Эффекты нелинейные

Среди других нелинейных оптических процессов самофокусировка отличается тем, что она носит лавинный характер, заключающийся в том, что даже слабое увеличение интенсивности светового пучка в некотором участке приводит к концентрации световой энергии в эту область. Такое увеличение интенсивности светового пучка в свою очередь приводит к дальнейшему дополнительному возрастанию интенсивности пучка в дайной области за счет усиления эффекта нелинейной рефракции. Так процесс приобретает лавинный характер. [c.401]

При распространении волны второго звука большой амплитуды его профиль постепенно деформируется в результате эффектов нелинейности, и это приводит в конце концов к возникновению разрывов — как и для обычного звука в обычной гидродинамике (ср. 101,102). Рассмотрим эти явления для одномерной бегущей волны второго звука (И. М. Халатников, 1952). [c.727]

Несмотря на эффекты нелинейности и весьма сложную ситуацию при путях нагружения общего вида, в теориях пластических тел с угловой точкой на возникают значительные упрощения для некоторого множества путей нагружения, полностью принадлежащих области полного нагружения. В частности, Будянским ), было показано, что для некоторой совокупности путей полного нагружения можно рассматривать конечные соотношения между напряжениями и деформациями. [c.440]

Помимо источников нелинейности, описанных выше, имеются и другие, которые объединяются под общим названием обратимой нелинейности. Этим термином определяется поведение образцов, у которых после пребывания в ненагруженном состоянии в течение длительного времени предшествующие эффекты нелинейности постепенно исчезают. Такой тип нелинейного поведения армированных пластиков обусловлен по большей части зависимостью напряжений от вязкости материала. Это отражается на коэффициентах ат, которые быстро уменьшаются при высоких напряжениях [63, 90]. С другой стороны, обратимые нелинейности во многих эластомерах являются прямым результатом высокой деформации, которую такие полимеры выдерживают, не разрушаясь. [c.185]

Полученный результат можно характеризовать как эффект нелинейной концентрации механохимической активности металла при его пластической деформации. [c.66]

В этом случае можно быстро найти (1) = f (а), а следовательно, и прогибы в любой точке балки по уравнениям (I. 91) и (I. 92). До тех пор, пока реакция в опоре будет меньше силы предварительного сжатия пружины U , решение следует строить обычным способом, считая опору абсолютно жесткой. Чтобы наглядно представить эффект нелинейного демпфирования балки, следует с помош,ью решений (I. 91) и (I. 92) получить прогибы балки в точке приложения силы X = а) при возникновении прогибов в опоре (когда преодолевается сила предварительного сжатия пружины). Для точки X = а следует найти картину изменения амплитуд от частоты и при обычной (жесткой) опоре, когда реакция на опоре меньше силы предварительного сжатия пружины U . [c.45]

В этом и состоит эффект нелинейного демпфирования исследуемой муфты, который однако может существовать только при специально подобранных параметрах. [c.245]

Увеличение нелинейности системы (пластических свойств) приводит к возрастанию отклонения закона распределения от гауссовского и к уменьшению сейсмических сил. При этом эффект нелинейности увеличивается с возрастанием массы системы, жесткости или интенсивности внешнего воздействия. [c.317]

А. л,с, основана на эффекте нелинейного взаимодействия интенсивного лазерного излучения и оптич, среды. Мощное излучение накачки нарушает термо-динамич. равновесие н среде, наводит корреляции между образующими её частицами, возбуждает определ, внутр. движения в них и т, п., а более слабое зондирующее излучение выявляет наведённые возмущения и кинетику их затухания. [c.38]

Фонон-фононные взаимодействия играют определяющую роль в поглощении гиперзвуковых волн (см. Гиперзвук) в кристаллах, особенно при низких темп-рах, в эффектах нелинейного поглощения УЗ-во ли. [c.292]

Получение сверхсильных полей позволяет экспериментально наблюдать эффекты нелинейной квантовой электродинамики. В полях напряжённостью ж 10 В/см (/ ж 10 Вт/см ) возможна генерация электронно-позитронных пар в вакууме ( оптич. пробой вакуума ). Хотя достижение таких полей пока представляется проблематичным, взаимодействие уже [c.294]

Микромодели Н. в. Наиб, универсальная причина нелинейных оптич. эффектов — нелинейный отклик атомарного или молекулярного осциллятора на световое воздействие. [c.310]

Скин-эффект нелинейный. При достаточно высоких значениях напряжённости перем. эл.-магн. поля, когда параметры среды, напр. проводимость а, начинают зависеть от поля, С.-э. становится нелинейным, т. е. толщина скин-ело я б также начинает зависеть от интенсивности эл.-магн. поля. Наиб, легко нелинейный С.-э. реализуется в плазме. Пороговые значения амплитуд электрик, и магн. полей, при к-рых происходит переход С.-э. в нелинейный, зависят от параметров среды и частот. [c.542]

В основе метода лежит неравенство температурного градиента на границе соприкосновения слоев многослойной стенки с различными теплофизическими характеристиками. Можно полагать, что несовершенное выполнение граничных условий четвертого рода из-за воздушных включений на границах усиливает эффект нелинейности. [c.165]

ОСНОВНЫЕ ЭФФЕКТЫ НЕЛИНЕЙНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ СИГНАЛОВ [c.104]

Напряжения а выражены в единицах модуля Юнга , а деформации е в единицах К. Как видно из рисунка, неоднородность в распределении модулей упругости приводит к нелинейному поведению материала при деформировании. В наибольшей степени эффект нелинейности выражен для более жестких плит промышленного изготовления. Линейная упругость начинается при относительных деформациях 0,075-0,125. [c.197]

Формирование оптических солитонов — конкуренция и баланс эффектов нелинейного сжатия и дисперсионного расплывания [c.196]

Яркая демонстрация подавления нелинейных аберраций дана в [47]. Авторы сообщают об успешном использовании эффектов нелинейного двулучепреломления для улучшения временной структуры сжатых импульсов. Им удалось в одном каскаде уменьшить длительность импульсов лазера на красителе с 6 пс до 380 фс, причем форма сжатых импульсов с высокой степенью точности описывалась гиперболическим секансом. [c.260]

Заметим, наконец, что прорыв в область сверхсильных полей снова привлек интерес к возможностям экспериментального наблюдения эффектов нелинейной квантовой электродинамики. Хотя даже в самых смелых прогнозах речь не идет о генерации световых полей напряженностью В/см (/ 10 Вт/см ), при которых возможна генерация электронно-позитронных пар в вакууме ( оптический пробой вакуума ), столкновение уже доступных интенсивных лазерных пучков с релятивистскими электронами может привести к наблюдению ряда эффектов, представляющих принципиальный интерес. [c.295]

Если в исходном спектре были пропущены какие-то спектральные компоненты, то нелинейное взаимодействие приводит к тому, что эта пропущенная компонента появится и будет расти, т. е. можно сказать, что нелинейное взаимодействие стремится выравнять спектральную плотность немонохроматического сигнала. Хотя полученные результаты относятся к периодическому сигналу, качественно эти результаты могут быть применены для анализа нелинейного взаимодействия в шумовом сигнале. Для шумового сигнала, по-видимому, также должна наблюдаться тенденция к превращению в белый шум , связанная с нелинейным взаимодействием спектральных компонент шума. Следует, однако, ожидать, что обычное для шумовых источников сферическое расхождение должно в значительной мере уменьшить эффект нелинейной трансформации спектра. [c.83]

В свете развитой выше теории нет необходимости искать причину механохимического эффекта в увеличении числа активных мест на поверхности твердого тела (как это делают Бокрис и Хор [49, 58]), так как главное — их качество, т. е. локальное увеличение стандартного химического потенциала вещества. Термодинамическая активность (или концентрация активных атомов) металла при этом может оставаться без изменений или даже не-сколькр уменьшаться при достаточно высокой степени деформации механохимичёскбе поведение металла определяется локальными процессами в ограниченном числе мест (эффект нелинейной концентрации механохимической активности), как это подтверждается импедансными измерениями (гл.IV). [c.71]

Ряд эффектов связан с трансляц. движением пузырьков. К их числу относится эффект нелинейного просветления пузырьковой среды, заключающийся в сильном уменьшении поглощения звука в пузырьковой среде по мере увеличения интенсивности акустич. волны. Это происходит вследствие того, что пульсирующие в звуковом поле пузырьки сближаются и сливаются, что приводит к уменьшению числа резонансных пузырьков, диссипирующих звуковую энергию, и поглощение среды уменьшается. [c.290]

Многообразные волновые взаимодействия и самовоз-действия фактически определяют гл, черты поведения мощных лазерных пучков в материальной среде. Разработка эфф. методов управления продольными и поперечными нелинейными взаимодействиями позволила реализовать в оптике разнообразные эффекты нелинейной волновой динамики — параметрич. взаимодействия, ударные волны, генерацию структур, солитоны, спиральные волны, турбулентность. [c.294]

В среде с кубичной нелинейностью наиб, интерес представляют эффекты самовоздействия световых пакетов и пучков, обусловленные четырёхволновыми взаимодействиями раал. компонент их частотного и угл. спектров. Разнообразие механизмов нелинейности показателя преломления и возможность эфф. управления пространственными масштабами продольных и поперечных Li взаимодействий (варьируя пшрину спектра, интенсивность светового поля, удаётся, в отличие от квадратичных сред, изменять соотношение между нелинейностью и дисперсией) позволяют реализовать в кубичной среде разнообразнейшие эффекты нелинейной волновой динамики. В основе их лежит сравнительно небольшое число фундаментальных нелинейных эффектов. Анализ их проводят в терминах преобразования пространственяо-вре.менных огибающих при физ. интерпретации используют и спектральные представления. [c.301]

НЕЛИНЕЙНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов оптич. спектроскопии, базирующихся на применении эффектов нелинейной оптики. Методами Н. с. исследуют нелинейные оптич. восприимчивости — их частотную дисперсию, симметричные свойства, изменения во времени и т. и., а также изменения линейных оптич. характеристик вещества (показателя преломления, коэф. поглощения, анизотропии и оптич. активности), вызванные нелинейным взаимодействием мощного оптич. (лазерного) излучения с исследуемым веществом, Н. с. относится к лазерной спектроскопии, т. к. для реализации всех методов Н. с. используется лазерное излучение одной или неск. длин волн. Одной из разновидностей Н. с. является активная лазерная спектроскопия. Первые работы по Н. с. появились в 1964—66, широкое развитие она получила после созда-Бия плавно перестраиваемых по частоте лазеров, а также лазеров со стабилизиров. узкими линиями генерации, лазеров, испускающих сверхкороткие световые импульсы с длительностью в пико- и фемтосекундном диапазонах, и др. [c.306]

Наведённая О. а. может возникать в оптически изотропных средах под внеш. воздействием, меняющим локальную сил1метрию. Такими воздействиями могут быть механич., алектрич., магн. поля, мощные потоки излучения см. Фотоупругость, Керра эффект, Фарадея эффект, Коттона —Мутона эффект. Нелинейная оптическая активность). [c.428]

Приближение слабой связи. Главным в этом приближении является нахождение перенормированного (т. е. заранее учитывающего эффекты нелинейного взаимодействия волн в виде дополнит, коэф. коллективного затухания) отклика отдельной волны при её взаимодействии сразу со всеми волнами. Схематично процедуру такой перенормировки можно представить на примере модельного ур-ния, типичного для описания плазменной турбулентности [c.185]

Компенсация термооптических искажений методами нелинейной оптики. Компенсация сложных и меняющихся во времени искажений волнового фронта может быть выполнена методами, основанными на эффектах нелинейной оптики, принципиально отличающихся от изложенных выше оптотехнических или связанных с изменением структуры материала. Сразу же заметим, что эти методы, в которых используется наводимое в среде полем световой волны изменение показателя преломления, наиболее эффективны применительно к излучению с значительной плотностью мощности (большей или равной 100 кВт/см2) требования к когерентности излучения также могут быть довольно жесткими. К настоящему времени известно несколько приемов компенсации искажений волнового фронта [c.139]

В главе 4 систематизированы современные знания по проблеме нелинейного распространения лазерного излучения в аэрозольной атмосфере (облаках, туманах, твердофазных дымках) в условиях проявления эффектов регулярного и взрывного разрушения капель и нагрева межкапельной среды, эффектов нелинейного светорассеяния в пылевых дымках и химически реагирующем углеродном аэрозоле. [c.6]

Частотное преобразование охватывает группу нелинейных явлений, связанных с генерацией гармоник, смешением частот, вынужденных рассеяний. При амплитудном преобразовании изменяется характер ослабления света в среде, что соответствует эффектам нелинейного поглощения и просветления, самоиндуцированной прозрачности. Пространственному преобразованию отвечают эффекты самофокусировки, самодефокусировки, самоканализации, когда в процессе нелинейного взаимодействия происходит изменение диаграммы направленности и яркости пучка. Наконец, временные преобразования связаны с изменением структуры лазерного импульса. Нелинейные эффекты, в которых происходит самодефо-кусировка, самофокусировка, самоканализация, компрессия и декомпрессия импульса, образование солитонов, называют эффектами самовоздействия [9]. В реализации этих эффектов частота излучения практически не изменяется. [c.8]

Приближенные решения уравнения переноса были получены в [27—29] и использовались для анализа влияния многофакторности процесса на создание просветленного канала в облачной среде. Установлено, что для практически важных задач проявление эффектов нелинейной рефракции обусловлено действием тепловой линзы, образованной.за счет нагрева воздуха при молекулярном поглощении лазерного излучения и сосредоточеннной в области пучка, где отсутствуют капли (просветленная зона, об-ласгь распространения до аэрозольного слоя). [c.106]

На рис. 4.22 представлен пример расчета [31] зависимости относительных нелинейных добавок к математическому ожиданию интенсивности на оси лазерного пучка I = Il+Ir+ s для пылевой дымки от осевой интенсивности падающего излучения Iq = = ( Veoo/8ji) l ol , где II — средняя интенсивность на оси пучка Б линейной среде, /д и Is — нелинейные добавки, ответственные соответственно за дефокусировку пучка и эффект нелинейного рассеяния. Расчет проведен для коллимированного гауссового пучка [c.140]

Для остросфокусированного на расстояние Fo излучения СО2-лазера микросекундной длительности при Fq/Ro 200 и Wq= = 150 Дж Rq и tt o—начальный радиус пучка и излучаемая энергия) искра инициировалась на удаление примерно 120 м от источника и имела протяженность 3—30 м. Концентрации искусственных плазменных образований в области наибольшей перетяжки пучка в зависимости от состояния запыленности атмосферы изменялись от нескольких единиц до 100 на 1 м погонной длины. Важно отметить, что в условиях повышенной запыленности атмосферы (/Vo lO м ) крупными частицами (а З мкм) плазменные образования рассосредоточены по трассе преимущественно до плоскости наибольшей перетяжки пучка. Последнее свидетельствует о большой роли эффекта нелинейного ослабления излучения плазмой, ограничивающего долю энергии прошедшего за область перетяжки пучка. [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...