Дисперсия отрицательная

Изображенные на рис. 6.16 контуры постоянной частоты w в плоскости Кку представляют собой сечения нормальных поверхностей плоскостью Кк . при различных частотах. Из анализа этих кривых очевидно, что в длинноволновом пределе (X > Л) дисперсия слоистой среды качественно аналогична дисперсии отрицательного одноосного кристалла. [c.223]

Если общее фокусное расстояние / положительно, то линза с большим коэффициентом дисперсии будет иметь положительное, а линза с меньшим коэффициентом дисперсии — отрицательное фокусное расстояние. В частности, собирательная линза должна делаться из крона, а рассеивающая — из флинта (см. табл. 2). [c.111]

Рис. 6.2 показывает типичную картину дисперсии вещества одномодового волокна. На длине волны 1300 нм дисперсия равна нулю. В области длин волн, меньших 1300 нм, дисперсия отрицательна — волны отстают и прибывают позднее. В области свыше 1300 нм волны опережают и прибывают раньше. [c.64]

Разность показателей преломления Пд — Пе может быть положительной и отрицательной в зависимости от материала. Кроме того. По И Пе зависят от длины волны (дисперсия двойного лучепреломления), вследствие чего при наблюдении в бело.м свете искусственно анизотропное тело при скрещенных поляризаторах оказывается пестро окрашенным. Распределение окраски может служить хорошим качественным признаком распределения напряжений кроме того, возникновение окрашенных полей оказывается более чувствительным признаком проявления анизотропии,/чем простое просветление, имеющее место при монохроматическом свете. [c.526]

Явление отрицательной дисперсии тесно связано с излучением света (точнее, с явлением вынужденного испускания, см. 222 и 223) и было детально исследовано в связи с изучением свойств лазеров, в которых оно играет важную роль. [c.562]

В соответствии с качественными соображениями о роли вынужденных переходов возбужденные атомы уменьшают величину коэффициента поглощения. С некоторыми экспериментальными проявлениями этого обстоятельства мы уже встречались ранее при обсуждении отрицательной дисперсии (см. 156) и опытов Вавилова, посвященных зависимости коэффициента поглощения от интенсивности света (см. 157). [c.740]

Ранее отмечалось, что смещения в пространстве волновых векторов на расстояния, кратные 2п/а, физически ничего не меняют. Воспользуемся этим и приведем кривые дисперсии для обобществленного электрона к одной (первой) зоне Бриллюэна тогда вместо рис. 6.9 будем иметь рис. 6.10. На нем штриховкой выделены две разрешенные энергетические зоны 1 — зона проводимости и 2 — валентная зона. Они разделены запрещенной зоной шириной АЕ. В пределах области, выделенной на рисунке штриховой линией, кривые дисперсии как в зоне проводимости, так и в валентной зоне имеют квадратичный характер следовательно, здесь справедлива модель свободных электронов. Правда, масса этих электронов может отличаться от электронной массы кроме того, обратная кривизна квадратичной кривой Б валентной зоне указывает на то, что здесь должна использоваться отрицательная масса. Отрицательности массы можно избежать, если рассматривать в валент- [c.142]

Это явление называется отрицательной дисперсией (рис. 86). Не следует эту отрицательную дисперсию путать с аномальной дисперсией (рис. 87), которая объясняется классической теорией и наблюдается лишь в окрестности собственных частот атомов. Отрицательная же дисперсия существует вне окрестности собственных частот. [c.265]

Как видно, оценка (23) в зависимости от знака f может быть как более, так и менее эффективной, чем истинная оценка (21). Поскольку на практике , как правило, отрицательно, то оценка (23) в большинстве случаев менее эффективна, чем (21), Обозначим дисперсию истинной оценки математического ожидания через и пред-положим.что достаточно мала,чтобы можно было разложить выра- [c.84]

Квантовая теория предсказала принципиально новое явление — отрицательную дисперсию. В среде с инверсией населённости переходы с [c.651]

ОТРИЦАТЕЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ — см. в ст. Дисперсия света, [c.513]

Наиб, интересным нелинейным эффектом, имеющим большое практич. значение, является солитонный режим распространения оптич. импульсов в волоконных С. в спектральной области отрицательной дисперсии групповой скорости (X >1,3 мкм, рис, 2, б). [c.462]

Вместо системы нелинейных уравнений (3.63) получаем одно нелинейное уравнение (3.65) пятой степени относительно al-Определив из (3.65) действительные положительные корни ( r )j (так как дисперсия не может быть отрицательной величиной), находим возможные амплитуды [c.96]

Неравенство (6.37) выполняется, если флуктуации коэффициента упругости основания не слишком велики. Указанное ограничение связано с предположением о гауссовском характере распределения коэффициента постели с (л ). При увеличении дисперсии Ос гауссовский закон распределения приводит к возрастанию вероятности отрицательных значений параметра с, что противоречит механическому смыслу модели Винклера. Поэтому применимость гауссовской модели ограничена условием (6.37). [c.180]

Для остальных областей параметров о , а решение задачи не имеет механического смысла. Это связано с ограниченностью гауссовской модели неоднородностей. При достаточно большой дисперсии неоднородностей о1, соответствующей областям 3, 4, 5, возрастает вероятность того, что постоянная р (или Е) примет отрицательное значение. [c.247]

Физически этот результат для установившегося процесса выражает баланс переноса вещества, обусловленного дисперсией в направлении уменьшающейся концентрации (в сторону положительных х) и конвективным переносом в направлении движения жидкости ( сторону отрицательных х). [c.459]

В то же время обнаружено, что для некоторых вариантов расчета коэффициентов вариации случайных деформаций и напряжений в порошковых композитах (вольфрам-медь, железо-медь) и наполненных полимерах с учетом действительных моментных функций упругих свойств и с использованием гипотезы о их предельной локальности, результаты расчетов могут отличаться в два и более раз. Вычисление дисперсий напряжений в компонентах композитов без учета действительных моментных функций вообще приводит к нулевым и даже отрицательным значениям, что противоречит физическому смыслу. [c.56]

В, — на заднем фронте. Заметим теперь, что в соответствии с рис. 8.13,6 несущая частота импульса со вблизи точки А будет ниже, чем в точке С, где частота примерно равна oq. В то же время несущая частота импульса вблизи точки В будет выше, чем в С. Поскольку мы считаем, что волокно обладает положительной дисперсией групповой скорости, часть импульса вблизи точки А будет двигаться быстрее, чем часть импульса вблизи точки С, а последняя в свою очередь будет двигаться быстрее области вблизи точки В. Отсюда следует, что при распространении по волокну центральная часть импульса будет растягиваться. При помощи тех же соображений можно показать, что фронты импульса будут не растягиваться, а обостряться, так как в этих областях смещение частоты отрицательно. Поэтому истинная форма импульса как функция времени в данной точке z будет такой, как показано на рис. 8.13, а штриховой кривой. Соответствующая зависимость смещения частоты показана штриховой кривой на рис. 8.13,6. Из рис, 8.13, а мы видим, что из-за уширения, обусловленного дисперсией групповой скорости, пиковая интенсивность импульса, указанного штриховой кривой, меньше, чем для сплошной кривой. Заметим также, что поскольку параболическая часть импульса распространяется теперь на более широкую область вблизи пика, положительное линейное смещение частоты распространяется на большую часть импульса. Установив эти общие особенности взаимодействия процессов фазовой самомодуляции и дисперсии групповой скорости, мы можем показать, что если длина волокна достаточно большая, то на выходе волокна, показанного на рис, 8,12, форма импульса и смещение частоты будут изменяться во времени так, как изображено на рис, 8,14. а и б. Заметим, в частности, что положительное смещение частоты теперь линейно во времени на протяжении большей части импульса. Соответствующий спектр мощности этого импульса приведен на рис, 8,14, б. Заметим, что благодаря фазовой самомодуляции ширина спектра 50 см ) заметно превышает первоначальную ширину [c.520]

Предположим теперь, что импульс на рис. 8.14, а (и 8.14,6) пропускается через среду с отрицательной дисперсией групповой скорости. Используя те же рассуждения, что и в связи с [c.521]

Следует заметить, что приведенное выше эвристическое рассмотрение основывалось на допущении, что импульс с частотным смещением может быть разделен на отдельные временные отрезки с различными частотами несущей. Хотя данная идея в принципе верна и позволяет дать простое описание явлений, более подробное рассмотрение этого подхода привело бы к некоторым концептуальным трудностям. Однако корректное аналитическое рассмотрение в данном случае оказывается достаточно прямолинейным, хотя при этом физика процесса становится более сложной и далекой от интуитивного представления. Для получения сжатого импульса достаточно вычислить фурье-образы (сй) импульсов, изображенных на рис. 8.14, а и б, и умножить их в частотной области на пропускание /(со) среды с отрицательной дисперсией групповой скорости. При этом результирующий импульс получают вычислением обратного фурье-преобра-зования произведения (сй)/(сй). Заметим, что в среде без потерь пропускание /(со) представляет собой чисто фазовый член, определяемый выражением [c.522]

При дискретной модуляции по интенсивности полагается, что сигнал передатчика линейно поляризован, имеет прямоугольную огибающую, несущая частота приблизительно монохроматична. Эти факторы весьма близки к возможностям практической реализации и существенно облегчают теоретический анализ. В теоретических работах по энергетическому обнаружению и приему сигнала как с классической, так и с квантовой точек зрения, как правило, считается что сигнальное распределение подчинено закону Пуассона. Такое распределение справедливо для оптического квантового генератора, работающего в одночастотном режиме с амплитудной стабилизацией (см. приложение 2). Если значение оптической энергии не задано точно, а флуктуирует статистически, то распределение фотоэлектронов в общем случае не подчиняется закону Пуассона — необходимо усреднение по распределению флуктуаций, например, по отрицательно-экспоненциальному закону, как это сделано в [24]. Если в качестве плотности распределения флуктуаций энергии или мощности принять дельта-функ-цию, что справедливо для идеально монохроматического стабилизированного ОКГ, опять приходим к стационарному распределению Пуассона, дисперсия которого минимальна. [c.21]

При нормальной дисперсии (dn/dw > 0) групповая скорость меньше фазовой. Однако в областях аномальной дисперсии величина dn/d(ji может быть большой и отрицательной. При этом групповая скорость сильно отличается от фазовой и иногда превышает скорость света с. Последний случай имеет место, только когда dn/d является большой отрицательной величиной. Это эквивалентно условию быстрого изменения частоты и в зависимости от к, что делает наше приближение неприменимым. Следовательно, специальная теория относительности здесь не нарушается. [c.26]

При начальной концентрации ионов riei = 10 м и температуре 3000° К в присутствии частиц диэлектрика, заряженных первоначально, как в примере на стр. 449, 2000 дырок каждая, Пд, согласно уравнению (10.92), уменьшается до м . Если частицы первоначально нейтральны, то вследствие термоэлектронной эмиссии концентрация свободных электронов стремится увеличиться. Частицы, первоначально имеющие отрицательный заряд, способствуют повышению концентрации свободных электронов (фиг. 10.10). Время достижения нового уровня концентрации в этом примере зависит от распределения твердых частиц. Для электростатической дисперсии на длине от 1 ai до 1 л требуется 10 сек [728]. [c.463]

Опыт показывает, что разность показателей преломления По—tie, являющаяся мерой возникшей анизотропии, пропорциональна давлению F, которому подвергается деформируемое тело По—tie = kF, где k — константа, определяемая свойствами вещества. Разность фаз, которую приобретут лучи при прохождении слоя d в веществе, равна ф=(2я Д)(/го—tie)=gFd, где g=2nklX — новая константа. В зависимости от рода вещества константа g может быть положительна или отрицательна. Кроме того. По и Пе зависят от длины волны (дисперсия двойного лучепреломления), поэтому при наблюдении в белом свете просветленное поле оказывается окрашенным, аналогично тому, как оно окрашено при наблюдении хроматической поляризации, даваемой естественными кристаллами. [c.64]

Таким образом, управление мгновенными значениями канальных сигналов имитируемого случайного вибропроцесса происходит в соответствии с измеренными средними дисперсиями канальных сигналов. Канальные обратные связи позволяют учесть взаимное влияние соседних каналов формирователя, обусловленное неидеаль-ностью АЧХ фильтров. Для увеличения динамического диапазона энергетического спектра имитируемой вибрации, объект управления — вибровозбудитель может быть включен в цепь положительной обратной связи, а для увеличения глубины провалов в формируемом энергетическом спектре обратная связь в каждом канале может быть выполнена знакопеременной (положительной пли отрицательной) в зависимости от полярности сигналов рассогласования с выхода соответствующего сравнивающего устройства. Обеспечение устойчивости системы обусловливает жесткие требования к стабильности рег /лировоч-ных характеристик аттенюаторов. Запас устойчивости систем подобного рода можно значительно повысить переходом к совмещенным принципам [c.323]

Механизм обработки воды коагулянтами заключается в их гидролизе и взаимодействии нерастворимых продуктов гидролиза с коллоидными и грубодисперсными примесями воды. Многие коллоидные системы стабильны, и избавиться от веществ, находящихся э сточных водах в коллоидной степени дисперсности, обычными механическими методами (фильтрацией, отставанием и т. д.) невозможно. Для удаления из воды коллоидно-дисперс-ных веществ частлцы их должны стать достаточно крупными. В действительности они представляют собой мелкие агрегаты, поверхность которых имеет определенный электрический заряд, для большинства городских сточных вод отрицательный. [c.103]

С 1977 г. на реакторе ИВВ-2М используют трубчатые твэлы с топливом в виде дисперсии диоксида урана в алюминиевой матрице и оболочками из алюминиевого сплава. Несмотря на то что разгерметизация оболочек твэлов на ИВВ-2М — явление редкое, активность теплоносителя и отложений на поверхностях первого контура в отличие от энергетических реакторов обусловлена в основном продуктами деления урана [1] наблюдаемая активность продуктов деления в теплоносителе первого контура не может быть объяснена технологическим загрязнением поверхностей твэлов ураном. Правильный выбор модели поведения активности определяет наиболее эффективные конкретные меры по борьбе с таким отрицательным явлением, как накопление активности, поэтому важна проверка гипотезы об изменении поверх-ностнрго загрязнения активной зоны ураном как о процессе, определяющем поведение продуктов деления в первом контуре ИЯР, и исследование основных характеристик этого процесса. [c.135]

Здесь 7J/ j(w4 (Oi, Шз) — компоненты тензора нелинейной оптич. восприимчивости (см. Поляризуемость) 3-го порядка (i, j, к, L — индексы декартовых координат) частота исследуемого сигнала (Oi является алгебрам ч, суммой частот, вводимых в среду полей (Oi, Oj, og (т. о. 0i=(0i-l-(j)2-f Шз), нек-рые из к-рых могут оказаться отрицательными. D — численный коэф., учитывающий возможное вырождение среди частот а,,. . ., СО4. Одно или неск. полей ,(m ) (а=1, 2, 3), вводимых в среду, могут быть сильными (накачка), остальные — слабыми. При приближении одной из частот (Oj,. . ., (04 либо одной из их линейных комбинаций ( o)i IfOjI, Шг1 (йз1 и т.п.) к частоте разрешённого квантового перехода в исследуемой среде компоненты нелинейной восприимчивости x fki испытывают дисперсию. Соответственно, испытывают дисперсию и параметры зл.-магп. волны, источником для к-роп служит нелинейная поляризация (1). Стационарная когерентная А. л. с. с использованием лазерного излучения относительно невысокой интенсивности (для к-рого в разложении поляризации существен [c.38]

Соотношения (1) — (4) связывают С. ф, P ,(i,7) со свойствами излучения, если применимо классич. описание света и можно говорить об интенсивности излучения и его анергии вне связи с процессом фотодстек-тирования. В этом пределе С. ф. не может быть субпуассоновской, т. е. дисперсия Д/п ) не меньше ср. значения (т). Более общие квантовые соотношения, описывающие С. ф., снимают это ограничение. В квантовой оптике распределение фотоотсчётов связано с оператором плотности излучения р через операторы положительной Е. . и отрицательной Е частотных частей электрич. поля (см. Когерентное состояние, Квантовая когерентность) [5] [c.662]

Если проверка на однородность дала отрицательный результат то остается признать невоспроизводнмость экспериментальных данных вследствие наличия не теииых факторов, произвольно изме-няющнхси от опыта к опыту, несовершенства методики эксперимента и т. д. При этом следует увеличить число повторных опытов, включить в план новые факторы, усовершенствовать методику и т. д.. Определяют дисперсию воспроизводимости, как среднее ариф- [c.225]

С помощью этой формулы нетрудно подсчитать, что даже сравнительно небольшое снижение содержания С в стали, а также Сг и Ni может значительно повлиять на температуру начала превращения Л М. Например, для обычной стали 18-8 с 0,06% С и 9% Ni точка Ms лежит в области отрицательных температур (не выше —150° С), а для стали типа 17-7 с таким же содержанием углерода мартенситное превращение наступит уже при комнатной температуре. На этой особенности поведения хромоникелевого аустенита и построены так называемые дисперси-онно-твердеющие аустенитные стали (см. табл. 7). [c.33]

Все, что нам осталось, — это найти подходящую оптическую систему, которая может обеспечить необходимую отрицательную дисперсию групповой скорости, т. е. отрицательную дисперсию групповой задержки dxdjdni. Одна из таких систем представляет собой пару параллельных одинаковых дифракционных решеток, изображенных на рис. 8.12 [18]. Чтобы это понять, обратимся к рис. 8.15. На нем показана плоская волна, описываемая лучом АВ, падающим на решетку 1. Волна распространяется под углом в к нормали решетки. Предположим, что падающая волна состоит из двух синхронных импульсов с частотами wi и Шг, причем со2>о)1. Вследствие дисперсии решетки импульсы проделают пути соответственно AB D и AB D . При этом мы видим, что задержка, которую испытывает импульс на частоте иг, а [c.523]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...