Механизм переноса теплоты

Механизм переноса теплоты и влаги при испарении влаги из влажного материала (сушка) существенно отличается от механизма переноса при испарении со свободной поверхности жидкости. [c.514]

МЕХАНИЗМ ПЕРЕНОСА ТЕПЛОТЫ [c.29]

Заполнение канала пористым высокотеплопроводным материапом вызывает качественное изменение механизма переноса теплоты и структуры потока теплоносителя также и при фазовых превращениях. Здесь перенос теплоты теплопроводностью от стенки через пористый каркас (или в обратном направлении) исключает высокое термическое сопротивление у стенки, создаваемое сплошной паровой пленкой при испарении теплоносителя или сплошной пленкой конденсата при конденсации потока пара в гладких каналах. Это позволяет полностью завершить фаг зовое превращение потока теплоносителя при высокой интенсивности теплообмена. Кроме того, капиллярные силы обеспечивают равномерную насыщенность проницаемой матрицы жидкостью поперек канала. [c.117]

Теплопроводность диэлектриков. В общем случае в твердых телах имеют место два основных механизма переноса теплоты перенос тепловой энергии свободными электронами и перенос тепловой энергии атомными колебаниями. В металлах действуют оба механизма одновременно. [c.187]

Однако приведенное ниже сравнение теплопроводности изоляторов и металлов говорит о том, что в металлах механизм теплопроводности, обусловленный фононами, затушеван гораздо более эффективным электронным механизмом переноса теплоты. В изоляторе длина свободного пробега фонона при комнатной температуре < .ф>=3-10"в см, скорость звука = 10 см/с и теплоемкость v R, тогда [c.197]

Таким образом, механизм переноса теплоты между жидкостью и поверхностью твердого тела, а также интенсивность его зависят прежде всего от условий движения теплоносителя. [c.306]

Количественные соотношения для расчета теплоотдачи можно получить с помощью идеи О. Рейнольдса о единстве механизмов переноса теплоты и количества движения в потоке жидкости. Единство материальных частиц, участвующих в переносе количества движения и теплоты, приводит к подобию полей скорости и температуры в неизотермическом потоке, взаимодействующем со стенкой. Существование такого подобия будет доказано в 5 настоящей главы на основе анализа уравнений движения и энергии, определяющих распределение скоростей и температур в системе. Подобие этих полей позволяет установить связь между характеристиками интенсивности теплоотдачи и трения на поверхности стенки. [c.310]

Теплопроводность представляет собой процесс распространения теплоты при непосредственном соприкосновении отдельных частиц тела, имеющих различные температуры. Этот вид переноса теплоты может происходить в любых телах, но механизм переноса теплоты зависит от агрегатного состояния тела. В жидкостях и твердых телах — диэлектриках — перенос теплоты осуществляется путем непосредственной передачи теплового движения молекул и атомов соседним частицам вещества. В газообразных телах распространение теплоты теплопроводностью происходит посредством диффузии молекул и атомов, а также за счет обмена энергией при соударении молекул. В металлах распространение теплоты происходит в основном в результате диффузии свободных электронов и упругих колебаний кристаллической решетки, причем последнее имеет второстепенное значение. [c.89]

Различают молекулярный и конвективный механизмы переноса теплоты. [c.7]

Механизм переноса теплоты в турбулентном пограничном слое значительно сложнее, чем в ламинарном, и пока еще не совсем ясен. В ламинарном пограничном слое теплота переносится путем теплопроводности и конвекции. В пристенной части пограничного слоя, где скорость жидкости очень мала, теплота переносится в основном теплопроводностью. С увеличением расстояния от стенки (в пределах пограничного слоя) продольная скорость потока увеличивается Ти вместе с ней увеличивается интенсивность переноса теплоты конвекцией. В турбулентном пограничном слое, в его турбулентной части в результате пульсаций скорости происходит непрерывное перемешивание макрочастиц жидкости. Если в пограничном слое имеется поперечный градиент температуры, то процесс перемешивания приводит к дополнительному переносу теплоты. Перенос теплоты через турбулентный пограничный слой более интенсивен, чем через ламинарный. [c.129]

При дальнейшем, даже малом увеличении АТ слой паровых пузырей может превратиться в сплошную паровую пленку, которая оттеснит жидкость от поверхности нагрева. В результате изменится механизм переноса теплоты, и коэффициент теплоотдачи резко уменьшится (линия АГ, см. рис. 12.2), т. е. возникает кризис теплоотдачи. Возникшая на поверхности нагрева паровая пленка сохраняется как при данном перегреве АТ, так и при его дальнейшем увеличении, пар в нее будет поступать (вдуваться) со стороны, жидкости. Моделью такого явления может служить барботаж— процесс вдувания газа в жидкость через пористую поверхность. [c.271]

Механизм переноса теплоты в турбулентном пограничном слое пока еще не совсем ясен. В ламинарном пограничном слое теплота переносится путем теплопроводности и конвекции. В пристенной части пограничного слоя, где скорость жидкости мала, теплота переносится в основном теплопроводностью. С увеличением расстояния от стенки (в пределах пограничного слоя) продольная скорость потока увеличивается и вместе с ней увеличивается интенсивность переноса теплоты конвекцией, В турбулентном пограничном слое, в его турбулентной части в результате пульсаций скорости происходит непрерывное перемешивание макрочастиц жидкости. Если в пограничном слое имеется поперечный градиент темпера- [c.276]

Взаимодействие осесимметричной сверхзвуковой струи воздуха по нормали с пластиной. Теплообмен при взаимодействии сверхзвуковой струи с преградой, как и дозвуковой, осложнен совместным действием высокой интенсивности турбулентности, отрицательного градиента давления и дополнительно волновой структурой (может порождать турбулентность, обусловливать отрыв потока от стенки и пр.) [69]. Механизм переноса теплоты в указанных условиях до конца не ясен, поэтому теплоотдачу изучают экспериментально. [c.399]

Механизм переноса теплоты при пленочной конденсации тепловое сопротивление. [c.187]

Формула (14.61) имеет глубокий физический смысл, указывая на единство механизма переноса теплоты и количества движения (импульса). В ламинарном потоке (слоистый поток с гладкими линиями тока), примени- [c.355]

Опишите механизмы переноса теплоты теплопроводностью, конвекцией и излучением. Что такое сложный теплообмен [c.151]

Механизм переноса теплоты от стенки трубы (канала) к жидкости определяется характером течения теплоносителя. В случае ламинарного течения теплота переносится теплопроводностью. При большой разности температур в сечении трубы (канала) из-за разности плотностей различных слоев жидкости на вынужденное движение накладывается свободное движение, которое турбулизирует [c.209]

В промышленных устройствах кипение, как правило, происходит на поверхности нагрева и может осуществляться в условиях направленного движения жидкости естественная или принудительная циркуляция) или в условиях естественной конвекции на поверхности нагрева, погруженной в жидкость (кипение в большом объеме). В обоих случаях наблюдаются два, резко отличающихся по механизму переноса теплоты, режима кипения пузырьковый пленочный. [c.216]

Характер течения жидкости предопределяет механизм переноса теплоты в потоке. При ламинарном режиме течения перенос теплоты к поверхности тела осуществляется теплопроводностью, поскольку частицы жидкости не могут перемещаться в направлении, нормальном к поверхности твердого тела. При турбулентном режиме течения перенос теплоты в направлении, нормальном к поверхности тела, осуществляется как теплопроводностью, так и конвекцией. При этом распространение теплоты конвекцией может значительно превышать распространение теплоты теплопроводностью. [c.306]

По принципу кипения все промышленные испарители можно разделить на две основные группы. К первой, наиболее многочисленной группе относятся аппараты, в которых кипение происходит в условиях направленного движения жидкости (аппараты с естественной и принудительной циркуляцией). Ко второй группе следует отнести аппараты, кипение в которых осуществляется в условиях естественной конвекции на теплоотдающих поверхностях, погруженных в жидкость. Такой вид кипения называют кипением в большом объеме. В обоих случаях, т. е. независимо от условий протекания процесса, можно наблюдать два резко отличающихся один от другого по механизму переноса теплоты режима кипения пузырьковый и пленочный. [c.161]

Значение коэффициента теплоотдачи в условиях направленного движения жидкости, так же как п при кипении в большом объеме, определяется соотношением между интенсивностью механизма переноса теплоты, обусловленного процессом парообразования, и интенсивностью механизма конвективного теплообмена в однофазной среде. [c.225]

На рис. 8.3 представлена зависимость коэффициента теплоотдачи от скорости циркуляции Wq при турбулентном течении воды без кипения (прямая 1) и в условиях кипения при различных значениях плотности теплового потока (кривые 2 к 3) [166]. При кипении 3 трубах также можно выделить три области режимных параметров, различающихся между собой по механизму переноса теплоты. При малых скоростях значение коэффициента теплоотдачи определяется процессом парообразования. При больших скоростях и том же значении q коэффициент теплоотдачи не зависит от плотности теплового потока. Между этими крайними областями режимных параметров располагается зона, в которой проявляются оба механизма переноса теплоты. [c.227]

Понятие низкая плотность теплового потока , конечно, является относительным. Здесь имеются в виду значения q, при которых в данных конкретных условиях интенсивность механизма переноса теплоты, обусловленного процессом парообразования, много меньше интенсивности турбулентного обмена, действующего в однофазных средах. [c.230]

Отмеченные особенности в характере распределения t j и а по длине трубы парогенератора отражают всю сложность взаимного влияния отдельных факторов на процесс теплообмена при поверхностном кипении. Действительно, при понижении давления усиливается относительное влияние конвекции в однофазной среде и ослабляется влияние механизма переноса теплоты непосредственно В форме теплоты испарения. Поэтому при низких давлениях влияние скорости на интенсивность теплообмена оказывается более значительным. В этих условиях вследствие роста истинной скорости жидкой фазы, обусловленного повышением паросодержания потока, интенсивность теплоотдачи по длине трубы возрастает, что сопровождается понижением температуры стенки. При понижении температуры стенки уменьшается число активных зародышей паровой фазы и это приводит к ослаблению влияния механизма переноса, обусловленного про цессом парообразования. В то же время вследствие прогрева основной массы жидкости по ходу потока увеличивается толщина пристенного двухфазного слоя и, следовательно, улучшаются условия для роста паровых пузырей. По-видимому, при переходе от области конвективного теплообмена в [c.264]

Гидродинамическая теория теплообмена основана на идее Рейнольдса об единстве процессов переноса теплоты и количества движения в турбулентных потоках. Такое представление позволяет установить связь между теплоотдачей и гидравлическим сопротивлением. Несмотря на условность ряда допущений, значение гидродинамической теории заключается в том, что она вскрывает физическую сущность процесса и объясняет механизм переноса теплоты при турбулентном режиме течения жидкости. [c.282]

Величина представляет собой толщину теплового подслоя, т. е. то расстояние от стенки, при котором перенос теплоты путем теплопроводности и вследствие турбулентного перемешивания частиц оказываются соизмеримыми при еще большем расстоянии турбулентный механизм переноса теплоты становится основным. В общем случае при Рг =/= 1 величина б не совпадает с б связь между ними определяется соотношением [c.284]

Развитие представлений о механизме переноса теплоты между кипящим слоем и поверхностью, которые и в настоящее время далеки от завершения, имеет свою историю. [c.139]

Поэтому столь важное значение и большие последствия имела попытка найти зависимость, связывающую все переменные, на основе понимания механизма переноса теплоты. Характерной особенностью последующего периода явилась разработка большого числа моделей внешнего теплообмена в кипящем слое. [c.139]

Коэффициент теплопроводности к в законе Фурье (8.1) характеризует способность данного вещества проводить теплоту. Значения коэффициентов теплопроводности приводятся в справочниках по теплофизическим свойствам веществ. Численно коэффициент теплопроводности l==q/grad t равен плотности теплового потока при градиенте температуры 1 К/м. Понять влияние различных параметров, а иногда и оценить значение X можно на основе рассмотрения механизма переноса теплоты в веществе. Согласно молекулярно-кинетической теории коэффициент теплопроводности в газах зависит в основном от скорости движения молекул, которая в свою очередь возрастает с увеличением температуры [c.71]

Углубление поверхности испарения видоизменяет механизм переноса теплоты и массы вещества как внутри материала (виут-ренний тепло- п массоперепос), так и вне его (вие1нний тепло- и массобмен). Поэтому теило- и массообмен между поверхностью влажного высуншваемого материала и окружающей средой должен рассматриваться как сочетание тепло- и массопереноса в зоне испарения внутри материала и в пограничном слое воздуха. [c.516]

Основное назначение ПТЭ с подводом теплоты от сплошной стенки -интенсификация теплообмена между поверхностью и омывающим ее потоком теплоносителя. Здесь качественно меняется механизм переноса теплоты она от непроницаемой стенки передается теплопроводностью через каркас внутрь проницаемой матрицы и затем поглощается потоком теплоносителя за счет интенсивного внутрипорового теплообмена. По- [c.11]

Явление теплопроводности состоит в перенсзсе теплоты структурными частицами вещества — молекулами, атомами, электронами — в процессе их теплового движения. Такой теплообмен может происходить в любых телах с неоднородным распределением температуры, но механизм переноса теплоты зависит от агрегатного состояния тела. В жидкостях и твердых телах — диэлектриках — перенос теплоты осуш,ествляется путем непосредственной передачи теплового движения молекул и атомов соседним частицам вещества. В газообразных телах распространение теплоты теплопроводностью происходит вследствие обмена энергией при соударении молекул, имеющих различную скорость теплового движения. В металлах теплопроводность осуществляется главным образом вследствие движения свободных электронов. [c.239]

Коэффициент теплопроводности % в законе Фурье (8.1) характеризует способность данного вещества проводить теплоту. Значения коэффициентов теплопроводности приводятся в справочниках теплофизических свойств веществ. Численно коэффициент теплопроводности А== =ц/gгad t равен плотности теплового потока при градиенте температуры 1 К/м. Понять влияние ра.з-личных параметров, а иногда и оценить значение X можно на основе рассмотрения механизма переноса теплоты в веществе. [c.74]

Интенсивность механизма переноса теплоты, обусловленного образованием на теплоотдагощей поверхности паровых пузырей, при всех прочих равных условиях определяется скоростью парообразования <7/(/ р"). Интенсивность механизма турбулентного обмена в однофазной среде при всех прочих равных условиях определяется скоростью жидкости. Следовательно, безразмерное значение коэффициента теплоотдачи при кипении в условиях вынужденного [c.228]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

Характер кривой распределения температуры стенки трубы при различных значениях недогрева жидкости на входе Д/нед связан также с процессом формирования профилей скорости и температуры на входном участке трубы, т. е. на участке гпдродпнамиче-ской и тепловой стабилизации лотока. При уменьшении А/нед сечение, в котором устанавливается развитое поверхностное кипение при неизменных значениях q и Шо, оме-щается в направлении входа в трубу. Если при этом развитое поверхностное кипение устанавливается в области стабилизированного течения [величина (//й()н.к больше относительной длины участка стабилизации], то значение н. не зависит от недогрева жидкости, На участке стабилиза-потока развитое поверхностное кипение устанавливается при более высокой (по сравнению со стабилизированным течением) срёднемассовой температуре жидкости. В этом случае чем меньше недогрев на входе в трубу, тем при большей температуре н.к устанавливается развитое поверхностное кипение. Данное явление объясняется тем, что на входном участке трубы локальное значение коэффициента теплоотдачи в однофазном потоке увеличивается по мере приближения к входному сечению. Так как интенсификация конвективного теплообмена в однофазном потоке всегда приводит к снижению относительного влияния механизма переноса теплоты, обусловленного процессом парообразования, то при данных значениях q и Шр влияние последнего механизма переноса проявляется только при более высокой температуре жидкости. В условиях повышенной интенсивности теплообмена в однофазной среде возрастает и длина зоны перехода к развитому поверхностному кипению. [c.265]

Сложный характер зависимостей а= [с(с ик), q, р] при кипении растворов и смесей нельзя объяснить только изменением их теплофизических свойств с ростом концентрации одного из компонентов. Причину столь сложного вида этих зависимостей следует искать в особенностях процесса кипения и механизма переноса теплоты, обусловленных наличием в жидкости растворенного вещества. Одна из этих особенностей заключается в том, что у поверхности растущих на греющей стенке паровых пузырей формируется концентрационный пограничный слой (к.п.с.) с большей концентрацией нелетучего вещества или вы-сококипящего (ВК) компонента смеси у поверхности пузыря по сравнению с их концентрациями в основном объеме жидкости. Повышение концентрации ВК -компонента у поверхности пузыря обусловлено преимущественным переходом в паровую фазу НК-компо-нента, а при кипении растворов в паровую фазу переходит практически только растворитель. Таким образом, в пределах к.п.с. концентрация раствора (смеси) изменяется от максимального значения [c.342]

Но ведь перенос теплоты происходит и в неподвижной с виду жидкости. Например, устраивая баню на медленном огне находящемуся в пузырьке жидкому лекарству, вряд ли можно заметить движение воды в кастрюле, не говоря уж о самом лекарстве, которое также прогревается. Правда, гарантировать в этом случае отсутствие перемещения макрообъемов жидкостей не стоит, однако можно полагать, что основной механизм переноса теплоты внутри лекарства — теплопроводность, представляющая собой процесс распространения тепловой энергии, обусловленный движением микрочастиц вещества. [c.116]

В приведенных формулах отразились изменения эсновных составляющих механизма переноса теплоты, которые сопровождают переход от слоев мелких частиц к крупным. Они запечатлели влияние главных параметров системы на интенсивность теплообмена между поверхностью и кипящим слоем. [c.143]

Смотреть страницы где упоминается термин Механизм переноса теплоты : [c.175] [c.181] [c.7] [c.191] [c.206] [c.215] [c.227] [c.228] [c.134]

Смотреть главы в:

Гидродинамика и теплообмен в пористых элементах конструкций летательных аппаратов -> Механизм переноса теплоты

ПОИСК

МЕХАНИЗМЫ ПЕРЕНОСА ТЕПЛОТЫ В ПОРИСТЫХ СРЕДАХ

Переносье

Теплота переноса

Ток переноса

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...