретает способность избирательного отражения световых лучей и в отраженном свете будет давать то распределение цветов, которое было применено при ее приготовлении пластинка дает возможность видеть в отраженном свете изображение в натуральных цветах. Механизм действия пластинки становится особенно ясным, если рассмотреть процесс отражения по методу, изложенному в 51. [c.119]

Вынужденные колебания при наличии сопротивления. Для составления интеграла уравнения (3) при произвольной правой части Q(/) найдем, следуя методу, изложенному выше, решение соответствующего однородного уравнения [c.533]

В уравнения (2.59) — (2.62) входит кривизна осевой линии стержня Кзо(е), которую необходимо определить. Для определения хзо воспользуемся методом, изложенным в Приложении 5. Дифференцируя (2,58), имеем [c.74]

В соответствии с избранным методом изложения содержание и результаты опыта Майкельсона описываются не так, как их понимала классическая физика, когда опыт Майкельсона был задуман и осуществлен, а так, как следует толковать содержание и результаты опыта с точки зрения теории относительности. [c.251]

Т ) + (Т, , - 7 о)7 система уравнений (2.4.1), (2.4.2) приведена к виду, удобному для численного интегрирования методом, изложенным в (5 (черточки опущены) 21 [c.71]

Модель третьего варианта имела обычное узкое сечение входного отверстия (FJFQ = FJFo 9,5) II испытывалась при комбинированном распределительном устройстве в виде направляющих лопаток или пластинок в мес ге поворота потока и горизонтальной решетки в рабочей камере. Направляющие лопатки подбирали по методу, изложенно.му в гл. 1. Число лопаток определяли с помощью формул (1.14), а расположение их вдоль линии изгиба потока (линия а—Ь) принимали в одних случаях равномерным (одинаковое расстояние между лопатками), в других неравномерным — по формулам (1.17) и (1.18). Угол атаки (установки) лопаток а ( -48°. Прямые направляющие пластинки подбирали аналогичным образом и устанавливали по линиям, соответствующим хордам криволинейных лопаток. [c.196]

Выполненный обзор литературы позволяет сделать вывод, что для описания влияния коррозионной среды можно использовать подходы, основанные на применении линейной механики разрушения. На наш взгляд, для проведения расчетных исследований кинетики усталостной трещины в коррозионной среде наиболее приемлем метод, изложенный в работе [168], с помощью которого можно рассчитать скорость развития трещин в коррозионной среде при различной частоте нагружения на основании данных о скорости их развития на воздухе. В случае, если КИН при соответствующей длине трещины в элементе конструкции будет больше, чем Ks , количество циклов, необходимое для роста трещины при этом условии, можно считать нулевым. Такое допущение дает консервативную оценку долговечности элемента конструкции, что в инженерной практике вполне допустимо. [c.200]

НДС, что соответствует условию Т =1 с [J рассчитывается с учетом кинетической энергии по формуле (4.81)], осуществлялись старт трещины и ее распространение в условиях возрастания внешней нагрузки (рис. 4.29,а). Критерием продвижения трещины является соблюдение автомодельности НДС в ее вершине, которое осуществляется путем выбора СРТ v dLldx. Расчет НДС осуществлялся МКЭ в динамической упругопластической постановке, моделирование развития трещины производилось в соответствии с методом, изложенным в подразделе 4.3.1. Кинетика НДС, v и Г -интеграла, вычисленного для различных типов контуров интегрирования, представлена на рис. 4.29. Видно, что для обеспечения условия автомодельности НДС в вершине движущейся трещины скорость ее роста v должна непрерывно возрастать (при данном характере нагружения). Зависимости T AL) имеют те же особенности, что и в случае квазистатического нагружения. Наиболее стабильное поведение имеет величина Т, что позволяет использовать ее [c.263]

НОГО металла. При расчете принимается, что распределение начальных деформаций однородно по зоне перфорации, вне зоны перфорации начальные деформации равны нулю (см. рис. 6.2). При решении плоской задачи необходимо отразить отсутствие искривления образующей коллектора АВ (см. рис. 6.2), по которой производится мысленная разрезка цилиндра. Для этого вводятся дополнительные граничные условия, обеспечивающие отсутствие искривления торцов развертки (искривление линий А В w А"В" рис. 6.2)]. Обеспечение таких граничных условий производится с помощью метода, изложенного в разделе 1.3. [c.336]

Изображая кинематическую схему механизма, прежде всего отмечают положения неподвижных геометрических эле.ментов поступательных и в]шн1ательных кинематических пар. Затем ведущеезвено устанавливают в заданное положение, и методами, изложенными выше, находят положения звеньев структурных групп. [c.31]

Первый вопрос решается методами, изложенными в предыдущей главе, и сводится к расчету сечения по Стмакс, к определению толщины стенки из расчета по т акс и, в ряде случаев, к проверке сечения по теориям прочности в месте перехода стенки в полку. [c.311]

Решение поставленной задачи (6. 6. 21), (6. 6. 24)—(6. 6. 27) будем искать с номощью метода, изложенного в разд. 6.3. Представим функцию Ф в виде функции двух переменных [c.269]

Переходя к рассмотрению многофазных систе1М, проанализируем движение одиночной деформируемой частицы. Рассмотрим процессы переноса количества движения, тепловой энергии и массы, а также химические реакции. По многим частным вопросам читателю придется обратиться к работам, посвященным более просты.м системам. В эту главу, однако, будут включены общие предпо-сы.чки II библиография, относящиеся к многофазным системам. Будут изложены дополнительные подробности, касающиеся дина-.МИКИ частиц. Мы надеемся, что обзор физических процессов, наблюдаемых при двия ении деформируемых частиц, облегчит (при соответствующих ограничениях) при.чожение методов, изложенных в гл. 4—10, к пузырьковым и капельным системам. [c.105]

Подробные исследования, учитывающие распределение частип по размерам, запаздывание частиц по скорости и т. д., должны опираться на метод, изложенный в разд. 6.9. [c.334]

Вьинеизложенный метод пригоден для изучения обеих фаз не-установивщегося движения, т. е. и разбега (разгона), и выбега. Это же относится и к методам, изложенным в двух последук щих параграфах. [c.158]

В дорезерфордовский период предполагалось, что заряд ядра рас пределен по всему линейному протяжению атома, имеющему порядок 10 см Пренебрегая влиянием атомных электронов, будем считать, что альфа-частица взаимодействует с положительным зарядом 79е, распределенным с постоянной плотностью внутри сферы радиусом 10 см. При какой максимальной энергии альфа-частица все еще может рассеиваться в направлении прямо назад таким ядром атома золота (Указание. Пользуясь методами, изложенными в гл. 9, нужно найти выражение потенциальной энергии в центре равномерно заряженной сферы.) Ответ. 3400 эВ. [c.440]

Переносное ускорение вычисляется методами кинематики твердого тела. Если относительная система O x y z движется поступательно или вращается вокруг неподвижной оси, то применяются простые приемы гл. XIII, в случае плоского движения относительной системы — приемы гл. XIV-и, наконец, для более сложных случаев вращения вокруг неподвижного центра и общего движения относительной системы придется использовать методы, изложенные в гл. XV и XVI. [c.308]

Входной участок, на котором происходит существенное развитие проф)Илей скоростей, концентраций и радиуса струи, оказывает влияние на массообмен в струе 4]. В связи с этим н данном параграфе с помощью метода, изложенного 15], проведено исследование гидродинамики и массообмена осесимметричной струи жидкости с учетом входного участка на основании решения уравнений Навье-Стокса и конвек-тинной диффузии. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...